Взрыв плоский

В результате взрыва плоское днище камеры оторвано по сварному шву, повреждены все трубопроводы в котельной, разрушено железобетонное потолочное перекрытие. [c.429]

К третьей группе методов создания ударных волн отнесем такие, в которых электрический взрыв плоского проводника (фольгу) преобразуется в энергию ударного сжатия другого вещества. Эти методы удобны для получения нестационарных ударных волн умеренной и малой амплитуды [1, 2]. Как правило, тонкая металлическая фольга размещается на поверхности изолятора. При прохождении импульса тока (плотность тока достигает величины в 10 —10 А/м ) фольга испаряется. В испаренном материале фольги развиваются давления, которые транслируются в преграду из изолятора. Характерное время выделения основной доли энер- [c.264]

Для простоты рассмотрим задачу о поверхностном взрыве плоского шнурового заряда, которая решается в импульсной постановке (В. М. Кузнецов [4]). [c.390]

Односторонний взрыв. Плоский, цилиндрический и сферический взрыв без противодавления. Сферический взрыв с противодавлением. Мы уже упомянули в 2 этой главы, что если условия (2,15), (2.16) и (2.17) не выполнены, то возникает взрыв- [c.344]

Функции (7) и > 1(7) не могут быть определены только из соображений подобия и размерности их можно взять из точного решения задачи о взрыве плоского заряда без учета начального давления 1]. Они приведены на рис. 2 сплошными линиями. [c.296]

Решение задачи о взрыве плоского или линейного заряда описывает также обтекание произвольного профиля и тела вращения в области, размеры которой велики сравнительно с поперечным размером тела. При этом для описания течения в области, где ударная волна не является уже сильной, необходимо использовать решение, учитывающее начальное давление газа. [c.299]

Когда заряд взрывается, плоская ударная волна движется через него вправо. После того, как волна пройдет вершину стального конуса, часть металлической гильзы, которая осталась за движу-ш ейся вперед ударной волной, начнет двигаться с чрезвычайно высокими скоростями внутрь конуса. Благодаря наличию поля радиальных скоростей смещенные массы металлической гильзы концентрируются по оси конуса и образуют тонкий стальной стержень (иглу), который ударяет с огромной скоростью в стальной массив ). Этот эффект аналогичен действию тонкой струи жидкой [c.50]

Это приближенная зависимость получена с помощью теории точечного взрыва и гипотезы плоских сечений, причем сила, действующая на затупленный носок тела, рассматривается как [c.127]

Высокие давления и температуры, имеющие место при расширении продуктов взрыва, постепенно уменьшаются, причем процесс расширения протекает различно и в сильной степени определяется геометрической формой заряда. Динамика взрыва и расширения продуктов взрыва для плоской полосы В. В. показана на рис. 6, при этом предполагается, что детонация вызвана на большом расстоянии от рассматриваемой области. Перед фронтом детонационной волны находится В. В., за ее фронтом — продукты взрыва. Так как продукты взрыва имеют высокое давление и высокую температуру, то они расширяются в поперечном направлении, при этом образуется волна разгрузки, скорость распространения которой равна скорости звука [c.14]

Рис. 3.5.1. Схема эксперимента (а) по упрочнению образца плоским ударом пластины, разогнанной взрывом схема за.мера твердости (б) в продольном сечении упрочненного образца 1 — генератор линейной волны, 2 — генератор плоской волны, 3 — заряд ВВ, 4 —метаемая пластина (ударник), 5 — упрочняемый образец (мишень), 6 — обойма для задержки боковой разгрузки

О разлете слоев жидкости под действием взрывных волн. Пусть имеется плоский, цилиндрический или сферический заряд взрывчатого веш ества (ВВ) и охватывающий его слой жидкости. Между зарядом ВВ и жидкостью может быть слой инертного газа. После взрыва жидкость придет в движение, раздробится на капли. Требуется найти дальность разлета капель к моменту прекращения движения. Задача детального описания этого процесса сложна. Целесообразнее рассматривать отдельно две стадии и каждую в рамках своих допущений и схематизаций. Первая стадия — деформация и дробление слоя жидкости под действием взрывной волны, в результате чего струи газа прорываются через жидкость, формируя ударную волну впереди жидкости. Вторая стадия — разлет образовавшихся и разогнанных до некоторой скорости капель жидкости, которые взаимодействуют с газовым потоком, инициированным взрывной волной. [c.357]

При гиперзвуковых скоростях обтекания можно свести двумерную задачу обтекания тонкого тела к автомодельной одномерной задаче о сильном взрыве. Из анализа уравнений и теории подобия следует, что обтекание тела происходит так, как будто в каждом слое независимо от других имеет место вытеснение газа непроницаемым подвижным поршнем в направлении,, перпендикулярном движению тела, т. е. решение стационарной задачи аналогично решению некоторой нестационарной задачи с соответствующими заменами переменных. Эту теорию называют нестационарной аналогией, а соответствующий метод расчета — законом плоских сечений. [c.63]

В случае цилиндрической симметрии взрыв происходит вдоль прямой 1), а в случае плоских волн —вдоль плоскости. При этом величина обозначает соответственно энергию, выделяющуюся на единице длины или площади. [c.173]

Для нагружения плоской волной обычно используется взрыв на поверхности материала заряда взрывчатого вещества (ВВ) с линзой, обеспечивающей плоский фронт детонационной волны, [c.170]

Микроструктурные изменения в металлах при воздействии плоской волны нагрузки, возбуждаемой ударом или взрывом, давно привлекают внимание исследователей в связи с решением конкретных технических задач, связанных с упрочнением и с изучением его различных механизмов. Несмотря на значительный объем литературных данных по изучению особенностей динамического упрочнения на монокристаллах [13, 176, 177, 353] и поликристаллах [10, 37, 354, 435], многие аспекты влияния интенсивных волн нагрузки на микроструктурные изменения в материале до настоящего времени не выяснены. Это связано как с разнообразием механизмов упрочнения в металлах [128], так и с отсутствием работ, посвященных изучению раздельного влияния основных параметров нагрузки, например интенсивности и длительности нагружения плоской волной нагрузки. В связи с этим даже для наи- [c.209]

Снятие фаски <В 23 (D 19/08 с концевых кромок зубьев шестерен F 19/10 с торцов труб и прутков В 5/16 с листового материала В 27 G 5/00 шлифованием В 24 В 9/00) Собачки [в лебедках В 66 D 3/10, 5/00 F 16 в механизмах вообще D 41/(12-16, 30), Н(19, 21, 29)/00 стопорные, использование для фиксации винтов, болтов или гаек В 39/32) в механических счетчиках G 06 М 1 /00 ] Содовые парогенераторы F 22 В 1/20 Соединение см. также скрепление, соединения соединительные F 16 [валов жесткое D 1/00 канатов и тросов G 11/00 клиновых ремней G 7/00-7/06 поршней со штоками или шатунами J 1/10-1/24 склеиванием или спеканием В 11/00, 47/00, С 09 J 5/00 труб плоскими поверхностями В 9/00)) ] деталей (наплавкой В 22 D 19/04 склеиванием или спеканием F 16 В 11/00, 47/00, С 09 J 5/00) концов нитевидных материалов в намоточных машинах В 65 Н 67/08 листовых элементов и плит F 16 В 5/00-5/12 металлических изделий (взрывом В 23 К 20/08 ковкой или штамповкой В 21 К 25/00 литьем В 22 D 19/00 пайкой или сваркой В 23 К В 23 К (прокаткой 20/04 путем плакирования 20/00 холодной сваркой под давлением 20/00) спеканием В 22 F 7/00-7/08 способами обработки давлением В 21 D 39/(00-20)) ( пластических материалов С 65/(00-82) резины с другими материалами С 65/00, D 9/00 труб из пластических материалов L 31 24) В 29 проволоки с проволокой и другими металлическими деталями В 21 F 7/00, 15/(00-10) стекла <с металлом С 27/02 со стеклом (С 27/(06-12) сваркой В 23/(20-24)) С 03 [c.179]

Категория взрыво -опасной смеси Температура самовоспламенения, С Ширина щели, мм, между плоскими поверхностями длиной 25 мм. при которой для оболочки объемом 0,0025 м частота взрыва составляет 50 % [c.523]

Повреждения труб небольшого диаметра не представляют столь большой опасности как повреждения цилиндрических и жаротрубных котлов (часто вызывающих взрывы). Однако при неблагоприятных условиях они также могут вызывать длительные остановки котлов и быть причиной травматизма персонала. Горизонтально-водотрубные котлы, имеющие плоские камеры значительных размеров, с многочисленными связями, приклепанные к барабану котла и омываемые топочными газами с высокой температурой, менее надежны, чем секционные горизонтально-водотрубные котлы. Те и другие типы котлов отличаются большим числом лючковых затворов в камерах и секциях, необходимых для развальцовки труб и их внутренней очистки. [c.58]

Для нестационарных А. т. состояние течения в неК рый момент времени t, характеризуемое распределением давлений, скоростей, темп-р в пространстве, механически подобно состоянию течения при любом др. значении t. Такие течения образуются, напр., в случае сильного взрыва, а также при распространении в горючей смеси фронта пламени или детонации. В случае сферич. симметрии взрыв (поджигание смеси) происходит в точке, в случае цилиндрич, симметрии — вдоль прямой, а в случае плоских волн — вдоль плоскости. Если в момент J=0 мгновенно выделяется конечная энергия а нач. плотность газовой среды равна pj, то введение безразмерной автомодельной переменной (где г — расстояние от места взрыва, v=3—для сферич. волн, v=2 — для цилиндрических и v=l—для плоских) позволяет свести задачу определения безразмерных давлений, скоростей, темп-р за взрывной (ударной) волной к решению системы обыкновенных дифференц. ур-ний с автомодельными граничными условиями на ударной волне. t [c.19]

Более подробно процесс сварки взрывом и некоторые его закономерности можно представить следующим образом. После инициирования детонатором взрыва заряда ВВ с огромной скоростью по нему распространяется плоская детонационная волна. Позади движущейся плоской детонационной [c.488]

Был решен также ряд задач о развитии волны детонации при концентрированном подводе к газу энергии. При этом за начальное распределение параметров принималось, в частности, то, которое соответствует известному решению задачи о сильном взрыве. Известно, что в предположении о мгновенном тепловыделении на фронте волны детонации при таких начальных условиях волна сильной детонации постепенно ослабевает и выходит на нормальный режим распространения. В случае плоских волн этот режим достигается лишь асимптотически, а в случае цилиндрических и сферических волн — за конечное время. [c.138]

В экспериментах [4, 6] было установлено, что паровой взрыв начинается от точечного источника и на стадии формирования является сферическим. Через некоторое время внутренняя область парового взрыва становится настолько большой, что эффекты, связанные с кривизной переднего фронта, можно не учитывать, а паровой взрыв рассматривать как плоскую стационарную ударную волну, проходящую по смеси предварительно перемешанных горячих частиц, жидкости и ее пара [1-3]. [c.721]

Остановимся кратко на особенностях постановки экспериментов. Импульсное механическое нагружение образцов осуществлялось путем удара алюминиевыми пластинами различной толпщны, ускоряемыми до необходимой скорости продуктами взрыва при тангенциальном падении детонационной волны на поверхность алюминиевой пластины. Инициирование слоя ВВ производилось с помощью генератора плоской волны. Для предотвращения откольных явлений в пластине-ударнике межд/ пластиной и слоем ВВ размещался тонкий слой технического сукна. Между пластиной-ударником и образцом находился воздух. В опытах с повышенной начальной [c.148]

После инициирования взрыва детонатором 5 вдоль слоя ВВ 4 со скоростью D = 6600 м/сек распространяется плоская детонационная волна. Давление, возникающее в результате взрыва, сообщает верхней пластине 3 импульс, направленный вниз по нормали к начальному положению ее поверхности. Вследствие действия сил инерции и конечности величины скорости D элементы пластины 3 последовательно приобретут скорости V и подойдут к поверхности пластины 2 под углом у = а + р, где а — начальный угол между поверхностями [c.30]

Процесс подсвечивался взрывом плоского заряда ВВ. Из полученной фонограммы видно, что от-кольное разрушение начинается на некотором расстоянии от свободной поверхности. Толщина откольной пластины после ее образования уменьшается в течение небольшого промежутка времени, затем остается постоянной. [c.241]

Рнс. 47. Схемы иггамповкн взрывом плоской и трубчатой заготовок а - пробивка отверстий в листовой заготовке б — пробивка отверстий в трубчатой заготовке в — вытяжка полусферы из листовой заготовки <> —формовка-раздача трубчатой заготовки 7—матрица 2 —заготовка 2—ВВ 4 — передающая среда (вода) 5 — бассейн с рабочей средой [c.166]

Рис.2 3. Схема устройства для метания взрывом плоских ударников. 1 — нлосковолновой генератор (взрывная линза) 2— заряд взрывчатого вещества 3—фокусирующее кольцо 4 —метаемый ударник 5 —мииюнь (образец).

Рис.2 3. Схема устройства для метания взрывом плоских ударников. 1 — нлосковолновой генератор (взрывная линза) 2— заряд <a href="/info/48230">взрывчатого вещества</a> 3—фокусирующее кольцо 4 —метаемый ударник 5 —мииюнь (образец).

Правые части выражений (2.3) представляют собой главные члены в представлении величин Ар/(1/2роУ ) и г /б при малых значениях переменной х/ схМ д). Следующие члены этих представлений найдены в [16, 17]. В 15] дано зешение задачи о взрыве плоского заряда методом разложения реше-Рис. 2 ния в ряды по степеням (7—1)/(7+1). [c.296]

Распространение упругих однородных волн в стержнях было рассмотрено в элементарной постановке в 2.10 и 6.7. В 13.7, 13.8 были выявлены те ограничения, при которых элементарная теория применима (длинные волны) и в первом приближенни те поправки, которые нужно внести в результаты элементарной теории, относящейся к предполагаемой возможности распространения фронтов, несущих разрыв деформаций, напряжений и скоростей. Эти ограничения естественным образом снимаются, если рассматривать не волны в стержнях, а плоские волны в нолу-бесконечном теле, возникающие в том случае, когда к границе полубескопечного тела внезапно прикладывается нормальное давление или этой границе сообщается мгновенная скорость. Практически эксперименты подобного рода делаются на толстых плитах, заряд взрывчатого вещества укладывается на поверхности плиты и подрывается либо вторая плита бросается путем взрыва на первую так, что контакт возникает по всей поверхности одновременно. Создание действительно плоского фронта при этом довольно трудно, с одной стороны. С другой — измерения перемещений и скоростей возможны только на второй свободной поверхности плиты, от которой отражается приходящая ударная волна. Поэтому информация, извлекаемая из опытов подобного рода, довольно ограничена. [c.565]

Ниже мы излагаем иостанонку -точное теоретическое й численное решение. чадач о сильном взрыве как для сферических, так и для цилиндрических и плоских волн, вигрвые опубликованное нами в ДАН, т. XLII, № 1, 1946 и в журнале Прикладная математика и механика, т. X, выи. 2, 1946. [c.193]

К данной группе относятся сплавы, содержащие в качестве основных добавок кадмий, хром, бериллий и цирконий. Они обладают высокой электропроводностью, теплоп])оводно-стью и высокими механическими свойствами. Из кадмиевых бронз изготовляют троллейные, телеграфные и телефонные провода. Особо важное значение имеют сплавы с хромом, из которых изготовляют контакты для электросварки и прочие детали, от которых наряду с высокими механическими свойствами требуются высокая электропроводность и теплопроводность. Вышеуказанные сплавы, а также сплавы с добавками циркония, кобальта, никеля и др. широко применяются в оборонной промышленности (кабели для взрыва мин и для передач на короткие расстояния), для изготовления электрических контактов, колец коллекторов, плоских и спиральных пружин, лопаток паровых турбин, деталей в авиамоторостроении, цилиндров для тиснения в текстильной промышленности и для изготовления трубок, прутков и прочих деталей в химической промышленности. [c.124]

Согласно теории горячей Вселенной, пространственно-временные свойства Вселенной с большой степенью точности описываются одной из трёх моделей Фридмана — открытой, замкнутой или плоской. Во всех случаях Вселенная должна была родиться в сингулярном состоянии с бесконечно большими плотностью и темп-рой в нек-рый нач. )к1оыент времени 1 = 0 (модель Большого Взрыва). При последующем расширении темп-ра Вселенной должна была падать и постепенно достигнуть совр. значения Т 2,7 К (темп-ры микроволнового фонового излучения), В дальнейшем замкнутая Вселенная должна была бы снова сжаться до состояния с бесконечной плотностью и темп-рой, а открытая или плоская Вселенная — неограниченно расширяться, продолжая постепенно остывать. [c.239]

Рис. 1. Изменение размера горячей Вселенной (её масштабного фактора Д) для трёх моделей Фридмана — открытой <0), плоской (П) я замкнутой (3) (тонкие линии). Жирными линиями изображены возможные пути эволюции раздувающейся области Вселенной. Из-за квантовогравитационных флуктуаций классическое огасание расширения Вселенной возможно не ранее чем через 10 с от момента Большого Взрыва (или от момента начала раздувания в данной области), г = о. За время раздувания ( 10 с) раздувающаяся область Вселенной увеличивается в 10 — 10 раз.

Рис. 1. <a href="/info/169075">Изменение размера</a> <a href="/info/383321">горячей Вселенной</a> (её <a href="/info/7111">масштабного фактора</a> Д) для трёх моделей Фридмана — открытой <0), плоской (П) я замкнутой (3) (<a href="/info/4463">тонкие линии</a>). Жирными линиями изображены возможные пути эволюции раздувающейся области Вселенной. Из-за квантовогравитационных флуктуаций классическое огасание расширения Вселенной возможно не ранее чем через 10 с от момента <a href="/info/243592">Большого Взрыва</a> (или от <a href="/info/369860">момента начала</a> раздувания в данной области), г = о. За время раздувания ( 10 с) раздувающаяся область Вселенной увеличивается в 10 — 10 раз.

Ярким примером работы мысли Г. Г. Черного служит данное им в самое последнее время объяснение причины возникновения периодической структуры следа на стальной мишени от удара метаемой взрывом пластины. Такая структура была обнаружена в опытах его ученика С.И. Зоненко. Высказав предположение о неустойчивости плоской формы метаемой пластины, Г. Г. Черный построил затем на удивление простое аналитическое решение, описывающее возникновение и развитие обнаруженных периодических структур. Для увеличения их амплитуды было предложено придать пластине специальную малую начальную деформацию. Опыты подтвердили кумуляцию импульса и энергии пластины в периодически расположенных пальцах , порождающих регулярную систему кратеров в мишени. [c.13]

В настоящей работе рассмотрена устойчивость плоского слоя жидкости по отношению к длинноволновым возмущениям (длина волны возмущения значительно превосходит начальную толщину слоя) при его движении под действием постоянного перепада давления с обеих сторон слоя. Обнаружено образование и развитие весьма своеобразной периодической структуры слоя. Рассмотрение проведено в рамках простейшей бессиловой модели слоя, использовавшейся ранее в [3]. Полученные теоретические результаты использованы при постановке экспериментов по метанию взрывом медных пластин и интерпретации результатов их взаимодействия с металлическими преградами. [c.205]

Мивдали Э.О. и др. Влияние предварительного подогрева на процесс взрывного нанесения твердых частиц на плоские поверхности. - Физика горения и взрыва, 1977, № 5, с. 777-781 [c.97]

Пусть плоская нормальная детонационная волна п 1дает на преграду,по нормали к ее поверхности. В качестве преграды может выступать различная среда — начиная от твердого тела и кончая газом. Для определения результата распада произвольного разрыва на границе раздела ВВ — преграда необходимо знать зависимост между давлением и массовой скоростью ВВ — так называемую кривую торможения продуктов взрыва. Массовая скорость продуктов детонации, расширяющихся изэнтропически из состояния Жуге, для детонационной волны, распространяющейся вправо, и волны разрежения, бегущей влево, будет [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...