Формула Лорентц — Лоренца

Формулу Лорентц—Лоренца можно получить, если исходить из электромагнитной теории и рассматривать связь преломления с собственными частотами колебаний электронов в молекулах, а также совершенно независимо — на основании теории поляризации диэлектриков. [c.677]

Ввиду своей теоретической обоснованности формула Лорентц— Лоренца почти вытеснила из употребления другие формулы удельной рефракции. Однако в ряде случаев опа хуже отвечает опыту, чем некоторые чисто эмпирические соотношения. [c.678]

Часто при вычислении молекулярной рефракции используют формулу Лорентц—Лоренца. В этом случае [c.679]

Основные формулы (8а) и (85) можно также выразить через диэлектрическую проницаемость е или показатель преломления v. Часто поляризуемость выражают через показатель преломления с помощью формулы Лорентц — Лоренца [c.102]

Резюмируя, можно сказать, что теперь экспериментальные значения коэффициента рассеяния всех жидкостей, полученные разными исследователями, хорошо согласуются друг с другом. Во всех случаях результаты можно объяснить с помощью обычной формулы Эйнштейна, хотя конкретные соотношения, связывающие диэлектрическую проницаемость и плотность, как, например, формула Лорентц — Лоренца, дают завышенные значения для коэффициента рассеяния в жидкостях. Применение лазеров обеспечило высокую точность измерений деполяризации рассеянного излучения [106]. В работе [19] тщательно проанализированы экспериментальные и теоретические аспекты измерения деполяризации в газах, и для многих молекул определена анизотропия поляризуемости. [c.110]

Формула Лорентца-Лоренца 717. Формула Пика 54. [c.467]

Формула Лорентца-Лоренца 717, [c.470]

Формула Лорентц — Лоренца и элементарная теория дисперсии ) [c.94]

ФОРМУЛА ЛОРЕНТЦ — ЛОРЕНЦА И ТЕОРИЯ ДИСПЕРСИИ 9 [c.95]

Средняя поляризуемость. Формула Лорентц — Лоренца. Как уже [c.96]

Теорема погашения Эвальда — Озеена и строгий вывод формулы Лорентц — Лоренца. Уравнение (4) связывает довольно сложным образом эффективное электрическое поле с электрическим полем падающей волны. Это уравнение решается в явном виде лишь в специальных случаях. Тем не менее из него можно получить ряд основных результатов, таких, как формула Лорентц— Лоренца, законы преломления и отражения и формулы Френеля. Перед тем как показать это, выведем одно важное общее следствие решения. [c.107]

В соответствии с результатами предыдущего раздела, предположим, что прошедшая волна имеет ту же частоту, что и падающая, но другую скорость с/я, где я выражается через поляризуемость и плотность с помощью формулы Лорентц — Лоренца. В качестве пробного решения для прошедшей волны выберем плоскую волну, распространяющуюся в направлении единичного вектора s >, который, по предположению, лежит в плоскости хг [c.111]

При отыскании корреляции между оптическими свойствами среды и оптическими свойствами составляющих ее частиц удобно рассмотреть два предельных случая. Предельный случай, когда длина волны велика по сравнению с расстоянием между частицами, есть по существу статический предел, поэтому его результатом (при определенных дополнительных предположениях) является формула Лорентца — Лоренца он нас интересовать не будет. [c.34]

В книге Борна ) приведены обширные таблицы, подтверждающие формулу Лорентца — Лоренца и аддитивность атомной рефракции. Там же приведены примеры и значительных отступлений от этих правил. [c.525]

Формула Лорентц—Лоренца. Условие состоит в том, что взаимные расстояния между частицами малы по сравнению с длиной волны X. Отсюда с необходимостью вытекает, что размеры самих частиц много меньше X. Тогда рассеяние частицами характеризуется их поляризуемостью (которая для удобства считается изотропной, разд. 6.11). Формула Лорентц—Лоренца [c.51]

V отдельной частицы. Это значит, что т может значительно отклоняться от 1. Именно это и делает формулу Лорентц—Лоренца [c.52]

Согласно формуле Лорентц — Лоренца [c.191]

Формула Лоренца — Лорентца. Во всех рассмотренных нами случаях вместо действующего на электрон поля Е бралось внешнее поле Е, т. е. не было учтено влияние окружающих молекул, [c.276]

Формула (11.27) была получена почти одновременно независимо друг от друга Лоренцем и Лорентцем и называется формулой Лоренца — Лорентца. [c.277]

В частности, выражение (156.15), выведенное для изотропного кубического кристалла, переносится на газ и на жидкость (в предположении, что указанные среды в силу статистического беспорядка в ориентации молекул также изотропны). Конечно, эти соображения далеко не убедительны, и справедливость в ряде случаев формулы Лоренц — Лорентца вызывает большее удивление, чем то, что нередко обнаруживаются значительные отступления от нее. [c.558]

Данные, подтверждающие пригодность формулы Лоренц—Лорентца [c.559]

Заменяя в формуле Максвелла геометрический коэффициент деполяризации N на эффективный, получаем формулу Лоренца— Лорентца [7 ] [c.158]

Формула Лорентц—Лоренца дает довольно хорошее постоянство удельной рефракции при измененип агрегатного состояния вещества, однако она обнаруживает небольшие колебания при изменении температуры и давления, а также отклонения от аддитивности в растворах. Причина этого состоит в том, что она является первым приближением, основанным на ряде упрощающих предположений, не учитывающих микроструктуры вещества. Иначе говоря, в представлениях Лорентца не учитывается зависимость поля волны, действующей на данную частицу, от свойств последней (радиуса, поляризуемости), которые могут меняться в зависимости от среды и внешних условий. Однако попытки отыскать универсальную функцию Д[х), которая строго и одновременно удовлетворяла бы всем предъявляемым к ней требованиям, до последнего времени не увенчались успехом. [c.678]

Первые измерения, подробно рассмотренные в книге Кабанна 126], подтвердили, что для жидкостей и газов коэффициент рассеяния действительно пропорционален [см. (15)]. Для газов множитель (<9е/0р)т в формуле (156) легко вычисляется по формуле Лорентц — Лоренца, что дает возможность получить из экспериментов но рассеянию света истинное значение числа Авогадро. Впрочем, точность подобных имерений не слишком велика. Сравнительно недавно поставлены эксперименты с использованием лазерных пучков. Из формулы Эйнштейна (15а) следует, что вертикально поляризованный свет (ф = 90°) рассеивается по всем направлениям одинаково . [c.108]

Карр и Цимм [27] произвели весьма тщательные измерения коэффициента рассеяния для нескольких жидкостей. Они получили значения, существенно (приблизительно на 40%) превышающие опубликованные ранее данные ). Рассмотрев величину aIAii RTК , Карр и Цимм пришли к выводу, что ни формула Лорентц — Лоренца, ни предложенное Бхагавантамом [14] так называе юе соотношение Максвелла, связывающее показатель преломления с плотностью, не соответствуют экспериментальным данным даже для жидкостей типа четыреххлористого углерода. [c.108]

Значения коэффициента рассеяния для СОг, определенные по формуле Эйнштейна — Смолуховского, приведены на фиг. 3. Величина (дг др)гр вычислялась но формуле Лорентц — Лоренца. Из фиг. 3 видно, что в широком интервале температур интенсивность рассеянного света имеет заметный максимум при критической плотности. Вплоть до температур АТ = 14,5% (45° С выше критической температуры СОг) интенсивность в максимуме значительно больше, чем при плотностях, соответствующих жидкой фазе. Когда температура АТ меняется вдоль критической изохоры от 14,5 до 0,05% (приближаясь к Т , коэффициент рассеяния возрастает на три порядка. Поэтому жидкость вблизи критической точки становится очень мутной. [c.112]

Простейшее предположение, служащее первым шагом учета атомной структуры вещества, заключается в рассмотрении вещества как совокупности определенных физических объектов —- молекул, которые могут поляризоваться и, следовательно, приобретать под действием внешнего поля электрический и магнитный моменты. В первом приближении можно предположить, что компоненты этих моментов являются линейными функциями компонент поля в обт,ем случае направление вектора момента не совпадает с направлением поля. Из этого предположения вытекает много следствий, на которых здесь мы остановимся лишь очень кратко. Мы ограничимся изотропными немагнитными веществами и рассмотрим вначале зависимость электрических постоянных от плотности длн вещесгва, состоящего из одинаковых молекул. Мы исследуем также зависимость показателя преломления от частоты. Здесь мы приведем лишь несколько упрощенные рассуждения, а строгий, хотя и более формальный, вывод главного результата (формулы Лорентц — Лоренца) будет изложен в 2.4. [c.95]

По удивительному совпадению соотношение (17) было получено независимо и практически одновременно двумя учеными с почти идентичными фамилиями, Лорентцом [10] и Лоренцом [III, и поэтому называется формулой Лорентц Лоренца ). Как мы видим, она служит мостом, связывающим феноменологическую теорию Максвелла с теорией атомного строения вещества. [c.97]

Чрезвычайно интересно отметить, что подход, основанный на физическом соображении о том, что поле в среде более естественно характеризовать поляризацией, чем вектором смещения, очень изящно, через интегродифференциаль-нос уравнение (4), приводит к строгому выводу формулы Лорентц— Лоренца и теоремы погашения. Этот мощный метод до сих пор слабо использовался при - [c.110]

Эта формула была одновременно (1880 г.) получена в электронной теории голландским физиком Г. А. Лорентцом и датским физиком Л. Лоренцом (1829—1891) еще из домаксвелловских представлений о свете. Она называется формулой Лорентца—Лоренца. Из нее следует, что для данного вещества нри неизменной частоте сэ должно выполняться соотношение [c.524]

Читатели, знакомые с классической теорией молекулярной оптики, могут чувствовать себя неудовлетворенными, прочитав предыдущие разделы. Теория молекулярной оптики объясняет показатель преломления среды (например, жидкости или газа), исходя из свойств рассеивающих молекул. Может показаться, что эта же задача обсуждалась и была решена в разд. 4.3 для частиц произвольного типа (которые 1 огут быть и молекулами). Досадное обстоятельство состоит в том, что результаты оказываются не одни и те же. Формула Лорентц—Лоренца, полученная в молекулярной оптике, не тождественна общей формуле [c.51]

Z i m m B. H., D а n d 1 i к e r W. B., J. Phys. hem., 58, 644 (1954). Обобщение на случай поляризованного света (разд. 4.4) проводится обычными методами. Формула Лорентц — Лоренца (разд. 4.5) и связанные с ней вопросы обсуждаются во многих книгах см., например, [c.54]

Действительно, если положить, что р1 и Ра равны нулю, то вычисленный при этом коэффициент деполяризации окажется равным А =0,42, тогда как в действительности А =0,24. При таком вычислении Букингем и Стефан [388] принимают, что внутреннее поле определяется по Онзагеру, а средняя поляризуемость определяется из формулы Лорентц — Лоренца. Поэтому оказывается неизвестным, в какой мере вычисленное и измеренное значения А расходятся между собой из-за пренебрежения р или из-за неточного учета внутреннего поля. [c.263]

Удельная рефракция. Для данного вещества е, т, Шр = onst) при определенной длине волны (со = onst) формула Лоренца — Лорентца принимает вид [c.277]

Эта формула была получена одновременно (1880 г.) Г. А. Ло-рентцом на основе электромагнитных представлений о свете и Л. Лоренцом, который развивал теорию света, в известной степени являющуюся предшественницей теории Максвелла. Выражение (156.19) и поныне известно под названием формулы Лоренц—Ло-рентца. Принимая во внимание, что для данного вещества и данной длины волны величины е, т, Wq, постоянны, можно придать формуле Лоренц—Лорентца следующий вид [c.558]

Для разреженных газов п близко к 1, т. е. + 2 3. Формула Лоренц—Лорентца превращается в фюрмулу [c.560]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...