Линия уплотнения

При течении вдоль стенки с вогнутым углом, когда давление в потоке повышается, а также при истечении струи газа в пространство с более высоким давлением, в потоке всегда возникает прерывное изменение состояния, происходит так называемый косой скачок уплотнения (рис. 233). Если к этому случаю применить предыдущее рассуждение, то окажет- рц(,. 233. Косой скачок ся, что линия распространения давления 2, уплотнения которая теперь является линией уплотнения, должна лежать не после линии уплотнения 1, как на рис. 231, а впереди нее, что физически невозможно вместо этого возникает прерывное уплотнение, причем плоскость уплотнения лежит между линиями 1 и 2. [c.379]

Теплера газовые струи, вытекающие из насадка, обнаружили, что если скорость в струе больше скорости звука, то в ней возникают правильные волны. Впоследствии существование таких волн было подтверждено также другими исследователями при помощи измерений давления. Возникновение этих волн объясняется следующим образом косые линии разрежения и уплотнения, описанные в предыдущем пункте, при пересечении проникают друг через друга без заметного взаимного влияния и, достигнув свободных границ, полностью отражаются от них, причем так, что линии разрежения превращаются в линии уплотнения, и наоборот. [c.380]

Движение в газовой струе, вытекающей со сверхзвуковой скоростью из длинного прямоугольного насадка, можно рассматривать как плоское движение. На основании только что указанных свойств линий разрежения и уплотнения, картина течения такой газовой струи имеет следующий вид. Если в пространстве, в которое втекает струя, давление меньше, чем в струе (рис. 234), то с выходных ребер насадка отходят по две линии разрежения такого же вида, как и на рис. 231 эти линии расходятся в виде клина и на некотором расстоянии от насадка перекрещиваются, а затем, достигнув границ струи, отражаются от них в виде линий уплотнения. Последние распространяются дальше, суживаясь в виде клина, и, достигнув границ струи, отражаются в виде линий разрежения. Затем картина повторяется в прежнем порядке. Давление Рз в центральном поле образовавшихся волн во столько же раз меньше внешнего давления р2, во сколько раз рх больше р2 [c.380]

Если несколько линий уплотнения сходятся, то дальше они продолжаются как скачок уплотнения. Если при этом прерывное увеличение давления не очень велико, то процесс скачка уплотнения приближенно можно рассматривать как обратимый, и, следовательно, для дальнейшего определения величин и направлений скоростей можно по прежнему пользоваться диаграммой характеристик. Однако в случае сильных скачков уплотнения этого делать нельзя, так как получаются значительные ошибки. Графический способ, позволяющий оперировать с сильными скачками уплотнения, дан А. Буземаном . [c.385]

Некоторые обстоятельства значительно облегчают пользование диаграммой характеристик. Прежде всего, линии разрежения и уплотнения всегда перпендикулярны к отрезкам, соединяющим соответствующие две точки в диаграмме характеристик. В этом легко убедиться на основании следующих соображений. Как уже было упомянуто, составляющая скорости, параллельная линии разрежения или уплотнения, при переходе потока через эти линии остается неизменной изменяется только составляющая скорости, перпендикулярная к этим линиям, причем она увеличивается в случае перехода через линию разрежения и уменьшается при переходе через линию уплотнения. Но это означает, что отрезок, соединяющий в диаграмме характеристик точки, изображающие состояния потока до и после перехода через линии разрежения или уплотнения, перпендикулярен к этим линиям. Далее, если рассматриваемый газ — идеальный, т.е. если связь между его плотностью и давлением изображается уравнением [c.385]

Фиг. 19.6. Линеаризованная линия уплотнения.

В дальнейшем будем изображать линию уплотнения сплошной линией, а линию разрежения — пунктиром. [c.447]

Эти представления позволяют объяснить волновую структуру свободной воздушной струи, фотография которой приведена на рис. 248. На этом рисунке мы видим, что косые линии разрежения и уплотнения проходят друг через друга и, дойдя до свободной границы струи, отражаются от нее линии разрежения при отражении от границы струи переходят в линии уплотнения и, наоборот, линии уплотнения переходят в линии разрежения. В случае истечения газа из круглого отверстия со сверхзвуковой скоростью в пространство, где давление меньше, чем давление в струе, при [c.421]

При вращении винтов, в точках соприкосновения боковых поверхностей, образуются контактные линии или линии уплотнения, которые вместе с внутренней поверхностью цилиндрических расточек корпуса разграничивают рабочие камеры насоса, которые без вращения поступательно перемещаются вдоль оси насоса, вытесняя рабочую жидкость из зоны всасывания в напорную линию гидросистемы. Таким образом обеспечивается равномерная подача рабочей жидкости. [c.104]

Однако на практике, вследствие разности давления между зоной всасывания и нагнетания, через рабочие зазоры в линиях уплотнения происходит небольшой обратный ток жидкости. Поэтому реальная величина производительности винтового насоса будет меньше теоретической [c.105]

Колебания производительности и давления связаны с наличием линий уплотнения, которые образуются в зоне всасывания и разделяют пространства между центральным и боковыми винтами замкнутыми объемами(камерами), перемещающимися вдоль оси насоса. [c.119]

По указанным причинам прежде всего были предприняты экспериментальные исследования течений взвесей в трубах (линии переноса). Это позволило установить основные явления и получить соответствующие соотношения. Перемещение твердых частиц жидкостью наблюдается начиная с течения сквозь уплотненный слой частиц и далее в процессе псевдоожижения до полностью развитого переноса [877]. Мы, однако, рассмотрим здесь лишь полностью [c.152]

На рис. 12.23 приведен участок диаграммы состояния сплава, содержащего примесь С, образующую непрерывный ряд твердых растворов. В начальный момент затвердевания при температуре Го (на диаграмме точка Ао) образующаяся твердая фаза имеет состав, соответствующий точке Во на линии солидуса, т. е. содержит Ств примеси, входящей в твердый раствор. Поскольку это количество меньше, чем среднее, находящееся в расплаве исходного состава, он обогащается компонентом С до содержания i. Температура кристаллизации расплава этой концентрации будет ниже и соответствует Г), а образующаяся из него твердая фаза, состав которой определяется соответствующей точкой Bi на кривой солидуса, будет содержать Ga, примеси и т. д. Таким образом, вследствие того, что образующаяся твердая фаза всегда будет иметь меньшее количество примеси, чем ее средняя концентрация в расплаве, на поверхности раздела жидкой и твердой фаз будет находиться слой жидкости, обогащенной примесью, — участок концентрационного уплотнения. [c.456]

Около оси струи 1на участке торможения криволинейный скачок переходит в прямой скачок уплотнения, получивший название диска Маха, за которым скорость течения становится дозвуковой. Периферийные линии тока образуют сверхзвуковое течение, которое, как следует из теоретических расчетов ) и экспериментов ), дважды пересекает криволинейный скачок 1 — l d и отраженный скачок d — п. Одна из линий тока 2—2) этой зоны течения изображена на рис. 7.31. Поверхность 1—1 (часть криволинейного скачка) представляет собой так называемый висячий скачок уплотнения, постепенно ослабляющийся с приближением к кромке сопла и полностью вырождающийся, немного не доходя до последней. [c.411]

Итак, скачок магнитной индукции в газовом потоке, пересекающем линии индукции, обязательно совместится со скачком уплотнения, т. е. мы имеем дело с магнитогазодинамической ударной волной. [c.231]

Рис 100 Возникновение гид-равлического удара в трубопроводе (ff( — гидродинамический напор в трубопроводе при установившемся режиме ПУ — пьезометрическая линия при установившемся режиме А/ — участок уплотненной жидкости и повышенного напряжения в стенках трубы. возникших вследствие гидравлического удара А// — ударное повышение напора) [c.208]

Вернемся к рассмотрению процесса распространения ударных волн при закрытии затвора в нижнем конце трубы. Если в установившемся режиме, который имел место до закрытия затвора, пренебречь потерями по длине и скоростным напором, то пьезометрическая линия изобразится горизонтальной прямой ПУ (см. рис, 100). Тогда возникшее при гидравлическом ударе распределение давления вдоль трубы для некоторого момента изобразится линией 1. С течением времени волна повышения давления, распространяясь вверх по трубе, охватит всю ее длину (линия 2). Но в начальном (входном) сечении трубы давление не может измениться, так как там оно определяется, только напором Но над центром отверстия. Поэтому в момент прихода ко входному сечению волны повышения давления в этом сечении должна возникнуть волна противоположного знака, т. е. волна понижения давления, которая компенсировала бы первичную волну. Такая волна возникает, поскольку часть уплотненной жидкости будет вытолкнута из трубопровода в резервуар, благодаря чему понизится давление в верхнем конце трубы и это понижение распространится вниз (линия 3). Появление этой распространяющейся вниз по трубе волны изменения давления называют отражением ударной волны от входного конца трубы. В момент, когда отраженная волна достигнет выходного конца с полностью закрытым затвором, произойдет новое отражение, но уже без перемены знака волны, т. е. отраженная волна будет иметь тот же знак, что и подошедшая. [c.209]

В точках А и В, расположенных за криволинейным скачком уплотнения на различных линиях тока (рис. 4.5), одинаковы скорости Кл = Кв = V. Сравните между собой соответствующие давления р , рв, плотности рл, рв и температуры Та, Тв- [c.101]

Так как скорости в этих точках одинаковы (V а = У в), то Р УРв = р У Р[в-Здесь отношение р а Ров вследствие того, что точка А расположена на линии тока, проходящей через более интенсивную часть скачка уплотнения. В соответствии с этим давление Рл<рв- Температуры в рассматриваемых точках [c.113]

Давление в точке А на линии тока за скачком уплотнения (см. рис. 4.8) определяется в соответствии с (4.31) по формуле [c.116]

При сверхзвуковом обтекании заостренного профиля с участком клиновидной поверхности перед ним возникает скачок уплотнения, прямолинейный участок которого ограничен точкой й, расположенной на пересечении скачка с характеристикой, проведенной из конца клина. За этой точкой скачок искривляется в результате взаимодействия с падающими волнами разрежения, образующимися при обтекании криволинейного участка профиля (см. рис. 5.2), и, как следствие, происходит изменение его интенсивности. Это, в свою очередь, вызывает изменение энтропии при переходе от одной линии тока к другой, что является причиной вихревого характера движения газа за скачком. [c.148]

Из аэродинамики сверхзвуковых потенциальных течений газа известно, что при плоском безвихревом обтекании поверхности все характеристики одного семейства — прямые линии, если хотя бы одна из них прямая (АВ, на рис. 5.6, а). При этом следует иметь в виду, что всякое течение за криволинейным скачком уплотнения непотенциальное (вихревое) и принятая схема потока с прямолинейными характеристиками является расчетной моделью, которая не учитывает вихревого характера движения. [c.151]

При обтекании острого конуса сверхзвуковым потоком перед ним возникает скачок уплотнения. Образующая этого скачка представляет собой прямую линию [c.488]

Утечки рабочей жидкости через посадочную поверхность крышки 9 отводятся по каналу 12 в полость 13 вала, котораг соединена с дренажной линией. Уплотнение 14 установлено для п )едотвраш,е-ния утечек из насоса наружу. [c.50]

При расчете линзовых беспрокладочных соединений типа сфера—конус вместо удельной нагрузки на площадь уплотнения выбирается удельная нагрузка на линии уплотнения Расчетные формулы и справочные данные для расчетов приведены вп. 2.13.4ив [20, 61]. Материал для прокладок выбирается исходя из их стойкости в эксплуатационных условиях. Сведения об уплотнительных прокладочных материалах приведены в табл. 2.13.39 [20, 61, 62] и содержатся в ряде стандартов. [c.508]

После проектирования осевой ( LN) граф-схема разделяется на две ветви по верхней (с метками 11. ..22) проектируются изображения (разрезы) уплотнений, предназначенные для использования, главным образом, в изображениях сборочных чертежей, типа представленных на рис. 11.11 и 11.15. Исключение линий, закрываемых штоком в сборочном чертеже, осуществляе-Ля введением дополнительного параметра ТКС (SB) и модификацией ПП. [c.389]

В 1979 г. на ОГПЗ отмечались случаи разрушения корпусов 6" шаровых кранов французского производства, работавших на технологических линиях при давлении 6,5 МПа. В месте установки резинового уплотнения между крышкой и корпусом крана на корпусе имелась кольцевая наплавка (структура наплавленного металла — мартенсит). В зоне термического влияния у границы сплавления металл корпуса крана также имел структуру мартенсита. По мере удаления от наплавленного металла наблюдался троостит, далее — ферритно-перлитная структура. [c.47]

Это утверждение имеет общий характер и не связано с предполагаемой в (122,1—2) полнтропностью газа (и даже с его термодинамической идеальностью). Действительно, при наличии ударной волны энтропия газа в точке О So > S), между тем как в ее отсутствие энтропия была бы равна Si. Тепловая же функция в обоих случаях равна гг/,, = м,-f ц,/2, так как при пересечении линией тока прямого скачка уплотнения величина w а /2 не меняется. Но из термодинамического тождества dw — Т ds - dplp следует, что производная [c.640]

Нарастание пограничного слоя на обтекаемой поверхности всегда оказывает влияние на внешний поток. При отсутствии окачков уплотнения это влияние сводится к следующему. Утолщение пограничного слоя в направлении течения связано с увеличением толщины вытеснения б, что приводит к отклонению линий тока внешнего потока. Поэтому течение во внешнем потоке будет таким же, как при обтекании фиктивного контура, смещенного по отношению к действительному на толщину вытеснения. Следовательно, при расчете течения нужно применять метод по(следовательных приближений сначала рассчитывается обтекание тела потоком идеальной жидкости, затем по найденному распределению давления вдоль поверхности тела находятся параметры пограничного слоя (в том числе толщина вытеснения), далее рассчитывается обтекание фиктивного тела, контур которого смещен на величину б и т. д. Однако обычно толщина вытеснения мала по сравнению с размерами тела и ноэтому можно ограничиться первым приближением. [c.338]

Наличие даже слабого скачка уплотнения приводит к резкому увеличению давления во внешнем потоке. Рост давления передается навстречу потоку по дозвуковой части пограничного слоя. Линии тока отклоняются от стенки, порождая в сверхзвуковой частя пограничного слоя семейство волн сжатия, которые распространяются во внешний поток и оказывают влияние на форму и интенсишность скачка уплотнения вблизи области взаимодействия. Продольный градиент давления в пограничном слое оказывается значительно меньше, чем во внешнем потоке. Если скачок слабый, то движение в пограничном слое происходит под воздействием небольшого положительного градиента давления и отрыв потока не происходит. С увеличением интенсивности скачка уплотнения во внешнем потоке возрастает градиент давления вблизи стенки и возникает отрыв пограничного слоя. При этом увеличивается отклонение линий тока в сверхзвуковой части течения, благодаря чему поддерживается необходимое распределение давления, соответствующее данной интенсивности скачка уплотнения. В зависимости от условий во внешнем потоке (интенсивности скачка уплотнения, местного числа М, ускоренного или замедленного характера течения) и формы обтекаемого тела возможны два случая. В первом случае поток после отрыва присоединяется снова к стенке. Сразу за скачком уплотнения возникают волны разрежения, как при обтекании внешнего тупого угла. В месте присоединения поток направлен под некоторым углом к стенке, поэтому здесь возникает новый скачок уплотнения, который может вызвать иногда новый отрыв пограничного слоя. Таким образом, могут появиться несколько 22 [c.339]

Для расчета реактивной силы, кроме расхода газа, нужно знать давление на срезе и скорость истечения, которые зависят от потерь как в дозвуковой, так и в сверхзвуковой части сопла. Выше предполагалось, что потери распределяются равномерно по сечению сопла, однако истинная картина течения газа внутри сопла не отвечает этому простейшему предположению. При большой кривизне стенок в области горловины сопла возможен местный отрыв пограничного слоя от стенок, кроме того, в начале расширяюЕцейся части сопла некоторые линии тока сверхзвукового течения сужаются, что приводит к образованию местных косых скачков уплотнения. [c.433]

Сверхзвуковой диффузор с полным внутренним сжатием может быть осуществлен без центрального тела (рис. 8.46). В таком диффузоре косой скачок отходит от кромки обечайки А и пересекается в точке О на оси диффузора со скачком, идущим от противоположной кромки. Поток газа в скачке АО отклоняется от первоначального направления и становится параллельным стенке АС. В точке О линии тока вынуждены возвратиться к первоначальному направлению, в связи с чем возникает отраженный скачок 0D. В точке D поток вновь отклоняется от осевого направления и становится параллельным стенке диффузора это вызывает новый скачок, который отражается от оси диффузора, образуя следующий скачок и т. д. Так как в скачках уплотнения поток тормозится, то предельный угол поворота в каждом последующем скачке меньше, чем в предыдущем. Описанный процесс продолжается до тех пор, пока требуемый угол отклонения потока не оказывается больше предельного (ы > > (Omai) с наступлением этого режима вместо очередного плоского скачка образуется криволинейная ударная волна EF, за которой поток становится дозвуковым. Дальнейшее течение в сужающем канале идет с увеличением скорости, причем в узком сечении скорость должна быть ниже или равна критической в последнем случае за узким сечением может возникнуть дополнительная сверхзвуковая зона, завершаемая скачком уплотнения GH. [c.475]

Если л< 1 paскачков уплотнения (см. рис. 4.10, б) и давление в струе возрастает. Линии тока в этом случае сходятся к оси потока. На рис. 4.18, б это показано на примере пристеночной линии тока А В С . [c.117]

Особенность метода характеристик состоит в том, что его реализация связана с широким и непосредственным использованием многих важных понятий и определений газовой динамики, таких, как скачки уплотнения, линии возмущения (волны Маха), одномерные или конические течения, изэнтропические (безвихревые) или неизэнтропические (вихревые) потоки газа. [c.138]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...