Гистерезиса кривая

При углах атаки, больших критического (a p), отрыв потока распространяется по большей части поверхности крыла и коэффициент подъемной силы уменьшается. Следует отметить, что при увеличении угла атаки (в области закритических его значений) коэффициент подъемной силы изменяется по одной кривой, а при уменьшении — по другой (см. участки кривых а и ft на рис. 12.4), т. е. имеется гистерезис кривой ,ja = /( ) [c.678]

Получены формулы, позволяющие определить любую гармонику эдс феррозондов с поперечным возбуждением при учете гистерезиса кривой намагничивания материала сердечника в случае выполнения условия . В качестве примера проведен расчет второй гармоники эдс, полученные результаты сравнены с экспериментальными данными. Иллюстраций 2. Библиография — 5 названий. [c.232]

Демпфирующим свойствам материалов посвящена большая литература. Отметим литературные источники, в которых приводится библиография по этому вопросу Пановко Я- Г, Внутреннее трение при колебаниях упругих систем. — М. Физматгиз, 1960 Писаренко Г. С. Рассеяние энергии при механических колебаниях. — Киев Наукова думка, 1962 Писаренко Г. С., Яковлев А. П., Матвеев В. В. Вибропоглощающие свойства конструкционных материалов (справочник). Киев Наукова думка, 1971. Помимо основных понятий о демпфирующих свойствах материалов обсуждены основные методы определения характеристик рассеяния энергии при продольных, крутильных и изгибных колебаниях (энергетический, термический, статической петли гистерезиса, динамической петли гистерезиса, кривой резонанса, фазовый, резонансной частоты, затухающих колебаний, нарастающих резонансных колебаний) и приведена информация о демпфирующих свойствах многих материалов. [c.68]

На рис. VI. 12 (кривая 1) показан точный переходный процесс системы (см. рис. VI.И) с коэффициентами уравнения (VI.60). Здесь же для сравнения показан процесс системы с теми же значениями параметров, кроме реле. Характеристика реле имеет петлю гистерезиса (кривая 2). Численные значения коэффициента возврата соответственно равны m = 1, т = 0,5. [c.249]

Динамическая петля гистерезиса — кривая, образованная вершинами частных петель перемагничивания магнитного гистерезиса при последовательном уменьшении или увеличении амплитуды переменного поля. [c.158]

Гамма-дефектоскоп 104 Гамма-излучение 93 Герметичность 31 Гидроиспытания 32 Гистерезиса кривая 50 Граница регулирования 222 [c.229]

Токи перехода от первой ветви поляризационной кривой ко второй ( ь 2, 3 и т. д.), как указывалось ранее другими авторами [2], увеличиваются с ростом скорости вращения дискового электрода. Наблюдается также отмеченный ранее [4] гистерезис кривых ток перехода при обратном ходе кривых всегда ниже то- [c.100]

Реальные тела никогда не бывают совершенно упругими, так что при распространении в них возмущений часть механической энергии превращается в тепло несколько различных механизмов этих превращений объединены общим названием — внутреннее трение. При прохождении в теле цикла напряжений обнаруживается, вообще говоря, петля гистерезиса кривая напряжение — деформация для возрастающих напряжений не повторяется точно ее нисходящей ветвью. Даже в том случае, когда влияние этого эффекта незначительно при статическом нагружении, оно может быть существенным фактором затухания упругих волн, так как при прохождении импульса давления через материал каждый слой поочередно проходит через такой цикл, а для синусоидальных колебаний число циклов гистерезиса зависит от частоты и может достигать порядка миллионов в секунду. Градиенты скорости, создаваемые волной напряжения, приводят ко второму виду потерь, связанному с вязкостью материала. Природа затухания различна для этих двух типов внутреннего трения, и экспериментальные данные показывают, что оба типа имеют место. [c.8]

Магнитные поля в присутствии ферромагнетиков состоят и двух компонент одна индуцируется возбуждающей катушкой, другая — намагниченностью самого материала. Намагниченность ферромагнитных материалов, однако, зависит не только от текущего состояния, но и от всей предыстории. В результате зависимость магнитной индукции В от возбуждающего тока / (кривая намагничивания) не только существенно нелинейна, но и обнаруживает гистерезис. Кривые намагничивания и гистерезиса чувствительны к химической структуре материалов технологии их создания и предыстории использования. [c.113]

Важнейшей технической характеристикой ферромагнитных материалов является основная (или коммутационная) кривая намагничивания — кривая, совпадающая с геометрическим местом вершин установившихся симметричных петель гистерезиса (кривая О А на рис. 1-9). [c.16]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТОЧЕК КРИВОЙ ИНДУКЦИИ, ПЕТЛИ ГИСТЕРЕЗИСА, КРИВЫХ ВОЗВРАТА [c.297]

Рис. 8.13. Гистерезис кривой кипения для малых значений ц с при кипении жидкого неона в большом объеме

Рис. 123. Замена петель гистерезиса кривыми намагничивания

Аналогичные выводы можно сделать и в результате рассмотрения различных углеродных порошков чем вы-ше их фактор анизотропии, тем более ярко выражен гистерезис кривых сопротивления. [c.216]

Рассматривая зависимость капиллярного давления от насыщенности среды жидкостью, отметим возможность существования гистерезиса — кривые капиллярного давления при впитывании жидкости и при осушении могут быть различны. Существование гистерезиса объясняется различными причинами. Контактные углы могут иметь различные значения в случае продвижения фронта жидкости в образец и при вытеснении жидкости из него. Это обстоятельство может быть связано с тем, что контактный угол изменяется со временем вследствие изменения свойств поверхности твердого тела под воздействием жидкости. Капиллярный гистерезис может быть обусловлен и самой геометрией пор. Так, гистерезис можно наблюдать в открытой капиллярной трубке с локальным сужением поперечного сечения. При медленном опускании такой трубки в смачивающую жидкость высота подъема жидкости сохраняется почти постоянной. При вынимании жидкость задерживается в месте сужения, а затем, когда капиллярные силы, возникшие за счет образования мениска в месте сужения оказываются недостаточными для уравновешивания гидростатического столба, уровень жидкости скачком понижается. [c.39]

В случае изменения объема в результате нагрева и охлаждения за счет собственно структурных превращений начальные деформации ео = еР + Де , где Aej — деформация, отвечающая гистерезису дилатометрической кривой (см. гл. 5). [c.201]

Упругий гистерезис проявляется в несовпадении характеристик пружины при нагружении и при разгрузке (кривая 2 на рис. 319). Гистерезис зависит от величины напряжений, возникающих в материале при работе пружины. Поэтому для ряда чувствительных элементов величина допускаемых напряжений определяется не пределом прочности или текучести материала, а допустимой величиной гистерезиса. [c.462]

Молекулы компонентов образуют между собой связи, мешающие им переходить в парообразное состояние. В этом случае (рис. 8.15, /) кривая упругости пара Ро имеет минимум, а кривая температур кипения при заданном ро имеет максимум. Петля гистерезиса разделяется на две части, а для состава, отвечающего максимуму температуры кипения, будет наблюдаться постоянство Ni=N и раствор будет переходить в пар без изменения состава. Такие растворы [c.285]

Кривые разгрузки и повторной нагрузки образуют замкнутую кривую, называемую петлей гистерезиса. Площадь внутри петли пропорциональна той части механической энергии, которая рассеивается в виде теплоты в течение замкнутого цикла разгрузка— повторная нагрузка (см. рис. 1.9). Наличие указанного рассеивания энергии является одной из причин затухания свободных упругопластических колебаний тел. [c.40]

Кроме кривых циклического упрочнения (разупрочнения), для оценки поведения металлических материалов в условиях циклического нагружения строят гакже кривые циклического деформирования (рис. I 5) в координагах циклическое напряжение - деформация, причем берут значения циклической деформации при достижении стабилизации (насыщения) параметров петли гистерезиса. При монотонном циклическом упрочнении материала в случае испытания с контролируемым напряжением в многоцикловой области [c.31]

Объяснение гистерезиса кривых иамагипчиванпя коллоидов ртути дано Пиннардом [166] на основе простой двухжидкостно модели. Гистерезис проявляется только у частиц с радиусом, большим 10 см, и отсутствует у частиц с радиусом, меньшим 5 10 с.и. [c.662]

Если теперь к цилиндру приложить силу Р я начать его катить (рис. 9. 15, в), то впереди цилиндра деформации и напряжения бу дут юзрастать, а сзади — убывать. Вследствие внутреннего трения материалов цилиндра и плоскости (гистерезиса) кривые нагрузки и разгрузки не совпадают. Поэтому напряжение впереди цилиндра будет больше, чем сзади. В результате этого нормальная реакция N будет смещена вперед относительно вертикального диаметра на некоторую величину к. Таким образом, возникает пара сил Q VI М, создающая момент сопротивления качению, равный Qk. [c.265]

Из рис. 9.7 видно, как результаты приближаются к кривой (9.48) в пределе (9.44). Участки кривых с отрицательным наклоном неустойчивы, так что возникают петли гистерезиса. Кривая е на рис. 9.7, а построена по формуле (9.48) при С = 50, Д = 0 = О (чисто абсорбционный случай) кривая е на рис. 9.7, б построена по формуле (9.48) при С = 50, Д = 10, 0 = 2,25 (дисперсионный случай). На обоих рис. 9.7, а н б кривыми а, Ь, с, й представлено точное решение уравнений (9.39) А (9.42) при разных значениях aL и пропускания, выбранных таким образом, чтобы отношение С = аЫ 2Т) было постоянным и равнялось 50. При больших значениях аЬ и Т, как на кривой а, бистабильность отсутствует, а при уменьшении а1 и Т бистабильное поведение усиливается. При этом мы подходим все ближе к результату (9.48) ( среднее поле ), который оказывается хорошим приближением уже при aL I. При фиксированных С и Г кривая среднего поля дает более точное приближение в дисперсионном случае (рис. 9.7, б), чем в абсорбционном (рис. 9.7, а). Это объясняется тем, что в дисперсионном случае поглощение уменьшаете и изменения амплитуды поля в пространстве даже при больших aL оказываются не очень сильными. В следующих двух подразделах мы проанализируем уравнение состояния в приближении среднего поля (9.48), которое выражает интенсивность падающего света через интенсивность прошедшего. Оно зависит от трех параметров параметра кооперативности С, атомной расстройки Д и расстрой- [c.242]

Принципиальная схема установки для получения без-гистерезисиой кривой индукции показана на рис. 4-7. [c.146]

Гамма-излучение 77 Герметик 226 Герметичность 223 Гидростенды 235 Гистерезиса кривая 181 Голография 209 ГОСТ 3242—69 224, 235, 247 5197—70 256 7512—69 105, 106, 107 18353—73 223 18442—73 196 19521—74 226 20426-75 101 Градиент рентгеновской пленки 102 [c.329]

Гиромагнитное отношение 39, 52, 33 Гиромагнитный эффект 39 Гироскопический момент сил 337 Гистерезиса кривая для антисегнето-электрика 34 [c.549]

На рис. 33 приведены экспериментальные [39] кривые зависимости высоты фонтана в воде от избыточного статического давления газовой среды (воздуха). Верхняя ветвь кривой 1 соответствует увеличению избыточного давления в свежей водопроводной воде, нижняя — отражает изменение высоты фонтана при снижении давления до атмосферного, Напряжение на излучателе, имеющем частоту собственных колебаний 2,0 Мгц, в течение всего эксперимента поддерживалось постоянным. В этой работе [39] показано, что совсем другие результаты получаются при проведении того же эксперимента с тщательно дегазированной (ва-куумированной с наложением ультразвука) дистиллированной водой. Кривая изменения высоты фонтана (кривая 3) в такой воде не имеет провала, а прямой ход полностью совпадает с обратным. С увеличением избыточного давления происходит лишь незначительное монотонное уменьшение высоты фонтана. При давлении 10 атм высота фонтана уменьшается не более чем на 6% от первоначальной (при р = 0). При повторном измерении изменения высоты фонтана в этой же воде без ее дополнительной дегазации оказалось, что на кривой Н появляется небольшой провал, глубина которого растет с увеличением количества циклов повторных измерений. Это объясняет гистерезис кривой зависимости высоты фонтана Н от величины избыточного давления р . Кривая 2 на рис. 33 соответствует эксперименту с дистиллированной водой, отстоявшейся в течение длительного времени (без дегазации). По своему типу эта кривая занимает промежуточное положение между кривыми 1 та. 3. Ильин и Экнадиосянц исследовали экспериментально зависимость высоты фонтана в органических жидкостях (тетралин, фталаты, спирты) от величины избыточного статического давления воздуха над жидкостями. Найденные в результате этих экспериментов кривые похожи на кривую 3 рис. 33. Таким образом, эти экспериментальные результаты позволили установить, что характерный провал на кривых изменения высоты фонтана есть свойство, присущее только недегазированной воде. Тщательно дегазированная вода и органические жидкости этим свойством не обладают. [c.364]

Нагрузку на подвеску троллейбуса изменяют путем подтягивания с помощью тросов и лебедки кузова вниз 3 или вверх 2. При каждом положении кузова снимается показание ладо-метра 1, равное нормальной составляющей реакции дороги, и расстояние между осью колеса и некоторой точкой кузова, которое замеряется в вертикальной плоскости, проходящей через центр колеса. Измерения производят при загрузке и разгрузке подвески. Вследствие неизбежного гистерезиса кривые нагружения и разгрузки не совпадают. За характеристику подвески принимается средняя линия между кривыми нагружения и разгрузки, как а) показано на рис. 2.63 (1 и 2). При построении характеристики началом отсчета может быть точка, соответствующая нулевой нагрузке на упругий элемент (значение нормальной реакции опорной поверхности равно доле веса моста, приходящегося на ладо-метр), или положение, соответствующее статической нагрузке. Последние характеристики являются предпочтительней, так как они без перестроения могут использоваться в расчетах плавности хода троллейбуса. Основным параметром, определяющим свойства подвески, является полный ход (полный прогиб), равный перемещению оси колеса относительно кузова по вертикали от нижнего до верхнего ограничителей хода. Полный ход подвески делят на ход отбоя и ход сжатия. Ход отбоя - перемещение оси колсса от нижнего ограничителя до положения, соответствующего статической нагрузке. Ход сжатия - перемещение оси колеса от статического положения до верхнего ограничителя. Прогибы измеряются в плоскости колеса. При максимальной деформации упругого элемента через подвеску на мост передается максимальная нагрузка. [c.209]

Недостатком метода экстраполяции является необходимость значительной поляризации электрода ( 0,5 -ь 1,5 В ) с тем, чтобы могли отчетливо выявиться Тафелевы участки на кривых. Это же определяет и ограничения метода, которые связаны с возможными необратимыми изменениями электродной системы, приводящими к невоспроизводимости и гистерезису кривых потенциал - ток. [c.17]

Основные сведения о магнитных свойствах дают кривые намагничивания, приведенные на рис. 399. Кривая 2 является начальной кривой намагничивания, кривая / показывает изменение магнитной индукции в зависимости от напряженности поля при последующем намагничивании и размагничивании. Площадь, ограниченная этой кривой (которая называется гистере-зисной петлей), представляет собой так называемые потери на гистерезис, т. е. энергию, которая затрачена на намагничивание. Важнейшими являются следующие магнитные характеристики, определяемые по кривой намагничивания. [c.540]

Петля гистерезиса 540 П.патинит 539 Ползучести кривая 454 Ползучесть 453 Полигонизация 33, 86 Полиморфизм 55 Порог рекристаллизации 88 Правило фаз 109 Превращение при отпуске первое 272 второе 273 третье 274 Предвыделение 574 Предел текучести 63 ползучести 458 прочиости 63 Пресс-эффект 586 Припои мягкие 623 твердые 623 Прокаливаемость 293 Прокатка контролируемая 402 Прочность 69 длительная 452, 458 конструктивная 78 теоретическая 66 Псевдосплав 97 [c.645]

Демпфирование колебаний онределяют следующими способами по загуханию свободных колебаний форме резонансной кривой мощности, затрачиваемой на колебания теплообразованию при циклическом деформировании площади петли гистерезиса. [c.482]

Предположим, что образец намагничен до насыщения. Попытаемся размагнитить его, уменьшая постепенно внешнее поле до нуля. Изменение намагниченности не будет теперь описываться той кривой, которая наблюдалась при намагничении образца (рис. 10.18,г). Из-за того что произошло необратимое смещение границ доменов при Н=0, сохранится некоторая намагниченность JR, получившая название остаточной. Для достижения нулевой намагниченности требуется приложить размагничивающее поле Не, называемое коэрцитивной силой. Когда поле И достигает больших отрицательных значений, образец намагничивается до насыщения в противоположном направлении. Полный цикл перемаг-ничения при изменении поля от —Н до Н описывается петлей гистерезиса, изображенной на рис. 10.2. [c.345]

Здесь ] — намагниченность, достигаемая при поле Н. Полная накопленная энергия пропорциональна площади заштрихованного участка на рис. 10.19,а. При уменьшении поля до нуля кривая /(Я) идет так, как показано на рис. 10.19,6. Выделяющаяся при размагничении энергия пропорциональна площади, заштрихованной на этом рисунке. Разность этих двух площадей, т. е. площадь, заштрихованная на рис. 10.19,6, пропорциональна энергии, оставшейся в ферромагнетике. Аналогичные рассуждения можно провести и для других участков петли гистерезиса. Таким образом, петля гистерезиса является очень важной характеристикой ферромагнитных материалов, так как она позволяет рассчитать энергетические потери в устройствах, в которых используются эти материалы. [c.346]

На этой стадии (горизонтальные участки кривых на рис. 9) не наблюдается раскрытия петли механического гистерезиса (точность замера деформации 0,001 %) и циклическое напряжение с ростом числа циклов остается постоянным. На зеркально полированной поверхности образцов визуально не наблюдается следов макроскопической деформации. Электронномикроскопи- [c.22]

Если для построения петли гистерезиса (онределяюпдей остаточный момент) используется Явнешн.1 то кривые получаются очень узкими и значения остаточного момента чрезвычайно малыми. Если, однако, значения остаточного момента наносятся в зависимости от Явнутр. (см. п. 7), то петли приобретают более обычную форму. Значения коэрцитивной силы во всех случаях очень малы. [c.517]

Более тонкие детали кривой фиг. 7, в частности особенность производной в точке В и несовпадение точек В ж В, можно понять только, зная точное распределение магнитного поля вокруг кольца. Решение этой задачи очень сложно. Общий случай был разобран Долечеком и де-Лонэ [33, 109]. Названные авторы нашли, что в тех случаях, когда диаметр проволоки сравним с диаметром кольца, петля гистерезиса должна сильно отличаться от петлп, показанной на фиг. 7. [c.619]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...