Магнитная ый возврата

АППРОКСИМАЦИЯ КРИВОЙ РАЗМАГНИЧИВАНИЯ И ПЕТЕЛЬ МАГНИТНОГО ВОЗВРАТА [c.45]

Аппроксимация петель магнитного возврата. У любого магнита, прошедшего магнитную стабилизацию, рабочая точка, определяющая его магнитное состояние, находится на петле магнитного возврата. Поэтому знание наклона петли магнитного возврата и ее раствора существенно необходимо при проектировании любой магнитной системы. Раствор петель у всех современных магнитно-твердых материалов оказался значительным. При расчетах магнитных систем их можно не учитывать и заменять петли магнитного возврата средними линиями. Можно считать, что у всех магнитнотвердых материалов линии магнитного возврата достаточно хорошо аппроксимируются прямыми, параллельными касательной к кривой размагничивания В = / (Я) в точке с координатами В = Вг, Н = 0. [c.47]

РАЗМАГНИЧИВАНИЯ И ПЕТЕЛЬ МАГНИТНОГО ВОЗВРАТА [c.47]

Я = /г (Я), Яц и Яц — координаты центра дуги. Як — абсцисса конца верхнего линейного участка, — коэффициент магнитного возврата, [c.55]

При расчете систем с постоянными магнитами необходимо иметь величину коэффициента возврата к , зависящую в основном от марки МТМ. Пренебрегая кривизной линии магнитного возврата и раствором частного гистерезисного цикла для к , можно записать (рис. 265) [c.226]

Петля магнитного возврата — Аппроксимация 47 [c.525]

Выпрямленный коллектором измерительного генератора ток вызывает отклонение стрелки гальванометра 3. Если катушку 1 подключить к току такого направления, что ее магнитное поле будет размагничивать образец, то при равенстве магнитного поля катушки 1 коэрцитивной силе образца поток, создаваемый магнитом, станет равным нулю, стрелка гальванометра возвратится к нулю. В момент возвращения стрелки к нулю магнитное поле катушки 1 равно коэрцитивной силе образца. Поскольку в этом случае измерительный генератор служит лишь индикатором нуля, нет необходимости в его калибровке. [c.72]

Для удержания жидкого металла магнитным полем недостаточно реализовать условия его равновесия. Нужно обеспечить устойчивость этого равновесия (т.е. возврат конфигурации к исходной по окончании действия возмущающего фактора), что предъявляет более строгие требования к конструкции объекта. [c.28]

Методы измерения твердости материалов прочно вошли в практику контроля качества и проведения научных исследований. Научная и практическая ценность этих измерений заключается в том, что по величине твердости можно судить о многих важных характеристиках свойств материалов, а часто и определять их. Из результатов многочисленных исследований следует, что твердость материала зависит от его кристаллической структуры и связана со многими механическими и физическими характеристиками, с пределами текучести, прочности, усталости, с ползучестью и длительной прочностью, сжимаемостью, коррелируется также с некоторыми магнитными и электрическими свойствами. Измерение твердости является простым, но высокочувствительным методом исследования механизма пластической деформации, старения, наклепа, возврата, рекристаллизации и других фазовых и структурных превращений. [c.22]

Для обеспечения чёткости действия реле выполняются либо с очень высоким коэфи-циентом возврата, близким к единице — соленоидные реле без замкнутой магнитной системы, либо с замкнутой магнитной системой и дополнительной так называемой подъёмной катушкой, которая кратковременно возбуждается после срабатывания реле, обеспечивая притяжение якоря и фиксацию системы на следующей позиции. [c.488]

Ki — константа кристаллографической анизотропии Хв — магнитная проницаемость возврата Я — напряженность поля тро- гания [c.11]

Изменение свойств, показанное на рис. 254, сопровождается не только возвратом и рекристаллизацией, но также структурными изменениями. Изменение магнитных свойств при 700— [c.433]

Термин тепловая труба применяется также к высокоэффективным теплопередающим устройствам, в которых возврат конденсата осуществляется центробежными, электростатическими объемными, магнитными объемными и осмотическими силами. [c.435]

Магниты, выполненные из закритических материалов, имеют следующие свойства, недостижимые у магнитов из докритических материалов независимость магнитного момента от формы магнита способность полностью во -станавливать магнитный поток в процессе магнитного возврата (в частности, после временного отделения магнита от арматуры и после воздействия стороннего размагничивающего [c.25]

Способность магнитов нз закритиче-ских материалов полностью восстанавливать свой поток в процессе магнитного возврата объясняется тем, что у них характеристика В = /2 (Я) отражает только прямолинейный участок кривой = /i (Я), лежащий выше колена, а у всех магнитнотвердых материалов на этом участке прямая магнитного возврата совпадает с характеристикой размагничивания. На рис. 20, б представлены кривые 1(,М = fi (Я) и соответствующие им кривые В = fi (Я) для закритиче-ского материала (кривые 1 и Г) и до-критпческого материала (кривые 2 и 2 ). Прямая Odi — линия скоса у магнита с арматурой, а прямая Od — линия скоса у магнита без арматуры. В зависимости от группы материала индукция у магнита, намагниченного с арматурой, определяется точкой d или 64. Если магнит вынуть из арматуры, то его индукция определяется соответственно точками d и Ь - Если же магнит снова соединить с арматурой, то у магнита из закритического мате- [c.26]

ИХ диаметральными краями. В результате этого в течение одной половины периода электрическое поле ускоряет ионы, образовавшиеся в диаметральном зазоре и направляющиеся во внутреннюю полость одного из электродов, где под действием магнитного поля они движутся по круговым траекториям и в конце концов опять попадают в зазор между электродами. Магнитное поле задается таким образом, чтобы время, необходимое для прохождения полуокружности по траектории внутри электродов, равнялось полупериоду колебаний. Вследствие этого, когда ионы возвратятся в зазор между электродами, электрическое поле изменит свое направление, и, таким образом, ионы, входя внутрь другого электрода, приобретут еще одно приращение скорости. Поскольку радиусы траекторий внутри электродов пропорциональны скоростям ионов, время, необходимое для прохождения таким ионом полуокружности, не зависит от его скорости. Поэтому если ионы затрачивают точно половину периода на первую половину своего оборота, то они будут двигаться и дальше в таком же режиме и, таким образом, будут описывать спираль с периодом обращения, равным периоду колебаний электрического поля, до тех пор, пока они не достигнут наружного края прибора. Их кинетические энергии по окончании процесса ускорения будут больше энергии, соответствующей напряжению, приложенному к электродам, во столько раз, сколько они совершили переходов от одного электрода к другому. Этот метод предназначен главным образом для ускорения легких ионов, и в проведенных опытах особое внимание уделялось получению протонов, обладающих высокими скоростями, потому что предполагалось, что только протоны пригодны для экспериментальных исследований атомных ядер. При применении магнита с плошад- [c.145]

Строго параллельная ориентация спинов в ферромагнетике наблюдается лишь при ОК. Такое расположение спинов соответствует минимуму энергии. Результирующая намагниченность при этом равна намагниченности насыщения J. С повышением температуры ферромагнетика его энергия возрастает за счет появления перевернутых спинов. В отличие от основного состояния (при 7=0 К) состояние с перевернутым спином является возбужденным. Если соседние спины связаны взаимодействием вида (10.45), то поворот в обратную сторону одного спина требует затрат дополнительной энергии Другими словами, из-за обменного взаимодействия состояние с перевернутым магнитным моментом в одном из узлов решетки является энергетически невыгодным. Соседн ]е спины стремятся возвратить перевернутый спин в исходное положение. Обменное взаимодействие приводит при этом к тому, что соседний спин переворачивается сам. По кристаллу пробегает волна переворотов спинов. Существование таких волн было установлено в 1930 г. Ф. Блохом. Сами волны получили название спиновых. [c.340]

Перминварность объясняется с помощью направленного упорядочения. Представим границу, разделяющую два соседних домена, она находится в равновесии со структурой. При включении магнитного поля граница смещается на расстояние х за очень короткий промежуток времени. Если нет других возвращающих сил, действующих на границу, кроме тех, которые возникают вследствие анизотропного распределения атомов внедрения (в модели рассматривается раствор с атомами внедрения), то величина внешнего поля служит мерой давления р, которая действует на границу в точке х и стремится возвратить ее в исходное равновесное состояние. Это дав- [c.167]

Гистерезис. При циклическом перемагничивании ферромагнетика функция В (Н) образует петлю магнитного гистерезиса (рис. 1). Различают предельную петлю гистерезиса, получаемую переключением (при Н > HjYi). Если перемагничивание производится не из состояния S = О, Я = О, то имеют место частные петли гистерезиса амплитуда перемагни-чивающего поля Н Нщ, (см. рис. 1). Эти петли гистерезиса являются симметричными. При уменьшении размагничивающего поля получают частные петли возврата. [c.7]

Такая непериодичность кристаллической решетки аналогично случаю аморфного состояния должна приводить к резкому уменьшению величин (Tg и Тс [264]. Известно [265], что наличие широкого спектра межатомных расстояний в кристаллической решетке приводит к сильному изменению в ней энергии обменного взаимодействия. Это является результатом того, что эта энергия особенно чувствительна к структуре. В результате уменьшаются спонтанная намагниченность во всем объеме ферромагнитной фазы и значение температуры Кюри. В то же время, отжиг образцов даже при низкой температуре (373 и 473 К) уменьшает искажения кристаллической решетки из-за возврата в структуре и приводит к частичному восстановлению магнитных свойств. При высоких температурах свойства восстанавливаются полностью благодаря началу р екриста ллизации. [c.158]

На рис. 8 представлена схема обработки цилиндрической детали. Валик или втулка, установленная в центрах станка, совершает вращательное и осциллирующее, вдоль оси, движения. Частички магнитного порошка, прижимаясь к детали, производят микрорезание. Чем больше магнитное притяжение, тем сильнее зерна порошка притягиваются к обрабатываемой поверхности и тем интенсивнее съем металла. Зерна порошка до определенного положения увлекаются вращающейся деталью. В момент, когда составляющая магнитного поля, действующая на зерно, окажется больше силы трения зерна с деталью, оно возвращается в исходное положение. При возврате зерно пересекает магнитные силовые линии, в нем наводится мгновенная э. д. с, которая порождает микротоки, ведущие, как полагают, к оплавлению микронеровностей обрабатываемой поверхности. За счет этого процесс механического резания частично интенсифицируется. [c.31]

При технических расчетах обычно пренебрегают как раствором петель частных циклов, так и кривизной образующих их линий, и заменяют семейство петель частных циклов прямыми, например прямой fg (см. рис. 16), называемых прямыми возврата. Тангенс угла наклона этой прямой к оси абсцисс называется коэффициентом возврата в- Отсюда kg — А В АН — = tg р. Значение kg всегда больще реверсивной проницаемости ц, rev — = tg а, но обычно эта разница очень мала и часто принимают kg— Цг rev-Значение kg входит в расчетные формулы всех постоянных магнитов, испытывающих в процессе работы (или в условиях сборки) воздействие внешнего магнитного поля или изменение внешней магнитной проводимости. [c.17]

Здесь //(-т— величина внешнего размагничивающего поля, обеспечивающего требуемое значение т tg а — угловой коэффициент проводимости магнитной системы, являющийся, как и а, функцией геометрических параметров Ав — коэффициент возврата, определяемый для каждого МТЛ1 [c.228]

Реализация системы автоматического программирования требует большого объема памяти ЭВМ для помещения исходной информации. Поэтому при реализации системы программирования, чтобы иметь возможность легко увеличить объем памяти ЭВМ и не загружать оперативную память, целесообразно блоки памяти ЭВМ располагать во внешнем магнитном запоминающем устройстве (МЗУ). В этом случае блоки системы работают по выбору в заданной алгоритмом последовательности. Для обеспечения такого режима работы в магнитном оперативном запоминающем устройстве МОЗУ устанавливается рабочее поле РП, а также память для расположения программы, обеспечивающей автоматический вызов блоков в РП, обращения к ним и возврат в основную программу. Блоки системы необходимо оформлять с учетом использования их для нескольких типов задач, представленных в виде стандартных программ — СП, и собирать в библиотеку БСП. Процесс [1] выбора стандартных программ из библиотеки ЭЦВМ М-20 осуществляется автоматически интерпретирующей системой ИС-2, разработанной под руководством доктора физ.-мат. наук М. Р. Шура-Бура в отделении прикладной математики МИАН СССР. [c.22]

Р, постоянным магнитным полем. Если на образец воздействовать магн. полем Н, автипа-раллельным его остаточной намагниченности М,., последняя снижается и при нек-ром значении этого поля Н , называемом коэрцитивной силой, становится равной нулю (рис.). После выключения внеш. размагничивающего поля намагниченность тела частично восстанавливается по кривой возврата 1 до значения М . [c.242]

Можно подобрать такое размагничивающее внеш. поле Н > Яо , после выключения к-рого значение м образца станет равным нулю (кривая возврата 2), т. е. он окажется размагниченным. В отличие от поле называют релаксационной коэрцитивной силой. Участок петли гистерезиса магнитного, находящийся во втором квадранте между точками М,. и Яс, наз. кривой размагничивания. [c.242]

На другом заводе цементную медь репульпируют в концентрированном медном растворе при температуре 80 - 85°С [ 20, с. 268]. При этом из цементной меди, содержащей 59,5 % Си и 25,2%Ni, получают продукт с 75,4 % Си и 7,8 % №, направляемый на пирометаллургическую переработку. Ниже (см. гл. 3) указывается, что цементные медно-никелевые осадки целесообразно перерабатывать путем механического разделения меди и никеля и магнитной сепарации полученной смеси с извлечением никеля в магнитную фракцию и с возвратом его в процессе цементации. [c.57]

На рис. 17 приведена схема подачи по каждой из трех координат ЧПУ вертикально-фрезерного станка 6Р11ФЗ. В качестве системы управления использована системы Контур 4МИ и шаговый привод, состоящий из шагового двигателя, насосной станции, золотника управления, гидроусилителя момента, беззазорного редуктора и шариковой пары винт—гайка. Сигналы считываются с магнитной ленты и поступают в ШД, который через гидроусилитель и редуктор вращает ходовой винт. Система ЧПУ предусматривает возможность одновременного управления по трем координатам. Возврат рабочих узлов в исходное (нулевое) положение осуществляется от устройства с фотодатчиком. [c.475]

Магнитный поток в принятой ЭМС и, следовательно, сила магнитного притяжения заготовки определяется ординатой точки М (рис. 52), принадлежащей как кривой намагничивания ЭМС (кривая ОМ), так и прямой возврата постоянного магнита Аоо- Аналитическое выражение этих функций, равно как и совместное решение их этим путем, нецелесообразно. Поэтому используется графоаналитический метод, предусматривающий построение в системе координат Ф—F прямой возврата и сравнительно небольшо- [c.510]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...