Франка энергия

Теплоноситель и его параметры франко-энерго-установка [c.30]

Берман, Симон, Клеменс и Фрай [20, 39, 40] исследовали теплопроводность кристалла кварца после облучения его нейтронами, а также влияние последующего отжига. Облучение нейтронами вызывает появление добавочного теплового сопротивления, которое оказывается состоящим из двух частей. Первая увеличивается с температурой она была отнесена за счет рассеяния на дефектах, образованных отдельными сместившимися атомами. Вторая часть изменялась как где п лежит между 1 и 3. Эта часть была объяснена рассеянием на больших областях беспорядка, которые возникают, когда отдельный атом получает значительную энергию при столкновении с нейтроном и производит целую лавину смещений. Образование таких лавин предполагается теорией взаимодействия нейтронной радиации с веществом [168, 169]. [c.252]

Идея опытов Франка - Герца. Опыты Франка и Герца (1913) дали прямое доказательство дискретности атомных состояний. При неупругих столкновениях первого рода (см. 7) между электроном и атомом происходит передача энергии от электрона к атому. [c.75]

Принцип франка-Кондона. Расстояние между электронными уровнями энергии внешних электронов молеку- [c.324]

Положение уровней может быть проверено непосредственными опытами. Прежде всего сюда относятся опыты с электронным ударом (рис. 7). В центре эвакуируемого- сосуда установлен горячий катод К. Испускаемые им электроны ускоряются полем, приложенным между катодом и анодом А, имеющим вид цилиндра из металлической сетки. Расстояние между катодом и анодом выбирается настолько малым, чтобы электроны проходили его без столкновений с атомами исследуемого пара, заполняющего сосуд. Благодаря этому энергия электронов, достигающих анода, равна eV, где V — разность потенциалов между катодом К и анодом А. Второй, более широкий металлический цилиндр А поддерживается при том же потенциале, что анод. Таким образом, электроны, проскочив через отверстия сетчатого анода, движутся далее в пространстве, свободном от поля, с постоянной энергией. В этом пространстве осуществляются столкновения электронов с атомами пара. Возникающее при этом свечение можно наблюдать через окошко в верхней части сосуда (опыты Франка — Герца и др.). [c.16]

Суммарный эффект бактерицидного действия ультрафиолетового облучения бактериальной клетки рассматривается, во-первых, как действие поглощаемой энергии, вызывающее разрыв химических связей в клетке и как следствие — нарушение ее микроструктуры, и, во-вторых, в виде вторичных процессов, связанных с действием биологически активных веществ, образующихся в бактериальной клетке в результате ультрафиолетового облучения. Согласно исследованиям, проводившимся в лаборатории, руководимой Г. М. Франком 45], действие ультрафиолетового облучения представляется как денатурация белка, т. е. изменение пространственной формы белковых молекул совместно с фотохимическим распадом — фотолизом, ведущим в конечном результате к появлению частиц белковых молекул как продуктов фотохимического разложения. [c.22]

Используя критерий Франка, утверждающий, что алгебраическая сумма векторов Бюргерса в узле должна быть равна нулю, показать, что возможны два типа таких узлов. Дать объяснение этим двум типам узлов, учитывая растянутые дислокации, и показать, как мол<но применить геометрию одного из них для измерения удельной энергии дефекта упаковки. [c.44]

Как и в молекуле, где ядра не успевают сместиться из положения равновесия во время электронного перехода (принцип Франка — Кондона), в кристаллической решетке ионы во время электронного перехода также не успевают сместиться из положения равновесия. В случае изолированной молекулы этот факт быстрого перехода электрона означает, что должна учитываться также энергия колебания системы, зависящая от взаимного положения потенциальных кривых в конфигурационных координатах нормального и возбужденного состояний молекулы. В ионном кристалле фотоэлектрон связан не с одним только узлом, а со всей решеткой в целом. Поэтому на электронный переход реагируют не только непосредственно участвующие партнеры, как в случае молекулы, но все узлы решетки выводятся из электростатического равновесия, в котором находились до электронного перехода. В связи с этим энергия поглощенного кванта затрачивается не только на первичный электронный переход, но и на последующие вслед за переходом вторичные явления, связанные с переходом решетки в новое равновесное состояние. [c.121]

Было нетрудно установить причину различной природы вакансионных скоплений в упомянутых металлах. Алюминий считается металлом с высокой энергией дефекта упаковки, составляющей приблизительно 200 эрг см [5]. Поэтому не удивительно, что петли в этом металле не являются сидячими дислокациями Франка с вектором Бюргерса 1/3<1М>. Предполагают, что золото, наоборот, имеет низкую энергию дефекта упаковки. Поэтому в нем должны образовываться сидячие петли Франка. На практике энергия такого рода петель может понизиться в результате расщепления [c.64]

Вероятно, при нагреве металла электронным пучком возникают местные термические напряжения и этого достаточно для перехода петли с дефектом упаковки в петлю без дефекта упаковки посредством механизма зарождения неполной дислокации Шокли, который обсуждается в работе Франка [32]. Поскольку алюминий имеет высокую энергию дефекта упаковки, энергия больших петель с дефектами упаковки должна быть гораздо больше энергии равновесной конфигурации. Это означает, что петли с дефектом упаковки могут самопроизвольно переходить в петли без дефекта упаковки при повышении температуры образца. Фактически точное определение температуры перехода Гп петли с дефектом упаковки в петлю без дефекта упаковки может дать возможность вычислить энергию дефекта упаковки для алюминия. Эксперименты по такому отжигу следует выполнять на массивных образцах, чтобы избежать возникновения локальных напряжений, о которых упоминалось выше. Экспериментально [17, 33] было найдено, что Тп выше, чем температура, при которой происходит отжиг петли за счет переползания [34] (т. е. 160—190 С), [c.75]

Энергия тетраэдрического дефекта упаковки треугольной сидячей дислокационной петли Франка ф.т> гексагональной сидячей дислокационной петли Франка Ф.г и гексагональной совершенной дислокационной петли "гл даются следующими выражениями [c.105]

Рис. 21 показывает зависимость этих энергий от числа вакансий в скоплении для золота, алюминия и меди. Значения различных параметров, использованных при вычислении энергии, даются в табл. 2. Для удобства энергия приведена в зависимости от периметра соответствующего тетраэдрического дефекта Упаковки. В случае золота тетраэдр с периметром до 250 А имеет самую низкую энергию конфигурации. Когда периметр становится больше 425 А, самой низкой энергией обладает совершенная гексагональная петля и при длине 570 А даже треугольная петля Франка имеет энергию конфигурации, меньше чем энергия тетраэдра. [c.107]

Для стягивания частичной дислокации необходима дополнительная энергия, так как реакция Ay-iryD=AD обратна реакции (56) и согласно критерию Франка энергия системы должна быть повышена. Для реализации такой реакции требуется затратить дополнительную энергию. Термическая активация и высокие напряжения для кристаллов с большой шириной расщепленной дислокации способствуют протеканию реакции (58). Ве- [c.74]

Опыт франка и Герца. Согласно теории Бора электрон, обращающийся вокруг ядра, не может изменять свою энергию плавно, постепенно. Минимальная энергия, которую может получить атом при переходе из основного состояния в возбужденное в результате взаимодействия с другим атомом или aлeктpoн(JM, равна разности энергий атома в основном и первом возбужденном состояниях. [c.313]

Впервые неупругие столкновения электронов с атомами ртути были обнаруисеиы в опытах немецких физиков Джеймса Франка (1882—1964) и Густава Герца (1887—1975) в 1913 г. В этих опытах применялась стеклянная трубка, заполненная парами ртути (рис. 305). Катод К нагревается электрическим током от батареи 1. Электроны, вылетевшие из катода, ускоряются электрическим полем между катодом К и сеткой С, создаваемым батареей 2. Их кинетическая энергия при достижении сетки равна работе электрического поля [c.313]

Дислокационные реакции подчиняются критерию Франка, основанному на том, что реакция должна приводить к уменьшению энергии системы. Так как энергия дислокации пропорциональна квадрату вектора Бюргерса, критерий Франка формулируется следующим образом реакция возможна в том случае, если сумма квад-эатов векторов Бюргерса исходных дислокаций больше уммы квадратов векторов Бюргерса дислокаций, обра- [c.67]

Не следует путать эти полосы поглощения с фра-унгоферовыми линиями, которые обусловлены поглощением энергни атомами в фотосфере Солнца. Молекулы и атомы поглощают энергию одинаково в соответствии с законами квантовой механики, но основное различие заключается в том, что разрешенный спектр молекулярного поглошення охватывает все длины волн. Как известно, озон эффективно поглощает ультрафиолетовое излучение с волнами длиной менее 0,3 мкм благодаря этому обитатели Земли не сгорают всякий раз, как только оказываются под открытым небом. [c.286]

Разрушение деталей при эксплуатации, как правило, начинается с поверхности вследствие того, что поверхностные слои оказываются наиболее нагруженными при всех видах напряженного состояния и подвергаются активному воздействию внешней среды. Этому способствуют также облегченные условия пластического течения металла в поверхностном слое по сравнению с сердцевиной детали (облегченный выход дислокаций и вакансий на поверхность, меньше требуется энергии для генерирования дислокаций источниками Франка—Рида) и разупрочняющее действие на металл поверхностного слоя экструзии и энтрузии. [c.4]

Кении [791 исследовал структуру стали 316 LS и обычной стали 316 после облучения ионами с энергией 4 МэВ при 627° С до доз 1 и 10 с/а. Оказалось, что после облучения этой стали дозой 10 с/а сохраняются дислокационные петли Франка, размер которых не превышает 1500 А, в то время как в обычной стали 316 петли выросли настолько, что образовали дислокационную сетку. Проведя рентгеноструктурные исследования непосредственно в электронном микроскопе, Кеник показал, что вокруг петель Франка образуются обогащенные кремнием облака, в которых концентрация кремния в 4—5 раз превосходит среднюю, что сдерживает рост петель и ведет к повышению рекомбинации вакансий и межузельных атомов. [c.177]

Т. о., Бор, используя квантовую постоянную h, отражающую дуализм света, показал, что эта величина определяет также и движение электронов в атоме. Впоследствии стало ясно, что этот вывод — одно из следствий универсальности корпускулярно-волнового дуализма. Существование дискретных уровней энергии в атомах было непосредственно устаповлеоо Франка— Герца опытами (1913 —14). [c.275]

Идентификация и установление структуры многоатомных органич. соединений. Электроны с энергией неск. десятков эВ способны не только выбить электрон из исходной молекулы, но и возбудить образовавшийся молекулярный ион до энергии, к-рая достаточна для ого распада на ионы-оскодки (диссоциативная ионизация). Набор образовавшихся ионов представляет собой молекулярный масс-спектр исходной молекулы. Напр., масс-спектр метана состоит из ионов СН . (48 /о), СН+з (39 /о), СН+, (7%), СН+(4,5 /о), С+ (1,5 /о). Масс-спектр вещества является его характеристикой и несёт инфор.чацию о мол, массе и структуре исходной молекулы. В случае простейших молекул для описания диссоциативной ионизации используют метод потенциальных кривых (потенциальных поверхностей) в сочетании с принципом Франка — Кондона. Теории диссоциативной ионизации для многоато.чных молекул пока нет. Предполагается, что диссоциативная ионизация происходит позднее процесса ионизации, после того как энергия возбуждения молекулярного иона успела (за время т 10 —10" с) распределиться по степеням свободы. Это позволило полуэмпирич. путём рассчитать молекулярные масс-спектры нек-рых веществ. [c.57]

Колебательная структура электронных спектров. Поверхности потенц, энергии и соответствующие им системы колебат. уровней разл. электронных состояний иогут существенно отличаться друг от друга, поэтому колебат. структура электронных переходов подчиняется довольно сложным правилам отбора и электронно-колебат. спектр сильно отличается от чисто колебательного. Тем не менее оси. особенности колебат. структуры поддаются не только качеств., но и количеств, анализу. Теоретич. основой этого анализа является Франка — Кондона принцип, позволяюпщй предсказывать распределение интенсивностей полос колебат. структуры, [c.203]

В случае симметричных многоатомных молекул принцип Франка — Кондона ограничивает возможные переходы между колебат. уровнями энергии верх, и ниж. электронных состояний. Согласно этому принципу, не только з.чектронный переход е — е" должен быть разрешённым, но и т. н. фактор Франка — Кондона должен бить инвариантным относительно всех операций группы симметрии молекулы, т, е. колебат. уровни и й и" должны относиться к одному и тому же типу симметрии. В частности, если все молекулы находятся в осп. полносимметричном вибронном состоянии, то в спектре поглощения должны наблюдаться толькб прогрессии полос полносимметричных колебаний, а полосы всех остальных колебаний будут запрещёнными. [c.203]

Вращательная структура электронных спектров. Согласно принципу франка — Кондона, при разрешённом электронном переходе тип симметрии колебат. уровня энергии не изменяется, вращат. структура виб-ронной полосы определяется гл. обр. типом электронного перехода. В частности, вращат. структура электронного перехода Ч) — 2 двухатомной или линейной многоатомной молекулы состоит, как и в случае чисто колебат. спектра, из Р- и й-ветвей, соответствующих вращат. переходам с AJ = —1 и - -1 соответственно. В случае переходов — 2 и т. д. 1 заме- [c.204]

ПЕРЕХОДНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ — излучение эл.-магн. волн равномерно и прямолинейно движущейся заряж. частицей при пересечении ею границы раздела двух сред с разными показателями преломления. Предсказано в 1945 В. Л. Гинзбургом и И. М. Франком, к-рые показали, что из.чучение должно возникать по обе стороны от границы раздела, и подсчитали энергию, излучаемую назад — в среду, из к-рой частица выходит. При движении заряж. частицы в однородной среде её поле перемещается вместе с ней характер поля определяется скоростью частицы и свойствами среды. [c.578]

ФМНКА—ГЕРЦА ОПЫТ — опыт, показавший, что внутр. энергия атома не может изменяться непрерывно, а принимает определённые дискретные значения (квантуется). Впервые поставлен в 1913 нем. физиками Дж. Франком (J. Fran k) и Г. Герцем (О. Hertz). Сыграл важную роль в эксперим. подтверждении теории атома Бора (см. Атомная физика). [c.372]

ФРАНКА—КОНДОНА ПРИНЦИП—утверждает, что электронные переходы в молекулах происходят очень быстро по сравнению с движением ядер, благодаря чему расстояние между ядрами и их скорости при электронном переходе не успевают измениться. Ф.— К. п. соответствует адиабатическому приближению и основан на приближённом разделении полной энергии молекулы на электронную энергию и энергию движения ядер (колебательную и вращательную), согласно Борна—Оппенгеймера теореме. По Ф.— К. п. в простейшем случае двухатомной молекулы наиб, вероятны электронные переходы, изображаемые вертикальными линиями на диаграмме зависимости потенц. энергии от межъядерного расстояния для двух комбинирующих электронных состояний (см. рис. 3 при ст. Молекулярные спектры). Впервые Ф.— К. п. сформулирован Дж. Франком (1925) на основе полуклассич. представлений, а Э. Кондон дал (1926) его квантовомеханич. трактовку. [c.372]

Чпен 2ял приближенно характеризует площадь поверхности кристалла мартенсита, а а — межфазную энергию на единицу площади. Эта величина существенно изменяется в зависимости от степени когерентности решеток исходной и мартенситной фаз. Если считать, что поверхность раздела состоит из дислокационных петель Франка [2], то а (8,4-г 4-16,8) 10 Дж/см . Энергия упругой деформации выражается как [c.11]

В зависимости от состава, чистоты расплава и скорости теплоотвода рост столбчатых кристаллов происходит по механизмам, описанным выше для моно- и поликристаллов. Предпочтительно следует выделить дислокационный механизм. По Франку, на границе раздела фаз на поверхности граней возникают вакансионные диски, а при их захлопывании образуются петли винтовых дислокаций, вершины которых неустойчивы. Вследствие упругого взаимодействия между дислокациями они переползают, стремясь образовать параллельные ряды. В процессе образования рядов дислокаций, как считает Тиллер, свободная энергия понижается, что и способствует росту столбчатых кристаллов. [c.80]

В свое время Франк [653] предположил существование в жидкостях 13-атомных группировок, имеющих форму правильного додекаэдра. Такая конфигурация атомов отличается от ГЦК- и ГПУ-структур наличием осей симметрии 5-го порядка, а это, как известно, не допускает возможности трансляционного построения бесконечной решетки без разрывов и пустот. Используя потенциал Леннард-Джонса для парного взаимодействия атомов. Франк показал, чтО энергия связи в додекаэдре на 8,4% выше, чем у плотноупакованных структур. Следовательно, переход, например, от ЩК-структуры к додекаэдру дает выигрыш энергии ближнего взаимодействия, но благодаря понижению симметрии одновременно теряется энергия дальнего взаимодействия. По мнению Франка, значительное переохлаждение жидкости может быть связано с наличием в ней додекаэдри-ческих кластеров. [c.221]

В упомянутых выше теориях зарождения рассматривается только образование очень малых областей новой фазы без учета кристаллографии превращения. В то же время весьма вероятно, что критическим моментом при зарождении мартенсита является достил ение условий, при которых может начаться не активируемый термически рост, а это для большинства превращений подразумевает образование полукогерентной поверхности раздела. Вопрос этот специально рассматривался Кнаппом и Делингером [45], развившими теорию, основанную на предложенной Франком модели поверхности раздела. По концентрации дислокаций была оценена поверхностная энергия зародыша, оказавшаяся равной 200 эрг1см , что значительно выше поверхностной энергии полностью когерентной границы раздела упругая энергия была рассчитана, исходя из общего изменения формы с использованием теории изотропной упругости. Считалось,- что зародыши возникают вследствие взаимодействия дислокаций друг с другом с последующим их перераспределением, приводящим к возникновению такого сплюснутого эллипсоида, форма которого соответствует минимуму поверхностной и упругой энергии. Эта минимизация проводилась таким же путем, как и в классической теории зарождения, но за критический размер зародыша принимался такой, при котором изменение полной свободной энергии не достигает своего максимального значения, как в классической теории, а становится отрицательным. Предполагается, что зародыши, размер которых превышает этот размер, оказываются способными к быстрому росту, приводя к возникновению новых дислокаций по мере роста пластины параллельно поверхности раздела. [c.335]

Таким образом, в чистых фотохимически окрашенных кристаллах щелочно-галоидных соединений свечение обусловлено рекомбинацией электронов и положительных дырок, а при введении в кристалл активирующей примеси энергия рекомбинации электронов и дырок может быть трансформирована в энергию возбуждения центров свечения. Поэтому послесвечение этих фосфоров можно рассматривать как особый вид сенсибилизованной люминесценции. Подобное предположение было высказано впервые Дж. Франком в 1948 году [344]. По идее Франка электрон и дырка во время рекомбинации представляют собой резонатор переменной частоты. Благодаря внутренней конверсии потенциальная энергия системы электрон -f- дырка превращается в колебания решетки, и когда колебательная энергия последней достигает уровня, находящегося в резонансе с энергией возбуждения активатора, становится возможным переход активирующей примеси в возбужденное состоя- [c.247]

Электронная энергия двухатомных молекул. Электронные (полосатые) спектры двухатомных молекул. Колебательная и вращательная структура электронных спектров. Таблица Деландра. Определение частот колебаний. Спектральные методы определения энергии диссоциации двухато. шых молекул. Принцип Франка — Кондона на примере двухатомных молекул. [c.267]

Чизек и др. предполагают, что тетраэдр не может непосредственно перейти в гексагональный дефект, лежащий только в одной плоскости типа Ш, и это, вероятно, является причиной того, что тетраэдр оказывается стабильным при размере свыше 250 А (сравните с тетраэдром, имеющим размер 800 А см. рис, 2). С другой стороны, если тетраэдр вырождается в треугольную петлю Франка, можно ожидать, что последний в процессе своего роста примет гексагональную форму, так как она имеет более низкую энергию. Большие петли Франка действительно наблюдались в золоте ли, 14, 15], некоторые из них показаны на рис. 22. Характерная особенность этого рисунка состоит в том, что петли Франка, показанные здесь, как правило, больше самых больших совершенных тетраэдров, как и следовало ожидать. [c.109]

Рис. 21, б показывает зависимость энергии дефектов в алюминии от размера скопления. Алюминий отличается от золота, по-видимому, тем, что тетраэдры в нем никогда не имеют низких значений энергии образования, по крайней мере при периметре вплоть до 10А (ниже которого можно ожидать, что теория упругости нарушается). Гексагональная петля Франка имеет самую низкую энергию конфигурации до тех пор, пока скопление содержит около 450 вакансий, а затем более низкую энергию имеет совершенная петля. Действительно, как уже отмечалось, петли Франка с диаметром до 2000А наблюдались в алюминии. Рис. 21, б показывает, что они должны быть ме-тастабильны потому, что могут терять дефект упаковки, если имеется достаточное локальное напряжение. [c.109]

Медь больше подобна золоту, чем алюминию, в том отношении, что для малых скоплений тетраэдр имеет самую низкую энергию образования (см. рис. 21, е). Когда размер этих скоплений больше 235А, они имеют наивысшую энергию образования и следует ожидать вырождения их в треугольную петлю Франка. Что касается [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...