Поле критическое

После открытия эффекта Мейснера было найдено, что при достижении магнитным полем критического значения намагниченность также резко изменяется от величины (—H/Av ) до нуля. Кроме того, было установлено, что величину критического поля гораздо удобнее определять не по скачкообразному изменению сопротивления, а по изменению намагниченности. Намагниченность образца можно, например, измерять, помещая ого в длинную катушку, присоединенную к баллистическому гальванометру и находящуюся в постоянном однородном магнитном поле. При быстром удалении образца из катушки гальванометр дает отброс, пропорциональный полному магнитному моменту образца. Этот метод в настоящее время является одним из наиболее распространенных. [c.614]

Турбулентное магнитогидродинамическое течение. При наличии магнитного поля критическое число Рейнольдса зависит от напряженности магнитного поля при Ре/На << 225 течение является ламинарным, несмотря на то, что при Н — 0 оно при том же числе Рейнольдса было турбулентным. [c.660]

Подгруппа 284 Позитрон 392, 399 Позитроний 196 Поле критическое 369 Полином Эрмита 169 Полупроводники 341, 350, 355 [c.437]

Опыты показали, что переход ламинарного движения в турбулентное происходит при определенном значении числа Рейнольдса, называемом критическим числом Рейнольдса. Для гладкой круглой трубы при острых краях входного сечения критическое число Рейнольдса, подсчитанное по средней скорости и по диаметру трубы, приблизительно равно 2300. Критические числа Рейнольдса для всех других потоков определяются экспериментально. При движении проводящих жидкостей в трубах в поперечном магнитном поле критическое число Рейнольдса может значительно превышать 2300. [c.15]

Фазовая диаграмма для сверхпроводника 2-го рода, имеющего форму длинного цилиндра. — термодинамическое критическое поле, — критическая температура. [c.528]

Рис. 3. Изменение ориентации векторов спонтанной намагниченности 1 и поляризации р в N1 — -бораците ври достижении внешним магнитным полем критического значения Нс.

Во многих случаях действия тепловых напряжений (если рассматриваемая система является консервативной) для расчета критических напряжений или критических температур могут быть использованы методы классической теории устойчивости. Расчет критических температур в этом случае сводится к вычислению температурных напряжений и последующему исследованию устойчивости возможных форм равновесия системы под действием сил, вызванных температурным полем. Критические температуры оказываются тем выше, чем меньше соответствующие перепады температур и чем меньше деформированы конструкции. Таким образом, повышение степени термической устойчивости конструкции может быть достигнуто путем применения способов, подобных тем, которые используются для уменьшения опасного воздействия термических напряжений при других видах нарушения прочности. [c.214]

Подставляя корень этого уравнения в (27.5), получим минимальное критическое число Рэлея Кт. С увеличением поля критические значения кт и Нт монотонно возрастают (рис. 66, 67). В предельном случае сильных полей (М 1) будем иметь следующие асимптотические зависимости [c.191]

Устойчивость в вертикальном цилиндре прямоугольного сечения рассмотрена в работе Р]. Для случая большой теплопроводности стенок, как и при отсутствии поля (см. 13), удается получить точное решение и определить критическое число в зависимости от поля и отношения сторон прямоугольного сечения. Зависимость Р(М) для цилиндра квадратного сечения представлена на рис. 73. Для основного критического движения, при котором граница раздела потоков параллельна полю, критическое число Рэлея при слабых полях возрастает квадратично [c.201]

Если исходить из физического содержания данного выше определения атомного поля, то очевидно, что численное значение атомного поля будет различным для различных атомов, находящихся в основном состоянии, тем более, различным для возбужденных атомов и атомарных ионов. Действительно, во всех этих конкретных состояниях атомов и атомарных ионов энергии связи электрона отличаются и весьма существенно. Кроме того, в атомарных ионах отличается и их заряд. Однако эти частные значения атомных полей мы будем в соответствии с традицией называть критическими напряженностями поля критическими полями), оставив термин атомное поле за приведенной выше величиной Р = Ра [c.251]

В условиях критических ЧР первого рода снижение величины с течением времени не наблюдается и разрушаются в случае пропитанной жидкостью изоляции лишь молекулы жидких углеводородов. Обычно определяют значения напряженности поля Е р J и р JJ в изоляции, соответствующие критическим ЧР первого и второго рода. Напряженность поля критических ЧР падает с возрастанием толщины образца и его площади. Погрешность определения Е р и других параметров ЧР обычно не должна превосходить величину порядка 10%. [c.548]

На рис. 3.22 приведены экспериментальные зависимости коэффициента электронного усиления уд рэлеевских волн на частоте 173 МГц и рассеиваемой в образце мощности постоянного тока Р от дрейфового напряжения F,>. Как видно из графиков, усиление чрезвычайно резко растет при переходе дрейфовым полем критического значе- [c.243]

Критическая скорость флаттера существенным образом зависит также от напряженности магнитного поля. Из (6.52) путем численного анализа нетрудно установить, что при увеличении напряженности магнитного поля критическая скорость вначале уменьшается, достигая минимума для определенного значения е, после чего начинает неограниченно возрастать, стабилизируя рассматриваемый процесс. [c.440]

При растекании потока перед решеткой линии тока искривляются. Если в качестве распределительного устройства взята плоская (тонкостенная) решетка, у которой в отличие, например, от трубчатой решетки проходные отверстия не имеют направляюш,их стенок (поверхностей), то возникающее поперечное (радиальное) направление линий тока, т. е. скос потока, неизбежно сохранится и после протекания жидкости через отверстия. Это вызовет дальнейшее растекание, т. е. расширение струйки 1 и падение ее скорости за счет сужения струйки 2 и повышения ее скорости. Чем больше коэффициент сопротивления решетки, тем резче искривление линий тока при растекании жидкости по ее фронту, а следовательно, за решеткой значительнее расширение сечения и соответственно уменьшение скорости струйки 1 за счет струйки 2. Вследствие этого после определенного (критического или оптимального) значения коэффициента сопротивления опт плоской решетки, при котором поток за ней полностью-выравнивается, т. е. скорости в обеих струйках становятся одинаковыми, дальнейшее увеличение приводит к тому, что за решеткой скорость струйки 2 возрастает даже по сравнению со скоростью струйки /, возникает новая деформация поля скоростей в виде обращенной или перевернутой неравномерности (рис. 3.3). [c.80]

Использование рассмотренных уравнений для оценки долговечности конструкций с существенно неоднородными полями напряжений связано со значительными трудностями, так как эти поля изменяют характер деформирования материала у вершины трещины. Например, в сварных тавровых соединениях остаточные напряжения приводят к ситуации, когда при действии циклической эксплуатационной нагрузки с коэффициентом асимметрии, равным нулю, коэффициент асимметрии нагружения материала в вершине трещины по мере ее развития изменяется от 0,8 до О, при этом КИН может принимать значения от пороговых до близких к критическим [198]. Следовательно, оценка долговечности такого рода конструкций может выполняться только с помощью уравнений, учитывающих переменную вдоль траектории развития трещины асимметрию нагружения в широком диапазоне СРТ. Как видно из выполненного обзора, такие уравнения являются в основном эмпирическими, содержащими большое количество взаимосвязанных параметров, определяемых только экспериментально на основании статистической обработки данных, что приводит к значительной сложности в получении и использовании этих зависимостей. Поэтому [c.192]

Зависимость у от внешнего поля Е, рассчитанная по формулам (4. 4. 32) я (4. 4. 33), показана на рис. 49 для различных значений диэлектрической проницаемости газа Видно, что если е /е < 20 (кривые 1,2), то пузырек газа может неограниченно удлиняться под действием электрического поля. Однако он может стать неустойчивым с точки зрения сохранения поверхностной энергии и распасться на несколько пузырьков. Если 20 (кривая 4), то существует критическое значение напряженности электрического поля при котором пузырек теряет устойчивость. [c.147]

В [52] также наблюдалось дробление пузырьков газа под действием электрического поля. В частности, было показано, что при г /Е 20 вытягивание пузырьков газа по направлению поля происходит вплоть до того момента, когда полюсы пузырька практически соединят электроды. При этом происходит.разрыв поверхности и дробление газового пузырька. Если е /е 20, то при Е=Е в точках полюсов пузырька образуются острые концы и струи газа. При этом критическое значение длин полуосей у,р=1.85 при е /е = оо. Форма поверхности пузырька газа в области полюсов в момент дробления близка к конической. Значение угла раствора конуса 2р, при котором пузырек газа ещ е можно считать устойчивым, определим из условия равновесия давлений на поверхности конуса [54]. [c.148]

Отметим, что, хотя в уравнении (4. 7. 1) интегрирование по размерам пузырьков ведется до бесконечности, из-за быстрого убывания константы коалесценции К (У, У) при У У . фактически учитывается коалесценция пузырьков с размерами меньше критического. Перемещение мелких пузырьков газа в жидкости происходит благодаря их тепловому (броуновскому) движению, а электрическое поле при этом только увеличивает вероятность коалесценции пузырьков в силу их диполь-дипольного взаимодействия. Поскольку такое взаимодействие является короткодействующим, электрическое поле не влияет на относительно большие перемещения пузырьков. Для больших пузырьков газа роль теплового движения сильно уменьшается, математически это отражается на быстром убывании К , У) при У, У оо. [c.162]

Для твёрдых сверхпроводников имеет значение род электрического поля в переменном поле критические параметры существенно меньше, чем в постоянном (для мягких сверхпроводаиков такая зависимость отсутствует, и [c.23]

Сверхпроводники и криопроводники. Явление сверхпроводимости было открыто нидерландским физиком X. Камерлинг-Оннесом в 1911 г. Согласно современной теории, основные положения которой были развиты в работах Д. Бардина, Л. Купера, Дж. Шриф-фера (теория БКШ), явление сверхпроводимости металлов можно объяснить следующим образом. При температурах, близких к абсолютному нулю, меняется характер взаимодействия электронов между собой и атомной решеткой, так что становится возможным притягивание одноименно заряженных электронов и образование так называемых электронных (куперовских) пар. Поскольку куперовские пары в состоянии сверхпроводимости обладают большой энергией связи, обмена энергетическими импульсами между ними и решеткой не наблюдается. При этом сопротивление металла становится практически равным нулю. С увеличением температуры некоторая часть электронов термически возбуждается и переходит в одиночное состояние, характерное для обычных металлов. При достижении критической температуры (Т ) все куперовские пары распадаются и состояние сверхпроводимости исчезает. Аналогичный результат наблюдается при определенном значении магнитного поля (критической напряженности Я р или критической индукции Акр), которое может быть создано как собственным током, так и посторонними источниками. Критическая температура и критическаяс напряженность магнитного поля являются взаимосвязанными величинами. Эта зависимость для чистых металлов может быЪ приближенно представлена следующим выражением [c.122]

В ряде случаев движение вдоль кривой Ф. п. 1-го рода при изменении внеш. параметров приводит к уменьшению теплоты перехода и скачка уд. объёма вплоть до полного их исчезновения, после чего Ф. п. между теми же фазами происходит как Ф. п. 2-го рода. Соответствующая точка на кривой перехода наз. трикритической точкой, она характеризуется резкой аномалией теплоёмкости в упорядоченной фазе С (7 с 7) Вблизи трикритич. точки флуктуации столь же сильны, как вблизи любой точки Ф. п. 2 го рода, однако их взаимодействие между собой аномально слабое. Это позволяет применять для описания трикритич. точки теорию самосогласованного поля (см. также ст. Поли-критическая точка). [c.273]

Широко исследованы двухкомпо- нентные сверхпроводящие сплавы простых монотектнческяк, эвтектических, верите ктическм систем и систем с непрерывной растворимостью. Исследование систем Nb — Ti и Nb — Zr, образующих ряд твердых растворов в широком диапазоне концентраций, показало, что у многих сплавов при гелиевых температурах сверхпроводимость сохраняется до высоких значений магнитного поля. Критические характеристики сплавов зависят от механической и термической обработки сплавов, а также от наличия примесей я легирующих элементов. [c.522]

При М = О критическое значение Ri = я (основной нечетный урбвень неустойчивости, см. 12). С увеличением поля критическое число Рэлея возрастает квадратично с М. Повь1-щение устойчивости при наличии поля весьма значительно. Для ртути, например, при комнатной температуре о = 0,945Х X 10 се/с" , т] = 1,55-10"2 ni/аз при толщине слоя 1 см и напряженности поля 1000 гс получаем М=13. При этих условиях критическое число Рэлея в 18 раз больще соответствующего значения при отсутствии поля. [c.176]

Сравнение с экспериментом. Как уже указывалось, проводящие жидкости, которые могут стать объектом лабораторного эксперимента, имеют такие параметры, что Рт < Р. Поэтому речь может идти об экспериментальной проверке выводов, касающихся лишь монотонной неустойчивости. Такая проверка предпринята в серии работ Накагавы (основные работы [ 2 ]). В этих работах изучалась граница конвективной устойчивости горизонтального слоя ртути в поперечном магнитном поле. Критическая разность температур фиксировалась по кризису теплО передачи. Напряженность поля изменялась в пределах Яо = = 250 н-8000 гг при значениях толщины слоя Л = 3, 4, 5 и 6 см. Таким образом, числа Гартмана были заключены в пределах 6,3 ч-410. Экспериментальные значения критических чисел Рэлея в зависимости от поля приведены на рис. 70 вместе с теоретической кривой Чандрасекара для случая обеих твердых границ (в опытах практически имел место именно этОт случай, так как на свободной поверхности из-за загрязнений возникала неподвижная пленка). [c.197]

Таким образом, в сильном поле критическое число Рэлея растет с полем линейно, а в критическом движении образуется гарт-мановский пограничный слой, толщина которого б 1п М/М, [c.201]

Критерий сильного (насыщающего) поля. Критическую напря/нсп-ность внешнего поля будем искать, исходя из соотношения Q = где — частота Раби, а "f — естественная ширина уровня. Для не очень высоко-возбужденных атомньтх состояний справедлива численная оценка естественной ширины Y 10-3 см-1 ю-в (время жизни т 10 с 10 Та). Положим, что дипольный момент возбужденного атома d iJS, (дебай) [c.82]

Напряжения Унач и б крит могут быть определены на плоских или трубчатых образцах с толщиной диэлектрика Л, и тогда вводят ионизационные параметры изоляционного материала напряженность поля начальной (неустойчивой) и напряженность поля критической крцт (устойчивой) ионизации. [c.185]

Размеры сварного соединения влияют на характер температурного поля и термического цикла, определяя также существенные для формирования механических свойств металла шва характеристики наибольшую температуру нагрева Т ах, длительность выдержки лгеталла в иптервале температур выше критических /д и скорость ого охлаждения охл- [c.199]

Применяют также сплавы N —А1 с добавками кремния (I—2%). Такие сплавы обладают очень высокой коэрцитивной силой (до 640 Э) при умеренной индукции (400—500 Гс) и пониженной критической скоростью охлаждения, что очень существенно при изготовлении массивных магнитов. Добавка меди к сплавам Fe—Ni—Л1 позволяет частично заменить дорогой никель и улучшить свойства сплава. Введение в сплав с 22% Ni до 6% Си повышает Не без снижения Вг. Наиболее высокие магнитные свойства достигаются при одновременном введении меди и кобальта. Последний повышает коэрцитивную силу и остаточную индукцию. Особое внимание следует уделить высококобальтовым сплавам (15—24% Со), которые подвергаются так называемой закалке в. иагнитном поле. Сущность этой закалки заключается в том, что нагретый до температуры закалки (около 1300°С) магнит быстро помещают между полюсами электромагнита (напряженность поля должна быть НС менее 120 ООО А/м) и так охлаждают до температуры ниже 500°С. Дальнейшее охлаждение проводят обычно па воздухе. После такой обработки магнит обладает резкой анизотропией магнитных свойств. Магнитные свойства очень высоки только в том направлении, в котором действовало внешнее магнитное поле в процессе закалки. [c.546]

Дополнительные замечания и расчетные формулы. Согласно формуле (4.28) неравномерность потока уменьшается с ростом коэффициента сопротивления тонкостенной решетки до Ср = Скр = опт = 2. При Ср = 2 величина К = Ада г/Адао = 0, т. е. неравномерность исчезает. С дальнейшим увеличением Ср неравномерность возникает опять и возрастает, но имеет обратный знак, так что создается перевернутое поле скоростей. При критическом значении коэффициента сопротивления, т. е. при = 2, когда за решеткой достигается Ада2, = 0, на решетке поток остается неравномерным, и согласно выражению (4.18) отклонение от средней скорости Адар = 0,5Адао . [c.98]

Применение локальных критериев к анализу разрушения в материальной точке также наталкивается на ряд противоречий. В частности, при таком подходе практически невозможно прогнозировать разрушение тела с трещинами или острыми концентраторами, в котором реализуется высокий градиент напряжений и деформаций. Трудности описания разрушения в высокоградиентных полях напряжений и деформаций в первую очередь связаны с тем фактом, что для зарождения разрушения необходима реализация тех или иных физических процессов в некотором конечном объеме материала, а не в материальной точке. Поэтому даже при выполнении условия зарождения разрушения в материальной точке реально разрушение не происходит до тех пор, пока критическое состояние не возникает в некотором объеме материала. [c.6]

Е ли гибкость стержня меньше предельного значения, то поль-зова1ься формулой Эйлера нельзя, так как в этом случае получаются завышенные значения критической силы и, следовательно, дейст-вите 1ьная устойчивость стержня переоценивается. [c.213]

Аэродинамическая картина течения в камере вихревого нагревателя характеризуется комплексом специфических свойств, наиболее полно удовлетворяющих требованиям качественной смесеподготовки большая объемная плотность кинетической энергии, мощные акустические колебания, высокая интенсивность турбулентности, ориентированная в радиальном направлении, рециркуляционные зоны, организация локализованных областей повышенной температуры. При критическом перепаде давления реализуются режимы работы, при которых параметры факела практически не зависят от слабых возмущений среды, в которую происходит истечение. Поле центробежных сил и характерная особенность течения обеспечивают качественное конвек-тивно-пленочное охлаждение корпусных элементов вихревой горелки. Широкий спектр возможного использования вихревых го-релочных устройств показан на рис. 7.1. [c.307]

Следует отметить, что в роторе практически любого типа частота вращения изменяется в достаточно широком диапазоне, а это означает, что создаваемые при этом окружные скорости могут существенно раздичаться. Так, например, для ротора ГТД при небольшой частоте его вращения п значение окружной скорости может быть сопоставимо со значением осевой составляющей скорости истечения из отверстия диафрагмы и течения в камере энергоразделения. В то же время на крейсерских режимах и на максимальных частота вращения ротора такова, что в зависимости от радиуса расположения вихревого энергоразделителя R окружная составляющая скорости U, создаваемая вторичными инерциальными силами, может достигать критической. Очевидно, что характер влияния во многом будет определяться взаимным расположением векторов напряженностей первичного и вторичного инерциальных полей. Исследования, проведенные в работе [212] показали, что у вихревой трубы, для которой вторичное поле инерциальных сил создавалось ее вращением относительно оси, расположенной перпендикулярно к оси симметрии камеры энергоразделения и размещенной в области соплового ввода, с ростом частоты вращения трубы п температурные эффе- [c.379]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...