Источник тепла мгновенный ltd

В нашем случае Т (х, т)О при х- оо. Тепловой процесс в таком неограниченном теле состоит из выравнивания температуры, которое возникло в некоторый момент времени, принимаемый нами за начальный. Это возникновение неравномерного распределения температуры возможно в результате кратковременного действия некоторого источника тепла (мгновенного источника тепла), мощность которого пропорциональна /( ). Поэтому рассмотренный метод решения задачи часто называют методом точечных источников. В гл. IX мы вернемся к этому вопросу, а теперь перейдем к рассмотрению основных задач. [c.74]

По характеру нагрева эти методы можно разделить на импульсные (зондовые), где включаются какие-либо источники тепла, и контактные, где осуществляется тепловой контакт с телами, находящимися при постоянной температуре. Существуют следующие разновидности зондов изотермические, с мгновенным импульсом, с импульсом конечной длительности, остывающие, постоянной мощности [89—91]. В контактных методах стремятся к выполнению граничных условий четвертого рода, т. е. к равенству температур или тепловых потоков на границе соприкосновения двух тел [92—93]. [c.126]

Проведенные рассуждения вместе с заключительной формулой (4.88) показывают, что функция G (х, t, х ) определяет распределение температуры вдоль бесконечного стержня в моменты времени > О, возникшее от мгновенного точечного источника тепла мощностью Q -= ф, помещенного в начальный момент t = О в точку А, стержня. По этой причине функцию О (х, t, ) называют функцией источника (ее называют, также, фундаментальным решением уравнения теплопроводности). Распределение температуры, определяемое функцией источника, показано на рис. 4.2 для различных моментов времени /. Заметим, что если функция источника каким-либо способом, не связанным с решением задачи [c.145]

Температура винта от неподвижного цилиндрического мгновенного источника тепла (состоящего из бесчисленного множества [c.378]

Измерения производились по методике применения мгновенного источника тепла в колонке диаметром 200 и высотой 500 мм со сплошным днищем при атмосферном давлении газа в промежутках между частицами. Колонка была установлена на площадке вибратора, совершавшей вертикальные колебания с частотой до 30 гц и амплитудой 2—6 мм. Использовались три узкие фракции песка со [c.111]

Говорят, что распределение температур, даваемое формулой (1), вызвано мгновенным точечным источником силы Q, находящимся в начале координат. От мгновенного источника тепла силы . находящегося в точке [x, y, z ), будем иметь распределение температур [c.167]

Температуру в точке (х, у, 0), вызванную равномерным размещением мгновенных источников тепла в плоскости х = О, действовавших в момент времени t = 0, можно получить, выражая элементарные площадки этой плоскости в полярных координатах. [c.173]

Нестационарное температурное поле при наличии мгновенных источников тепла [c.79]

В [Л. 4-7J даны также решения при наличии мгновенных источников тепла в неограниченной пластине, цилиндре бесконечной длины и шаре. [c.80]

Начало координат выберем в плоскости соприкосновения тел I. В этой же плоскости действует мгновенный плоский источник тепла. [c.45]

Выясним условия, при которых нагревательный элемент удовлетворяет требованиям мгновенного источника тепла. [c.55]

Таким образом, для однородной среды действие нагревательного элемента можно уподобить действию мгновенного источника тепла, если выполняются условия (54) и (60). [c.56]

Сначала рассмотрим наиболее простую задачу об идеальном калориметре с мгновенно действующим источником тепла. [c.153]

Идеальный прибор представляет собой тепловыделяющий элемент в виде бесконечного цилиндра радиуса окруженный слоем изотропного плохо проводящего тепло вещества, внешний радиус которого равен R. В начальный момент времени действует мгновенный источник тепла мощностью q на цилиндрической поверхности г = (г < < R). Внешняя поверхность цилиндра поддерживается при постоянной температуре (граничные условия первого рода). Найдем распределение температуры в цилиндре и тепловые потоки через различные сечения цилиндра для фиксированных значений безразмерного времени Fo = ах [c.153]

Итак, имеется изотропный бесконечный цилиндр с тепловыделяющим элементом. В начальный момент времени то = 0 на цилиндрической поверхности г =г действует мгновенный источник тепла мощностью q. Внешняя поверхность цилиндра поддерживается при постоянной температуре = 0. Внутри цилиндра при распространении теплового потока происходит поглощение тепла, принятое в каждом данном слое пропорциональным температуре этого слоя. Найдем температурное поле и потоки тепла при фиксированных значениях гy для различных сечений цилиндра. [c.154]

Так как источник тепла действует мгновенно, то начальные и граничные условия задачи при переходе к новым переменным не меняются. Следовательно, уравнение (9) имеет решение в виде зависимости (5). Возвращаясь к старым переменным, получаем распределение температур [c.154]

Оплавление стенки начинается не сразу после действия источника тепла. Несколько мгновений уходит на прогревание стенки. Этот промежуток времени определяется из условия =О, которое подставляем в уравнение баланса (17). Находим [c.190]

А. Рассмотрим случай мгновенного источника тепла единичной силы, возникшего в момент t =0 в плоскости Применим рассматриваемый метод к определению функций Vl x, У) и v x, t). [c.362]

Закономерности развития нестационарных температурных полей, создаваемых действием мгновенных точечных, линейных или плоских источников тепла в неограниченном теле [101], положены в основу создания ряда импульсных методов комплексного определения теплофизических характеристик различных материалов [101, 103, 121, 123]. [c.315]

Комплексный импульсный метод плоского источника тепла рассматривается в [121], а комплексные методы мгновенного теплового импульса — в [103, 123]. [c.316]

Представление о мгновенном точечном источнике тепла, т. е. [c.251]

Мощность источника численно равна, таким образом, температуре, на которую выделяемое количество тепла повышало бы температуру единицы объема материала. Это определение обладает тем преимуществом, что начальное распределение температуры / (х, у, z) можно считать вызванным действием распределенных мгновенных источников мощностью /(х, у, z ) dx dy dz в элементе объема dx dy dz в точке х, у, z ), как и в выражении (2.4). Однако при рассмотрении количества выделяемого источником тепла, всегда следует помнить, что оно равно рс, умноженному на мощность источника. [c.252]

Представим теперь, что в плоскости с разрезом мгновенно возник источник тепла. Как повлияет такая [c.181]

Сварочная дуга, вообще говоря,— всегда непрерывно действующий источник. Однако если горение ее продолжалось недолго, как это бывает при прихватке или сварке электрозаклепками (а нас интересует температура тела через промежутки времени, во много раз превышающие период горения), то можно считать источник тепла мгновенным. Такое допущение мало отразится на точности расчета. [c.118]

Определим пеустаповившееся температурное поле и вызванное им термоупругое квазистационарпое состояние неограниченной плоскости без разреза при граничных условиях (47.1), (47.2) и однородных начальных условиях. Рассмотрим мгновенный точечный источник тепла иптенсивпости q, действующий в точке х = , у = 0. В этом случае температура Т(х, у, t) и квазистати-ческое распределение напряжений в плоскости определяются [c.369]

Температурная функция от мгновенного линейного источника тепла в полуогрэниченном массиве (вкладыш) имеет вид [12] [c.170]

Газораспределительная решетка представляла собой перфорированный лист толщиной 0,8 мм с отверстиями диаметром 1,3 мм (живое сечение составляло 9%). Высота осевшего слоя Яо = 30-н35 мм. Горячий песок ( мгновенный точечный источник тепла ) высыпался в слой через трубу диаметром 65 мм скорость фильтрации воздуха изменялась от 0,6 до 3,2 м1сек. Температура слоя непрерывно регистрировалась на высоте 12 мм над решеткой на расстояниях 1,5 0,5 и 0,25 м от места высыпания порции нагретого материала. Результаты опытов приведены на рис. 3-19. Были достигнуты значения =30 — 40 см 1сек, что намного выше полученных в лабораторной колонке диаметром 175 мм. [c.107]

Все задачи с источником можно разделить на два вида 1) задачи с постоянными или переменными источниками, действующими на протяжении всего процесса (непрерывно действующие источники тепла и вещества), и 2) задачи с мгновенными источниками, действующими в течение бесконечно малого промежутка времени. К последним, например, относятся задачи на теплообмен проводников, в которых прои-зощло короткое замыкание, когда внутренний источник тепла действует практически мгновенно. В этом параграфе будут рассмотрены только наиболее характерные задачи с непрерывно действующим источником. [c.183]

Тела I и III — полуограничеиные среды, тело II — неограниченная пластина. В начале координат (точка 0) плоским источником тепла вносится за бесконечно малый промежуток времени определенное и конечное количество тепла Q (задача с мгновенным источником тепла). [c.42]

Если >Т (Г — время действия источника тепла при мгновенном импyль e) то температура будет выражаться формулой [c.55]

Из методов, основанных на нестационарном тепловом режиме, наиболее перспективными являются зондовые методы, предложенные проф. А. Ф. Чудновским. Прибор М. В. Кулакова, основанный на принципе мгновенного источника тепла, малопригоден для высокополимеров из-за длительности термостатирования, достигающей 4—8 час при температурах исследования порядка 100—150° С. [c.103]

Ниже излагается разработанный автором метод, позволяющий достаточно просто найти точное решение задачи о расчете нестационарного одномерного температурного поля для комплекса тел с различными теплофизическими коэффициентами. При этом предполагается, что температурное поле. возбуждается мгновенным плоским источником тепла, стоком или дублетом, расположенным в пределах комплекса тел, либо Тепловым импульсом, возникающим на свободной поверхности тела или во внешней среде. Соответствующие температурные функции при определенных условиях рассматриваются как функции влияния [1]. Последнее можно эффективно использовать в практике проектирования [4], в частности при проектировании массивных бетонных блоков, в которых температурное поле формируется под влиянием экзотермии цемента и климатических воздействий [3]. [c.359]

В практике теплофизических расчетов, иногда, пренебрегают тепяопрводностью ка основании общих соображений. Чаще Исключают рассмотрение хода температур и вренебрегаюг теплопроводностью в течение времени импульсного выделения теплоты, пользуясь мгновенным источником тепла. Однако в тех и других [c.494]

Первая модель рассматривает распространение непрерывного излучения или длинного импульса СОг-лазера с интенсивностью 10 —10 Вт-см-2 [1, 10, 23, 36] в капельных средах при широкой вариации размеров частиц. Существенной стороной модели является представление о пороге взрыва капель. Здесь порог взрыва определен по мгновенной интенсивности. Физически это возможно при умеренных энерговыделениях в капле, когда в балансе энергии участвует отток тепла за счет поверхностного испарения, происходит перераспределение источников тепла за счет теплопроводности и термокапиллярной конвекции внутри капли [21, 49]. Последний фактор выравнивает неоднородности тепловых источников и делает возможным использование соотношений, полученных для изотропно поглоп аюш их капель (ао<1) на случай крупных частиц ао Х). Данный тип взрыва характеризуется малой степенью взрывного испарения (Хвз 0,1). В модели вводится понятие критического радиуса капли акр такого, что капли с аСйкр не разрушаются, а капли с а>акр взрываются. Таким образом, в результате взрыва капли с ао>акр сформируется спектр осколков с радиусами <3к<акр. Ясно, что данная модель не описывает длительности временного интервала разрушения. В [23] установлены аппроксимационные зависимости для пороговой интенсивности и кр. [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...