Цикл гистерезисный

Цикл гистерезисный предельный 15 [c.528]

С переключателя на разгрузочный двигатель поступает сигнал, вызывающий появление разгрузочного момента, направление действия которого противоположно направлению прежнего момента. Теперь ось z ротора гироскопа прецессирует снизу вверх, минует плоскость горизонта и поднимается над плоскостью горизонта на угол, равный углу застоя Р переключателя. Направление действия момента, развиваемого разгрузочным двигателем, снова изменяется, и ось 2 ротора гироскопа двигается сверху вниз. Описанный цикл движения оси 2 ротора гироскопа повторяется, и ось ротора гироскопа совершает периодические незатухающие колебания. Характеристика рассмотренного разгрузочного устройства типа гистерезисной петли представлена на рис. XII.3, б. [c.369]

Кривые возврата — кривые частных циклов, получающихся при уменьшении напряженности размагничивающего поля они важны потому, что начиная с момента снятия намагничивающего поля состояние магнита определяется не кривой основного гистерезисного цикла, а именно кривыми возврата. При всех изменениях условий, влияющих на состояние магнита, например в его арматуре, изменяется [c.306]

Из (1) видно, что (л ) является сложной неоднозначной функцией, причем, как следует из физики процесса, за один полупериод от х = —я/2 до j = +n/2 процесс совершается по восходящей ветви гистерезисной петли, а за другой полупериод от х=-Ья/2 до л = = +3/2л — по нисходящей ветви. Неоднозначность функции Е х) снимается, если учесть, что в реальном физическом процессе полный цикл изменения магнитной индукции B t) по времени t осуществляется непрерывно по восходящей и нисходящей ветвям, а затем процесс снова повторяется. [c.32]

Коэффициент скольжения оцинкованной стали, полученной горячим способом, несколько ниже, чем у стали с напыляемым цинковым покрытием, благодаря равномерности осадка, но в условиях динамической нагрузки гистерезисный цикл способствует образованию на поверхности остаточной деформации, препятствующей в дальнейшем любому скольжению. Наоборот, вследствие низкого сопротивления скручивающему усилию кадмий наиболее эффективен для покрытия стальных болтов в конструкциях, подвергаемых частой сборке и разборке. [c.129]

При нагружении в области многоцикловой усталости с о = 211 МПа записывали гистерезисные кривые. На рис. 2 приведены петли гистерезиса в области многоцикловой усталости для стали 11375.1, не подвергавшейся предварительному малоцикловому нагружению. Развитие микропластической деформации от первых циклов нагружения в области многоцикловой усталости наступает только после М = А х X 10 циклов и начинается уже при односторонней перегрузке в области пре- дела текучести при б = 4 10 и од-д, ном полном перегрузочном цикле (рис. 3). При повторном многоцикловом нагружении перегруженных образцов микропластическая деформация возрастает вследствие циклической ползучести. Однократная предварительная пластическая деформация в = 4 10 [c.351]

Рис. 6.46. Плотность гистерезисной энергии, накапливаемой за один цикл перед трещиной г — расстояние от вершины трещины).

Рис. 6.47. Гистерезисная энергия, накапливаемая за один цикл в области пов-г

Влияние так называемых упругих несовершенств деформируемых звеньев выражается в различии кривых нагрузки—разгрузки в координатных осях суммарная реактивная сила (момент) — перемещение при циклическом деформировании (рис. 39, а). При циклическом деформировании с различными от цикла к циклу амплитудами деформации (что характерно для нестационарных режимов) в указанной системе осей образуется так называемая гистерезисная спираль [90]. При стационарном режиме, для которого характерна система периодически повторяющихся амплитуд деформации, гистерезисная спираль замыкается в гистерезисную петлю, площадь которой Aw характеризует энергию, рассеиваемую за цикл (рис. 39, б). [c.160]

Обратимся к рассмотрению рис. 39, б, на котором показана гистерезисная петля для симметричного цикла. Площадь заштрихованного участка между кривой начального нагружения и прямой, проведенной из начала координат в точку Бц, Tq, обозначим Лш. Тогда [c.166]

Соотношение между статической жесткостью и модулем динамической жесткости существенно зависит от типа амортизатора и условий нагружения. Так, для колец и кубиков статическая жесткость мало отличается от динамической, полученной на частотах 0,001—0,01 Гц, а для углового амортизатора с относительно большой площадью закрепления резины динамическая жесткость превышает статическую в 1,4 раза. Коэффициент поглощения амортизатора изменяется в диапазоне 0,01—100 Гц от 0,1 до 0,3. На более высоких частотах поглощение энергии амортизатором повышается за счет неравномерности динамических деформаций по толщине резинового массива. Гистерезисные свойства амортизатора можно учитывать введением комплексной жесткости (начиная с частотного диапазона 10 —10" Гц). При этом модуль жесткости и коэффициент поглощения должны определяться по установившимся кривым деформирования после 15—20 циклов нагружения. [c.96]

Существенную долю в общем балансе энергии, рассеиваемой механизмом с упругими связями в процессе его колебаний, занимает работа сил внутреннего трения в материале упругих связей, или, как ее называют, гистерезис-ные потери. Наличие гистерезисных потерь объясняется особенностями диаграммы многократного нагружения и раз-гружения практически любого машиностроительного материала. Подобная диаграмма представлена на рис. 3.17, а. Как на ней показано, при одной и той же величине деформации напряжение оказывается несколько большим, когда оно растет, чем когда оно убывает. Такая картина остается справедливой даже в том случае, если максимальное напряжение не превосходит предела пропорциональности. Полученная таким образом замкнутая кривая называется петлей гистерезиса. Площадь, ограниченная петлей гистерезиса, характеризует количество энергии, рассеиваемой единицей объема материала за один цикл. При повторном растяжении [c.99]

Предельный гистерезисный цикл. [c.15]

Прямоугольная петля гистерезиса (рис. 19) характеризует предельный гистерезисный цикл материалов, у которых при монотонно изменяющейся величине напряженности поля Я намагниченность М не имеет устойчивых значений в интервале между остаточной намагниченностью - -Мг и остаточной намагниченностью —Мг. Причина этого явления, которое можно рассматривать как резко выраженный эффект Баркгаузена, заключается в том, что у некоторых матери- [c.18]

Строго прямоугольной может быть только петля гистерезисного цикла по намагниченности М = (Я), а соответствующая ей петля В = (Я), [c.19]

При расчете систем с постоянными магнитами необходимо иметь величину коэффициента возврата к , зависящую в основном от марки МТМ. Пренебрегая кривизной линии магнитного возврата и раствором частного гистерезисного цикла для к , можно записать (рис. 265) [c.226]

С помощью того же способа можно найти эквивалентный коэффициент для случая гистерезисного трения. Приравнивая выражение (11.51), определяющее потерю механической энергии за один цикл деформирования системы, абсолютной величине выражения (IV.43), найдем [c.227]

Значение В при Н--0 называется остаточной индукцией значение при 5=0 носит название коэрцитивной силы. Площадь, описанная гистерезисной кривой (фиг. 5), пропорциональна работе, затрачиваемой на один цикл перемагничивания [c.517]

Систематические исследования задач конструкционного демпфирования ведутся в течение последнего десятилетия в Советском Союзе и за рубежом (см. литературу в конце статьи). Они относятся к упрощенным типовым схемам и строятся в предположении, что материал элементов соединений совершенно упругий и фрикционные свойства контактных поверхностей описываются законом Кулона. При этих предположениях представляется возможным произвести исследование гистерезисных свойств типовых конструкций при их медленном нагружении (по симметричному или асимметричному циклам) и, следовательно, записать уравнение движения механической системы, в которых демпфирующие свойства отображены достаточно надежно. [c.210]

Возникновение разности фаз между напряжением и деформацией обусловлено релаксационными явлениями, вызываюш,ими запаздывание изменения деформации по сравнению с соответст-вуюш,ими изменениями напряжения. Напряжение и деформация совпадают по фазе в стеклообразном состоянии и имеют очень малый сдвиг фаз в области развитого высокоэластичного состояния. В области температур между этими состояниями происходит сдвиг фаз между а и е. При каждом цикле деформации необратимо затрачивается работа, характеризуемая на графике рис. 36, а площадью гистерезисной петли. Величина ф максимальна в переходной области, в которой период деформации сравним с периодом релаксации т [22]. Угол сдвига фаз зависит не только от частоты, но и от температуры, причем повышение температуры и понижение частоты производят один и тот же эффект (рис. 36, б). Гистерезис- [c.71]

Таким образом, металлическое тело может иметь при одной и той же температуре различную длину в зависимости от предшествующих температурных состояний. Отсюда следует, что в металлических телах, принимающих различные стационарные температурные состояния замкнутым циклом, начиная от некоторой средней температуры, должно наблюдаться явление, которое при графической интерпретации напоминает магнитную гистерезисную петлю и которое по этой аналогии мы назвали температурным гистерезисом. [c.208]

Из большого числа вариантов теорий неупругости наилучшее совпадение с наблюдаемыми в экспериментах вибрационными явлениями обнаруживает теория пластических деформаций. На основе проведенных экспериментальных работ [73] была выдвинута гипотеза, в соответствии с которой внутреннее трение при значительных напряжениях представляет эффект микропластических деформаций. Имеется указание о том, что внутреннее трение должно изучаться с использованием уравнений теории пластичности Мизеса — Генки. Однако эта рациональная идея была реализована только для случая циклического деформирования в условиях одноосного напряженною состояния и при частном виде кривой нагружения материала. В результате была предложена формула гистерезисной петли, по которой потери энергии в материале за цикл колебаний зависят по степенному закону от амплитуды деформации или напряжения. [c.151]

Характерная особенность реактивного напряжения заключается в многократной воспроизводимости гистерезисной зависимости напряжения от температуры при повторяющихся нагревах и охлаждениях. Термомеханический гистерезис не обязательно бывает замкнутым, особенно в первых циклах, но после некоторого числа термоциклов гистерезисная петля стабилизируется (замыкается.). Это весьма важно для практического использования материалов с ЭПФ в циклически действующих устройствах. [c.840]

Резиновые изделия при эксплуатации испытывают напряжения, которые значительно меньше временного сопротивления. Под нагрузкой часть подводимой к изделию механической энергии тратится на преодоление межмолекулярного взаимодействия и преобразуется в тепловую. Гистерезисные потери возникают при однократном цикле нагружения. [c.400]

Решениями системы уравнений (5-84) при различных смещениях Йоь Йог, йоз, йо и йо5 (рис. 5-12) являются значения частот Юь сог, (Вз, Ш4, 5 и амплитуд йаь Йа2, йаз, Йа4, Йа5. Характерные зависимости изменения частоты <о и относительной амплитуды Йа/Йт предельного цикла от относительного значения скорости изменения управляющего воздействия ро/Йт [согласно (5-42) Ро=Йо] для СП с гистерезисной характеристикой момента сопротивления Л1с.т(й) изображены на рис. 5-11 пунктирными линиями. [c.360]

Для большинства твердых тел указанным эффектом обычно можно пренебречь. Гораздо более существенными для них оказываются гистерезисные потери, имеющие место в течение каждого цикла поляризации и вызывающие нагревание тела. Для таких тел задача о хрупком разрушении решается в два этапа. Сначала из решения уравнений Максвелла определяется поглощение электромагнитной энергии в среде, причем диэлектрическая постоянная и коэффициент поглощения считаются известными из опыта. Коэффициент поглощения связан с шириной резонансной кривой или же с шириной спектральной линии. Затухание волн можно учесть также, задавая связь между напряженностью Е и поляризацией Р в виде [c.513]

При рассмотрении циклических гистерезисных кривых выделяются две стадии процесса циклического пластического деформирования [8, 13] переходная стадия, в течение которой происходит изменение реакции материала (для каждого цикла проходится новая кривая гистерезиса), и установившийся режим (предельная гистерезисная петля вновь проходится на каждом цикле, так как изменения петли отсутствуют или столь малы, что их можно измерить только после большого числа циклов). Установившийся режим может достигаться асимптотически либо вообш,е не достигаться. Материалы по характеру их поведения при циклическом нагружении можно разделить на циклически упрочняющиеся, циклически разупрочняющиеся и стабильные. Один и тот же материал в зависимости от режима и характеристик циклического нагружения может проявлять свойства циклической упрочняемости, разупрочняемости, стабильности. [c.132]

КОЭРЦИТИВНАЯ СЙЛА (коэрцитивное поло) (от лат, oer ilio удерживание) — характеристика ферро-магн.. материалов (ФМ), показывающая, в какой степе-ЫН затруднены в них процессы намагничивания (иере-магничивания). При графич. изображении зависимости намагниченности М от циклически изменяющейся в пределах Нт напряжённости магн. поля получается петля гистерезиса (рис. к ст. Гистере.1ис магнитный). После снижения магн. поля от Н до нуля в ФМ сохраняется остаточная намагниченность Мг- Намагниченность становится равной нулю только после приложения магн. поля Н , противоположного по знаку предшествующему намагничивающему полю. Величина и является К. с. данного гистерезисного цикла. [c.484]

Кривые намагничивания ферромагнитных материалов при перемагничивании образуют петлю магнитного гистерезиса. Площадь петли магнитного гистерезиса пропорциональна Э1 ергии, теряемой в образце на его нагревание за один цикл изменения поля гистерезисные потери). Характерными точками магнитного гистерезиса являются коэрцитивная сила и остаточная намагниченность. [c.157]

Кривые намагничивания ферромагнитаых материалов при перемагничи-вании образуют петлю магнитного гистерезиса (если первоначально не намагниченное вещество намагнитить до насыщения, а затем уменьшать и снова увеличивать напряженность магнитного поля, то изменение индукции не будет следовать начальной кривой). Площадь петли магнитного гистерезиса пропорциональна энергии, теряемой в образце на его нагревание за один цикл изменения поля (гистерезисные потери). Характерными точками магнитного гистерезиса являются коэрцитивная сила и остаточная намагниченность. [c.101]

В работе [С.23] представлен метод расчета срывного флаттера несущего винта, основанный на измерениях нестационарных аэродинамических нагрузок на профиле NA A 0012 при его колебаниях по углу атаки относительно линии четвертей хорд. Полученные в этих измерениях зависимости для коэффициентов момента имеют вид гистерезисных петель (рис. 16.5). При колебаниях в отсутствие срыва, как и при развившемся срыве, демпфирование положительно. Но если средний угол атаки при колебаниях соответствует началу вхождения в срыв, то результирующее демпфирование колебаний становится отрицательным. Параметр Нц,, характеризующий демпфирование при обтекании профиля, связан с работой, совершенной потоком над профилем за цикл колебаний, и определяется выражением [c.809]

Воздействие света на прозрачные тела. При не слишком высоких интенсивностях световой волны поглощение света, как и других электромагнитных волн, в прозрачнь1Х диэлектриках очень мало оно объясняется гистерезисными потерями в течение цикла поляризации. Термодинамическая природа такого поглощения аналогична природе поглощения акустических волн в (почти) упругом теле. Когда напряженность поля в световой волне становится сравнимой с напряженностью внутреннего поля в данном теле (а в некоторых случаях и еще раньше), вступают в игру разнообразные,микрофизические процессы, которые в зависимости от конкретных условий могут играть различную роль ). Дадим весьма краткое описание некоторых возникающих при этом нелинейных процессов с феноменологической точки зрения. [c.515]

Располагая теперь некоторыми сведениями о свойствах монокристаллов, мы можем лучше понять и результаты испытаний поликристаллических образцов обычного типа. Юинг и Розен-хайн ) поставили весьма интересные опыты на растяжение образцов из полированного железа. Микроскопическое исследование поверхности металла обнаружило, что даже при сравнительно низких растягивающих нагрузках на поверхности некоторых зерен появляются полосы скольжения . Эти полосы свидетельствуют о том, что по определенным кристаллографическим плоскостям в этих зернах происходит скольжение. Поскольку упругие свойства в отдельном кристалле могут резко отличаться в разных направлениях и поскольку отдельные кристаллы размещаются в общей массе беспорядочно, постольку напряжения в растягиваемом поликристаллическом образце распределяются неравномерно, и скольжение может произойти в отдельных наиболее неблагоприятно ориентированных кристаллах прежде, чем среднее растягивающее напряжение достигнет значения предела текучести. Если такой образец разгрузить, то кристаллы, подвергшиеся скольжению, не смогут вернуться полностью к своей первоначальной форме, в результате чего в разгруженном образце останутся некоторые остаточные напряжения. Некоторое последействие в образце может быть приписано именно этим остаточным напряжениям. Пластическая деформация отдельных кристаллов содействует также потерям энергии при последовательных загружениях и разгрузках и увеличивает площадь гистерезисной петли, о которой шла речь на стр. 426. Если этот уже испытанный образец подвергнуть растяжению вторично, то зерна, в которых имело место скольжение, не будут пластически деформироваться, пока растягивающая нагрузка не достигнет значения, отмеченного при первом загружении. Лишь когда вторичная загрузка превысит это значение, вновь начнется скольжение. Если образец после предварительного растяжения подвергнуть сжатию, то сжимающие напряжения в сочетании с остаточными напряжениями (возникшими при предварительном растяжении) повлекут за собой текучесть в наиболее неблагоприятно ориентированных кристаллах, прежде чем среднее сжимающее напряжение достигнет того значения, при котором в первоначальном состоянии образца в нем возникают полосы скольжения. Поэтому цикл испытания на растяжение повышает предел упругости при растяжении, но при этом [c.436]

Большой труд был затрачен на выяснение вопроса о том, существует ли какая-либо связь и какая именно между явлениями гистерезиса и усталости. Еще Баушингер ввел понятие естественных пределов пропорциональности, фиксируемых после приложения к материалу ряда циклов напряжений при этом он предполагал, что эти пределы должны определять безопасную амплитуду в усталостных испытаниях. Эту идею развил в дальнейшем Л. Бейр-стоу ). Пользуясь зеркальным тензометром и машиной медленного действия, производящей загружение и разгрузку образца, он измерил ширину гистерезисных петель, причем нашел, что если значения этой ширины наносить в координатной сетке в функции [c.451]

Статические характеристики амортизаторов АП (АЧ) по осям X, У, Z (полные циклы нагружение—разгруже-иие в виде гистерезисных петель) с учетом релаксации [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...