Петля магнитного гистерезиса

Рис. 3.7. Петля магнитного гистерезиса

Рис. 1. Петля магнитного гистерезиса

Выходная э. д. с. накладного датчика. Для решения задачи необходимо знать аналитическую зависимость между магнитной индукцией и намагничивающим магнитным полем с учетом петли магнитного гистерезиса. Эту связь для области средних и сильных полей представим формулой [1] [c.7]

Теперь не представляет труда написать общее выражение коэффициентов Фурье С для восходящей ветви петли магнитного гистерезиса (без учета первого члена (14)) [c.14]

Коэффициенты Фурье для петли магнитного гистерезиса. [c.16]

Выше вычислены коэффициенты Фурье для восходящей и нисходящей ветвей петли магнитного гистерезиса. Поэтому коэффициенты для самой петли могут быть найдены из выражения [c.16]

На рис. 2 показана петля магнитного гистерезиса для стали ШХ-15. Из рисунка видно, что в полях, превышающих величину коэрцитивной силы, наблюдается заметное различие значений намагниченности, измеренных на экспериментальной установке и на установке БУ-3. В первом квадранте измеренные на установке значения намагниченности меньше намагниченности, измеренной на БУ-3, а во втором квадранте больше. При поле, равном нулю, измеренные значения намагниченности на обеих [c.155]

Рис. 2. Петля магнитного гистерезиса для стали ШХ-15 I — записанная без компенсации 2с компенсацией / — расчет по формуле (7) II — измерения на БУ-3

Рис. 3. Петля магнитного гистерезиса для магнита (обозначения те же, что и на рис. 2)

Характеристики Л1 = /1 (Я) и В = = /2 (- ) являются многозначными функциями напряженности Я намагничивающего поля. Значения индукции и намагниченности, соответствующие данному значению напряженности магнитного поля, зависят от магнитной истории испытуемого образца. Принято различать кривую намагничивания, петлю магнитного гистерезиса и петли частных циклов. [c.13]

Фиг. 83. Петля магнитного гистерезиса В — магнитная индукция хН — напряжённость магнитною поля.

При оценке магнитных свойств стали должны быть известны кривая магнитной индукции В=/(Н), кривая магнитной проницаемости р = /(Н) (фиг. 16) и петля магнитного гистерезиса (фиг. 17). [c.498]

Фиг. 17. Петля магнитного гистерезиса [7].

Исследование намагниченности насыщения массивного Ni и нанокристаллического порошка Ni (d = 12, 22 и 100 нм) при 10— 300 К [297] показало, что с уменьшением размера частиц до 12 нм величина Д понижается почти в 2 раза по сравнению с массивным №. При температуре ниже 50 К для наночастиц Ni с й < 50 нм петля магнитного гистерезиса была асимметрична. Согласно [297], смещение петли гистерезиса и уменьшение /. связаны с наличием на поверхности частиц никеля оксидной оболочки и обусловлены анизотропией обменного взаимодействия ферромагнитного Ni с антиферромагнитным оксидом №0, образующим оболочку наночастиц. [c.97]

Изучение динамической петли магнитного гистерезиса магнитных материалов 157 [c.157]

ИЗУЧЕНИЕ ДИНАМИЧЕСКОЙ ПЕТЛИ МАГНИТНОГО ГИСТЕРЕЗИСА МАГНИТНЫХ МАТЕРИАЛОВ [c.157]

Цель лабораторной работы — изучение динамической петли магнитного гистерезиса для исследования основных магнитных свойств по кривой намагничивания и изучения процессов, протекающих в ферромагнитных материалах во внешних магнитных полях. [c.159]

Высокий коэффициент прямоугольности петли магнитного гистерезиса, низкая динамическая коэрцитивная сила [c.538]

Низкий коэффициент прямоугольности петли магнитного гистерезиса, высокая магнитная индукция [c.538]

Ферромагнитные материалы в зависимости от конфигурации их петли магнитного гистерезиса подразделяют на магнитно-твердые и магнитно-мягкие. [c.128]

А) Малым температурным коэффициентом модуля упругости. В) Прямоугольной петлей магнитного гистерезиса. С) Высокой диэлектрической проницаемостью. D) Температурными коэффициентами линейного расширения, равными коэффициентам неметаллических материалов. [c.131]

На рис. 98, а схематически показана зависимость магнитной индукции В от напряженности поля // эту диаграмму называют также петлей магнитного гистерезиса. [c.180]

Коэрцитивная сила Яс (рис. 53) —это напряженность магнитного поля на петле магнитного гистерезиса (статической предельной петле гистерезиса), при которой индукция в материале равна нулю В=0). [c.176]

В спектрах комплексной магнитной проницаемости, измеренных при Втах 10 Т и повышенных индукциях до для этих ферритов наблюдаются две области дисперсии — низкочастотная и высокочастотная (рис. 1,а). В области высокочастотной дисперсии имеют место спад индукции (рис. 2) и уменьшение площади петли магнитного гистерезиса с увеличением частоты. Наибольший спад составляющих комплексной магнитной проницаемости, индукции и уменьшение площади петли магнитного гистерезиса с увеличением частоты наблюдаются при том же содержании СоО (1 мол.%>), что и максимум Ть Это свидетельствует о том, что изменение указанных параметров вызвано одним и тем же механизмом, видимо магнитным последействием, обусловленным диффузионными процессами. [c.95]

Рис. 1. Спектры комплексной магнитной проницаемости для двух никель-цинк-кобальтовых ферритов с недостатком Ре Оз и содержанием СоО 1,5 (/, 2, 4 ц 5) и 0,5 мол.% (3 и 6), спеченных при 1373 °К, при Втах 10- Т , 3, 4 п 6) и Втах 10 Т (2 и 5) —а и петли магнитного гистерезиса, измеренные при температурах 297 (I). 373 (2), 313 (3) и 213 (4) К и / = = 1000 гц для никель-цинк-кобальтового феррита с недостатком РегОз и содержанием СоО 1,5 мол,%, спеченного при 1473 °К, где штриховая линия — петля, измеренная в квазистатическом режиме при 294 °К —б

С ростом частоты площадь петли магнитного гистерезиса и индукция, как уже указывалось, уменьшаются, а с увеличением температуры площадь петли и индукция, измеренные при /= 100, 400 и 1 ООО гц, растут. [c.99]

При 373 °К площадь петли магнитного гистерезиса и индукция близки к площади петли и к индукции, измеренным при той же напряженности поля в квазистатическом режиме при комнатной температуре (рис. 1,6). Это свидетельствует о том, что за описанное изменение указанных параметров ответствен диффузионный процесс. [c.99]

Область применения материалов при широком диапазоне изме- нения магнитной индукции, в частности, использующих при работе всю петлю магнитного гистерезиса (на низких частотах), показана в табл. 13.1 (п. 1). Такие материалы технически чистое железо, электротехнические стали, магнитомягкие ставы) должны обеспечивать [c.580]

Гистерезис. При циклическом перемагничивании ферромагнетика функция В (Н) образует петлю магнитного гистерезиса (рис. 1). Различают предельную петлю гистерезиса, получаемую переключением (при Н > HjYi). Если перемагничивание производится не из состояния S = О, Я = О, то имеют место частные петли гистерезиса амплитуда перемагни-чивающего поля Н Нщ, (см. рис. 1). Эти петли гистерезиса являются симметричными. При уменьшении размагничивающего поля получают частные петли возврата. [c.7]

Полученные экспериментальные результаты показали, что имеется существенное различие в проявлении прямого и анизотропного магнитоупругого эффекта. Примером могут служить представленные на рис. 1 петли магнитного гистерезиса Bii—Н и —Я при приложении к никелевой трубке напряжений закручивания, где В и соответственно продольная и перпендикулярная составляющие индукции. Петли получены осциллографированием в продольном переменном поле частотой 50 гц при величине касательных напряжений т = 4,5 кгс1км . [c.205]

Рис. 1. Сравнительные петли магнитного гистерезиса продольной (а) и перпендикулярной (б) составляющей индукции для НП-2 при Я=200 э, т=4,5 кгс1мм

Кривые намагничивания ферромагнитных материалов при перемагничивании образуют петлю магнитного гистерезиса. Площадь петли магнитного гистерезиса пропорциональна Э1 ергии, теряемой в образце на его нагревание за один цикл изменения поля гистерезисные потери). Характерными точками магнитного гистерезиса являются коэрцитивная сила и остаточная намагниченность. [c.157]

Изучение дшамической петли магнитного гистерезиса магнитных материалов 169 [c.169]

Кривые намагничивания ферромагнитаых материалов при перемагничи-вании образуют петлю магнитного гистерезиса (если первоначально не намагниченное вещество намагнитить до насыщения, а затем уменьшать и снова увеличивать напряженность магнитного поля, то изменение индукции не будет следовать начальной кривой). Площадь петли магнитного гистерезиса пропорциональна энергии, теряемой в образце на его нагревание за один цикл изменения поля (гистерезисные потери). Характерными точками магнитного гистерезиса являются коэрцитивная сила и остаточная намагниченность. [c.101]

Явление однонаправленной анизотропии заключается в том, что два направления одной и той же кристаллографической оси оказываются неэквивалентными в магнитном отношении. Наиболее ярким признаком существования такой анизотропии в веществе служит эффект появления смещенной или асимметричной петли магнитного гистерезиса (МГ). [c.109]

Приводятся результаты исследования времени установления обратимой магнитной проницаемосги Ti, спектров ко Мплексной магнитной проницаемости, а также петель магнитного гистерезиса, измеренных при различных температурах и частотах. Показано, что за величину Ть за низкочастотную дисперсию в указанных спектрах и иэменения петли магнитного гистерезиса в завикдамости от температуры и частоты для никель-цинк-кобальтовых ферритов с недостатком РегОз ответственным является диффузионный процете с энергией активации примерно 1,2 эв. [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...