Диэлектрическая поляризация

Наконец, наблюдения над электромагнитными и электродинамическими дальнодействиями замкнутых электрических токов привели к выражениям для пондеромоторных и электромоторных сил, которые во всяком случае примыкают к выражениям, которые Лагранж дал для механики весомых тел. Первым, кто дал такую формулировку для законов электродинамики, был Ф. Нейман ) (старший). Электрические токи, т. е. количество электричества, которое в единицу времени проходит через элемент поверхности, ограниченный материальными частицами проводника, рассматриваются им как скорости. Позже В. Вебер и Клаузиус дали другие формы, в которых вместо скоростей тока фигурируют относительная или абсолютная скорости количеств электричества в пространстве. Для замкнутых токов следствия из этих разных формулировок во всем совпадают. Они оказываются различными для незамкнутых токов. Накопленные в этой области факты показывают, что закон Неймана недостаточен, если, применяя его, принимать в расчет только движение электричества, происходящее в проводнике. Нужно, кроме того, принять во внимание также рассмотренные Фарадеем и Максвеллом движения электричества в изоляторах, которые имеют место при возникновении или при исчезновении в них диэлектрической поляризации. Если таким путем расширить закон Неймана, то под него подойдут и экспериментально изученные до сего времени действия незамкнутых токов. [c.433]

Электрические свойства стекла характеризуют его как диэлектрик, в котором могут происходить диэлектрическая поляризация и диэлектрические потери, обусловленные релаксацией ионов в стекле. [c.455]

Интерес к исследованиям tg8 и г полимеров обусловлен не только важностью этих характеристик для практических применений. Современные теории диэлектрических поляризаций и потерь позволяют в ряде случаев связывать значения tg5 и s и параметры, характеризующие их зависимость от температуры [c.317]

Диэлектрическая поляризация. Диэлектрическая поляризация оценивается вели- [c.143]

Виды диэлектрической поляризации [c.143]

Изучение диэлектрических свойств сегнетоэлектриков сложного состава показало, что соответствующие фазовому переходу максимумы в и tg б, как правило, растянуты по шкале температур и при увеличении частоты приложенного поля сдвигаются в сторону высоких температур, а диэлектрическая поляризация имеет релаксационный характер [21, 22]. Такие сегнетоэлектрики принято называть сегнетоэлектриками с размытым фазовым переходом. [c.15]

Приведенные на рис. 8.12 данные показывают, что колебания б для разных материалов в общем случае меньше, чем изменения соответствующих йгл (см. табл. 8.6). Это позволяет предполагать, что описание нелинейных явлений в терминах диэлектрической поляризации приводит к более фундаментальным зависимостям, чем при использовании напряженностей электрических полей. Подобные предположения были сделаны также при рассмотрении квадратичного электрооптического эффекта в ряде перовскитов. [c.371]

С к а и а в и Г. И. Диэлектрическая поляризация и потери в стеклах и керамических материалах с высокой диэлектрической проницаемостью, М.—Л., Госэнергоиздат, 1952. [c.156]

Эти свойства стекла характеризуют его как диэлектрик, в котором могут происходить диэлектрическая поляризация и диэлектрические потери, обусловленные релаксацией ионов. Электрические свойства стекол изменяются в широких пределах в зависимости от их химического состава (природы), метода термической обработки, состояния поверхности и температуры, в особенности при переходе стекол от хрупкого состояния к жидкому (расплаву) в интервале температур Tg — (рис. П. 4). [c.172]

Датчик устанавливается на поверхность образца. Ударная волна в образце переходит через контактную поверхность в датчик и вызывает появление в нем упругой волны соответствующей амплитуды, профиль которой отражает структуру волны в образце. Упругая волна в кварце вызывает диэлектрическую поляризацию материала. Индуцированный поляризацией заряд стекает с обкладок через сопротивление нагрузки —во внешней цепи появляется ток, сила которого примерно пропорциональна мгновенной разности механических напряжений на противоположных поверхностях датчика. Основное соотношение для связи между регистрируемым сигналом и давлением на контактной поверхности между датчиком и образцом есть [42] [c.61]

Наряду с измерением диэлектрической проницаемости при лабораторных исследованиях жидкостей используется определение угла диэлектрических потерь. Диэлектрическая поляризация и электропроводность сопровождаются потерями энергии в среде, что приводит к сдвигу фаз между током и напряжением, меньшим чем 90°. Величина тангенса угла потерь, характеризующая рассеяние активной энергии в среде для параллельной схемы, [c.137]

Классификация видов диэлектрической поляризации [c.28]

Диэлектрическая поляризация 2-3-1. ЗНАЧЕНИЕ ПОЛЯРИЗАЦИИ [c.78]

Общая оценка диэлектрических свойств эпоксидных смол дана в работах 181, 84]. В них показано, что эпоксидные смолы, отвержденные аминными и кислотными отвердителями, являются полярными диэлектриками. Дипольные потери и поляризация связаны в отвержденных эпоксидных смолах и компаундах с процессами релаксации. В настоящее время нет законченной теории диэлектрической поляризации полимеров (136], однако во многих случаях удается найти правильное качественное объяснение молекулярного механизма поляризации. [c.61]

Выведем дисперсионное уравнение для экситонных поляритонов в периодической структуре с квантовыми ямами [31]. Как и в предыдущем разделе, рассмотрение будет проводиться в частном случае волны, распространяющейся вдоль главной оси структуры 2, когда составляющая волнового вектора к ц в плоскости интерфейсов (х, ) равна нулю, а электрическое поле и диэлектрическая поляризация среды лежат в этой плоскости. Для вывода дисперсионного соотношения подставим в выражение [c.112]

По определению экситонный вклад в диэлектрическую поляризацию равен квантово-механическому среднему [c.181]

Здесь Р и —векторы линейной и нелинейной диэлектрической поляризации. Вектор Р определяется тензором линейной восприимчивости Jf(r, t) [c.17]

В случае необходимости пленки полиэтилена низкой плотности могут свариваться на высокочастотных установках с использованием прокладок из материалов, хорошо нагревающихся за счет потерь на диэлектрическую поляризацию. [c.24]

В общем случае произвольных значений к, когда существенную роль играет пространственная дисперсия, вычисление проницаемости требует применения кинетического уравнения. Сделаем это, предполагая, что в диэлектрической поляризации плазмы участвуют только электроны, а движение ионов несущественно (в таких случаях говорят об электронной плазме)-, к условию [c.152]

Вместе с б/ эти величины пропорциональны ехр [i (кг— oi)], и согласно (28,1) их связь с диэлектрической поляризацией дается формулами [c.153]

Электрическое поле Статическое поле зарядов Электрическая поляризация диэлектриков Диэлектрическая поляризация проводников [c.203]

Наконец, существует дебаевское время релаксации для диэлектрической поляризации [c.335]

Исследование зависимости диэлектрической проницаемости от частоты или, другими словами, диэлектрических спектров, дает В2<жную информацию о свойствах диэлектриков. По этой зависимости можно сделать качественные выводы о физической природе и механизмах диэлектрической поляризации, а также получить количественные данные о вкладах этих механизмов. [c.295]

К счастью, еще в 1918 году американский физик Д. Андерс открыл, что некоторые вещества, например г гнетова соль, обладают добровольной , так называемой спонтанной диэлектрической поляризацией, не требующей внешних электрических полей. Такие вещества были названы сегнетоэлектриками. Первые всесторонние исследования их свойств провел в 30-х годах академик И. В. Курчатов в Ленинградском физико-техническом институте. С тех пор было открыто много новых сегне-тоэлектриков. Физики неоднократно исследовали их свойства и нашли для них множество применений. В последнее время в связи с развитием электроники и вычислительной техники интерес к сегнетоэлектрикам снова вспыхнул у физиков всего мира. [c.125]

Коэффициент затухания а характеризует уменьшение электромагнитной энергии при распространении её по кабелю. Уменьшение или затухание энергии объясняется потерями её в линии передачи. Различаются два вида потерь потери в металле и потери в изоляции. При прохождении тока по кабелю происходит нагревание внутреннего и внешнего проводников и возникают потери энергии (джоулевы потери). Потери в изоляции обусловлены несовершенством применяемых электроизоляционных материалов и затратами энергии на диэлектрическую поляризацию. Как потери в Meraj ie, так и потери в диэлектрике с ростом частоты увели- [c.324]

Этот метод заключается в облучении медленными нейтронами кристалла, относительно которого предварительно установлено, что он является хорошим счетчиком. Ввиду крайней чувствительности метода поток нейтронов может быть достаточно слабым — порядка 10 нейтронов через 1 см в 1 сек. После облучения грани кристалла-счетчика окрашивают двумя капельками туши с противоположных сторон (фиг. 153). Затем определяют разность между числом разрядов в счетчике до и после облучения. Эта разность с течением времени уменьшается. Фоцма кривой затухания довольно сложная, ибо она является суммой целого ряда различных экспонент. Кривая не зависит от положения Алмаза между электродами, и это явление нельзя спутать с явлением диэлектрической поляризации. Еще более важным обстоятельством является независимость полученной [c.242]

Обозначим в виде 6 локальную диэлектрическую проницаемость квантовой ямы, полученную в пренебрежении вкладом, который вносится в диэлектрическую поляризацию вьщелен-ным экситоном. В наноструктурах типа ОаАз/АЮаАз различие между величиной и диэлектрической проницаемостью барьера Еь незначительно, и мы будем пренебрегать этим различием. Это означает, что в пренебрежении экситоном свет проходит слой квантовой ямы, распространяясь как в однородной среде, [c.97]

Здесь ко =(й1с к = Ъьк различием диэлектрических постоянных 8ц в материалах ямы и барьера, как и ранее, пренебрегаем Рехс — вклад экситона, возбуждаемого в квантовой яме, в диэлектрическую поляризацию. Этот вклад определяется выражением (см. Приложение) [c.99]

Переходя к рассмотрению рассеяния света на размерноквантованных О-фононах, напомним, что символ (аР)"п обозначает следующую геометрию рассеяния исходное излучение распространяется вдоль оси и имеет поляризацию а регистрируется свет, рассеянный в направлении Т1при положении анализатора р. Проанализируем правила отбора при рассеянии в геометрии 2(аР)2, где а,р = д ,>, исходя из соображений симметрии. С этой целью напомним, что в объемном полупроводнике класса поправка к диэлектрической поляризации среды Р, индуцированная первичной волной Е г и пропорциональная относительному смещению подрешеток и , имеет вид [c.166]

Таким образом, мы рассмотрели вырожденное четырехволновое смешивание в микрорезонаторах с квантовыми ямами. Последовательно проанализированы процессы нелинейного взаимодействия, аналогичные возникающим при насыщении двухуровневых переходов и при колебаниях ангармонического осциллятора, а также биэкситонный механизм нелинейности. Основные уравнения, описывающие динамику фотонной моды и диэлектрической поляризации экситона в квантовой яме, решены в режиме сильной экситон-фотонной связи для коротких световых импульсов. Для первых двух типов нелинейностей сигнал четырехволнового смешивания состоит из монотонной и осциллирующей компонент, убывающих экспоненциально с показателем, определяемым суммой фотонного и экситонного затуханий. Осцилляции для биэкситонной нелинейности включают затухающие обертоны Ю и 5, . [c.180]

Приложенное электрическое поле вызывает смещение положительных и отрицательных ионов в противоположных направлениях и поляризует кристалл. Диэлектрическую поляризацию Р можно определить как дипольный момент единицы объема. Если в единице объема имеется N положительно и N отрицательно заряженных ионоз, то вклад в поляризацию в результате относительного смещения этих ионов можно записать так [c.194]

Вернувшись к уравнениям (28,1 —2), напомним, что при формулировке уравнений Максвелла для переменных полей в обычных средах наряду с диэлектрической поляризацией Р вводится также и намагниченность М, причем средний микроскопический ток разлагается на две части dP/dt и rotM в плоской волне эти выражения сводятся к —гшР и гс[кМ]. Но при наличии пространственной дисперсии, когда все величины все равно зависят от к, такое разделение нецелесообразно. [c.150]

Диэлектрическая проницаемость вычисляется теперь так, как это было сделано в 29 исходя из связи плотности заряда с вектором диэлектрической поляризации (—еЬМ, = — (11уР = = — гкР) пишем [c.203]

В динамических случаях коэффициенты связи зависят от распределения механических напряжений и, вообще говоря, имеют меньшую величину, чем коэффициент связи для статической системы, поскольку не вся упругая энергия преобразуется в электрическую энергию. Однако имеются исключения для определенных резонансных мод колебаний кристаллов некоторых классов. Основная резонансная мода пьезокерамического кольца, поляризованного радиально или аксиал1>но, не имеет обертонов, и, следовательно, статический и динамический коэффициенты связи оказываются идентичными. Это справедливо и для основной моды колебаний радиально поляризованной сферической оболочки. Пьезоэлектрический стержень, концы которого нагру-жен1>1 большими массами, также имеет идентичные статический и динамический коэффициенты связи, поскольку в этом случае также вся упругая энергия участвует в образовании диэлектрической поляризации. [c.227]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...