Магнитная восприимчивость начальная

Рассчитать начальную магнитную восприимчивость Яц такой системы, выразив ее через размагничивающие факторы Da и Z , относящиеся к направлениям осей а и Ь. Магнитное поле считать, приложенным перпендикулярно оси г. Найти численные значения для случая, когда а/Ь = 10 5 и 1. Рассчитать начальную восприимчивость для случая, когда поле приложено под углом 6 к оси г. Предложить модификацию модели и расчета, для которой вышеизложенные представления применимы к случаю магнитно-мягкого материала, [c.59]

Рассчитать начальную магнитную восприимчивость Яд материала, если плоскость 180 -ной границы располагается параллельна поверхности решетки включений. [c.59]

Если У.г1 — начальная относительная магнитная восприимчивость, то, используя формулы (3-5-12) и (3-5-13), получаем [c.193]

Далее, если предположить, что намагничивание происходит под действием поворота векторов намагниченности доменов и что при этом начальная магнитная восприимчивость Хг1 и напряженность На выражаются соответственно формулами (3-5-17) и (3-5-19) [c.204]

Хотя все три способа Р. приводят к нулевому значению намагниченности, характер магнитной доменной структуры., создаваемой каждым из них, различен, что приводит к различию и нек-рых свойств вещества (напр., начальной магн. восприимчивости, магнито-стрикции). [c.242]

При рассмотрении полной величины восприимчивости уже упоминалось, что электроны проводимости также обладают диамагнетизмом. В самом деле, орбитальное движение заряженной частицы в магнитном поле всегда приводит к диамагнетизму, так как, согласно закону Ленца, движение частицы создает поле, стремящееся уменьшить начальное поле. Попытка вычислить диамагнитную восприимчивость электронов проводимости на основе классической теории приводит к абсурдным результатам. Например, если мы, приравняв силу Лоренца центробежной силе, вычислим радиус орбиты и затем воспользуемся классическим выражением для магнитного момента, создаваемого замкнутым проводником с током, [c.101]

A. Приведенное выше доказательство установления равномерного распределения вероятностей, т. е. доказательство размешивания, опиралось существенным образом на возможность сведения задачи решения уравнений движения чистой механики к задаче нахождения геодезических линий соответствующего риманова пространства. Иначе говоря, это доказательство опиралось на потенциальный характер полей — на независимость действующих между частями системы сил от скоростей. С этим связано то обстоятельство, что в случаях, когда силы уже не могут рассматриваться как чисто потенциальные, например, при вращении системы или при наличии магнитного поля, будут существовать отклонения от общих утверждений статистики, относящихся к стационарности и независимости от начального состояния функций распределения в фазовом пространстве. Такие отклонения будут существовать и при наличии полупроницаемых перегородок пользуясь представлениями, подобными тем, которые развивал Орнштейн [1] при рассмотрении реальных газов, можно наличие осмотического давления рассматривать как проявление непотенциального характера сил. Эти трудности отмечались в другом месте работы и связаны, в частности, с парадоксальным результатом классической статистической механики — нулевой диамагнитной восприимчивостью. [c.200]

Сплавы с высокой начальной проницаемостью io-Эти сплавы применяют в аппаратуре слаботочной электропромышленности (электроника, радио ИТ. д.). Они должны сильно намагничиваться в очень слабых магнитных полях. Этими свойствами обладают железоникелевые сплавы пермаллой. Сплавы содержат 45—80% Ni,а некоторые из них дополнительно легируются молибденом, хромом, марганцем, медью и кремнием, которые, увеличивая электросопротивление, понижают потери на вихревые токи, позволяют применять их на повышенных и высоких частотах, снижают восприимчивость к наклепу и обеспечивают постоянство свойств. [c.323]

В практике магнитных измерений и расчетов коммутационная кривая является исходной для получения других характеристик ферромагнитных материалов, таких, как начальная, максимальная, дифференциальная и другие виды проницаемостей или восприимчивостей. [c.16]

К обсуждаемой проблеме можно подойти и с точки зрения общих физических соображений. Если диамагнитная реакция системы на включение поля Я связана с изменением орбитального движения электронов в оболочках молекул в соответствии с правилом Ленца (в проводниках при х = эта реакция приводит к появлению поверхностного сверхпроводящего тока и эффекту Мейсснера), то парамагнетизм имеет совершенно иную природу квазистатическое включение поля Н приводит к преимущественной ориентации магнитных моментов атомов по полю, что и приводит к положительной величине намагниченности М = хН, X > Это чисто динамическая реакция не зависит от того, подводится ли к системе тепло, чтобы поддержать начальный уровень температуры, или она изолирована, т. е. как изотермическая Хв — ш)в адиабатическая Xs = восприимчивости [c.99]

Исследование кривых намагничивания обеих солей в поле 500 эрстед было произведено в Лейдене (данные находятся в печати). Изменения температуры вдоль адиабат, найденные из этих экспериментов с помощью уравнения (3), изображены в виде кривых на фиг. 4 и 5. Эти результаты весьма убедительны. В слабых магнитных полях изменение температуры АТ пропорционально квадрату напряженности поля Н . Кривые для сильных магнитных полей могут быть легко экстраполированы к начальным значениям напряженности магнитных полей и температур размагничивания, если предположить, что при увеличении магнитного поля Я оно становится пропорциональным температуре Т. Кривизна адиабат для хромометиламиновых квасцов при значениях 5/7 < 0,80 и больших магнитных полях медленно убывает. Для хромокалиевых квасцов это не наблюдается. Такое убывание кривизны, по-видимому, связано с близостью максимума магнитной восприимчивости, который для хромометиламиновых квасцов соответствует более высокому значению энтропии, чем для хромокалиевых квасцов [16, 22]. [c.270]

М. п. ферромагнетиков сложно зависит от Н, для описания этой зависи- мости вводят ПОНЯТИЯ дифферен-циальной, начальной и максимальной статич. М. п. (см. Магнитная восприимчивость). В образцах конечных размеров из-за существования у них магн. полюсов и размагничивающего поля величина М. п. меньше, чем в-ва этих образцов. Поэтому различают М. п. образца (при наличии размагничивающего фактора N) и М. п. в-ва образца л (в отсутствии N). [c.367]

Б. Ферромагнитные М. и их сплавы. Среди М. с особыми физич. свойствами широкое применение имеют ферромагнетики (Fe, Ni, Со)) и их сплавы. На фиг. G приведена известная диаграмма, характеризующая влияние магнитного поля на намагниченность ферромагнетика. Кроме петли гистерезиса ab db a (на участке ап имеет место насыщение) и девственной кривой намагниченности olma дана также идеальная кривая намагниченности, к-рая характеризует намагничивание ферромагнитного тела при одновременном наложении на него переменного затухающего поля. Отношение 1 Н по девственной кривой является восприимчивостью, интересующей технику. Особенно существенны ее начальное и максимальное значения (tgeo H tg toe ). Величина об называется остаточной намагниченностью поле ос — задерживающей напряженностью (коэрцитивной силой). Намагничение ферромагнитного монокристалла, так же как и большинство физич. свойств, зависит от кристаллография, направления, в к-ром приложено поле. На [c.402]

Действительная часть входящей сюда спектральной компоненты восприимчивости описывает изменение показателя преломления, пропорциональное интенсивности светового луча, мнимая же часть описывает зависимость коэффициента поглощения света от интенсивности. В частности, она описывает начальную стадию эффекта насыщения, хорошо известного в области магнитного резонанса. Эта компонента велика, когда частота М1 близка к резонансной. Этот эффект используется в так называемых насыщающихся фильтрах, которые становятся прозрачными при больших потоках мощности [26]. Компонента мнимой нелинейной восприимчивости, максимальная при резонансе среды на частоте 2о>1, описывает двухквантовое поглощение, наблюдавшееся Гарреттом и Кайзером [27]. В работе [27] была обнаружена голубая флуоресценция ионов Еи + в СаРг при облучении их светом рубинового лазера. Красные кванты не могут возбудить ион путем независимых последовательных одно- [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...