Жидкости Движение в щелях

Представление о двух видах движения дает простое объяснение наблюдающимся на опыте основным свойствам течения гелия II. Отсутствие вязкости при протекании гелия II по узкой щели объясняется тем, что в щели имеет место сверхтекучее движение жидкости, не обнаруживающее трения можно сказать, что нормальная часть, задерживается в сосуде, протекая через щель несравненно медленнее, со скоростью, соответствующей ее вязкости и ширине щели. Напротив, измерение вязкости гелия II [c.707]

ПО затуханию крутильных колебаний погруженного в жидкость диска должно давать отличные от нуля значения вращение диска создает вокруг него нормальное движение жидкости, останавливающее диск благодаря свойственной этому движению вязкости. Таким образом, в опытах с протеканием по капилляру или щели обнаруживается сверхтекучее движение жидкости, а в опытах с вращением диска в гелии II обнаруживается ее нормальное движение. [c.708]

Вследствие наличия сил трения в подвижных элементах клапана (запорный элемент, пружина и др.) и их инерционности, в момент срабатывания клапана сила, приложенная со стороны жидкости к запорному элементу, будет больше силы сжатия пружины. С прекращением подъема над седлом запорного элемента исчезают приложенные к нему и направленные против перемещения силы трения и инерции и избыточная сила со стороны пружины начинает приближать запорный элемент к седлу. Этому благоприятствует уменьшение давления на запорный элемент со стороны жидкости в образовавшейся щели между ним и седлом. Последнее объясняется значительными скоростями движения жидкости в щели (до 15—20 м/с), что, согласно уравнению Бернулли, приводит к уменьшению давления. Сила, действующая со стороны жидкости на запорный элемент, может уменьшиться в такой мере, что это приведет к закрыванию клапана. [c.191]

Интегрируя дифференциальные уравнения вязкой жидкости для случая установившегося движения в прямой трубе, имеющей прямоугольное щелевидное сечение (причем ширина щели 2Ь во много раз [c.142]

Большое практическое значение имеет расчет течения жидкости в узких капиллярных щелях, поскольку герметичность подвижных частей гидромашин достигается в большинстве случаев за счет щелевых уплотнений (выполнением малого гарантированного зазора), причем, если при течении жидкости в маслопроводах стремятся обеспечить минимальное сопротивление движению, то при создании щелевых уплотнений необходимо повысить их сопротивление и уменьшить утечки. Действие щелевых уплотнений основано на сопротивлении трения, возникающем при движении вязкой жидкости вдоль стенок. Расход жидкости через капиллярные щели невелик и потому движение жидкости в них всегда ламинарное. [c.22]

Если давление жидкости в правой полости цилиндра 4 увеличится и скорость движения поршня начнет возрастать, то соответственно возрастет количество жидкости, вытесняемой из правой полости цилиндра. Так как величина щели б при этом не увеличивается, то давление вытесняемой жидкости возрастет. В силу этого давление жидкости преодолеет действие пружины 5 и клапан 6 будет поднят вверх. От этого сечение б будет уменьшаться, а давление жидкости будет возрастать до тех пор, пока скорость поршня 3 не снизится до требуемой. [c.226]

При выводе уравнения управляющего золотника копировального гидравлического следящего привода, имеющего жесткую механическую связь между копиром и золотником посредством щупа 1 (рис. 3.1) и жесткого рычага, исходим также из того, что в результате действия на задний торец золотника пружины 3 значительной жесткости можно пренебречь силами инерции и трения, возникающими при неустановившемся движении золотника и других механизмов копировального прибора, а также действующими на золотник реактивными силами, возникающими при прохождении жидкости через рабочие щели. [c.132]

А. А. Ломакин рассмотрел вопрос о распределении давлений при этих двух видах течения в щели между диском и неподвижным кожухом и нашел закон движения жидкости в данной области [13]. [c.42]

Рассмотрим задачу расчета давления Ру в уплотнительной канавке и время t его нарастания от насосного действия подвижной стенки (применительно к силовому цилиндру поступательного движения). При этом примем геометрические размеры щели, скорость движения стенки (штока) вязкость и сжимаемость рабочей жидкости постоянными. Движение жидкости в щели рассматривается неустановившимся, ламинарным, одномерным и совпадающим с направлением образующих стенки. [c.380]

Ниже рассмотрена реализация второго механизма облитерации щелей при течении жидкостей, содержащих ПАВ, Получен закон зарастания щелей со временем в зависимости от многочисленных физических параметров, характеризующих задачу. Показано, как разрушается облитерация при колебательном движении стенок щели. [c.161]

Эти клапаны выполняют также и в регулируемом варианте (фиг. 245, б). При движении жидкости в направлении, указанном стрелками, клапан открывается полностью. При движении в обратном направлении грибок 3 прижимается к седлу и жидкость перепускается лишь через кольцевую щель между корпусом / и регулирующей муфтой 2. [c.379]

Окружающая жидкость подсасывается и смещи-вается с жидкостью, истекающей из щели. При больших величинах у окружающая жидкость движется по направлению к струе в вертикальном направлении. Благодаря подсасыванию объемный расход потока в сечениях струи возрастает в направлении оси л . Некоторые основные соотношения для переноса количества движения в области полностью развитой струи можно вывести из упрощенного уравнения движения следующим образом. [c.433]

Соответствующая представлению о медленном движении вязкой жидкости, т. е. о таком движении, при рассмотрении которого можно пренебречь инерционными силами по сравнению с вязкими силами и силами давления, линеаризация применяется также в задачах о движении вязкой жидкости сквозь тонкие щели. Сюда относятся такие важные для практики вопросы, как фильтрация вязких жидкостей (воды, нефти) сквозь пористые среды (песок, грунт, каменистые трещиноватые породы), движение жидких смазочных масел в тонком зазоре между вращающимся валом и подушкой подшипника. [c.409]

Близким по механизму к только что рассмотренному движению вязкой жидкости сквозь тонкую щель между параллельными плоскостями является фильтрационное движение вязких жидкостей сквозь пористые среды. Лежащий в основе теории этих движений закон был открыт в середине прошлого века известным французским гидравликом Дарси на основании проведенных им опытов ), хотя по своей сущности закон этот представляет простое и естественное обобщение линейных зависимостей (153) средней скорости от градиента давления. [c.411]

Движение жидкого смазочного масла в зазоре между вращающимся валом машины и неподвижной подушкой подшипника относится к числу тех же задач медленных движений вязкой жидкости сквозь тонкие щели, что и описанные в начале параграфа. Существенная разница здесь в том, что из-за эксцентричности вала по отношению к подшипнику зазор между ними переменен по толщине и кроме того, одна из границ (поверхность вала) находится в быстром движении. [c.412]

Так как F(x) убывает с уменьшением х, то инкубационный период, согласно (7.31), возрастает с уменьшением коэффициента интенсивности напряжений. Существует критическое значение коэффициента интенсивности напряжений Ки такое, что при Ki > Ки раскрытие трещины достаточно велико и газ (жидкость), текущий в полости трещины, можно считать идеальным в этом режиме расход газа будет прямо пропорционален ширине щели, и коэффициент т] в формуле (7.18) не зависит от раскрытия трещины и коэффициента интенсивности напряжений. При Ki < Ки механизм движения газа меняется (вязкое течение, кнудсеновская диффузия и т. п.) при этом расход газа будет гораздо сильнее зависеть от ширины щели, и коэффициент т] будет уменьшаться с уменьшением Vo и Ki. В последнем режиме с уменьшением Ki инкубационный период, согласно (7.31), возрастает гораздо быстрее, чем в первом режиме например, в простейшем случае вязкого течения будет [c.386]

Рассмотрим сначала случай движения ползуна на плоской поверхности, причем для упрощения исследования предположим, что обе скользящие поверхности простираются в направлении, перпендикулярном к движению, столь далеко, что течение жидкости в слое смазки можно рассматривать, по крайней мере в центральной зоне, как плос-ко-параллельное . Для того чтобы получить установившееся движение, будем рассматривать движение в системе отсчета, в которой ползун покоится, а опорная поверхность (значительно более длинная) движется со скоростью V вправо. Предварительно исследуем течение через щель высотой к, верхнюю стенку которой образует неподвижный ползун, а нижнюю стенку, параллельную верхней, — движущаяся со скоростью и опорная поверхность. Пусть в направлении движения давление повышается или понижается. Ось х направим в сторону движения опорной поверхности, а ось у — перпендикулярно к стенкам. Тогда градиент давления в направлении движения будет равен Для сокращения [c.208]

При движении жидкости через кольцевую щель б создается перепад давления между полостями а и в. Если величина противодавления Рпр в полости а увеличивается, то возрастет давление в полости в, а также гидравлическая сила, действующая на клапан, что вызовет одновременно перемещение клапана 1 в сторону пружины, уменьшение кольцевой щели б, увеличение в ней перепада давления и уменьшение давления в полости в. [c.55]

Клапан сжатия 7 имеет стержень 14 с фланцем 13, шайбу 15 и две пружины. При плавном движении рычага 5 вверх, т. е. при плавном сжатии рессоры, сжимается более слабая внутренняя пружина, и жидкость перетекает в полость отбоя через кольцевую щель между концом стержня 14 и стенками канала и через щель, образованную при отжатии фланца 13 это возможно потому, что длина наружной пружины меньше расстояния между шайбой 15 и фланцем 13. [c.176]

Действие амортизатора заключается в следующем. При наезде колеса на препятствие резервуар с цилиндром перемещается вверх (ход сжатия), под поршнем создается давление жидкости, которая через отверстия в поршне, закрываемые тарелкой перепускного клапана, перетекает в полость над поршнем. Одновременно часть жидкости через щель между корпусом клапана сжатия и дроссельным клапаном проходит в резервуар (рис. 91, а). При более резком движении колеса вверх перетекание жидкости в полость над поршнем происходит в большем объеме, так как перепускной клапан поршня откроется больше, при этом также вследствие значительного возрастания давления отгибаются все диски клапана сжатия и увеличивается проходное сечение для перетекания жидкости в резервуар (рис. 91, б). После проезда препятствия резервуар с цилиндром движется вниз (ход отбоя), открывается клапан отбоя, и жидкость через отверстия в поршне проходит в полость под поршнем только через щели дроссельного диска клапана отбоя. Одновременно часть жидкости через впускной клапан из резервуара протекает в полость под поршнем (рис. 91,в). При резком движении колеса вниз под действием возрастающего давления диски клапана отбоя отгибаются и проходное сечение для жидкости увеличивается. В это время через впускной клапан жидкость будет перетекать прежним порядком (р-ис. 91,г). [c.141]

Как известно, при плоском ударе тел о поверхность жидкости атмосфера (воздух) оказывают демпфирующее влияние на результирующую (ударную) силу (она нарастает до максимума за конечное время, и снижается ее абсолютная величина). А. В. Плюснин [59] в качестве первого приближения предложил следующую схему учета влияния атмосферы на контактные давления и времена их нарастания при вертикальном ударе торцом цилиндра о поверхность жидкости (цилиндр находится на расстоянии Но от свободной поверхности и начинает двигаться вдоль своей оси перпендикулярно к свободной поверхности со скоростью V). Истечение газа из слоя между цилиндром и свободной поверхностью трактуется как его вытекание из сосуда через узкую щель. Сжимаясь, газ вызывает деформацию свободной поверхности жидкости под цилиндром, которая упрощенно рассматривается как диск радиуса Я (радиус цилиндра) и толщины Движение жидкости определяется в линейной постановке за- [c.397]

Изучение этих движений весьма существенно в таких задачах, как учет просачивания воды под плотинами, приток жидкости к дренажным щелям, фильтрация нефти и газа к буровым скважинам и т. д. [c.254]

На рис. 20.3 приведен график, полученный М. А. Михеевым, для определения поправочного коэффициента е в зависимости от произведения ОгРг. Для построения графика использованы результаты опытных исследований Д. Л. Бояринцева, Муль — Рейера, Девиса, Бекмана, Крауссольда и других, полученные при свободном движении в вертикальных и горизонтальных плоских щелях, кольцевых и сферических слоях, заполненных газом или капельной жидкостью. [c.312]

В узких каналах и щелях из-за ограниченности пространства и наличия восходящих, а также нисходящих потоков условия свободного движения жидкости значительно отличаются от ее движения в неограниченном пространстве. В этом случае среднюю плотность теплового потока можно рассчитать по формулам теплопроводности, НО коэффициент теплопроводности среды необходимо заменить эквивалентным коэффициентом теплопроводности, чтобы учесть перенос теплоты как теплопроводностью, так и конвекцией (Хэ = == е А,). Если GrPr < 10 , то = 1. При GrPr > 10 [c.213]

На рис. 2-15 показаны результаты опытов по движению в плоскопараллельном щелевом канале. Отчетливо паблгодается выход на некоторую предельную скорость всплытия. Числа Рейнольдса, рассчитанные по щирине щели, были больше 200, и влияние вязкости жидкости на движение пузырей не отмечалось. [c.41]

Эрозионному изнашиванию подвергаются детали арматуры, осуществляющие дросселирование жидкости плунжеры и седла дросселирующих и регулирующих клапанов. Износ при эрозионном изнашивании завися г от режима дросселирования жидкости, продолжительности его воздействия на деталь и свойств материала детали. Различают процессы щелевой или ударной эрозии и кавитацио-ного разрушения металла. При щелевой эрозии поверхности деталей размываются действием струи влажного пара, проходящего с большой скоростью через щель, образуемую седлом и плунжером. При ударной эрозии материал разрушается под действием ударов капель воды о поверхность детали.При кавитационном режиме движения в потоке быстро движущейся среды и соответствующих гидродинамических условиях образуются пузырьки (пустоты) в результате нарушения ее сплошности. Схлопываясь, они создают местные гидравлические удары, которые, действуя на металлическую поверхность, разрушают ее. Увеличение срока службы деталей при эрозионном изнашивании достигается изменением режимов работы арматуры уменьшением скорости среды в дросселирующем сечении путем снижения перепада давлений, применением ступенчатого (каскадного) дросселирования, увеличением сечения отверстий для прохода среды, применением эрозионно-стойких материалов. [c.264]

Этот вывод находит экспериментальное подтверждение. Выполненные при исследовании условий цилиндричности течения эксперименты показьшают, что при подводе потока по тангенциальной щели течение в трубе ближе к цилиндрическому в том случае, когда момент количества движения жидкости в щели приближается к постоянному. Кроме того, шшиндричность потенциального течения со свободной поверхностью давно известна как экспериментальный факт. [c.104]

В реальных условиях движения клапана равенство между мгновенным расходом в седле и в щели не имеет места. Клапан, поднимаясь, освобождает под собой объём fh, заполняемый жидкостью, проходящей через седло, но не вытекающей через щель. При опускании клапана объём fh вытесняется через щель, увеличивая количество жидкости, noA isaeMoe поршнем через седло. [c.382]

Рост пузырьков при К. оказывает механич. (гидроди-намич.) воздействие на систему в целом. В частности, в замкнутом объёме перегретой жидкости по мере увеличения паросодержания растёт давление. В стеснённых дозвуковых стационарных потоках вскипающей жидкости (напр., в трубах) рост паросодержания вниз по течению сопровождается снижением давления, поэтому при истечении кипящей перегретой жидкости из щелей и соиел наблюдается эффект запирания — снижение расхода жидкости. Пузырьки пара при росте и схлопывании излучают акустич. энергию (шум К.). Быстрый рост давления при взрывном К. может привести к разрушению конструкций (паровой взрыв). Пузырьки, всплывающие в гравитац. поле, вызывают дополнит, конвективные потоки, что способствует перемешиванию жидкости, а поверхностное К. эффективно возбуждает турбулентное движение пристеночного слоя жидкости. [c.365]

Во всех работах рассматривался случай горизонтального канала и исследования ограничивались только изучением вопросов устойчивости жидкости, без анализа движения. В этих работах было показано, что режимы течения горизонтальных слоев жидкости зависят от безразмерного параметра (критерия Релея), который равен произведению чисел Прандтля и Грасгоффа. При значениях критерия Релея больше 1700 (для горизонтальных щелей) наблюдается так называемое ячейковое движение жидкости. При относительно низких значениях критерия Рэлея возникает другой режим движения жидкости, называемый струйчатым. [c.190]

Рассмотрим практический случай, когда цилиндр 1 (рис. 1.35, в) перемещается со скоростью V относительно неподвижного поршня 2, причем первоначально допускаем, что оси поршня и цилиндра совпадают (см. рис. 1.35, а). При движении цилиндра часть жидкости, заключенной в его полости, будет выдавливаться через кольцевую щель (зазор) шириной s, образованную внешней поверхноетью поршня 2 и внутренней поверхностью цилиндра 1. Допускаем, что поток жидкости в щели имеет ламинарный характер, при котором распределение скоростей жидкости по сечению будет параболическим. Кроме того, ввиду ничтожно малого значения 2sld пренебрегаем кривизной поверхностей, образующих щель. [c.84]

В соединениях с возвратно-поступательным движением в ги-дроноршневых насосных агрегатах широко применены П1 елевые уилотнения, т. е. такие уплотнения, в которых герметичность достигается за счет создания между сопрягаемыми деталями очень небольшого зазора — щели. Такие зазоры обладают большим гидравлическим сопротивлением при течении через них жидкости и потому утечки через уплотнения такого рода можно довести до очень небольшой величины. Однако чрезмерное уменьшение кольцевого зазора в некоторых случаях может повести к большим потерям на механическое трение сопряженных деталей и, кроме того, значительно удорожает стоимость деталей. [c.66]

Применение золотников с отрицательным перекрытием особенно рационально в следящих приводах управления транспортными машинами, в которых мощность гидроустановки при максимальном давлении составляет обычно ощутимую долю мощности ее двигателя. Поскольку же в системах с отрицательным перекрытием к управляющему золотнику подводится мощность, определяемая нагрузкой, привод насоса на основных режимах эксплуатации машины располагает меньшим избытком мощности. Нетрудно видеть, что в устанЬвившемся режиме движения машины (соответствует среднему положению золотника) давление жидкости, подаваемой насосом, определяется в основном лишь сопротивлением начальных зазоров в щелях отрицательного перекрытия, величина которых применительно к этим машинам выбирается в целях снижения сопротивления холостого хода достаточно большой. [c.461]

Для измерения скоростей движения газа или движения тела по отношению к газу применяют особые измерительные трубки (их называют обычно скоростными трубками), основная идея работы которых заключается в следующем. Газ набегает на носик трубки, где имеется так называемое динамическое отверстие D (рис. 45а), и обтекает боковую поверхность трубки, с расположенным на ней статическим отверстием (щелью) При надлежащей конструкции трубки — достаточном удалении ножки трубки F от статического отверстия 5 и статического отверстия 5 от носика трубки D (обычно принятые размеры показаны на рис. 45(5) можно считать, что вблизи отверстия D давление равно (рис. 45 а) давлению заторможенной жидкости или газа р , а вблизи статической щели — давлению проходящего мимо трубки газа. Последнее обстоятельство может вызвать недоумение, так как в реальной жидкости или газе существует трение, приводящее скорость частиц на стенке к нулю, т. е. также тормозящее газ. Однако это торможение совершенно иное, чем торможение набегающего потока в лобовой точке D измерительной трубки. И конце курса при изложении теории вязкого движения жидкости к пограничном слое на поверхности обтекаемого тела будет показано, ч 10 при этом неизэнтропическом торможении давление в любой точке поверхности совпадает с давлением в жидкости или газе в сечении пограничного слоя, проведенном через эту точку. Таким образом, действительно, если щель 5 располагается заподлицо к стенкам трубки достаточно аккуратно для того, чтобы жидкость проходила мимо щели, не подвергаясь подпору со стороны выступающих стенок этой щели, то давление в щели будет равно давлению в невозмущенной трубкой жидкости вдалеке от трубки. [c.195]

При работе сверлом, выпускаемым фирмой Sandvik, давление жидкости меньше, чем ири сверлении пушечным сверлом, хорошо отделяется и вымывается стружка, так как последняя движется в полом стебле большого сечения. На рис. 80 показано, как поступает в сверло под давлением жидкость. Основная часть этой жидкости идет к пластинам в зону резания, а примерно до 30% жидкости проходит в прорезанные под углом щели и направляется по внутренней трубе назад. Это движение жидкости создает зону N пониженного давления, и стружка, всасываясь вместе с отработанной охлаждающей жидкостью, выбрасывается назад. [c.119]

Рассмотрим принцип действия следящего гидропривода (рис.69). При перемещении рукоятки управлен я 2, например, вправо тяга 1 также переместится вправо. Так как сила, противодействующая смещению пopL JHЯ 4 в гидроцилиндре 5, намного больше силы, противодействующей смещению золотника 3 распределителя, то точка Б в начале передвижения рукоятки 2 неподвижна. Поэтому вместе с тягой 1 с помощью рычага 6 перемещается вправо и золотник распределителя. В результате смещения золотника от нейтрального положения жидкость под давлением поступит в поршневую полость гидроцилиндра, Поршень 4 сместится влево, а следовательно, и точка Б переместится на расстояние, пропорциональное отклонению ручки 2. Когда движение ручки прекратится, то движущийся поршень 4 сообщит через рычаг 6 золотнику 3 перемещение, противоположное тому, что он получил до этого при смещении ручки управления. При этом щели золотника постепенно перекроются, объем жидкости, поступающей в 66 [c.86]

Течение гелия II в широких щелях и в больших объемах. Встречное движение сверхтекучей и нормальной компонент в большом объеме гелия II изучено в работах П. Г. Стрелкова (1940), наблюдавшего специфический радиометрический эффект в гелии II. Специфика этого эффекта заключается в том, что при переходе через Я-точку он меняет знак. В гелии II освеш,аемый диск не притягивается к лучу света, как в обычных жидкостях и в гелии I, а отталкивается им. Это явление связано с тем, что, хотя надвигаюш аяся на освещаемое крылышко крутильных весов сверхтекучая масса и обтекает его потенциально, не оказывая давления, однако нормальная компонента (тепловые возбуждения), зарождающаяся на нагретой поверхности и удаляющаяся от нее, оказывает на крылышко реактивное действие. [c.666]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...