Магнитная ый начальная

Интенсивность намагничивания называется магнитной проницаемостью магнитная проницаемость в весьма слабых полях называется начальной магнитной проницаемостью размерность магнитной проницаемости Гс/Э [c.541]

Вследствие вихревых токов движение тормозится силой, пропорциональной скорости. Сила сопротивления движению равна /еаФ Н, где й = 0,001, V — скорость в м/с, Ф — магнитный поток между полюсами Л/ и S. В начальный момент скорость пластинки равна нулю и пружина не растянута. Удлинение ее на 1 м получается при статическом действии силы в 19,6 Н, приложенной в точке В. Определить движение пластинки в том случае, когда Ф — 10 V6 Вб (вебер — единица магнитного потока в СИ). [c.246]

В условиях предыдущей задачи найти уравнение движения магнитного стержня, если его подвесили к концу нерастянутой пружины и отпустили без начальной скорости. [c.253]

В условиях задачи 32.81 найти уравнение движения магнитного стержня, если ему в положении статического равновесия сообщили начальную скорость U0 = 5 см/с. [c.253]

В условиях предыдущей задачи найти уравнение движения пластинки, если ее подвесили вместе с магнитным стержнем к концу нерастянутой пружины и сообщили нм начальную скорость 5 см/с, направленную вниз. [c.255]

Массивы, содержащие начальные значения полей скорости, давления и температуры, записываются на магнитную ленту и считываются с нее перед началом расчета. В результате расчета значения искомых функций и, v, р, Т определяются во всех точках разностной сетки, покрывающей область Q. На печать выдается распределение плотности на заданных временных шагах вдоль образующей тела. [c.52]

Под действием этой силы электрон будет двигаться в магнитном поле по окружности, лежащей в плоскости, перпендикулярной силовым линиям поля. Суммарная траектория движения электрона под действием магнитного поля и инерционных сил перемещения его с начальной скоростью представляет собой спираль, радиус которой зависит от начальной скорости электрона и напряженности магнитного поля. [c.111]

Задача 863. Найти уравнения движения материальной точки массой т, притягиваемой однородным горизонтальным переменным магнитным полем, если сила этого поля F = Л sin at, где А и (О—постоянные. Принять начальное положение точки за начал координат, ось Ох направить по горизонтали, а ось Оу—по вертикали вниз. Начальная скорость точки равна нулю. [c.313]

Найти уравнения движения и траекторию электрона, который а начальный момент находился в начале координат и имел скорость, равную нулю, если напряженность электрического поля постоянна и направлена по оси Ох, а напряженность магнитного поля постоянна и направлена по оси Ог. Силой тяжести пренебречь. [c.316]

Задача 883. С поверхности цилиндрического провода радиусом а, по которому протекает ток I, вылетает электрон массой т с начальной скоростью у , перпендикулярной к поверхности провода. Найти, на какое максимальное расстояние он удалится от оси провода, прежде чем повернет обратно под действием магнитного поля тока. Напряженность магнитного поля на расстоянии г [c.318]

Задача 884. В магнетроне электрон массой т, вылетающий из цилиндрического провода радиусом а с начальной скоростью v , перпендикулярной поверхности провода, движется далее в однородном магнитном поле напряженностью Я, параллельной оси провода. Сила, действующая на электрон в магнитном поле, F =---(vxH). [c.319]

Устройства ввода предназначены для приведения исходных данных в форму, приемлемую для обработки ее в ЭВМ. Например, константы, начальные условия, таблицы функций, команды, условные числа и т. и. вводят в машину в кодированном виде с помощью перфоленты, перфокарт, магнитной ленты и др. [c.11]

В магнитной гидродинамике, при учете электромагнитных сил, к рассмотренным выше уравнениям для различных моделей жидкостей следует добавить уравнения Максвелла для электромагнитных полей в жидкости, а также дополнить начальные и граничные условия для жидкости условиями для электромагнитных величин, [c.559]

Период обращения ионов в масс-спектрометре ). Принцип действия масс-спектрометра основан на том, что циклотронная частота спирального движения в однородном магнитном поле не зависит от начальной скорости иона. На практике специальное устройство создает короткий импульс ионов и с помощью электронного приспособления измеряется время, в течение которого ионы этого импульса совершают один или большее число оборотов. [c.177]

Параметры одного из возможных типов ускорителя электронов на 300 МэВ таковы амплитудное значение индукции 10 000 Гс, конечный радиус орбиты 100 см, частота 48 МГц, энергия инжекции 300 кВ, начальный радиус орбиты 78 см. Поскольку при ускорении в этом случае радиус расширяется на 22 см, магнитное поле должно захватывать только кольцо этой ширины — разумеется, с некоторой добавочной шириной для правильного формирования [c.412]

О начальной энергии а-частицы можно судить по длине пробега, однако этот способ является слишком грубым и не отражает тонкой структуры энергетических спектров а-частиц. Более точные данные об энергии и импульсе а-частиц, испускаемых радиоактивными ядрами, могут быть получены с помощью магнитного альфа-спектрометра, использующего особенности движения заряженной частицы в поперечном магнитном поле. При таком движении происходит пространственное разделение частиц, обладающих различным импульсом (энергией). [c.224]

Программы начальной загрузки и инициализации ядра используются при загрузке ОС с магнитного диска в оперативную память и подготовке ее к работе. [c.47]

Электроны движутся в плоском конденсаторе. Плоскости г/ = 0, y = d являются катодом и анодом. Разность потенциалов между ними равна Uq. Вектор магнитной индукции постоянного однородного поля В= (О, О, В). Электроны эмитируются с начальной скоростью Vo = 0. Найти значение В, при котором ток отсутствует. [c.40]

Задача 93. Пластинка веса Р= 100 Г, подвешенная на вертикальной пружине в неподвижной точке, движется между полюсами N -ц 8 магнита (рис. 311). Вследствие вихревых токов движение тормозится силой, пропорциональной первой степени скорости. Сила сопротивления движению равна R=fФ v дин, где /=10 , V — скорость в сж/се/с, а Ф — магнитный поток между полюсами УУ и 5. В начальный момент скорость пластинки равна нулю и пружина не растянута жест- [c.528]

Запомним, что состояние электрона в атоме задается четырьмя квантовыми числами главным квантовым числом п, орбитальным числом I, магнитным числом т и спиновым числом S. Обозначим Л =п —п, Д/==/ —/, Ат=т —т, As=s —s. Условимся квантовое число без штриха связывать с начальным, а число со штрихом — с конечным состоянием электрона. Правила отбора для дипольных переходов имеют следующий вид [c.268]

Полный магнитный момент сверхпроводящего кольца складывается из момента, создаваемого током, и диамагнитного момента токов Мейснера. Если диаметр кольца значительно превышает диаметр проволоки, диамагнитный момент имеет значительно меньшую величину, чем момент, созданный незатухающим током. В результате магнитные свойства обусловливаются в основном незатухающими токами, так что поведение кольца определяется его начальным состоянием. [c.618]

Однако применение принципа синхротрона, позволяющего осуществлять ускорение электронов на орбитах постоянного радиуса, не дает этой возможности при ускорении протонов и более тяжелых частиц. Причина этого состоит в том, что для протонов, энергия покоя которых почти в две тысячи раз больше энергии покоя электронов, время обращения по орбитам постоянного радиуса становится практически постоянным при гораздо больших энергиях, чем для электронов, так как выражения (8.23) и (8.24) переходят в (8.25) и (8.26) для электронов при энергиях в несколько Мэе, а для протонов — при энергиях в несколько Гэв. Поэтому при ускорении протонов от начальных энергий, гораздо меньших, чем энергия покоя, увеличение напряженности магнитного поля, обеспечивающее постоянство радиуса орбиты, не обеспечивает постоянства периода обращения по этой орбите, так как связь между Т к Н, обеспечивающая постоянство R в (8.23) и обеспечивающая постоянство Н в (8.24), различна. [c.222]

В выражение для напряжения турбулентного трения (231) следует подставлять конечную величину пульсационной скорости моля (пк, Ик)> которая может сильно отличаться от начальной (ио, г о). При разных направлениях магнитного поля отдельные составляющие пульсационной скорости изменяются неодинаково, т. е. возникает анизотропия турбулентного потока .Vк фи ). [c.251]

Имеющиеся экспериментальные данные о воздействии продольного магнитного поля на слой смешения (в начальном участке струи) относятся к случаю, когда начальная толщина слоя смешения не равна нулю, так как спутные потоки стекают с разделяющей стенки, по обе стороны которой имеются пограничные слои. Если считать, что начальная толщина зоны сме- [c.264]

Рис. 27.70. Начальная и максимальная относительные магнитные проницаемости сплавов Fe—Со в зависимости от содержания кобальта и температуры отжига [3]

Основные сведения о магнитных свойствах дают кривые намагничивания, приведенные на рис. 399. Кривая 2 является начальной кривой намагничивания, кривая / показывает изменение магнитной индукции в зависимости от напряженности поля при последующем намагничивании и размагничивании. Площадь, ограниченная этой кривой (которая называется гистере-зисной петлей), представляет собой так называемые потери на гистерезис, т. е. энергию, которая затрачена на намагничивание. Важнейшими являются следующие магнитные характеристики, определяемые по кривой намагничивания. [c.540]

Железоникелевые сплавы (пермаллои) — в определенных, узких пределах содержания никеля (около 78,5%) имеют исключительно высокую начальную магнитную проницаемость1 (рис. 403), тогда как у обычного технического железа она приблизительно в десять раз меньше, что очень важно для прибо-poii, работающих в слабых полях (радио, телефон, телеграф). [c.550]

Перминвар. Это сплавы с постоянной магнитной проницаемостью, изменение поля от о до 80—160 А/м не изменяет у этих сплавов магнитной проницаемости, что иногда существенно. В качестве примера укажем на некоторые сплавы 45% Ni и 25% Со, остальное железо (45 НК) или 45% Ni, 25% Со, 7,5% Мо, остальное железо (45 НКМ) или 70% N.i, 7% Со, остальное железо (70НК). Начальная магнитная проницаемость этих сплавов. 365, 850 и 550 Гс/Э, а максималы1ая 1 800, 4 000 и. 3 800 Гс/Э (см. табл. 109), [c.551]

Пермаллой. Для получения высоких значений индукции в слабых магиитнглх полях используют никельжелезные сплавы с высокой начальной и максимальной магнитной проницаемостью, называемые пермаллоями. [c.310]

Это уравнение называют логарифмическим. Соответственно, график, построенный в координатах у — g t + onst) или у — — Ig t (при t > onst) имеет вид прямой линии. Логарифмическое уравнение, впервые полученное Тамманном и Кестером [11], отражает поведение многих металлов (Си, Fe, Zn, Ni, Pb, d, Sn, Mn, Al, Ti, Та) на начальных стадиях окисления. Вначале справедливость этого уравнения ставилась под сомнение. Были сделаны попытки вывести уравнения на основе предположений о существовании специфических свойств оксидов, таких как наличие диффузионных барьеров и градиентов ионной концентрации и других. Эти предположения не получили экспериментального подтверждения. С другой стороны, было показано, что логарифмическое уравнение можно вывести из условия, 4TQ скорость окисления контролируется переходом электронов из металла в пленку продуктов реакции, причем эта пленка имеет пространственный электрический заряд во всем своем объеме (7, 12]. Преобладание заряда, обычно отрицательного, в оксидах вблизи поверхности металла, подобно электрическому двойному слою в электролитах, было установлено экспериментально. Таким образом, любой фактор, изменяющий работу выхода электрона (энергию, необходимую для удаления электрона из металла), например ориентация зерен, изменения кристаллической решетки или магнитные превращения (точка Кюри), изменяет скорость окисления, что и наблюдалось в действительности [13—15. Когда толщина пленки превышает толщину пространственно-заряженного слоя, определяющим фактором обычно становится скорость диффузии или миграции сквозь пленку. При этом начинает выполняться параболический закон, и ориентация зерен или точка Кюри перестают оказывать влияние на скорость окисления. Исходя из этого, можно сказать, что в начальной стадии оксидная пленка на металлах [c.193]

При выводе и анализе формул Френеля можно не учитывать временные множители векторов напряженности электрического и магнитного полей и формулировать граничные условия для соответствующих проекций амплитуд векторов Е и Н, учитывающих начальные фазы колебаний. Неполяризованный свет будем рассматривать по-прежнему как сумму двух плоских волн, распространяющихся в одном направлении с одной фазовой скоростью и, но поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, причем фазы этих двух колебаний никак не скоррелированы. Таким способом можно моделировать хаотическую суперпозицию различных эллиптически поляризованных электромагнитных волн, обусловленную реальными условиями возбуждения световых волн. [c.82]

Рис. 4.8. Положительный заряд q, движущийся с начальной скоростью v, перпендикулярной к индукции В однородного магнитного поля, описывает окружность радиусом о — MvlqB с постоянной скоростью v.

Рис. 4.tS. а) Представим себе положительный заряд <1, находящийся при t=Q з начале координат и не имеющий начальной скорости. На этот заряд действуют взаимно перпендикулярные поля электрическое Е и магнитное В. (Система отсчета. 9.) б) Начальное y KOiJ HHe этого заряда равно л=дИ,/М. [c.134]

Пучок электронов движется в однородном постоянном магнитном поле, вектор индукции которого В=(0, О, В).перпендикулярен плоскости экрана. Начальные скорости электронов v(0) = = (uo osa, Оо sin а, и) отличаются значением угла а. Найти условие, при котором электроны фокусируются в одной точке. [c.37]

Заряд движется в однородных постоянном поле тяжести g=(0, О,—и магнитном поле с индукцней В= (О, В, 0). Начальные условия г(0) = (0. О, Я), v(0) = (0. О, Ио). Найти границы области движения по координате 2. [c.42]

Протон движется в неоднородном постоянном магнитном поле с индукцией В=(0, О, Bo h ky), образующем магнитную стенку, параллельную оси х. Начальные условия г(0) = (0, —сю, 0), v(0) = (0, Vo, 0). Найти условия прохождения протона сквозь магнитную стенку и уравнение траектории. [c.43]

Здесь Я и T.J—начальные иоле п температура S/R вычислено по (29Л) с учетом поиравок —магнитная температура, измеренная экспериментально (для сферического образца). По 2 , с помощью (11.6) и (11.7) вычислялись Tq и Tq ф (не приведенные в таблице), а ио ним с помощью (33.4) (при 8=0,275 К), рассчитывались Г, Т и Т Значение Т получались [c.472]

Из этого следует, что при не очень больших числах Рейнольдса, например не слишком превышающих критическое число Рейнольдса при отсутствии магнитного поля, наложение магнитного поля может существенно затормозить турбулентный механизм диссипации энергии (так как начальным этапом этого процесса является отбор энергии от осредненного потока про-дольны.ми турбулентными пульсациями, а последние подавляются поперечным магнитны.м полем). Поэтому поток жидкости при указанных условиях в отношении сопротивления движению будет ближе к ламинарному другими словами, наложение поперечного магнитного поля приведет к у.меиьшению коэффициента сопротивления. [c.663]

Магнитомягкие материалы. Магнитные материалы, которые намагничиваются до насыщения [i перемагни-чиваются в относительно слабых магнитных иоля.ч напряженностью //- 10h-10 А/м, относятся к магннтомяг-ким. Для этих материалов характерны высокие значения относительной магнитной проницаемости — начальной Цгнач= 102- -10 и максимальной Ц тац— lO s-Ю ". Коэрцитивная сила Не магнитомягких материалов составляет обычно от 1 до 10 А/м, а потери на магнитный гистерезис очень малы— 1 — 10 Дж/м на один цикл перемагничивания. Для многих материалов в качестве справочной характеристики приводят удельные потери, т. е, мощность потерь Р, на частотах перемагничиваю-щего ноля 50 или 400 Гц при различных значениях амплитуды индукции (например, Pi,o/so — мощность потерь на частоте 50 Гц при индукции, равной 1,0 Тл). [c.615]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...