Обтекание установившееся

Рассмотрим обтекание установившимся потоком газа какого-либо тела (см. рис. 1.4) или системы тел (рис. 1.5), где F — произвольная контрольная поверхность. Газ, расположенный за пределами контрольной поверхности, отбросим, заменив его действие на [c.28]

Учитывая принцип относительности Галилея, это движение сводят к установившемуся обтеканию самолета безграничным потоком жидкости, скорость которого в бесконечности противоположна скорости тела. Течение ж идкости при этом относится к системе осей координат, жестко связанной с самолетом. [c.265]

Рассмотрим обтекание прямолинейной бесконечной решетки крыловых профилей установившимся потоком газа. Будем предполагать, что профили, образующие решетку, имеют бесконечный размах, и течение является плоскопараллельным. [c.8]

Обтекание неподвижного тела установившимся поступательным потоком (рис. 7.22) со скоростью вдалеке от тела Ооо с образованием непосредственно за ним зоны неподвижной жидкости с плотностью, значительно меньшей, чем в набегающем потоке, и с постоянным давлением р . Некоторая линия тока ЕО, выходящая из бесконечности Е (рис. 7.22, а), раздваивается в точке [c.251]

ПРИМЕРЫ ПРОСТРАНСТВЕННОГО ОБТЕКАНИЯ ТЕЛ УСТАНОВИВШИМСЯ ПОТЕНЦИАЛЬНЫМ ПОТОКОМ [c.279]

При исследовании плоских, установившихся течений сжимаемой жидкости (в частности, около профиля крыла) уравнение неразрывности приобретает вид д дх) рУЧ- (5/5у)(рЕу) = 0, а при исследовании пространственных установившихся течений (например, обтекания крыла конечного размаха) (5/5х) (рЕ,.) Ч-+ (5/5г/) (рЕ, ) Ч- ( 5/52) (рЕ,) = 0. [c.55]

Составьте систему уравнений установившегося обтекания тонкого прямоугольного крыла несжимаемым потоком под углом атаки а = 0,1. Верхний контур сечения крыла задан уравнением = 0,125 х — xlb ), а нижний — уравнением [c.256]

Рассмотрите в общем виде задачу об установившемся обтекании тонкого крыла конечной толщины дозвуковым потоком. [c.256]

Покажите, в чем состоят трудности в непосредственном использовании уравнений (9.495) для числовых расчетов потенциала скоростей и его соответствующих производных по кинематическим параметрам при не установившемся сверхзвуковом обтекании крыла. Преобразуйте уравнения к виду, более удобному для таких расчетов. [c.257]

Формула (9.54) вытекает из теоремы Жуковского и относится к случаю циркуляционного неустановившегося обтекания. Эта формула аналогична другой формуле Жуковского для подъемной силы К = р. , У. Г, отражающей соответствующую теорему, относящуюся к случаю установившегося обтекания. [c.278]

I. Найдем зависимость между коэффициентом избыточного давления Ар в сжимаемом потоке и соответствующим значением А в несжимаемой среде. Эти коэффициенты являются дополнительными величинами к соответствующим значениям Арц, Аро но, обусловленным установившимся обтеканием крыла с учетом влияния его толщины. Таким образом, суммарные коэффициенты [c.329]

Рассмотрим задачу об обтекании несжимаемым установившимся потоком крыла произвольной формы в плане. При решении этой задачи можно не находить потенциал скоростей ф (9.421), а использовать метод, в соответствии с которым несущая поверхность заменяется системой дискретных стационарных вихрей, каждый из которых представляет собой косой подковообразный вихревой шнур. По вычисленным значениям циркуляции этих вихрей можно определить распределение давления и аэродинамические коэффициенты. [c.350]

Примем, что (pQ = Као Фо представляет собой потенциальную функцию для случая установившегося обтекания тонкого крыла дозвуковым (сжимаемым) потоком (фо — безразмерный потенциал). Эта функция удовлетворяет уравнению [c.354]

Таким образом, задача об установившемся обтекании тонкого крыла сжимаемым (дозвуковым) потоком эквивалентна задаче о стационарном обтекании преобразованного крыла несжимаемой средой. [c.355]

Рассмотрим связь между аэродинамическими коэффициентами в сжимаемом и несжимаемом потоках. В соответствии с (9.44) для установившегося обтекания сжимаемой средой коэффициент избыточного давления [c.355]

Расчет установившегося обтекания летательных аппаратов, имеющих форму тонкого заостренного тела вращения, можно производит] путем линеаризации задачи. Соответствующие способы расчета, основанные на методе источников и диполей и изложенные в работе [20], дают возможность определить параметры потока на поверхности тонкого заостренного тела вращения, а также его аэродинамические коэффициенты как при осесимметричном обтекании, так и при движении под углом атаки (малым по значению). [c.475]

Здесь /По и /По определяются из задачи об установившемся обтекании ХВОСТОВОГО участка [c.543]

Установим прежде всего связь между средним по длине пластины Ь коэффициентом трения f и толщиной потери импульса б в ее конце. Для этого воспользуемся интегральным соотношением импульсов для пограничного слоя. В случае безградиентного течения (обтекание плоской пластины) указанное соотношение имеет вид [c.676]

Экспериментальные исследования позволили установить, что в каждый момент времени картина течения около колеблющегося интерцептора практически остается такой, как и в случае установившегося обтекания с соответствующим числом М] . Это дает основание проводить расчет колеблющихся интерцепторов, используя гипотезу стационарности. Для таких интерцепторов нормальная сила [c.295]

ПОЛОЖИЛИ начало новому, разделу гидромеханики — теории ие-установившегося обтекания крыла потенциальным потоком. Важ-яые исследования в этой области впоследствии выполнили [c.9]

В гидродинамике невязкой жидкости особенно полно разработана теория плоских стационарных (установившихся) движений. Пусть, например, плоский безграничный поток обтекает цилиндрическое (или призматическое) тело, бесконечное в направлении, перпендикулярном к скорости течения, длины. Характер обтекания тела будет одинаков во всех плоскостях, перпендикулярных к образующим (или ребрам) тела. Следовательно, для исследования кинематики и динамики такого потока достаточно рассмотреть плоскую задачу обтекаемого тела. В этом случае скорости и давления зависят только от двух координат, пусть, например, х и у, также функцией этих двух координат являются проекции и Vy скорости течения. [c.79]

Здесь йа — площадь миделева сечения, а ср — так называемый коэффициент сопротивления. Зависимость коэффициента сопротивления от числа Рейнольдса приведена на рис, 7,9.5 (см. также [73]). Участок 1 — 2 кривой (Ке), полученной экспериментально, соответствует установившемуся обтеканию цилиндра с зоной отрыва при = 82°. [c.433]

Опыт показывает, что состояние установившегося обтекания упругого крыла может обладать свойствами устойчивости и неустойчивости. [c.78]

Рассмотрим обтекание плоской бесконечно тонкой пластинки несжимаемой вязкой жидкостью. Пусть вдали перед пластинкой жидкость движется поступательно с постоянной скоростью Ид. Пластинка имеет бесконечную длину и расположена вдоль по потоку параллельно скорости Задача плоская движение установившееся жидкость занимает всю плоскость вне пластинки. Эта задача о движении вязкой жидкости является самой простой, но, несмотря на это, она не поддаётся точному решению с помощью уравнений Навье —Стокса ввиду больших математических трудностей. Мы разберём эту задачу с помощью уравнений Прандтля, которые получаются из общих уравнений движений вязкой жидкости с помощью некоторых приближений ). [c.122]

Типичными примерами установившегося дв1 ляются истечение воды через отверстие в резе постоянном уровне или из крана при постоянно течение во всасывающих и нагнетательных линн бежных насосов и вентиляторов, работающих при постоянных числе оборотов и производительности, течение в распределительной водопроводной или газовой сети при неизменном характере работы потребителей, обтекание потоком воздуха зданий при постоянной скорости ветра. [c.61]

Рассмотрим метод расчета обтекания установившимся несжимаемым потоком жидкости тонкого слабоизогнутого профиля под малым углом атаки (рис. 6.1.1). Получаемые в результате этого расчета аэродинамические характеристики профиля могут быть непосредственно использованы для случаев движения с небольшими дозвуковыми скоростями (Моо<0.3- -0,4), когда газ можно считать несжимаемой средой, а также применены как исходные данные при [c.227]

В предыдущих параграфах этой главы рассмотрены случаи обтекания тел установившимся безвихревым потоком. Полученные результаты можно использовать для решения и обращенной задачи о движении тела с постоянной скоростью в безграничной покоящейся жидкости. Действительно, если требуется изучить закономерности движения тела в жидкости, то согласно принципу относительности Галилея—Ньютона иожно всей снстеие 38S [c.282]

Обтекание неподвижного тела установившимся поступательным потоком (рис. 135) со скоростью вдалеке от тела н с обра- [c.272]

В предыдущих параграфах этой главы рассмотрены случаи обтекания тел установившимся безвихревым потоком. Полученные результаты решают одновременно и обратную задачу о движении тела с постоянной скоростью в безграничной покоящейся жидкости. Действительно, если требуется изучить закономерности движения тела в жидкости, то согласно принципу относительности Галилея—Ньютона можно всей системе тело—жидкость сообщить скорость,равную по величине и направленную противоположно скорости тела при этом все силы и напряжения в жидкости останутся неизменными. Такое обращение задачи реализуется путем перехода от абсолютной системы координат к системе, связанной с двнл<ущимся телом. Получающееся в этом случае обтекание неподвижного тела изучать удобнее и проще. Однако прием обращения движения не облегчает задачи, если тело движется по криволинейной траектории или с переменной во времени скоростью, т. е. если движение жидкости в системе координат, связанной с телом, будет неустановившимся. Задача обтекания оказывается в этом случае не более простой, чем задача о движе- [c.317]

Наряду с установившимся обтеканием приводятся сведения об их нестационарных аэродинамических характеристиках. Гл. 11 содержит задачи и вопросы, относящиеся к аэродинамике летательных аппаратов, представляющих собой комбинации различных элементов, таких, как корпус, крыло, оперение, рулевые устройства. В ней изучаются в основном интерференционные явления, определяющие характер аэродинамического взаимодействия между отдельными элементами и величину суммарного силового влияния обтекающей среды на летательный аппарат в целом. На основе данных о неустановившемся обтекании изолированных крыльев и тел вращения рассматриваются суммарные ь естационарные характеристики в виде аэродинамических производных. [c.5]

В аэродинамике профиля крыла, обтекаемого установившимся несжимаемым потоком, важной задачей является расчет аэродинамических коэффициентов тонких слабо изогнутых профи-.аей, расположенных под малым углом атаки. Течение около таких профилей маловозмущенное, поэтому обтекание профиля можно рассчитать, заменив его системой вихрей, непрерывно распределенных вдоль средней линии профиля. Метод, основанный на замене профиля системой вихрей, предполагает, что поперечные размеры профиля малы по сравнению с длиной хорды профиля, т. е. фактически рассматривается обтекание не собственно профиля, а его средней линии. [c.161]

Рассмотренные задачи и вопросы, связанные с аэродинамикой профиля и крыла, относятся к случаю их установившегося движения. При таком движении аэродинамические силы и моменты не зависят от времени и определяются при закрепленных рулях, заданных высоте и скорости полета лишь ориентировкой летательного аппарата относительно вектора скорости. Наиболее общим является не-установившееся движение, при котором летательный аппарат испытывает ускорение или замедление и совершает различные по характеру колебания. В обращенном движении это эквивалентно неустано-вившемуся обтеканию воздушным потоком. При таком обтекании аэродинамические свойства аппарата зависят не только от его положения относительно вектора скорости набегающего потока, но и от кинематических параметров, характеризующих движение, т. е. аэродинамические коэффициенты являются функцией времени. [c.241]

При исследовании установив шегося обтекания несжимаемой жидкостью несущей поверхности сложной формы она заменяется вихревой моделью, представляющей собой бесконечную совокупность распределенных элементарных вихревых систем. Каждая такая система представляет собой косой подковообразный вихрь, состоящий из присоединенного косого вихря и двух отходящих от него свободных вихревых шнуров. Определите скорость, вызванную указанной вихревой системой, в некоторой точке, лежащей в той же плоскости, что и рассматриваемая система. Найдите числовое значение скорости в соответствии с геометрическими размерами вихря и координатами точки, а также заданными скоростью Voo = = 100 м/с и циркуляцией Го = 2 м /с. [c.247]

Аэродинамические свойства летательного аппарата, движущегося с некоторой поступательной скоростью и соверщающего одновременно малые колебания, можно определить как результат основного установившегося и дополнительного неустановившегося обтекания. Представьте в обобщенном виде суммарный потенциал скоростей, напишите соответствующие зависимости для аэродинамических коэффициентов и рассмотрите схему расчета параметров установившегося обтекания несжимаемой жидкостью тонкого крыла. [c.256]

Уравнение для потенциала скоростей неустановившегося дозвукового обтекания крыла сжимаемой жидкостью имеет вид (9.50). Соответствующим заданием этой функции можно осуществить преобразование уравнения (9.50) к более простому виду, сходному с уравнением для установившегося обтекания. Зададим безразмерый потенциал в форме трехчлена [c.322]

Пределы применимости метода обратимости потоков ограничены допущениями, принятыми в теориях тонкого тела и линеаризованного обтекания. В соответствии с этим метод обратимости пригоден при обтекании тонких тел и слабоис-кривленных поверхностей линеаризованным (слабовозмущенным) установившимся потоком идеальной жидкости. Он не учитывает подсасывающей силы, возникающей на передней кромке крыла. [c.622]

При моделировании поведения жидкостных систем в каналах или объемах иной геометрической конфигурации во многих случаях невозможно обойтись без информации о закономерностях взаимодействия дискретной частицы (капли или пузырька) с окружающей ( несущей ) фазой. Некоторые из этих закономерностей рассматриваются в пятой и шестой главах книги. Пятая глава посвящена установившемуся движению дискретной частицы в сплошной среде. Здесь рассмотрены классические задачи об обтекании сферы идеальной жидкостью и вязкой жидкостью при малых числах Рейнольдса, поскольку их результаты далее использованы при анализе движения газовых пузырей и жидких капель. Экспериментальные исследования всплывания газовых пузырьков в неподвижной жидкости показывают, что при различных сочетаниях объема пузырька и свойств мсидкости (прежде всего, вязкости) изменяются не только закономерности его движения, ко и форма. Это обстолте.т.. стг .о де- [c.7]

Если поле скоростей остается неизменным во времени, то движение называется стационарным, или установившимся. Если же оно зависит от времени, то движение будет нестационарным. В некоторых случаях характер движения будет зависеть от выбора системы координат. Так, в координатной системе, связанной с телом, движуш,имся с постоянной скоростью, обтекание этого тела (поезд, автомобиль и пр.) будет стационарным, в то время как в неподвижной координатной системе (для неподвижного наблюдателя) движение среды, обтекающей тело, будет нестационарным. [c.37]

Так как косой скачок является прямым для нормальных составляющих скоростей, и, следовательно, Цщ всегда больше скорости звука, то из формулы (VIИ. 19) видно, что v n всегда меньше скорости звука, хотя полная скорость за косым скачком может быть и сверхзвуковой. Далее, вновь рассматривая обтекание клина (рис. VIII.2), установим связь между углом клина 0 и углом наклона косого скачка р. [c.192]

Для доказательства теоремы рассмотрим обтекание некоторого произвольного контура АВ (рис. IX. 10) установившимся потенциальным потоком со скоростью на бесконечност V o, направленной противоположно оси X. [c.214]

На рис. 7.3.1 и 7.3.2 представлены картины установившегося течения около затупленного по сфере тела при его обтекании сверзвуковым потоком совершенного газа (Ма , = = 4, 7 = 1,4) в случае дозвукового и звукового вдуга с его поверхности. [c.368]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...