Энергетические пороги

Преодолен энергетический порог —кинетическая энергия должна быть достаточна для того, чтобы материальная точка достигла точки В. [c.229]

В Н2О наблюдается повышенная активность Р , которую следует связывать с реакцией 0 (р, п)Р , энергетический порог реакции 2,6 Мэе. Ядра Р — р-излучатели. [c.98]

Для органического или гелиевого теплоносителя основные источники у-излучения в теплоносителе — активированные ядра примесей. Типичными примесями в теплоносителе, подверженными значительной активации нейтронами, следует считать продукты коррозии материалов стенок контура (А1, Т1, N1, Мп, Ре, Сг, Со) и остающиеся в контуре или теплоносителе загрязнения элементами типа Ыа, Си, 2п и др. В табл. 10.2 приведены данные, относящиеся к активации теплоносителя с этими примесями. Сечения п, р)- и (л, а)-реакций усреднены по спектру нейтронов деления. Энергетические пороги их составляют 4,7 Мэе для 6 Мэе для Al и 7,2 Мэе для и Ре . [c.98]

При =В энергия, подаваемая в систему за один цикл, пропорциональна Л , т.е. параметр А в соотношении (4.35) характеризует энергетический порог, выше которого энергии достаточно для продвижения трещины за один [c.306]

В этом параграфе мы рассмотрим более детально ограничения, налагаемые на реакции взаимопревращения элементарных частиц механическими законами сохранения и законами сохранения зарядов. Мы начнем с вывода общей формулы для энергетических порогов различных реакций. Сравнив эту формулу с выведенной в гл. IV, 2, мы увидим, что релятивистские эффекты приводят к резкому увеличению различия между порогом и энергией реакции. Дальше мы коснемся одного общего свойства угловых распределений релятивистских реакций. После этого мы перейдем к рассмотрению вытекающих из законов сохранения зарядов правил отбора, называемых иногда алгеброй реакций. [c.304]

Величина а является коэффициентом симметрии для энергетического порога при переходе она называется также коэффициентом перехода и составляет около 0,5. На рис. 2,4 для получения более четкого различия между прямыми принято значение а = 7з. Для лучшей наглядности для плотностей тока fa, Ga и G приняты целочисленные показатели степени при е и перенапряжение т) отложено безразмерно. Тангенсы углов наклона кривых в натурально-логарифмической системе координат [c.55]

А. П. Семенов предложил теорию схватывания металлов, т. е-образования металлических связей, в результате совместного пластического деформирования, приводящего к объединению кристаллических решеток. Для схватывания реальных металлов необходимо преодоление некоторого энергетического порога или барьера (энергии активации), величина которого зависит от степени рассогласования кристаллических решеток и гибкости связей в кристаллах данных металлов. При сдавливании двух чистых поверхностей поликристаллического металла могут образоваться лишь отдельные металлические связи или мельчайшие участки соединения благодаря случайному совпадению направлений кристаллических [c.4]

Прежде всего, благодаря низким порогам возбуждения и хорошей теплопроводности, он может работать при больших частотах повторения импульсов генерации, далеко выходящих за пределы, допустимые для рубина и стекла. Одновременно с этим, из-за низкого энергетического порога возбуждения, что является следствием четырехуровневой схемы, лазеры на основе этих элементов хорошо работают и в непрерывном режиме излучения при достаточно высоком КПД, достигающем 3,3% [71]. [c.168]

Изложена специфика распространения в атмосфере мощного лазерного излучения. Дан краткий анализ и приведены энергетические пороги возникновения основных нелинейно-оптических явлений. [c.4]

В главе 1 вводятся основные понятия и уравнения нелинейной оптики атмосферы, сформировавшейся как научное направление на стыке физики атмосферы и лазерной физики. Дана общая характеристика и энергетические пороги проявления основных нелинейных оптических эффектов в газах и аэрозолях атмосферы. [c.5]

ГЛАВА 1. ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА И ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ПОРОГИ НЕЛИНЕЙНЫХ ОПТИЧЕСКИХ ЭФФЕКТОВ В АТМОСФЕРЕ [c.8]

Энергетическим порогом возникновения нелинейно-оптического эффекта в среде назовем реализацию условий для интенсивности (мощности, энергии) лазерного пучка, при которых вызванное нелинейными эффектами изменение какого-либо параметра пучка или компонента светового поля (амплитуда, эффективный размер пучка, длительность импульса, интенсивность рассеянного света на смещенной частоте и т. п.) превысит заданное значение. [c.12]

В дальнейшем Бор (1912 г.), предложил простую модель строения атома водорода. Электрон может вращаться вокруг ядра по одной п-ой круговой стационарной орбите, находясь при этом в п-ом энергетическом состоянии. Особенность этой орбиты заключается в том, что электрон, вращаясь по орбите вокруг ядра, не излучает энергию. При переходе электрона на более близкую к ядру круговую стационарную орбиту, избыток энергии испускается в виде квантов (фотона), длина волны которого определяется разницей между значениями энергий двух состояний. Считают [20], что идея квантования электронных орбит дала полное и законченное решение задачи об устойчивости изолированного атома [21]. Было установлено, что система, состоящая из ядра атома с положительным зарядом Ze и окружающих его электронов (-е) имеет энергетический порог. Это связано с тем, что энергия связи, как это было установлено [21], не может быть больше чем [c.58]

Энергетический порог, или минимальная энергия нейтронов, которые могут вызвать деление ядра, получается вычитанием энергии связи нейтронов (В) из критической энергии деления (Л). Таким образом находим, что энергетический порог нейтронов, вызывающих деление, отрицателен для ядер и , и и Ра . Отсюда видно, что деление этих ядер может происходить под действием тепловых нейтронов. [c.114]

Очевидно, что для процесса рождения пары существует энергетический порог значений энергии Y-кванта, ниже которого процесс не идет. Он определяется суммарными энергиями покоя электрона и позитрона. [c.152]

Тот факт, что в этой реакции кроме антипротона должен рождаться еще дополнительный протон, повышает ее энергетический порог. [c.252]

Следовательно, направления движения двух взаимодействующих частиц в Ц-системе всегда образуют угол в 180° Oj-f-8-2 = тт. т. е. они летят навстречу друг другу до столкновения и разлетаются в противоположные стороны после столкновения. Благодаря этому элементы телесных углов для обеих взаимодействующих частиц в Ц-системе всегда одинаковы (т. е. d os = j os 8-21). a их угловые распределения не изменяются при замене углов вылета одной частицы на дополнительные углы вылета другой частицы, что зачастую сильно упрощает интерпретацию результатов. Заметим далее, что взаимодействие частиц определяется величиной энергии их относительного движения, независимо от того, какова энергия движения каждой из частиц относительно наблюдателя. Поэтому энергия, которая может быть выделена в том или ином ядерном превращении, прежде всего выражается через полную (или кинетическую) энергию частиц именно в Ц-системе, а не в какой-либо иной. Использование значений энергии частиц в Ц-системе существенно облегчает, в частности, вычисление энергетических порогов эндотермических ядерных превращений, в которых сумма масс продуктов превышает сумму масс исходных ядер. [c.12]

Рождение антипротона. Найдите энергетический порог рождения пары протон-антипротон в реакции р + р = 3р + рв случаях неподвижной мишени и встречных пучков. [c.478]

Обычно наинизший энергетический порог имеет место для реакции [c.187]

Для образования же металлических связей, по мнению А. П. Семенова, необходимо привести атомы контактирующих поверхностей в определенное состояние, а именно .. . необходимо, чтобы энергия атомов (или ионов), находящихся в контакте объемов металла, поднялась выше какого-то определенного для данного металла уровня, который можно назвать энергетическим порогом схватывания . [c.66]

Когда количество высвободившейся и воспринятой энергии недостаточно для подъема энергии атомов контактирующих поверхностей выше энергетического порога схватывания, процесс схватывания останавливается. При снятии внешнего давления [c.66]

При сдавливании чистых поверхностей разноименных металлов энергетический порог схватывания не может, как правило, быть достигнут одновременно. В этом случае, по мнению А. П. Семенова, для схватывания достаточно, чтобы один из металлов был приведен в активное состояние, т. е. чтобы атомы на его поверхности обладали энергией выше энергетического порога схватывания и могли приспособиться к кристаллической решетке другого металла. [c.67]

Понятие о направленности металлических связей нужно, как отмечает А. П. Семенов [31 ], .. . для объяснения существования энергетического порога схватывания . Но в таком случае необходимы убедительные экспериментальные доказательства наличия энергетического порога. В настоящее время этих доказательств недостаточно и большей частью они имеют косвенный характер. [c.67]

Достижение энергетического порога и, следовательно, схватывание могут быть облегчены путем повышения энергии атомов за счет предварительного наклепа, дополнительного всестороннего сжатия и повышения температуры [17]. Однако результаты опытов показывают, что влияние наклепа на деформацию схватывания весьма незначительно (табл. 22). Не исключена и возможность некоторого влияния наклепа на характер растекания поверхностей [30], что в свою очередь сказывается на схватывании. [c.67]

На основании многочисленных опытных и практических данных можно считать твердо установленным влияние температуры на схватывание. Но если бы повышение температуры способствовало достижению энергетического порога, то при [c.68]

Из энергетической гипотезы А. П. Семенова следует Способность к схватыванию реального поликристаллического металла соответствует его определенному состоянию, и в этом отношении можно провести аналогию с пластичным состоянием вещества. Для проявления схватывания необходимо, чтобы энергия атомов (или ионов), находящихся в контакте объемов металлов, поднялась выше какого-то, определенного для данного металла, уровня, который можно назвать энергетическим порогом схватывания [27]. [c.126]

Дж), полученная для фотонного пучка, проходящего через свинец, показана на рис. 7.1. Там же штриховыми кривыми представлены зависимости от Аа/тс для 1 ф. Лк и т п. Видно, что при относительно невысоких энергиях фотонов основным процессом, приводящим к ослаблению пучка, является фотоэ( 5фект. При более высоких энергиях фотонов (в данном случае при аЛ(о/тс <.10) преобладает э ект Комптона, а при еще более высоких энергиях (при Л(о//пс2>-10) основным становится эфс )ект рождения электронно-позитронных пар. Последний эффект имеет энергетический порог снизу ясно, что фотон не может превратиться в электронно-позитронную пару, если его энергия меньше суммы энергий покоя электрона и позитрона. Это означает, что энергия фотона (в данном случае лучше говорить о v-кванте) должна быть больше 1 МэВ. [c.158]

При выбранной энергии протонов (на 80 кэВ выше энергетического порога реакции) активация ядер изотопа происходит в тонком поверхностном слое толщиной 0.5 мкм. Расчет разрешающей способности метода ио поверхности проводился на основе известной теории авторадиографической системы для следующих значений параметров толщина эмульсии 10 мкм, эффективная толщина неактивированного слоя 0.3 мкм, зазор между образцом и эмульсионным слоем равен нулю. На рисунке приведены расчетные кривые почернений эмульсии от двух пар бесконечных штриховых эталонных источников различной ширины —10 и 1 мкм. Для упрощения задачи считалось, что радиоактивный изотоп 0 распределен изотропно по толщине источников, равной 0.3 мкм. Зазор между штрихами для обеих иар эталонных ис- оцнцков одинаков и равен 5 мкм. [c.179]

Суммарная масса покоя частиц до и после реакции не одинакова. При уменьшении массы покоя реакция называется экзоэнергетической, при увеличении — эндоэнергетической. В случае эндоэнергетической реакции для разлета образующихся частиц необходима дополнительная энергия. Величина ее, равная энергетическому эквиваленту изменения массы покоя частиц плюс кинетической энергии ядра отдачи, называется энергетическим порогом реакции. Энергетический эквивалент изменения массы покоя сталкивающихся частиц называется энергией реакции Q. Величина Q зависит от возбуждения остаточного ядра. [c.119]

При dUdN = В энергия, подаваемая в систему за один цикл, пропорциональна Л 2, т.е. параметр А в соотношении (240) характеризует энергетический порог, выше которого энергии достаточно для продвижения трещины за один цикл по всему фронту. Поэтому при dlJdN > В и АК А управляющим параметром является размах коэффициента интенсивности напряжения АК, а при dl/dN В и АК — микроскопическая скорость роста трещины. [c.197]

Отметим, что, в принципе, возможно существование и других рабочих точек, определяемых условием Р r=N P , где Л/ =1, 2, 3,. .. Наименьшим энергетическим порогом обладает, очевидно, точка 1= Ркр. соответствующая распространению в световоде односолитон-ного импульса. Однако на сегодняшний день нет сообщений об экспериментальной реализации подобных режимов. [c.215]

Частицам аэрозоля принадлежит важная роль затравочных центров ионизации и развития волны пробоя в окружающий воздух. В результате воздействия мощного излучения осуществляется высокотемпературное испарение твердых частиц и инициирование в атомных парах низкопорогового оптического пробоя. Энергетические пороги пробоя в аэрозоле существенно (на 1—2 порядка величины) ниже, чем в технически чистом воздухе. [c.35]

Теория внутренней структуры ядра атома [26] предполагает, что ядерное нановешество при достижении энергетического порога спонтанно из упорядоченной структуры переходит в хаотическую при достижении критического уровня деформации вещества под действием электрических сил. Переход вещества, обладающего структурой, в аморфное характерно и для макровещества, проявляется при механическом деформировании твердых тел. [c.76]

Энергетический порог для деления, вызванного электромагнитным излучением (фото-деление), равен 5MeV, причем для четных А (например, он немного меньше, чем для нечетных (например, U ). Поскольку улучи, выделяющиеся при процессах деления или за счет продуктов деления, очень редко имеют энергию, большую 5 MeV, фото-деление не играет заметной роли в ядерных реакторах. [c.72]

Начиная свои опыты, мы не ставили целью открытие спонтанного деления, а искали энергетический порог деления урана, т. е. хотели выяснить, как зависит процесс деления от энергии нейтронов. В нашем распоряжении была обычная ионизационная камера и обычная по тем временам регистрируюш ая радиоаппаратура, смонтированная собственноручно. [c.99]

Как показал анализ микрофотографий очагов износа, изнащи-вание твердосплавных пластинок с покрытиями на скоростях ниже Vo носит ярко выраженный адгезионный характер. Сопротивление твердого сплава адгезионному изнашиванию при нанесении покрытия обусловливается снижением склонности структур твердого сплава (особенно кобальтовой фазы) к взаимодействию с обрабатываемым материалом за счет появления на его поверхности промежуточного тела (покрытия), имеющего более устойчивые электронные конфигурации типа sp (для карбидов) и (для нитридов). Кроме того, повышается уровень энергетического порога, при котором возможна адгезия из-за снижения касательных напряжений и температур. [c.144]

Наиболее ярким проявлением обсуждаемого свойства равновесной УС (сегнетоэлек-трика) представляется ее непрозрачность для одиночного внешнего заряда, даже обладающего заметной энергией. Частица с энергией Е не сможет проникнуть внутрь УС со стороны одноименной обкладки конденсатора на расстояние, большее Е/а (сг — натяжение струны см. (29)). При проникновении же частицы со стороны разноименной обкладки ей придется преодолеть энергетический порог rL, где L — макроскопический размер образца среды. Величиной того же порядка характеризуется порог и при боковом проникновении частицы. Проникнув в среду, частица выталкивается к одноименной обкладке с силой, не зависящей от разделяющего их расстояния. К этим эффектам ведет образование струноподобной конфигурации, связывающей заряд с одноименной обкладкой (см. рис. 3, где правую обкладку нужно переместить в промежуток между зарядами). [c.213]

Высвободившаяся энергия поступает в окружающие участок соединения объемы металла, приближая энергию атомов в этих объемах к энергетическому порогу схватывания. Если выделяющейся энергии достаточно для преодоления окружающими объемами металла порога схватывания, то процесс схватывания распространяется по поверхности контакта. Происходит самовоз-буждающийся процесс роста площади соединения — своеобразная цепная двухмерная реакция. [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...