Кристаллография превращения

В Институте кристаллографии АН СССР разработана [27] аппаратура (установка цилиндр—поршень с поддержкой) для изучения фазовых превращений металлов в условиях сверхвысоких давлений, в которой передающей средой является газ (азот, аргон). Коническая камера высокого давления в этой аппаратуре снабжена устройством, позволяющим подавать в нее сжатый до 200 МН/м газ, и затем отсекать рабочий объем камеры от газовой коммуникации. [c.9]

Кристаллография мартенситно-мартенситных превращений [c.53]

Кристаллография мартенсито-мартенситных превращений 53 [c.219]

Особенности превращения Сущность превращения Влияние дефектов структуры Кристаллография мартенситного превращения Влияние состава и стабилизация аустенита Тонкая структура мартенсита Состояние мартенсита при низком отпуске [c.252]

При рассмотрении кристаллографии мартенситного превращения используются дислокационные концепции. На основании представления о движущихся рядах дислокаций сделана попытка изобразить действительную картину атомных перемещений, определяющих движение поверхности раздела [230]. [c.265]

Диффузия — по нормали к границе фазы Кристаллографически произвольно. Некогерентное, частично когерентное образование зон, расслоение, формирование сверхструктурных фаз, частично когерентное, мартенситная кристаллография Диффузия — поперек фазовой границы Дискретное превращение а-метастабильной фазы в (а+ +Р)-стабильную смесь [c.70]

Первоначально мартенситные превращения рассматривались как бездиффузионные в том смысле, что для их протекания не требуется взаимообмена атомов местами и большая часть атомов лишь смещается относительно друг друга на расстояния, не превышающие межатомные. Последние работы в этой области заставляют думать, что эта концепция в общем верна, но что теория кристаллографии мартенситных превращений применима к более широкому классу превращений, которые все характеризуются одним общим свойством тепловой энергии недостаточно, чтобы обеспечить за время превращения миграцию атомов больше, чем на несколько межатомных расстояний, по крайней мере для атомов некоторых из присутствующих компонентов. При превращениях, для протекания которых требуется перенос атомов на расстояния, намного превышающие межатомные, и в которых атомы всех компонентов имеют сравнимые по величине подвижности, не должно наблюдаться изменений формы или кристаллографических особенностей, характерных для мартенситных реакции, так как сопряженность решеток и связанная с ней упругая энергия могут быть исключены путем миграции атомов. [c.235]

В том случае, когда превращение сопровождается изменением симметрии, ситуация оказывается более сложной. Так, например, при превращении кубической фазы в тетрагональную тетрагональные оси могут быть параллельны или приблизительно параллельны любой из кубических осей, и границы областей, зародившихся в одном и том же зерне, отделяют участки с различной ориентировкой. Структуры,. возникающие в сплавах с таким типом упорядочения, очень похожи на те, которые возникают при мартенсит-ном превращении с аналогичной кристаллографией возникновение подобных структур определяется, вероятно, необходимостью [c.289]

Формальные теории кристаллографий мартенситного превращения [c.319]

Макронеоднородность слитка по химическому составу 194 Мартенсит 811 упругий 327 Мартенситная пластина, модель 330 Мартенситные превращения 311—341 изменение формы 313—318, 337—340 см. также Деформация решетки кристаллография 312, 319 образование зародышей 333 экспериментальные данные 323— 329. [c.478]

В литературе нет единого мнения относительно кристаллографии и структурного механизма обратного превращения в сплавах железа с 30-32% N1 при ускоренном нагреве. [c.68]

Таким образом, тщательный анализ кристаллографии а- у преврашения и структуры образующегося аустенита имеет непосредственное отношение к выяснению механизма а- у превращения и соответственно механизма упрочнения аустенита при фазовом наклепе. [c.68]

Чтобы судить о характере а- у превращения, необходимо всестороннее исследование структуры, кристаллографии, характеристик сдвига и диффузии легирующих элементов. [c.75]

Мартенситные превращения существенно отличаются (нередко при той же кристаллографии фаз) от высокотемпературных полиморфных [c.174]

Большинство исследователей считают, что во всем температурном интервале бейнитного превращения феррит образуется из аустенита по мартенситному механизму. В пользу этого представления говорят следующие факты образование рельефа на плоской полированной поверхности образца (при перлитном превращении рельеф не возникает), присутствие в легированных сталях остаточного аустенита после окончания бейнитного превращения (перлитное превращение всегда доходит до исчезновения аустенита), сходство микроструктур нижнего бейнита и отпущенного мартенсита, близость кристаллографии феррита в бейните и мартенсита, сходство субструктур верхнего бейнита и малоуглеродистого мартенсита. [c.255]

В ряде лабораторий кристаллографию мартенситного превращения исследуют при помощи метода тонких фольг. Полученные к настоящему времени результаты показывают, что, вероятно, в ближайшем будущем можно будет создать законченную теорию мартенситного превращения. [c.82]

В упомянутых выше теориях зарождения рассматривается только образование очень малых областей новой фазы без учета кристаллографии превращения. В то же время весьма вероятно, что критическим моментом при зарождении мартенсита является достил ение условий, при которых может начаться не активируемый термически рост, а это для большинства превращений подразумевает образование полукогерентной поверхности раздела. Вопрос этот специально рассматривался Кнаппом и Делингером [45], развившими теорию, основанную на предложенной Франком модели поверхности раздела. По концентрации дислокаций была оценена поверхностная энергия зародыша, оказавшаяся равной 200 эрг1см , что значительно выше поверхностной энергии полностью когерентной границы раздела упругая энергия была рассчитана, исходя из общего изменения формы с использованием теории изотропной упругости. Считалось,- что зародыши возникают вследствие взаимодействия дислокаций друг с другом с последующим их перераспределением, приводящим к возникновению такого сплюснутого эллипсоида, форма которого соответствует минимуму поверхностной и упругой энергии. Эта минимизация проводилась таким же путем, как и в классической теории зарождения, но за критический размер зародыша принимался такой, при котором изменение полной свободной энергии не достигает своего максимального значения, как в классической теории, а становится отрицательным. Предполагается, что зародыши, размер которых превышает этот размер, оказываются способными к быстрому росту, приводя к возникновению новых дислокаций по мере роста пластины параллельно поверхности раздела. [c.335]

Стремление к минимуму упругой энергии определяет внутр. структуру и взаимное расположение мартенситных кристаллов. Новая фаза образуется в форме тонких пластинок, определ. образом ориентированных относительно кристаллография, осей. Пластины, как правило, не являются монокристаллами, а представляют собой пакеты плоскопараллельных доменов — областей новой фазы, различающихся ориентацией кристаллич, решётки (между собой домены находятся в двойниковом отношении см. Доме/ш упругие, Деойникование), Интерференция полей напряжений от разл. доменов приводит к их частичному уничтожению. Дальнейшее уменьшение упругих полей достигается за счёт формирования ансамблей из закономерно расположенных пластин. Т. о. в результате М. п. возникает поли-кристаллич. фаза со своеобразным иерархия, порядком (ансамбли — пластины — домены) в расположении структурных составляющих (см. Гетерофазная структура). Деформирование материала с такой структурой происходит в осн. за счёт смещения доменных границ ( сверхупругость ). При нагреве дроисходит обратное превращение мартенситной фазы в исходную, и тело восстанавливает нервонач. форму, к-рую оно имело до М. п. (память формы). [c.49]

Кристаллическая структура мартенсита, имеющего многостадийную псевдоупругость, является длиннопериодной слоистой структурой во всех случаях с одной и той же плоскостью базиса (см. рис. 1.30). Следовательно, эти структуры отличаются только последовательностью укладки. Превращение между ними происходит путем перехода одного монокристалла мартенсита в другой. В связи с этим кристаллография мартенситно-мартенситных превращений объясняется сравнительно просто. [c.53]

Другим важнейшим полиморфным превращением, лежащим в основе термической обработки титана, циркония и их сплавов, которая позволяет достичь оптимального сочетания прочности и вязкости [84, 851, является превращение высокотемпературной ОЦК Р-модификации в плотную гексагональную а-модификацию. Кристаллические структуры и кристаллография фазовых превращений титана и циркония подробно рассмотрены в работах [86— 89]. Свободный атом титана (z = 22) имеет внешнюю электронную конфигурацию Эр — 3d4s , а атом циркония (г = 40) — конфигурацию 4р —4 P5s . В твердом и жидком состоянии четыре их внешних rfV-эаектрона коллективизированы и остовы имеют внешнюю [c.74]

Большой интерес для советского читателя должна представить пятая глава, посвященная теории фазовых превращений в твердом состоянии. Она написана Дж. Кристианом — автором фундаментальной монографии 1) на ту же тему. В этой главе содержится подробное и систематическое описание основных видов фазовых превращений выделения фазы из пересыщенного твердого раствора, эвтектоидного распада, полиморфных превращений и др., причем особенно большое внимание автор уделяет теории мартенсит-ных превращений. Приводится оригинальная классификация всех фазовых превращений в твердом состоянии, рассматриваются теория процессов зарождения и роста, термодинамика, кинетика, атомный механизм и кристаллография этих превращений. Большое внимание уделяется также начальным стадиям превращений, образованию сегрегатов в материнской фазе. Эта [c.6]

Скорости образования сверхструктуры в разных сплавах резко различаются. Так, в 3-латуни упорядочение завершается настолько быстро, что необходимое для этого время не поддается измерению, тогда как для образования сверхструктуры usAu требуется несколько часов, а для NisMn — больше недели. Дело тут не в одной только подвижности атомов, так как все три сплава имеют сравнимые температуры упорядочения и точки плавления. Весьма вероятно, что наблюдающееся различие скоростей упорядочения частично связано с кристаллографией и природой фазового превращения. Превращение в Р-латуни можно, вероятно, отнести к превращениям второго рода, другие же два превращения являются классическими превращениями первого рода. [c.288]

В первой серии работ Боулз и Маккензи выбрали эту вторую возможность и показали, что если допустить небольшое однородное изменение длины (но не направления) векторов, лежащ,их на поверхности раздела фаз, то могут быть объяснены многие экспериментальные результаты, полученные для ряда мартенситных превращений. Формальная теория не объясняет причин такой дилатации, хотя возможно, что дилатация уменьшает полную энергию зарождения зажатой в матрице мартенситной пластины [18]. Позднее были рассмотрены следствия, вытекающие из более полного отказа от требования деформации с инвариантной плоскостью, а также следствия, обусловленные использованием деформации S в более общем виде. Особенно полное исследование предсказываемых теорией изменений кристаллографии, возникающих при непрерывном изменении плоскости или нацравления деформации S, было проведено Крокером и Билби [24]. Б то время, когда писались эти работы, они носили чисто спекулятивный характер в настоящее время можно утверждать, что основ- [c.322]

Особенно трудным оказывается детальный расчет упругой энергии или кристаллографических параметров при совместном рассмотрении требований кристаллографической теории и теории, учитывающей упругую энергию заключенной в матрицу пластины. Выражения для упругой энергии, полученные с использованием предположения Боулза — Маккензи о малой однородной дилата-ции, показывают (с учетом обусловленного ею изменения кристаллографии), что воздействие матрицы при некоторых превращениях может привести к отклонениям от условия деформации с инвариантной плоскостью для габитусной плоскости (Кристиан [18,19]). Этот подход, по-видимому, может объяснить довольно загадочный результат, заключающийся в том, что эмпирические параметры дилатации, необходимой для объяснения экспериментальных данных, часто оказываются противоположными по знаку общему изменению объема при превращении. [c.337]

Согласно существующим представлениям [18, 45] основной причиной упрочнения, кроме объемных изменений, является наследование у-фазой несовершенств решетки мартенсита (величины блоков, угла мозаичности, плотности дислокаций) при обратном а - у щю-вращении. Однако такое заключение, при котором не уделяется достаточного внимания механизму обратного а - у превращения, не ис-черпьшает всей сложности явлений упрочнения у-фазы. Исследования обратного а у превращения в железоникелевых сплавах показывают, что структурный механизм а у превращения и упрочнение аустенита существенно зависят от скорости нах зева и морфологии исходного мартенсита. Поэтому в предлагаемой монографии значительное место отведено исследованиям структурного механизма и кристаллографии мартенситного а - у превращения в Fe-Ni сплавах. [c.5]

Проведенное исследование структурных особенностей а- у превращения позволяет судить о морфологии и кристаллографии образующейся у-фазы, а также о формоизменении превращающихся объемов и диффузии некоторых легирующих элементов, сопровождающей этот процесс. Рассмотрим структурный механизм образования различных форм у-фазы в аустенитно-мартенситных сплавах на желе-зоникелевой основе. [c.137]

Наконец, на фиг. 30 изображены некоторые радиальные функции распределения, вычисленные но изотерме 0 = 1,0579 вид g г) при т = 1,528 получен в работе Вуда и др. [94]. Наибольший интерес представляет бесструктурный характер радиальной функции распределения нри т = 1,1, несмотря на то что, согласно кристаллографии , реализации при этом значении объема в основном обладают г.ц.к. структурой. Появление такой структуры и послужило одной из причин того, что мы решили считать давлением фазового превращения значение, слегка превышающее давление (неупорядоченной) реализации ) с т = 1,2. Необходимо отметить, что все графики, изображенные на фиг. 30, получены из реализаций для 32 молекул, поэтому их форма на расстояниях, превышающих г а = 1 2, обусловлена непосредственным влиянием периодичности системы. Ясно, что значительный интерес представляют радиальные функции распределения более крупных систем. Когда этот обзор был фактически уже закончен, появилась небольшая заметка Сингера [83] о расчетах для аргона нри низких температурах методом Монте-Карло. [c.374]

Молекулярная физика. Члены редакционной коллегии П. А, РЕБИНДЕР (общие вопросы, газы, жидкости, поверхностные явления), А. В. ШУБНИКОВ (кристаллография). Редакторы-консультанты М. В. ВОЛЬКЕНШТЕЙН (полимеры), Б. Я. ЛЮБОВ (металлофизика). Научные редакторы Ю. Н. ДРОЖЖИН (общие вопросы, газы, жидкости, фазовые превращения, поверхностные явления), с. А. КОРДЮКОВА (полимеры), И. Б. НАЙДЕНОВА (физика кристаллов). [c.4]

Важным этапом в развитии исследований закалки стали было изучение характера кривых охлаждения [1] и установление (в конце первого двадцатилетия) того факта, что-мартенситное превращение протекает при температурах значительно ниже эвтектоидной точки. Результаты рентгенографических исследований кристаллической структуры мартенсита [2, 31 утвердили в двадцатых годах представление о мартенсите, как о перс-сыщенном твердом растворе углерода в а-железе. Было показано, что процесс превращения аустенита в мартенсит происходит без распада твердого раствора и заключается лишь в изменении решетки твердого раствора [4]. В эти же годы была установлена большая роль напряжений в протекании превращения аустенита в мартенсит и обнаружена аналогия в характере образования кристаллов мартенсита и деформационных двойников [5—7]. Обнаружение и определение закономерной ориентировки решетки мартенсита по отношению к решетке исходного аустенита [8, 9] создали основу для развития кристаллографии закалки стали и предсгавлений о механизме перестройки атомов в процессе перехода аустенита в мартенсит. Микрокинематографическое исследование, проведенное в начале тридцатых годов [10, 11), подтвердило представление об аналогии между процессом образования кристаллов мартенсита и процессом образования двойников. Время образования крисгаллов мартенсита оказалось меньше сотых долей секунды, дальнейший рост кристаллов не наблюдался. [c.670]

В последующие годы главными направлениями исследований были 1) изучение закономерностей температурной зависимости мартенситного превращения и выяснение природы зародышей мартенсита [56—73, 79—81, 108, 109] 2) дальнейшее изучение роли нагтряжений в мартенситном превращении и развитие теории напряжений [74— 79] 3) изучение кристаллографии мартенситных превращений и разработка представлений о кристаллоструктурном механизме превращений [38, 103—106]. [c.671]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...