Эпюры волнового давления

Эпюры волнового давления. Представим на рис. 19-11 свободную поверхность воды и две вертикали W—W и W"—W". По-прежнему уровень покоя и среднюю волновую линию представим соответственно линиями 1—1 и 11-11. [c.619]

Заштрихованные на рис. 19-11 фигуры называются эпюрами волнового давления. Эпюра волнового давления a b iai, показывающая, насколько увеличиваются гидромеханические давления для данной вертикали W —W при прохождении через нее вершины волны, является положительной аналогичная эпюра a ib iai, показывающая уменьшение гидромеханических давлений для вертикали, проведенной через подошву волны, является отрицательной. [c.620]

Интегрирование соответствующих дифференциальных уравнений, составленных Герстнером, дает возможность построить линии a ib и a b i, т. е. построить эпюры волнового давления. [c.620]

Рис. 19-11. Эпюры положительного и отрицательного волнового давления (случай глубокой воды)

Рис. 19-12. Эпюра положительного волнового давления в случае мелкой воды

Эксперимент заключается в нагружении твердого тела пиковым давлением, действующим в течение долей микросекунд, возбуждаемым посредством взрывов на его поверхности и превышающим в четыре-пять раз то, которое прикладывается квазистатическим способом. Для создания распространяющегося в плите плоского волнового фронта, параллельного плоскости поверхности, на которой сосредоточен взрыв, существенным является тип взрыва, пространственная форма эпюры возбуждаемого им давления и способ детонации. В процессе опыта исследовалось движение противоположной поверхности плиты и доньев просверленных углублений, расположенных на определенном расстоянии от этой противоположной поверхности. Благодаря наличию углублений разной высоты на основании измерений в двух точках определяется скорость распространения ударной волны. На основании полученной зависимости перемещения точек свободной поверхности плиты от времени можно получить только сумму скоростей падающей и отраженной волн. [c.99]

Рис. 6.7.14. Эволюция (расчетная) волнового импульса, проходящего (б) в момент i = О из воздуха (г <0, ро — 0,1 МПа, Го = 293 К) в слой воды с пузырьками воздуха или азота (О < г < 0,4 м, ро = 0,1 МПа, Го = 293 К, Со = 1 мм, аго = 0,02), а затем отражающегося (в) в момент t т 3,3 мс от жесткой стенки (г = 0,4 м). Процесс показан в виде эпюр давления />(г) (б и в) в выделенные моменты времени t (мс), отмеченные цифровыми указателями, а также в виде осциллограмм давления p(t) (г) на трех датчиках G, К и W (показанных на рис. о, а именно в воздухе ( датчик G при г = —0,2 м), на контактной границе (датчик К при г = 0) и на жесткой стенке ( датчик W при г = 0,4 м)

Тестовые расчеты. Для определения точности развитой в начале главы методики расчета трехмерного динамического НДС были проведены тестовые расчеты. Исследовалась волновая картина, возникающая в толстостенном бесконечном полом цилиндре под действием импульса внешнего давления амплитудой 200 МПа, распределенного по верхней половине внешней боковой поверхности по косинусоидальному закону. Эпюра нагрузки по времени имела вид равнобедренного треугольника, длительность ее составляла 4 10" с. Рассматривались однослойный (сталь) и двухслойный (внутри сталь — снаружи алюминий) цилиндры. Результаты расчетов напряжений, возникающих в окрестности сечения ф = О в достаточно широком диапазоне времени хорошо согласовались с данными расчетов, выполненных по первому алгоритму, описанному в начале этого параграфа. [c.242]

Фиг. 3. Эволюция в пузырьковой жидкости локализованного по поперечной координате волнового импульса. Эпюры давления приведены при / = 310 (а) и 2 10" с (6)

Распределения давления и его пульсаций. В качестве иллюстрации на фиг. 1 приведено распределение давления по верхней поверхности среднего сечения (г = 0) скользящего крыла при закритическом обтекании (М = 0.808, Ке = 5.7 10 ) на различных углах атаки (а = 0-5.25°). Величина рассчитана с учетом скольжения (% = 24°). Эпюры давления в передней части профиля (х < 0.5) имеют практически "полочный" характер. Местная сверхзвуковая зона при а > О замыкается скачками уплотнения. Условно за положение скачка уплотнения (х ,,) принято начало резкого роста статического давления. Отметим, что вблизи задней кромки верхней поверхности (х = 0.95, = Ср ) при углах атаки а > 3° наблюдается, согласно [3], ярко выраженное отрывное обтекание (Ср < 0), обусловленное отрывом, вызванным скачком уплотнения (волновым отрывом, [4]). Од- [c.115]

Эпюра волнового давления на откос (рис. XXVI. 13) строится по ординатам, которые зависят от Рвм кс и прикладываются к поверхности откоса на расстояниях 1 и 2 вверх от точки Б и на расстояниях 3 и 4 вниз от этой точки. Величины этих расстояний определяются-по формулам [c.526]

ЭТОМ Принимаются условия, что глубина перед стенкой Яс > 2/г и длина сооружения вдоль фронта волны L X. Наибольшая ордината ро эпюры волнового давления считается приложенной на статическом уровне (рис. XXVI. 16,6). [c.530]

Эпюры волнового давления 555 Эпюра гидростатического дарления 45 [c.589]

Давление разбитой волны. Расчет действия разбитой волны производится при глубине на подходе к стенке Яс > Якр и глубине над берменными массивами Яб < 1,5/1. Наибольшая ордината ро эпюры избыточного волнового давления располагается на статическом уровне. Величина ро определяется по формуле (СН 92—60) [c.530]

Давление прибойной волны. Расчет действия прибойной волны высотой Н производится при Яс < Якр. Наибольшая ордината р эпюры избыточного волнового давления располагается в точке, приподня- [c.531]

Полная наибольшая нагрузка на гладкий откос определяется суммированием эпюр ударного волнового давления (см. рис. XXVI. 17) и давления потока от предыдущей волны, скатывающейся в это же время с откоса (рис. XXVI.18). Суммарная эпюра строится с учетом орди- [c.530]

Нагрузка на вертикальную стену (рис. ХХУ1.21) при подходе гребня стоячей волны определяется по эпюре избыточного волнового давления. Избыточное волновое давление на глубине г вычисляется по разности полного давления рп и гидростатического давления Рс = уг согласно формуле [c.535]

На рис. 6.7.14 приведен результат численного эксперимента, иллюстрирующий волновой процесс в слое пузырьковой жидкости, или, другими словами, пузырьковом или пористом экране (0 г 0,4 м), прилегающем к неподвижной стенке РГ (г = 0,4 м) и отделяющем ее от области, занятой газом (г<0). Из газа на контактную границу К (г = 0) между газом и пузырьковой жидкостью падает ударный импульс. Момент достижения фронтом этого импульса границы К принят за 1 = 0. Распределение давления по координате исходного импульса показано на рис. б за 0,1 мс до достижения импульсом границы К (г = — 0,1 мс). В этот момент длина импульса Lg 0,35 м. В результате взаимодействия этого импульса с контактной границей К в газ отражается ударная волна, параметры и эволюция кото-ро1г будут практически такими же, как при отражении рассматриваемого импульса от неподвижной стенки (см. обсуждение после рис. 6.7.12). Одновременно в пузырьковый слой пройдет ударный импульс сжатия. На рис. 6.7.14 представлен такой вариант, когда характеристики пузырьковой жидкости, развертка давления р 0, I) при г = 0 (показанная линией К на рис. г), а следовательно, и прошедший в пузырьковый слой импульс точно такие же, что и на уже обсуждавшемся рис. 6.7.5, в. Соответствующий период до момента, когда импульс достигает стенки , показан в виде эпюр давления на рис. б. После отражения от неподвижной стенки Ш сигнал вернется на границу К здесь возникает волна разрежения, как на свободной поверхности, где р = Ро. Эта волна может вызвать снижение давления по сравнению с начальным. Эпюра давления при i = 18,2 мс соответствует максимальному снижению давления за все время процесса, когда пузырьковый экран из-за упругости газа и инерции жидкости расширяется. [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...