Волны в движущейся среде

Распространение волн в движущейся среде. В ур-ние (5) кроме оптич. параметров среды е и р входит величина скорости её перемещения и ф и угол между и и направлением распространения волны к км = Лисов . От этих переменных зависит показатель преломления ге(< , , Р) для волн (1) в движущейся среде, равный ге(ш, , Р) = сЛ/со и имеющий, согласно (5), вид [c.423]

Дпя неплоских волн в движущейся среде снова можно ввести лучи как геометрическое место касательных к вектору V (или, что то же самое, у) [c.79]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ВОЛН В ДВИЖУЩЕЙСЯ СРЕДЕ [c.50]

Распространение волн в движущейся среде 51 [c.51]

Волновых векторов поверхность 57 Волны в движущейся среде 50, 51 Восприимчивость интегральная комплексная 25 Время когерентности 54 Вуда аномалии 450 Входной зрачок 141, 142 [c.651]

Стационарные ударные волны в движущейся среде [c.290]

Величина Уок характеризует доплеровский сдвиг частоты акустической волны в движущейся среде относительно неподвижного наблюдателя. Если волна движется по потоку, ее частота возрастает на Ьок, если против — уменьшается. [c.94]

При этом непрерывные бегущие температурные волны в движущейся среде метастабильны, т. е. существуют лишь при О < г < ii. Вблизи t = ti функции v, t) и Tt t) имеют вид [c.188]

Это изменение частоты звука есть акустический эффект Доплера. Этот эффект имеет исключительно кинематическое происхождение он зависит лишь от выбора системы координат. Как мы видим, все различие в распространении плоской волны в движущейся среде по сравнению со средой неподвижной сводится к этому кинематическому эффекту. [c.36]

Можно получить уравнение Риккати также для импеданса. Определение импеданса звуковой волны в движущей среде было дано в п. 2.6 [c.200]

Ударная волна в движущейся среде 301 [c.301]

Излучение электромагнитных волн в движущейся среде. Источниками излучения в движущейся среде, как и в покоящейся, явл. электрич, заряды и токи. Однако хар-р распространения эл.-магн, волн от источника, расположенного в движущейся среде, существенно отличается от хар-ра распространения волн в покоящейся среде. Пусть в нек-рой малой области движущейся среды расположен источник и время излучения мало. Если бы среда покоилась, то поле излучения расходилось бы от источника во все стороны с одинаковой скоростью, равной скорости света, т. е. всё поле излучения было бы сосредоточено вблизи от сферич. поверхности, расширяющейся со скоростью света. Движение среды приводит к тому, что скорость света в разных направлениях оказывается различной [см. ф-лу (5)]. Поэтому поверхность, на к-рой поле излучения отлично от нуля, уже не явл. сферой. Расчёт показывает, что эта поверхность имеет вид эллипсоида вращения с осью симметрии, направленной по скорости движения среды. Полуоси эллипсоида линейно растут со временем, а центр эллиптич. оболочки перемещается параллельно скорости среды. Т, о., оболочка, на к-рой сосредоточено излучение, одновременно расширяется и сносится по течению в движущейся среде ( увлекается средой). Если [c.870]

Рис. 3. Излучение волн в движущейся среде в случае, когда скорость среды превышает фазовую скорость света. Источник излучения находится в начале координат. Расходящиеся от источника волны оказываются по одну сторону от источника.

Соотношение со = сА между частотой и волновым вектором имеет место только для монохроматической звуковой волны, распространяющейся в неподвижной среде. Нетрудно получить аналогичное соотношение для волны, распространяющейся в движущейся среде (и наблюдаемой в неподвижной системе координат). [c.369]

Коэффициент при t. в показателе есть частота о волны. Таким образом, в движущейся среде частота связана с волновым вектором к соотношением [c.370]

Согласно электромагнитной теории света, носителями лучистой энергии являются электромагнитные волны, излучаемые телами. Эти волны в изотропной среде или вакууме распространяются прямолинейно со скоростью света, подчиняясь оптическим законам преломления, поглощения и отражения. Колебания электромагнитных волн направлены перпендикулярно к пути луча. При взаимодействии с веществом носители лучистой энергии проявляют себя как фотоны (кванты энергии), обладающие характером движущихся частиц. Данные о длинах волн некоторых видов излучения приведены ниже [c.181]

Движение среды влияет на характер распространения звуковых волн, их излучение и приём. В движущейся среде скорость распространения волнового [c.42]

С точки зрения молекулярно-кинетической теории газов процесс распространения возмущений состоит в следующем. Если в произвольном месте среды произошло изменение (возмущение) параметров среды (давления, плотности, температуры и т. д.), то молекулы, получившие приращение количества движения (положительное или отрицательное), передадут избыточный импульс близлежащим молекулам. Таким образом, фронт возмущения будет распространяться с определенной скоростью без изменения направления движения. Явление распространения волн в упругой среде можно представить себе как процесс установления внутреннего равновесия. При этом следует помнить о различии между перемещающейся деформацией (возмущением, волной), которая существует в виде движущегося уплотнения или разрежения газа, и смещением частиц газа во фронте волны. Для малых возмущений скорость движения частиц всегда несоизмеримо меньше скорости распространения деформации. [c.78]

Солнечное излучение (СИ) — это процесс переноса энергии при распределении электромагнитных волн в прозрачной среде. По квантовой теории электромагнитные волны — это поток элементарных частиц и фотонов с нулевой массой покоя, движущихся в вакууме со скоростью света. В космосе через 1 в 1 с проходит 3 10 фотонов, энергия которых зависит от длины волны (мкм). [c.145]

Распространение света в движущейся среде. Рассмотрим случай распространения плоской электромагнитной волны в среде, движущейся со скоростью и. Полагая все величины поля пропорциональными ехр [г (кг — со/)], где А—волновой вектор, а ш часто-та электромагнитной волны, найдем из ур-ний (1) — [c.500]

Статистическое описание временных флуктуаций волны в движущейся случайной среде может быть дано на основе временных корреляционных функций или частотных спектров. Б этой главе мы рассмотрим теорию временных флуктуаций и частотные спектры. Помимо флуктуаций на одной рабочей частоте, будет исследована корреляция флуктуаций на двух частотах. Мы рассмотрим также корреляцию двух пересекающихся пучков. В рассмотрение включен, кроме того, вопрос о влиянии статистической неоднородности случайной среды. [c.141]

Бреховских Л. М. Волны в слоистых средах.— М. Наука, 1973, Общий обзор вопросов, связанных с распространением звука чере движущуюся жидкость (разд. 4.6), в том числе через движущуюся стратифицированную жидкость, дается в работе [c.577]

Оиределим плотность энергии звуковой волны в движущейся среде. Полная мгновенная плотность энергии дается выраженпем [c.370]

Если скорости движения сред по обе стороны от плоской поверхности раздела параллельны ей, то такой случай наз. тангенциальным разрывом скорости движения сред и для него 0. В этом случае (как следует из приведённых выше ф-л) отражение волн происходит как на покоящейся границе раздела частоты всех волн одинаковы, а угол падения равен углу отражения. Однако при таком отражении может происходить поворот плоскости поляризации отражённой и преломлённой волн. Угол поворота пропорц. комноыентам скорости движения сред, перпендикулярным плоскости падения. При релятивистских скоростях движения сред для нек-рых углов падения коэф. отражения становится больше единицы, т. е. происходит усиление отражённой волны за счёт энергии движения сред. Указанные выше особенности распространения волн в движущихся средах и отражения на границах раздела движущихся сред позволяют использовать их для диагностики этих сред или для преобразования частот с одноврем. усилением сигналов. [c.424]

Из физических соображений также ясно, что воспользовавшись законом дисперсии (IV.1.3), где учтено только поглощение, мы совершили некоторую ошибку. Действительно, одним из эффектов, вызванных затуханием звука, будет возникновение акустических течений (см. гл. VIII). В результате поглощения волны среде передается определенный импульс, и она приходит в движение. Скорость распространения волны в движущейся среде уже отличается от Со, что эквивалентно появлению дисперсии. [c.83]

Учет относшельного движения слоев. Импеданс гармонических волн в движущейся среде. Задача об отражении плоской волны от движущейся дискретно-слоистой феды оказывается значительно богаче по раэнообра- [c.40]

Импеданс гармонической волны в движущейся среде (2.79) имеет ясный физический смысл. Как уже отмечалось при вьгаоде формулы (1.29а), вертикальное смещение г) частицы в волне следующим образом связано с г-комнонентой се колебательной скорости w и давлением [c.42]

Усиление звука при отражении не противоречит закону сохранения энергии при отражении звуковая волна отбирает часть энергии потока. Другими словами, энергия преломленной волны в движущейся среде в этих условиях оказывается отрицательной. Конечно, строго говоря, наще рассмотрение перестает быть применимь1м буквально в случае падения волны под резонансным углом. Это следует хотя бы из нарушения предположения о малости возмущения среды звуком. Обращение коэффициента отражения в бесконечность указывает на возникновение автоколебаний в системе. Для обнаружения которых анализ коэффициента отражения плоских волн часто оказывается очень удобным теоретическим средством (10], [c.45]

Рис. 6.1. к симмегрии коэффициентов прозрачности при обращении хода волны в движущейся среде. [c.128]

Рнс. 1. Распространение волн излучения в движущейся среде в случае, кагда скорость движения среды не превышает фазовой скорости света. Источник изучения находится в начале координат, Среда движется вправо со скоростью и. Видно, что волновые поверхности сносит по течению . [c.532]

Прохождение заряженной частицы через двнжушуюсв среду, При рассмотрении излучения в движущейся среде предполагалось, что источник излучения покоится по отношению к этой среде. Если источник движется по произвольному закону, то его поле излучения, как и в покоящейся среде, определяется интерференцией волк, испущенных источником в каждой точке своего пути. Отличие от случая покоящейся изотропной среды состоит в том, что из-за эффекта увлечения в движущейся среде скорость волн в разных направлениях различна (рис. 1 и 2). [c.532]

Спецкурс Избранные вопросы теории колебаний и волн в распределенных системах знакомит студентов с современными достижениями теории волн применительно к динамике распредепенных упругих систем. В курсе изучаются колебания периодических структур, составленных из различных комбинаций реологических элементов Гука и Юма. Осуществляется предельный переход к распределенным системам. С помощью вариационного метода строятся модели упругих колебаний стерж1 сй и пластин. Рассматриваются кинематические и динамические характеристики волнового процесса, выводятся уравнения переноса энергии и импульса. Методом стационарной фазы из)Д1а-ется асимптотическое поведение волн в линейных средах. Вводится понятие дисперсии фазовой и групповой скоростей. Рассматривается нелинейная эволюция волн Римана, ударных волн и солитонов. Изучаются также волновые процессы в системах с нестационарными и движущими границами. [c.12]

Если в системе координат, в к-рой среда покоится (у = 0), диэлектрич. и магнитная проницаемости зависят только от частоты со, то в системе, где среда движется со скоростью v, аргументом е и fi является доплеровски сдвинутая частота (со — /ev)/ У-l—u / . Это означает, что если в покоящейся среде отсутствовала пространственная дисперсия, то в движущейся среде она появляется. Из (И) видно, что закон распространения волны зависит от угла, к-рый ее волновой вектор А составляет со скоростью переиоса среды v. Обозначая угол между А и и чере.з , получаем следующее значение фазовой скорости волны со//с [c.500]

Прохожденпе зарягкениои частицы чере.з движущуюся среду. Макроскопич. электродинамика покоящемся среды позволяет описать поле и потери эиергии заряда, движущегося через среду. Заряд передает энергию на излучение как продольных, так и поне-речных электромагнитных волн. В прозрачной среде излучение поперечных волн есть излучение Вавилова - Черенкова (см. Вавилова — Черенкова аффект), а излучение продольных—т. н. поляризационные потери. В движущейся среде характер взаимодействия ааряженной частицы со средой меняется. Б зависимости от скорости частицы и скорости среды потери энергии могут иметь различную величину и даже изменять знак, что соответствует уже не замедлению, а ускорению частицы движущейся средой. [c.501]

Оба приведенных выше примера распространения волн в неоднородной среде были рассмотрены Асано и Оно [1971]. В дополнение к двум этим примерам они рассмотрели также наклонное распространение магнитоакустической волны. Таниути и Вэй [1968] описали два примера распространения волн в однородной среде, а именно волн в движущемся газе и ионно-акустических волн. Используя метод сингулярных возмущений, они развили стройную теорию сведения данной системы уравнений в стандартной форме (ПА.12) без последнего члена, т. е. пренебрегая неоднородностью среды, к одному нелинейному уравнению в частных производных, причем это было сделано при предположениях слабой нелинейности, умеренности эффектов дисперсии и диссипации, а также большой длины волны. Ниже (приложение ИВ) для учета умеренной неоднородности мы обсудим теорию сведения в форме, предложенной Асано и Оно. [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...