Источник сток плотность распределения

Предположим, что имеется некоторая поверхность, в каждой точке которой помещен центр источника или стока (рис. 153). Пусть суммарный расход от источников и стоков с площадки А5 будет AQ. Назовем поверхностной плотностью распределения мощности источников и стоков величину [c.312]

Здесь проанализированы два варианта 1) J О, = 0, в потоке присутствует объемный источник (сток) массы, 2) J =0, О, и на разрыве имеется добавочный источник энергии с поверхностной плотностью распределения q =д(Т°,xj) 0. Для второго варианта построено решение, описывающее, наряду с (2.46), движение жидкостей, для которых нелинейные свойства имеют либо степенной тип [c.69]

Непрерывное распределение источников в безграничной жидкости. Пусть внутри некоторого объема т непрерывно распределены источники (стоки) так, что на единицу объема приходится мощность д. Величина д, представляющая функцию координат точек в объеме т, играет роль объемной плотности распределения источников д >0) или стоков (д < 0). Элементу объема дх, находящемуся в некоторой точке А объема т, будет соответствовать источник мощности д дх, и потенциал скоростей этого элементарного источника в любой точке Л/пространства, заполненного жидкостью, как внутри, так и вне объема х будет равен [c.272]

В качестве источников и стоков вакансий могут служить свободная поверхность металла [230]/границы зерен блоков, фаз, поры [64, 124], а также дислокации с краевой компонентой [255]. Формула (1.5) справедлива, если скорость испускания (поглощения) вакансий велика. Но это условие может выполняться для источников (стоков) одного типа и не выполняться для источников другого типа. Поэтому величина может быть разной для одного и того же металла при различных условиях опыта. Так, в мелкозернистых поликристаллах I имеет порядок размера зерна [31]. Для образцов толщиной В несколько миллиметров и более размер Ь совпадает с рассчитанным из плотности равномерно распределенных дислокаций рд Х—р [255]. [c.20]

Итак, поле скорости среды у цилиндрического источника (стока) с постоянной плотностью распределения имеет вид [c.162]

Коэффициент теплоотдачи а в обычной физической постановке характеризует передачу теплоты сквозь пограничный слой жидкости и промежуточные слои при внешнем по отношению к ним источнике и стоке тепла. В отличие от этого Пд характеризует теплоотдачу при наличии (и специфическом распределении) внутренних источников тепла. Аналогично и 7 . представляет соотношение между перепадом температур Дг и плотностью теплового потока ц в условиях упомянутого реального распределения источников теплоты. [c.14]

Плотность J непрерывного распределения источников притока (стока) массы определяется химической или физической кинетикой происходящих в жидкости процессов либо условиями подвода массы от внешнего источника. Величина У характеризуется секундным, отнесенным к единице объема, приростом массы вещества в данной точке потока. Функция д,, характеризует объемную мощность внутренних источников энергии. Функция Ф представляет собой диссипацию энергии, т. е. соответствует мощности сил внутреннего трения в среде. [c.7]

Следует заметить, что только небольшое число переползаний имеет место, так как ДС 0,1С5, где — отношение плотности дислокаций к числу атомов на единице поверхности. Роль дислокационных источников и стоков важна с другой точки зрения. Решение диффузионного уравнения при радиальном распределении вакансий около дислокаций показывает, что после ускоренной стадии наибольший градиент концентрации вакансий сохраняется только вблизи дислокаций. Детальный анализ [30] показывает, что менее чем в 2% объема кристалла отклонение от средней концентрации вакансий превышает 5%. Таким образом, для дислокационных источников и стоков предположение о постоянной форме спектра времени релаксации является приемлемым. [c.374]

Постоянная й является показателем степенной зависимости от времени энтропийной функции 2 = Р/( — 1)р на фронте ударной волны. Значение п = 0 соответствует изэнтропическому течению за ударной волной, а значит, конечным и отличным от нуля значениям температуры и плотности на поршне. Решение при п = 0 разделяет все интегральные кривые на два качественно различных режима при п > О температура на поршне равна нулю, а плотность — бесконечности (в этом случае энтропия в начальные моменты времени за фронтом ударной волны близка к нулю) при п< О температура на поршне равна бесконечности, а плотность — нулю (энтропия вблизи ( = 0 велика). Таким образом, по значениям параметров п,, I, у п V, входящих в выражение п, всегда можно определить, какой режим установится на поршне, т. е. описать качественный характер распределения газодинамических величин перед поршнем. Весьма важно, что этот вывод относится и к задаче о поршне при учете источников и стоков импульса и объемных потерь или притоков массы в предположении, что улетающие [c.226]

Единственный рассматриваемый нами случай, когда локально-равновесное распределение отлично от однородного равновесного распределения (13.1) (с постоянными Т и ц),— это измерение теплопроводности, при котором путем соответствующего подключения источников и (или) стоков тепла мы устанавливаем изменяющуюся в пространстве температуру Т (г). В этом случае, поскольку плотность электронов п должна оставаться постоянной ( для сохранения электрической нейтральности), химический потенциал также должен зависеть от пространственных координат, чтобы выполнялось условие ц (г) = (гед (п, Т (г)). Вообще говоря, локальная температура и химический потенциал могут зависеть не только от координат, но и от времени. См., например, задачу 4 в конце этой главы и задачу 1, п. б в гл. 16. [c.246]

Крыло произвольной фор мы в плане с тонким симметричным сечением. Для этой задачи теория может быть построена при помощи метода источников и стоков, непрерывно распределенных по средней плоскости крыла. Найдено, что в этом случае поверхностная плотность распределения источников пропорциональна углу наклона поверхности крыла, измеренному в вертикальной плоскости, совпадающей с направлением полета. Распреяе-ние давления по крылу и пол- [c.17]

Непрерывное распределение источников в пространстве. Предположим, что внутри некоторого объема т (рис. 135) непрерывно распределены источники (стоки) так, что на единицу объема приходится мощность д. Величина д, представляющая Функцию координат точек в объеме т , играет роль объемной, плотности распределения источников д > 0) или сто-> ов (д < 0). Элементу объема йт, находя- Демуся в некоторой точке А объема т, будет соответствовать источник мощно- [c.395]

Задача 5.3. Рассмотреть безвихревое движение жидкости с постоянной плотностью (р = onst), вызванное бесконечным цилиндрическим источником (стоком) кругового сечения— совокупностью прямых, параллельных оси z, с плотностью q распределения на них источников (стоков) и сплошным образом заполняющих круговой цилиндр радиуса а так, что q — q(x, у). [c.160]

В дальнейшем могут встретиться случаи движения сплошной среды с непрерывным по ходу движения среды возникновением (исчезновением) вещества данного сорта за счет, например, химической реакции превращения одного из составляющих ее веществ в другое или вследствие изменения фазового состояния вещества (испарение движущейся жидкости, сопровождающееся возникновением в ней пузырьков пара, или, наоборот, конденсация пара и появление в нем жидких капель, цепенение жидкого металла, таяние льдинок в потоке воды и т. п.). В этих случаях естественно говорить о применении в сплошных средах методов механики переменной массы . Теоретической моделью такого рода явлений может служить заданное наперед, определяемое химической или физической кинетикой происходящих в движущейся среде процессов, непрерывное распределение источников притока (стока) массы, с интенсивностью, характеризуемой секундным, отнесенным к единице объема приростом массы вещества в данной точке потока. Эту величинз имеющую размерность [М/(7у Г)] = плотность/время, было бы естественно обозначить символом р, но, чтобы не смешивать ее с индивидуальной производной по времени ф/di, примем для нее обозначение /. Связь между символами ф/di и / определится из очевидного соотношения [c.56]

Еще одним примером двухстадийного отжига может быть упорядоченное распределение стоков. Для рассмотренных выше моделей предполагалось, что стоки расположены друг от друга на- расстоянии 2Я1а атомного скачка. Однако в действительности существует распределение стоков, отличающееся от рассмотренного. В частности, в тех случях, когда дислокации образуют сетку, появляются два отчетливо различимых средних расстояния между ними. В результате этого будут наблюдаться две константы скорости, каждая из которых пропорциональна своей плотности дислокации. Изучение отжига вакансий в будущем потребует доказательств существования особого распределения источников и стоков с помощью электронной микроскопии. [c.377]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...