Задача о взрыве сильном плоских

При гиперзвуковых скоростях обтекания можно свести двумерную задачу обтекания тонкого тела к автомодельной одномерной задаче о сильном взрыве. Из анализа уравнений и теории подобия следует, что обтекание тела происходит так, как будто в каждом слое независимо от других имеет место вытеснение газа непроницаемым подвижным поршнем в направлении,, перпендикулярном движению тела, т. е. решение стационарной задачи аналогично решению некоторой нестационарной задачи с соответствующими заменами переменных. Эту теорию называют нестационарной аналогией, а соответствующий метод расчета — законом плоских сечений. [c.63]

Был решен также ряд задач о развитии волны детонации при концентрированном подводе к газу энергии. При этом за начальное распределение параметров принималось, в частности, то, которое соответствует известному решению задачи о сильном взрыве. Известно, что в предположении о мгновенном тепловыделении на фронте волны детонации при таких начальных условиях волна сильной детонации постепенно ослабевает и выходит на нормальный режим распространения. В случае плоских волн этот режим достигается лишь асимптотически, а в случае цилиндрических и сферических волн — за конечное время. [c.138]

Решение задачи о сильном взрыве является автомодельным при этом понятие автомодельности трактуется в более широком смысле, чем в рассматривавшихся ранее примерах автомодельных одномерных движений с плоскими волнами. В тех примерах распределения искомых величин по координате х в разные моменты времени были связаны преобразованием масштаба для л пропорционально времени в более общем случае эта связь устанавливается при преобразовании масштабов для х и для искомых функций пропорционально некоторым степеням времени. [c.225]

Следовательно, приближенное автомодельное решение задачи о сильном взрыве можно получить только с показателем автомодельности (16), а именно а = 2/3 для плоских волн, 0 = 1/2 для цилиндрических волн и а = 2/5 для сферических волн. Ниже излагается решение этой задачи для сферического случая. [c.210]

Широко распространена в газовой динамике модель поршня — задача о поршне, решение которой при определенных условиях является автомодельным. Модель поршня часто используется для описания поведения различных физических объектов. Так, задачу о сильном взрыве с учетом газообразных продуктов взрыва можно исследовать, моделируя движение этих газообразных продуктов движением поршня, имеющего плоскую, цилиндрическую или сферическую поверхность, пренебрегая при этом начальными размерами массы [c.6]

Для нестационарных А. т. состояние течения в неК рый момент времени t, характеризуемое распределением давлений, скоростей, темп-р в пространстве, механически подобно состоянию течения при любом др. значении t. Такие течения образуются, напр., в случае сильного взрыва, а также при распространении в горючей смеси фронта пламени или детонации. В случае сферич. симметрии взрыв (поджигание смеси) происходит в точке, в случае цилиндрич, симметрии — вдоль прямой, а в случае плоских волн — вдоль плоскости. Если в момент J=0 мгновенно выделяется конечная энергия а нач. плотность газовой среды равна pj, то введение безразмерной автомодельной переменной (где г — расстояние от места взрыва, v=3—для сферич. волн, v=2 — для цилиндрических и v=l—для плоских) позволяет свести задачу определения безразмерных давлений, скоростей, темп-р за взрывной (ударной) волной к решению системы обыкновенных дифференц. ур-ний с автомодельными граничными условиями на ударной волне. t [c.19]

Решение задачи о взрыве плоского или линейного заряда описывает также обтекание произвольного профиля и тела вращения в области, размеры которой велики сравнительно с поперечным размером тела. При этом для описания течения в области, где ударная волна не является уже сильной, необходимо использовать решение, учитывающее начальное давление газа. [c.299]

Постановка задачи о сильном взрыве. В покоящемся политропном газе с показателем адиабаты 7 и параметрами состояния р, р, заполняющем все пространство в момент вре.мени = О в точке г = О мгновенно выделилась большая (по сравнению с внутренней энергией газа) конечная энергия Ео (произошел взрыв). При i > О в газ распространяется ударная волна, вызывающая одномерное движение с плоскими, цилиндрическими или сферическими волнами. Требуется найти закон перемещения ударной волны и движение газа за ее фронтом. [c.209]

Дать анализ решения задачи о сильном взрыве для одномерного движеиия с плоскими волиами. [c.216]

Улучшить ситуацию можно за счет снижения интенсивности абляции воздействием на атмосферу в окрестности трассы полета. Это может быть достигнуто, например, с помощью интенсивного лазерного или СВЧ излучения, создающего перед летящим телом тепловой канал с пониженной плотностью среды. Расчеты [12] показывают, что так можно увеличить эффективную дальность полета на 30-50%, но технически этот способ труднореализуем и энергоемок. Другое возможное решение - использование области пониженной плотности за ударной волной, образующейся при достаточно протяженном цилиндрическом или плоском взрьше. Решение задачи о сильном взрыве [13] показывает, что в окрестности взрыва существует область с характерным размером = (Ео1р1У , в которой справедливо автомодельное решение (здесь о -энергия взрыва, р - величина внешнего противодавления, V = 1, 2, 3 - показатель симметрии задачи, плоской, цилиндрической или сферической соответственно). В части этой области имеет место понижение плотности среды на 1-2 порядка. Даже при сравнительно небольших энергиях взрыва 4 10 Дж, что соответствует примерно 0.1 кг обычного взрывчатого вещества на 1 погонный метр, протяженность зоны пониженной плотности в направлении движения ударной волны составляет порядка 1-3 м, что существенно превосходит возможности формирования теплового канала за счет СВЧ излучения. Что касается протяженности зоны низкой плотности в продольном направлении, то она ограничивается только конфигурацией и способом развертывания заряда взрьшчатого вещества. [c.197]

Если устремить L к нулю, мы придём к задаче о плоском взрыве. Замечательное точное решение этой задачи (с меняющейся энтропией) удаётся получить, если краевые условия (37.9), (37.10), (37.1 1) взять в приближённом, применительно к сильному взрыву , виде ). Именно, при сильном взрыве можно пренебречь давлением перед ударной волной по сравнению с давлением за ударной волной. Это исследование взрыва без противодавления . Пренебрежение это эквивалентно пренебрежению величиной a lN по сравнению с единицей. [c.350]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...