Поле световое естественное

Рассмотренные выше процессы дисперсии и рассеяния света не исчерпывают, конечно, явлений, возникающих при взаимодействии света и вещества. Среди них чрезвычайно важное место и в принципиальном, и в практическом отношении занимает явление вращения плоскости поляризации света. Было обнаружено, что явление это имеет место в весьма разнообразных телах, получивших название естественно-активных. К числу таких тел принадлежат, например, сахар и ряд других органических веществ поэтому измерение вращения плоскости поляризации стало ходовым аналитическим методом в ряде промышленных областей. Исследования показали, что объяснение этого явления можно получить, рассматривая общую задачу взаимодействия поля световой волны с молекулами или атомами вещества, если только принять во внимание, конечные размеры молекул и их структуру. [c.607]

О зависимости коэффициента поглощения от интенсивности света. В основе вывода закона Бугера лежит основной принцип линейной оптики — независимость характера оптических явлений (в данном случае поглощения) от интенсивности света. Поэтому естественно, что он будет верным при слабых световых полях. Проверка закона Бугера при разных интенсивностях была проведена С. И. Вавиловым. Им на проведенных в широких пределах интенсивности опытах было обнаружено некоторое отступление от закона Бугера. В 1925 г. С. И. Вавилову и В. Л. Левшину удалось наблюдать уменьшение поглощения света большой интенсивности при распространении в среде (в урановом стекле). [c.282]

Разложим каждый из световых векторов на две составляющие по АА и ВВ, направленные по биссектрисам между векторами. Каждая пара составляющих, как когерентные и имеющие одно направление, интерферируют между собой. Однако действие полуволновой пластинки сказалось в том, что составляющие по АА сохранили прежнюю разность фаз, тогда как составляющие по ВВ оказались сдвинутыми дополнительно по фазе на я (ибо их проекции на ВВ направлены в разные стороны). Поэтому первые дают интерференционную картину с максимумом, как и прежде, в центре поля, а вторые — интерференционную картину с минимумом в центре поля, т. е. сдвинутую на полосы относительно первой картины. А так как интенсивности той и другой компоненты в среднем одинаковы (в естественном свете нет преимущественного направления колебания), то обе одинаково яркие и сдвинутые на Чз полосы интерференционные картины не дадут видимой интерференции. [c.395]

При измерении на двойном микроскопе МИС-11 высоты неровностей сначала выбирают по приведенной выше таблице подходящую пару объективов в соответствии с ожидаемыми результатами измерения. Осветителем 12 (рис. 29, е) служит электрическая лампочка 8 В, 9 Вт, которая получает питание от сети переменного тока напряжением 127/220 В через трансформатор, прилагаемый к прибору. Контролируемую деталь 3 кладут на координатный предметный стол 2, фиксируемый винтом 1. Микроскопы устанавливают предварительно на нужном расстоянии от детали 3, перемещая кронштейн 9 по стойке с помощью кольца 11. Фиксация кронштейна осуществляется винтом 10 клеммового зажима. Винтом 8 кремальеры и винтом 6 механизма тонкой наводки перемещают по салазкам 7 в вертикальном направлении микроскопы, добиваясь четкого изображения световой щели на поверхности детали. Это изображение искривляется соответственно неровностям, имеющимся на испытуемой поверхности. Винт 14 служит для установки изображения щели в середине поля зрения окуляра, а кольцо 13 — для регулировки его ширины. Поворотом винтового окулярного микрометра 4 вокруг оси визуального тубуса 5 устанавливают горизонтальную линию перекрестия по общему направлению изображения щели. Вращая барабан окулярного микрометра, подводят горизонтальную линию перекрестия до касания ее с вершиной выступа неровности изображения щели (сплошные линии на рис. 29, д). В этом положении делают первый отсчет по окулярному микрометру. Это будет координата линии выступа. Затем смещают ту же линию перекрестия до касания ее с дном впадины (штриховые линии на рис. 27, д). В этом положении делают второй отсчет по окулярному микрометру. Выступ и впадину измеряют, естественно, по одну сторону изображения щели. Разность отсчетов, сделанных по выступу и впадине, дает величину 6 искривления изображения щели в делениях круговой шкалы барабана винтового окулярного микрометра. Для того чтобы высоту неровности поверхности выразить в микрометрах, нужно полученную величину искривления щели А умножить на цену деления /д барабана окулярного микрометра, т. е. определить произведение [c.110]

Указанные причины ограничения передачи информации при формировании изображения линзой окажут, естественно, влияние и на передачу информации в частотной плоскости (рис. 7.5.1). В схеме оптической фильтрации изображений линза JTi влияет па объем информации, содержащейся в световом поле в частотной плоскости. Полную информацию может передать только идеальная линза. [c.255]

На самом деле, е ли вспомнить, что вся информация об образе, которую переносит свет, заключена в особенностях строения светового поля, то возникает естественная мысль если бы удалось записать, а затем воспроизвести это-поле со всеми его подробностями, то глаз или любое другое устройство не смогли бы отличить такое восстановленное поле от истинного поля света, рассеянного предметом, и зарегистрировали бы появление образа, создающего полную иллюзию действительности оригинала. Более подробно механизм создания такой иллюзии и связанные с этим эффекты поясняются на рис. 4. [c.11]

Предположим теперь, что в некоторой плоскости F каким-то неизвестным способом записано со всеми подробностями значение волнового поля света, распространяющегося от объекта. Предположим далее, что полученная таким способом запись Я восстанавливается таким образом, что, являясь источником светового поля, воспроизводит его значения, начиная от плоскости записи и далее по ходу распространения света (см. рис. 4,6). В результате такого процесса во всем трехмерном пространстве слева от фотопластинки Я восст -новится световое поле объекта О (волны W[ Wj, IF. ..), сам объект при этом уже естественно отсутствует. [c.14]

В общем случае оптическое поле можно записать в виде функции, зависящей как от пространственной координаты х, так и от времени /. Мы будем рассматривать лишь одну декартову составляющую вектора электрического поля и предполагать, что свет имеет узкую ширину спектра следовательно, оптическое поле можно будет записать как V х, t). Вообще говоря, поле является комплексной функцией, и естественные флуктуации светового потока вызывают изменения, происходящие со скоростью, приблизительно равной 10 раз в секунду. Обычно задача состоит в том, чтобы обнаружить это поле с помощью детектора, который интегрирует по интервалу времени, значительно большему, чем 10 с. В результате измеряется интенсивность, определяемая выражением [c.40]

На практике вместе с полезным локационным сигналом от цели всегда присутствует аддитивный световой фон. Он порождается рассеянным в атмосфере солнечным излучением, свечением звезд него ночного неба и излучением, отраженным от различных посто ронних объектов, попадающих в поле зрения оптических систем Являясь следствием естественного хаотического излучения, времен пая реализация фона, возникающего вследствие рассеяния в атмо сфере, имеет явно выраженный случайный характер и обладает широким частотным спектром, который в пределах пропускания приемных оптических систем можно считать постоянным. С точки зрения временных свойств случайной реализации это означает, что ее значения оказываются практически б-коррелированы. [c.41]

Многочисленные оптические явления в активных диэлектриках обусловлены естественной анизотропией свойств диэлектрика воздействием внешних полей самовоздействием световой волны появлением инверсной заселенности в лазерных средах особенностями жидкокристаллического состояния. [c.27]

Назовем одно пз световых полей естественным световым полем , а другое пз них — < оптическим световым полем . Как будет видно из дальнейшего, первое по своей физической природе соответствует некогерентному, а второе — когерентному освещению. [c.34]

Из сказанного выше должно быть ясно, что рассматриваемые два способа конструирования световых полей связаны с выбором источника света. Если последний достаточно протяженный и имеет равномерно излучающую поверхность большой яркости, то в этом случае возможно конструировать естественное поле зрения . Если же избранный источник света точечного типа ), т. е. малых размеров, или же он хотя и протяженный, но не имеет равномерно излучающей бесструктурной поверхности (например, электрическая дуга или спираль лампы накаливания), то в этом [c.34]

Когерентность или некогерентность освещения световых полей визуального фотометра никакой роли не играет, так как здесь не имеют значения дифракционные явления на его диафрагмах. Однако оптические поля фотометра могут быть получены более яркими, чем естественные, когда имеют дело с фотометрией точечных источников или источников с неравномерно излучающей поверхностью. [c.345]

Вышеуказанная схема для измерения поляризации была предложена Корню и используется в известном поляриметре Корню, где в качестве удваивающей призмы применяется призма Волластона. Этот инструмент представляет собой простой фотометрический прибор с естественными световыми полями сравнения (см. 3 гл. 6). В фотометрическом отношении световые поля здесь не удовлетворяют всем необходимым требованиям. Отсутствие линзовых систем в этом приборе предполагает, что входное отверстие установлено на расстоянии наилучшего зрения (рис. 390, а). Поэтому для близорукого глаза он непригоден. Для повышения универсальности прибора он может быть снабжен лупой, и вследствие этого габариты прибора также могут быть существенна уменьшены (см. схему б). [c.510]

При таком построении курса естественным является дальнейший переход к объяснению разнообразных физических явлений, связанных с учетом действия поля световой волны на электроны и ионы. Эти приложения электронной теории существенны для решения многих принципиальных вопросов кроме традиционного рассмотрения электронной теории дисперсии дается представление о молекулярной теории вращения и решаются некоторые другие 1адачи, в частности проводится ознакомление с основами нелинейной оптики. [c.7]

Направление вращения для каждого тела связано с направлением магнитного поля и не зависит от направления распространения света в отличие от естественного вращения, имеющего разные направления в зависимости от того, смотрим ли мы вдоль или навстречу пучку света. При, естественном вращении основная причина, обусловливающая явле Ние, состоит в действии поля световой волны поэтому симметрия картины зависит от расположения ее векторов и //, т. е. от направления света. В случае магнитного вращения плоскости поляризации основная причина лежит в действии магнитного поля, так что направление вращения задается направлением внешнего поля и не зависит от направления света. [c.620]

Как уже отмечалось, резонансные условия указывают только на возможность, но шшак не определяют вероятность того или иного в.эапмодействия. Вероятность взаимодействия определяется электрострикционными характеристиками среды и, естественно, квадратом напряженности электрического поля световой волны в среде. При вероятности взаимодействия двух фотонов, равной единице, каждая пара взаимодействующих фотонов отщепляет фонон таким образом максимальная энергия, [c.371]

Первые два уравнения описывают изменение электромагнитного поля световой волны с учетом изменения диэлектрической проницаемости среды за счет наличия в ней возмущений плотности. Два последних определяют изменение плотности р и скорости частиц и в звуковой волне с учетом пондеромоторных сил (возникающих из-за электрострикци-онного эффекта). Первое из них — уравнение неразрывности, второе — уравнение движения. Как решить систему (17.12), учитывая, что правые части уравнений, характеризующие нелинейные связи, малы Поскольку даже при эффективном взаимодействии квазигармонических волн изменение их амплитуд и фаз вследствие малости нелинейности должно происходить медленно, для исследования естественно применить метод, так или иначе связанный с усреднением по временной и пространственной переменным (рекомендуем читателю при ознакомлении с материалом этого параграфа вспомнить 17.1). [c.361]

Внутриатомное поле удерживает оптический электрон вокруг ядра. Поэтому естественно при изучении взаимодействия света с веществом принять это поле за характерное и всякие сравнения проводить относительно этого поля. Если условиться так, то поле обычных нелазерных световых источников 10 В/см) можно называть слабым, а лазерных с напряженностью поля порядка внутриатомного и больше — сильным. [c.9]

Поляризация рассеянного света. Пусть имеем изотропную молекулу. Направим на нее естественный свет. Свяжем с ее центром декартову систему координат так, чтобы ось х совпала с первоначальным направлением падения света. Наблюдение будем производить на плоскости ху (рис. 13,4). Разложим электрический вектор падающего естественного света на две взаимно перпендикулярные составляющие но осям Z W у. Очевидно, что при наблюдении вдоль оси у, т. е. при величине угла рассеяния гр = 90", ввиду того что электрический вектор светового поля всегда колеблется перпендикулярно направлению наблюдения (из-за понеречности световых волн), до нас (до наблюдателя, смотрящего под углом ср = 90 ") дойдет лищь световой сигнал, обусловлегщый колебанием электрического вектора только в направлении вдоль оси 2. Колебание электрического вектора вдоль оси у не может вызвать распространение света в том же направлении (вдоль оси у). [c.315]

Выше мы обращали внимание на поляризованность светового пучка, создаваемого лазером. В зависимости от конкретного устройства лазера поляризация может быть линейной, круговой или эллиптической, но в любом случае испускается поляризованный, а не естественный свет. В рамках принципа цикличности это свойство излучения лазера самоочевидно. Впрочем, строго монохроматический свет всегда поляризован, и поэтому ценность принципа цикличности в данном случае состоит не в утверждении факта поля-ризованности излучения лазера, а в возможности с его помощью установить состояние поляризации в том или ином лазере. Мы не будем останавливаться более на этом тонком вопросе, решение которого требует привлечения многих сведений о конструкции резонатора и о свойствах активной среды, [c.796]

Естественный свет (пеполяризованный свет) — оптическое излучение с быстро и беспорядочно изменяющимися направлениями напряженности электро-магиит1юго поля, причем все нанравлспия колебаний, перпендикулярные световым лучам, равноправны. [c.184]

Из рассмотрения (11-1) стаповшся очевидным, что поля поверхностных плотностей эффективного и падающего излучения в рассматриваемой системе не изменятся, если на той части яоверхиости (F ), где по условию задается величина Ереа, отражательная способность станет равна единице, а поверхностная плотность собственного излучения — заданной нлотностп результирующего излучения, взятой с обратным знаком [ (Л1) = = — рез( )]. Следовательно, если на всей поверхности р2 величина рез( М)<0 (поверхность отдает тепло в результате радиационного теплообмена), то заданное распределение плотности результирующего излучения на световой модели можно воспроизвести соответствующим распределением светимости этой новерхности, сделав ее отражательную способность по возможности близкой к единице г ). Этот прием позволяет задавать граничные условия второго рода на световой модели. Однако он ограничен условием рез(Л1)<0, так как светимость поверхности, являющаяся в данном случае аналогом (— рез), всегда есть положительная величина. Естественно, что некоторую погрешность при этом вносит и отличие реальной отражательной способности поверхности световой модели, на которой задается рез, от единицы, так как по физическим причинам невозможно создать абсолютно отражающую поверхность. Тем не менее описанный прием задания а световой модели граничных условий второго рода в целом ряде случаев может оказаться удобным и эффективным. [c.312]

Это явление обладает свойством обратимости. Переменное электромагнитное поле не остается неподвижным в пространстве, а распространяется со скоростью света V вдоль литиг, перпендикулярной векторам Е и Н, образуя электромагнитные волны, частным, случаем которых являются световые волны. Перпевдикулярные друг другу и вектору V векторы Е и Н относительно вектора V могут быть ориентированы в плоскости произвольно, т. е. луч не является осью симметрии электромагнитных волн. Такая асимметрия характерна только для поперечных волн. Следовательно, световые волны поперечны. Иллюстрацию этой асимметрии можно получить в оиыте с помощью какой-либо системы, обладающей свойством асимметрии, как, например, кристалла, атомы которого располагаются в виде пространственной решетки таким образом, что свойства кристалла по разным направлениям различны. Поставим перпендикулярно направлению рас-иростраиетшя естественного света, в котором поперечные колебания происходят во всевозможных направлениях, две пластинки из обладающего свойством анизотропии кристалла турмалина. Плоскости пластинок должны быть параллельны осям кристаллов. [c.227]

В настоящее время (1990-е гг.) существует много разл. лазеров, работающих во всех диапазонах спектра — от рентгеновского до далёкого инфракрасного. Однако применение лазерных усилителей в оптич, приборах до сих пор весьма ограничено. Связано это с тем, что усилители в лазерах и оптич. системах используются по-разному. В лазерах обычно стремятся получить предельно высокую направленность излучения, применяя для этого оптические резонаторы и ограничивая число генерируемых мод. В оптич. системах обычно требуется передать болыпой объём информации, заложенный в распределении амплитуд и фаз (иногда и поляризации) по полю зрения, на к-ром укладывается порядка 10 разрешаемых элементов. Такая много-канальность и есть одно из осн. преимуществ оптич. систем с У. я. Это накладывает дополнит, требования на У. я. для оптич. приборов, к-рый должен обладать большой угл. апертурой, чтобы пропустить большой объём информации, обеспечивать значит, усиление за один проход усиливающей среды и, естественно, не должен вносить искажений в усиливаемые световые поля. Достижение высокого усиления (а желательно иметь коэф. усиления 0,1 — 1,0 сми составляет осн. трудность на пути создания лазерных У. я. для оптич. систем. Высокий коэф. усиления (при прочих равных условиях) легче получить для узкого спектрального интервала и в коротких импульсах. [c.243]

Освещенность помещений изменяют люксометром с пределами измерения 1—50 000 лк. Естественная освещенность характеризуется коэффициентом освещенности /Сем или отнощением световой поверхности окон к площади пола. Оптимальные значения естественной освещенности и нормы искусственной приведены в табл. 3. [c.450]

Частные производные эйконала волнового поля, заданного на криволинейной поверхности, уже не имеют смысла направляющих косинусов светового луча, поскольку не совпадают с компонентами градиента эйконала в принятой системе координат. Развернем в данной точке ДОЭ систему координат таким образом, чтобы новая ось 2 совпала с нормалью к поверхности элемента. Эту систему координат назовем системой нормали и обозначим ее оси х, т)х, 2х. Теперь в окрестности рассматриваемой точки эйконалы всех волновых полей оказываются заданными в плоскости, касательной к поверхности элемента (в плоскости х х), следовательно, их производные по координатам Ех, Лх опять имеют смысл направляющих косинусов лучей, но уже в системе координат нормали. Найти производные функций Ф(Е, т)) по Ех и т)х достаточно легко, так как координаты , т] и х, rix связаны известными формулами для поворота системы координат [8] (естественно, при этом необходимо знать конкретное уравнение поверхности ДОЭ). В общем виде можно записать [c.16]

Изобретение оптической голографии радикальным образом решило проблему консервации видеоинформации об объемных телах и визуализации этой информации. Поскольку голограмма регист-рует в принципе все световое поле, рассеиваемое объектом, она способна создать полную зрительную иллюзию объекта при ее восстановлении. В отличие от традиционных (фотографические и телевизионные) средств визуализации, где при наблюдении изображения наблюдатель видит одновременно и его физический носитель (экран, бумага и т. п.), при восстановлении голограммы наблюдаемое изображение объекта оторвано от той среды, на которой записана голограмма. Поэтому наблюдать изображение объекта с помощью голограммы почти так же удобно, как и сам объект в естественных условиях. [c.116]

Возвращаясь к цепочке событий, в результате которой образ предмета передается нашему восприятию, следует отметить ряд ее весьма важных особенностей. Во-первых, очевидно, что процессы, сопровождаюш,ие передачу образа, естественно делятся на два суш,ественио различных класса объективные—физические, которые суш,ествуют вне нашего сознания, и субъективные — физиологические, протекающие в организме человека. К объективным процессам следует отнести явления, происходящие на предмете и в световом поле, которое возникает в пространстве, окружающем предмет. К субъективным процессам можно отнести те, которые протекают на сетчатке глаза и далее в коре головного мозга. [c.6]

Существенной особенностью упомянутой цепочки является также и то, что каждое ее последующее звено пропускает информации меньше, чем предыдущее максимум информации о предмете, естественно, содержит сам предмет, световое поле, сетчатка глаза н кора головного мозга представляют собою ступени последовательного умспьнюния первоначальной информации о предмете. [c.6]

Схема опыта Юнга, впервые доказавшего возможность интерференции световых волн, была весьма проста (рис. 9). Монохроматический источник света 5 освещал непрозрачный экран N, в котором имелись два отверстия 5i и 5г, игравшие роль вторичных источников. Источник Si, действуя в отдельности, создавал на белом экране Р равномерно светящийся круг L]. Аналогично источник Sq создавал круг L2. Однако, когда оба источника светили одновременно, возникало поразительное явление область, где круги L] и Lq перекрывались, пересекалась системой темных полос, т. е. свет гасил свет. Это удивительное явление нетрудно объяснить, если вспомнить о том, что свет распространяется при помощи волн. 01казывается, что в темных местах экрана расстояния до ИСТ0ЧНИК01В Si и S2 таковы, что свет от этих источников всегда приходит в противофазе, т. е. гребень волны источника 5i совпадает со впадиной волны источника S2 и наоборот. Естественно, что два равных и взаимно противоположных отклонения нейтрализуют друг друга и свет в этих местах всегда отсутствует. В светлые места экрана волны источников 5i и S2 всегда приходят в одной и той же фазе, т. е. гребень волны источника 5] всегда совпадает с гребнем волны источника S2. В результате колебания светового поля Б таких точках усиливаются. [c.24]

Дело в том, что при дифракции электромагнитных волн проявляются всяческие искривления поверхности вплоть до таких, которые оказываются соизмеримыми с длиной волны падающего излучения. Следовательно, для светового диапазона на процесс формирования рассеянного поля оказывают влияние любые микронеровности поверхности. Поэтому лишь в том случае, когда поверхность настолько гладкая, что подобные неровности отсутствуют, может быть введен коэффициент отражения, в который включается информация о форме объекта и-об электродинамических параметрах его материала, но который, естественно, не учитывает структуру микронеровностеи. [c.26]

Хорошо известно, что для измерения угловых координат точечной цели можно сформировать оптическое изображение и по координатам яркостного пятна определить ее угловое отклонение от оси визирования оптической системы. Привлекая функционал плотностей вероятностей (1.3.23), можно убедиться в оптимальном характере данного правила. Однако при появлении фазовых искажений оптические изображения (см. разд. 2.4) могут испытывать сильные искажения. В этой связи естественно поставить под сомнение и оптимальный характер измерения угловых координат по распределению интенсивности в таком испорченном оптическом изображении. Эти предположения, появляюш,иеся из физических предпосылок, полностью подтверждаются теми исследованиями, которые были проведены в пр едыдуш,ем разделе. Действительно, при достаточно мощном сигнале и сильных фазовых флуктуациях согласно (3.1.31) вся информация о координатах цели оказывается сосредоточенной в члене Z2, зависящем только от фазового распределения пришедшего светового поля и не связанном с оптическим изображением. Данное обстоятельство говорит о том, что в таких условиях оптимальное правило по измерению угловых координат уже будет другим. Найдем это правило, основываясь на методе максимального правдоподобия. [c.117]

Применим этот подход к задаче синтеза адаптивных методов обработки световых сигналов, когда локация осуществляется при наличии фазовых искажений, статистическое описание которых не известно. Предварительно заметим, что фактически все разрабатываемые в настоящее время адаптивные методы видения через турбулентную среду могут быть разделены на две группы. К первой относятся те, в которых осуществляется измерение фазового распределения в световом сигнале, приходящего от точечного источника. По этой информации специальные компенсирующие устройства исправляют фазу поля, принимаемого от протяженного объекта. Естественно, что последний должен находиться в изопланатичной по отношению к точечному источнику области. Весь описанный процесс осуществляется за время, не превышающее время замо-роженности атмосферы. Применение таких методов ограничивает- [c.125]

В качестве количественной меры степени влияния электрическога поля на выполнение брэгговских условий естественным представляется рассматривать величину А о.в которая вызывает указанное-двухкратное ослабление интенсивности продифрагировавшего излучения. В приближении не слишком больших углов скреш ивания световых пучков в объеме кристалла на основании представленного выше рассмотрения удается сформулировать следуюш,ее правило приложение к кристаллу электрического поля Afo.e Должно обеспечивать дополнительную фазовую задержку между световыми волнами и S на выходе кристалла, равную я. Справедливость его следует из проведенного выше рассмотрения при учете того факта, что деформация поверхности волновых векторов кристалла под действием поля Eq непосредственным образом связана с дополнитель- [c.243]

Советский физик Ю. Денисюк в 1958 году, тогда еще аспирант, предложил в качестве диссертационной тему Об отображении оптических свойств объекта в волновом поле рассеянного им излучения . Тема была настолько необычной, что ему не нашлось научного руководителя. Пришлось взяться за решение большой задачи самому. Рассуждал он примерно так. Если нет света, то мы не видим изображение предмета. Только когда на предметы падает свет, человек их видит. Он видит отраженные от предмета волны. Следовательно, человек благодаря свету видит не сами предметы, а их световые образы. И тогда у Юрия Николаевича возникла идея записать световое поле на фотопластинке. Если затем направить на пластинку плоскую световую волну, она отразится в форме, уже записанной. Тем самым будет воскрешен образ отсутствующего предмета. Появилась следующая схема эксперимента (рис. 35). Слева на рисунке расположен источник излучения S, от которого направлена волновая поверхность на объект. Сам объект расположен справа и обозначен буквой О. Дойдя до предмета, световая волна отразилась от него, и естественно, что форма ее исказилась, поскольку предмет был объемным. Теперь в этой искаженной волне присутствует в закодированной форме информация об объекте. Закодированная информация содержится в фазе отраженного излучения. В точке К отраженная волна встретилась с волновой поверхностью С, и образовались стоячие волны в результате интерференции. Стоячие волны имеют пучности в тех местах, где фазы волн от источника и от объекта совпадали. Теперь, если зафиксировать произвольный объект этой стоячей волны, то можно предположить, что в нем содержится не только спектральный состав отраженного предметом излучения, но и все компоненть волнового поля — амплитуда и фаза. Сведения об этих [c.106]

Естественное световое поле конструируется с помощью равномерно излучающей поверхности избранного для этих целей источника путем проектирования изобрангения этой поверхности в плоскость диафрагмы поля зрения. [c.34]

Переход от схемы а с естественным световым нолем к схеме б с оптическим световым полем , как легко видеть из рис.. 79, заключается в применении дополнительно осветительной линзы О. Однако из обеих схем хорошо видно, что во многих случаях возможно, если источнпк света не очень мал, установить его и плоскость проекционной лпнзы К. Дальнейший ход лучей ири этом не изменится. В этих условиях источник света также будет играть роль зрачка входа, а входная щель как люк входа будет равномерно освещена. Из всего сказанного следует одно важное замечагше. Как ни был бы сложен или прост осветитель, оп всегда должен быть сочленен коллимационной (щелевой) линзой О со спектрографом. К сожалению, об этом простом правиле часто забывают. [c.114]

При исиользоваинн источников света точечного типа применение растровых конденсоров обеспечивает достаточно равномерное освещение щели по высоте при довольно больших ее размерах. Осветитель к спектрографу может быть построен в этом случае по схеме рис. 79, а, т. е. с установкой щели в естественном световом поле. Если к тому же на щель спектрографа проектировать несколько размытые изображения источника, то можно получить равномерно освещенное ноле хорошего качества от источника с неравномерно излучающей поверхностью. [c.116]

По своему характеру фотометрические световые поля также могут быть естественными или (оптическими , т. е. образовываться либо непосредственно излучающими поверхностями сравниваемых источников (или их изображениями), либо поверхностями осветительных линз, освещенных этими источниками (см. гл. 1, 4). К первому типу световых полей относятся и часто встречающиеся случаи фотометрических устройств, где световые поля конструируются с помощью рассеивающих поверхностей, освещаемых фотометрируемыми источниками излучения (фотометр Ричи, Жолио и др.). [c.345]

Первый способ. Микропрепарат Р в микроскопе устанавливается в естественном световом ноле соответственно схеме рис. 34, а, и входная щель спектрального прибора также устанавливается в естественном световом поле по схеме рис. 79. Сочленение этих схем дано на рис. 307, а, где для удобства анализа хода лучей обозначения диафрагм и оптических деталей сохранены прежними. [c.398]

Третий способ. Микронрепарат устанавливается в оптическом световом поле но схеме рис. 34, б, а входная щель спектрографа в естественном световом поле. Сочленение этих схем выполнено на рис. 308. [c.400]

Четвертый способ. Микронрепарат устанавливается в естественном световом ноле, а входная щель спектрографа в оптическом световом поле. На схеме рис. 308 для этого источник света устанавливают на место осветительной линзы О. [c.400]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...