Поверхность раздела полукогерентная

Уолтер и др. [62] рассчитали размер ячеек дислокационной сетки в эвтектике NiAl—Сг. Они показали, что экспериментальная величина расстояния между дислокациями 775 А вполне разумна, поскольку параметры решеток NiAl и Сг различаются очень мало. Пример дислокационных сеток на полукогерентной поверхности раздела представлен на рис. 7. Отметим [выражение (2)], что расстояние между дислокациями растет очень быстро при умень-шен ий несоответствия параметров. В пределе, при нулевом несо- таеУствии, расстояние между дислокациями оказывается беско- [c.363]

Возможно дополнительное упрочнение, обусловленное взаимодействием дислокаций скольжения с дислокационными сетками на полукогерентных границах. Как указывалось выше, эти дислокации на поверхности раздела снимают упругие напрях ения, связанные с несоответствием параметров решеток двух фаз. Определив расстояние между дислокациями на поверхности раздела S из выражений (2) и (3) [c.374]

Показано, что несколько возможных механизмов определяют прочностные свойства звтектик. Два из них непосредственно связаны с особым состоянием поверхности раздела в направленно закристаллизованных эвтектиках — это взаимодействие дислокаций скольжения с дислокациями на полукогерентных поверхностях раздела и ограничение механиЗ Мов деформации соседних фаз за счет ориентационных эффектов. [c.384]

Имеются некоторые соображения относительно роли термической стабильности преимущественно ориентированных поверхностей раздела в эвтектике под воздействием напряжений. Возможно, полукогерентные поверхности раздела (стабильные) могут превращаться в некогерентные (нестабильные) из-за концентраторов напряжений, создаваемых дислокациями на границах. [c.384]

Поверхности раздела могут быть и полукогерентными, образованными, например, рядом краевых дислокаций [1331. Перемещение подобных границ реализуется за счет неконсервативного движения дислокаций, для которого необходима доставка или удаление атомов. В этом случае сдвиговая составляющая деформации при перемещении гра-НЩ1Ы отсутствует и изменения формы объема, испытавшего 1., ,авращение, не наблюдается. В зависимости от того, происходит ли при этом перераспределение компонентов или нет, превращение может быть нормальным или массивным. [c.33]

В меди отношение этих величин составляет 0,8 (Фулман). Примером границ с малой энергией могут также служить поверхности раздела в переходной области двух зерен различных фаз, если сохраняется правильная периодическая структура типа дислокационных стенок (полукогерентная межфазная граница), видманштеттова структура, граница между аустенитной и мар-тенситной фазами, эпитаксия -(осаждение материала с одной структурой на грани кристалла с другой структурой и др.) [16]. [c.80]

В случае полукогерентной границы ее можно представить как поверхность раздела, состоящую из когерентных и некоге- [c.267]

Рассмотрены две модели полукогерентной границы одна предусматривает возможность перемещения поверхности раздела за счет переползания дислокаций, следовательно, в этом случае движение дислокаций не консервативно и требует диффузии атомов или вакансий. Другая модель полукогерентной границы — мартенситная. Инвариантный сдвиг решетки может быть выполнен путем скользящего движения ряда параллельных дислокаций, лежащих на поверхности раздела и перемещающихся вместе с ней. Плоскости скольжения этих дислокаций являются соответствующими плоскостями обеих структур. [c.268]

Границы, образующиеся в твердом теле, можно разделить на три основных класса когерентные, полукогерентные и некогерентные. Считается, что два кристалла полностью когерентны, если они соприкасаются по плоской поверхности раздела (не обязательно рациональной), которая является общей для решеток обоих кристаллов. Ряды и плоскости обеих решеток не прерываются на поверхности раздела, а лишь изменяют направление при переходе от одного кристалла к другому. Примером границ этого типа являются когерентные двойниковые границы. Однако в общем случае, когда имеются две различные фазы с произвольными параметрами решеток (зависящими от характера межатомных взаимодействий), плоскости, по которым могло бы происходить точное сопряжение обеих решеток, обычно отсутствуют, так что полностью когерентные межфазные границы между кристаллами значительных размеров явление редкое. Но если площадь поверхности раздела достаточно мала и если неточность сопряжения решеток соприкасающихся кристаллов невелика, когерент- [c.232]

Когда между фазами могут существовать скользящие когерентные или полукогерентные границы, возможны мартенситные превращения. Некоторые другие превращения также обнаруживают кристаллографические особенности, которые означают существование таких границ, даже хотя их кинетические характеристики могут быть совершенно иными. Примером служит образование бейнита в сталях. Во время этого превращения из аустенита, пересыщенного углеродом, выделяются феррит и цементит, так что требуется диффузия углерода на значительные расстояния. Не исключено, однако, что поверхность раздела феррит — аусте-нит является поверхностью мартенситного типа, так как имеющейся тепловой энергии недостаточно для того, чтобы атомы железа могли переходить из одного кристалла в другой термически активируемым путем. [c.235]

Промежуточный случай представляют собой полукогерентные зародыши в этом случае высокая упругая энергия, характерная для когерентной структуры, понижается благодаря встраиванию в поверхность раздела соответствующего ряда дислокаций поверхностная же свободная энергия, которая представляет собой главным образом энергию дислокационного ряда, соответственно повышается. Полукогерентная поверхность раздела может образовываться тогда, когда зародыш пластинчатой формы достигает такого размера, что естественная длина какого-либо вектора решетки р-фазы, лежащего в плоскости поверхности раздела, будет отличаться от длины параллельного вектора в а-фазе приблизительно на одно межатомное расстояние. [c.238]

Возвратимся теперь к уравнению (15) и рассмотрим, чем определяется величина В общем случае она может быть равна свободной энергии активации миграции атомов в а-фазе и вряд ли будет ее превышать, так как граница раздела разупорядочена по сравнению со структурой а-фазы. Если граница некогерентна, S.gyn может быть равна энергии активации миграции атомов по границам зерен, а не диффузии по решетке и будет, таким образом, значительно меньше энергии активации роста на стадии зарождения, так как в последнем случае поверхность раздела часто бывает полукогерентной. [c.258]

Результаты измерения скорости роста показывают, что габи-тусная поверхность раздела мартенситной пластины должна быть скользящей полукогерентной границей. Простейшей моделью такой границы является единичный ряд параллельных дислокаций с общим вектором Бюргерса. Если этот вектор не лежит в плоскости раздела, то (за исключением особого случая чисто винтовых дислокаций) дислокации скользят в соответствующих плоскостях решеток двух фаз, которые на границе переходят друг в друга. Вектор Бюргерса, определенный в одной решетке, становится соответствующим вектором Бюргерса в другой решетке. Вся система дислокаций является подвижной, так как каждая из дислокаций может двигаться в любой решетке, и движение дислокаций при- [c.329]

В упомянутых выше теориях зарождения рассматривается только образование очень малых областей новой фазы без учета кристаллографии превращения. В то же время весьма вероятно, что критическим моментом при зарождении мартенсита является достил ение условий, при которых может начаться не активируемый термически рост, а это для большинства превращений подразумевает образование полукогерентной поверхности раздела. Вопрос этот специально рассматривался Кнаппом и Делингером [45], развившими теорию, основанную на предложенной Франком модели поверхности раздела. По концентрации дислокаций была оценена поверхностная энергия зародыша, оказавшаяся равной 200 эрг1см , что значительно выше поверхностной энергии полностью когерентной границы раздела упругая энергия была рассчитана, исходя из общего изменения формы с использованием теории изотропной упругости. Считалось,- что зародыши возникают вследствие взаимодействия дислокаций друг с другом с последующим их перераспределением, приводящим к возникновению такого сплюснутого эллипсоида, форма которого соответствует минимуму поверхностной и упругой энергии. Эта минимизация проводилась таким же путем, как и в классической теории зарождения, но за критический размер зародыша принимался такой, при котором изменение полной свободной энергии не достигает своего максимального значения, как в классической теории, а становится отрицательным. Предполагается, что зародыши, размер которых превышает этот размер, оказываются способными к быстрому росту, приводя к возникновению новых дислокаций по мере роста пластины параллельно поверхности раздела. [c.335]

У полностью когерентного выделения вся поверхность раздела с 1матрицей когерентная, и решетка матрицы вокруг выделения упруго искажена (рис. 166,а). У частично когерентного выделения хотя бы одна из границ с матрицей когерентная, а остальные могут быть полукогерентными (рис. 166,6) или даже неко-герентными. Неко герентное выделение не имеет ии одной когерентной границы с матрицей (рис. 166,8 . В стареющих сплавах [c.285]

По мере увеличения степени переохлаждения (в область достаточно низких температур) время, требуемое для перемещения атомов к возможным местам образования некогерентных зародышей, становится настолько большим, что не только рост, но и возникновение таких зародышей становится невозможным. Однако благодаря значительной отрицательной величине АРу в этих условиях в металлах получают развитие другие процессы, при которых удается избежать значительных затрат энергии на создание поверхностей раздела при образовании зародышей. Эти затраты резко снижаются, если оказывается возможным установление когерентного или полукогерентного соответствия кристаллических решеток зародыша новой фазы и матрицы исходной фазы на границе раздела. Возникающие зародыши новой фазы ориентируются относительно кристаллической решетки исходной фазы так, что в сопряжении оказываются кристаллографические плоскости фаз, строение и размеры которых наиболее близки друг к другу. При когерентном образовании и росте зародыша взаимная ориентировка кристаллических решеток фаз характеризуется наличием определенных взаимнопараллельных плоскостей и направлений. Например, при превращении y-Fea-Fe плоскость (И1) решетки уРе паралле.чьна плоскости (110) решетки a-Fe, а направление [110] решетки yFe параллельно направлению [111] решетки a-Fe. При превращении P-Ti -> a-Ti параллельными плоскостями являются (110) решетки P-Ti и (0001) решетки a-Ti, а направлениями — [111] решетки p-Ti и [1120] решетки a-Ti. [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...