Тепловой кризис

Поток, имеющий любую начальную скорость, можно за счет соответствующего подогрева довести до критической скорости (Mr = 1). При большом начальном значении числа М понадобится незначительный подогрев. Чем ниже скорость, тем более сильный критический подогрев необходим. Но никаким подогревом нельзя перевести поток в цилиндрической трубе в сверхзвуковую область. Это явление носит название теплового кризиса ). [c.195]

Более подробное обоснование явления теплового кризиса дается в следующем параграфе. [c.195]

При отсутствии подогрева (Г = Г ) имеем рг Рх-Если в конце трубы имеет место тепловой кризис (Яг = 1), то уравнение (34) примет следующий вид [c.197]

Уменьшение скорости в начале трубы (при Я,х < 1) с усилением подогрева в условиях теплового кризиса объясняется сокра-н ением расхода газа. В самом деле, при тепловом кризисе скорость газа увеличивается пропорционально корню квадратному из температуры [c.198]

Предельное изменение давления получается при достижении теплового кризиса (Я,г = 1). В этом случае на основании (36) [c.198]

Наибольшее падение полного давления получается при тепловом кризисе. Подставляя выражения (38) и (40) в равенство (41), [c.199]

Здесь верхние знаки соответствуют режиму > 1. Зависимость изменения полного давления при тепловом кризисе в трубе от отношения температур торможения, вычисленная для < 1 по формуле (42), представлена в нижеследующей таблице (к = 1,4) [c.200]

Следовательно, процесс детонации, начавшийся со взрыва, непрерывно ослабевает до тех пор, пока скорость распространения не снизится до минимального значения, отвечающего наступлению теплового кризиса в зоне горения. С этого момента распространение детонационной волны приобретает устойчивый стационарный характер. [c.223]

Как было указано в 4, дальнейшее ускорение и переход Б сверхзвуковую область возможны единственно при перемене знака воздействия— в данном случае при переходе от выделения тепла в зоне горения к отводу его, начиная от критического сечения тепловое сопло). Таким образом, наступление теплового кризиса в зоне горения приводит к установлению стационарных значений Xi, Я2 и Лз. [c.223]

Расчет предельного скачка разрежения во фронте пламени, достигаемого при тепловом кризисе, можно произвести посредством уравнения импульсов. В случае = Мз = 1 имеем ) [c.226]

Интересно отметить, что аналогичный результат был получен ранее в работе [14] при исследовании движения подогреваемого газа по трубе постоянного сечения. В этой работе было доказано, что никаким подогревом нельзя превысить в трубе число = 1 (явление теплового кризиса) и сократить полное давление более чем на величину [c.222]

С падением напора газового потока, обусловленным рассмотренными явлениями, впервые столкнулись в высокофорсированных камерах горения реактивных двигателей, где возникает тепловое сопротивление. Было, в частности, показано, что при возникновении теплового кризиса в трубе постоянного сечения (при отсутствии сил трения) теряется до 27% начального давления [Л. 5-1, 2]. [c.132]

Остановимся прежде всего на выводах принципиального значения. Так, Г, Н. Абрамович в 1944 г. впервые показал, что подогрев движущегося по каналу газа обусловливает возникновение потерь полного давления. При этом поток, имеющий любую начальную скорость, можно за счет соответствующего подогрева довести До критической скорости, но никаким подогревом поток в трубе постоянного сечения нельзя перевести в сверхзвуковую область. Это явление получило название теплового кризиса. Л. А. Вулисом (1947) было установлено общее соотношение для изменения параметров потока в канале при наличии геометрического, теплового, расходного, механического воздействий и при воздействии трением. Согласно этому соотношению, получившему название условия обращения воздействий, характер влияния отдельных воздействий на газовое течение противоположен при до- и сверхзвуковых скоростях, [c.805]

Если в начальном состоянии скорость газа превосходит звуковую, так что /п-прямая наклонена к оси и круче касательной к адиабате Пуассона в точке О (прямая ОС на рис. 1.5.7), то при подводе тепла, сопровождаемом ростом энтропии, изображающая состояние газа точка движется от точки О по /п-прямой вверх. Давление и плотность газа при этом возрастают, а скорость его падает, вновь, как и в случае дозвуковой начальной скорости, приближаясь к скорости звука. Тепло к газу можно подводить до тех пор, пока не будет достигнут максимум энтропии в точке касания /п-прямой с адиабатой Пуассона (точка С на рис. 1.5.7). При этом наступает тепловой кризис и дальнейший подвод тепла к газу становится невозможным. [c.105]

Используя предыдущие формулы, несложными выкладками найдем отношение полного давления при тепловом кризисе к начальному [c.107]

При Я, — О теплоподвод —% до достижения теплового кризиса [c.107]

Отношение полных давлений при тепловом кризисе при Aj О [c.107]

Если в конце трубы имеет место тепловой кризис (Х],= 1), то уравнение (34) примет следующий вид [c.147]

Уменьшение скорости в начале трубы с усилением подогрева в условиях теплового кризиса объясняется сокращением расхода газа [c.148]

Наибольшее падение полного давления получается в условиях теплового кризиса. Подставляя выражения (38) и (40) в равенство (41), можем выразить падение полного давления как функцию отношения температур торможения [c.150]

В интересующем нас случае установившейся детонации (или распространения горения с предельной скоростью), когда наступает тепловой кризис, т. е. [c.176]

При тепловом воздействии имеют место два важнейших явления, предсказанные Г. Н. Абрамовичем в 1946 г. тепловой кризис и тепловое сопротивление, заключающееся в снижении полного давления при подводе тепла к движущемуся газу [1]. Уравнение (11.59) для теплового воздействия [c.260]

Как видим, изменение всех параметров потока при тепловом воздействии для заданного к = Ср/С определяется только А,] и Хг-Тепловой кризис возникает при критическом подогреве [c.262]

В последнее время Трошин [120] показал, что, при упомянутой идеализации реальные режимы горения по своим термодинамическим и газодинамическим характеристикам описываются нижней ветвью адиабаты Гюгонио. Нижняя ветвь адиабаты Гюгонио охватывает режимы горения со скоростями от Ып до максимальной скорости, отвечающей тепловому кризису, т. е. скорости горения, равной скорости звука. [c.137]

При у< поток является дозвуковым. Дозвуковая область течения соответствует сегменту ОС на параболе. При у— число М=1. В этом случае мы имеем дело со звуковым потоком и канал работает в режиме теплового кризиса. При у> поток является сверхзвуковым. Сверхзвуковая область течения соответствует сегменту СА на параболе. От М=0 (точка О) поток разгоняется (ускоряется) путем подвода тепла скорость звука (точка С) достигается тогда, когда подводится максимальное количество тепла, которое рабочее тело может воспринять. Это максимальное количество тепла соответствует величине х=0,5, или [c.104]

В интересующем нас случае установившейся детонации (или распространения горения с предельной скоростью), когда наступает тепловой кризис, т. е. Яз = 1 и и>г = Дзкр, уравнение (87) принимает вид [c.228]

Зависимость изменения полного давления при тепловом кризисе в трубе от отношения температур торможения, вычисленная по формуле (42), нредставлена в нижеследующей таблице [c.150]

С увеличением допускаемой температуры в камере сгорания двигателя представляется возможным, как это следует из рис. 6. 1, при тех же скоростях полета и размерах двигателя, резко повысить тягу. С повышением Гог шах точка теплового кризиса смещается к более высо ким скоростям полета и область возможного использования двигателя расширяется, однако сам характер кривых не меняется. [c.207]

Высокие темпы ужесточения норм на выбросы вредных веществ привели к ухудшению показателей топливной экономичности автомобилей в среднем на 13% вследствие применения многочисленных дополнительных устройств снижения токсичности, дефорсирования двигателей, введения систем рециркуляции ОГ, установки термических и каталитических нейтрализаторов без фактического улучшения рабочего процесса двигателя. Кроме значительного возрастания первоначальных и эксплуатационных затрат это привело с учетом перенасыщенности страны легковыми автомобилями к общему росту выбросов ОГ, повышенно.му тепловому загрязнению атмосферы и другим побочным последствиям. Повышение цен на топливо, так называемый энергетический кризис, привеоТи к необхо- [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...