Критическая точка в теории молекулярного поля

Фиг. 33.11. Графическое решение уравнений теории молекулярного поля (33.61). Если температура Г превышает Тс (например, Г = То), не существует никаких решений, кроме М = о. При Т, меньших Тс (например, Т = Ти. . Т,), имеются решения с ненулевым магнитным моментом М, Критическое значение Г, равное Тс, определяется геометрическим условием, согласно которому наклон кривой Мц (ж) в начале координат должен быть равен Т Х. Через обозначена намагниченность насыщения.

Выражение (34.20) представляет собой характерный результат теории молекулярного поля [например, согласно предсказаниям теории молекулярного поля, спонтанная намагниченность обращается в нуль по закону (Гд — см. гл. 33, задача 6]. Известно, что в ферромагнетиках теория молекулярного поля оказывается несправедливой при температурах, достаточно близких к критической. По-видимому, она несправедлива также и в сверхпроводнике достаточно близко от Т , однако имеются соображения, говорящие в пользу того, что область, внутри которой несправедлива теория молекулярного поля, чрезвычайно узка [обычно (Гд — Г)/ГдГ 10- ]. Сверхпроводники представляй собой редкий пример системы, где фазовый переход хорошо описывается теорией молекулярного поля достаточно близко к критической точке. [c.359]

См. также Антиферромагнетизм Восприимчивость Критическая точка Магнитное взаимодействие Модель Гейзенберга Теория молекулярного поля Ферримагнетизм Ферромагнетизм Магнитные пики при рассеянии нейтронов II 312, 313 [c.400]

Теория металлов Лоренца I 66, II 208 (с) Теория молекулярного поля II 329—333 вблизи критической точки II 338 восприимчивость II 332, 338 закон Кюри — Вейсса критика ее II 329 [c.411]

Теория молекулярного поля П 329—333 вблизи критической точки П 338 восприимчивость П 332, 338 закон Кюри — Вейсса критика ее II329 низкотемпературная спонтанная намагниченность П 332 определение спонтанной намагниченности П 330, 331 применимость в случае сверхпроводящего перехода II359 (с), 360 (с) сравнение критической температуры, полученной в ее рамках, с точным значением П 331 Теория упругости П 71—75 [c.444]

Bo-первых, если первоначальный вариант теории вырос, исходя из вполне определенных физических представлений о возникновении в ферромагнетике ниже точки Кюри эффективного молекулярного поля (см. том 2, гл. 3), составляющих основу полуфеноменологической теории Вейсса, то произведенное нами дальнейшее обобщение этой теории представляется откровенно формальным. На феноменологическом уровне можно предложить и другие более или менее удачные варианты видоизменения первоначального уравнения состояния Я = Н в, М). Поэтому гипотеза Видома, включающая два момента, — предположение о структуре этого уравнения состояния, Я = МФ(т, М / ) = МХ Ф(Хт, , и предположение о полном подобии всех фазовых переходов Л-типа и критических явлений, — оказались столь привле-, кательной именно потому, что она в едином своем акте позволила полностью снять проблему произвола в выборе конкретной модели магнетика. При этом мы молчаливо полагаем, что функция двух аргументов Ф такова, что поверхность термодинамических состояний Я = Н 0, М) (см. рис. 64-А) как бы натянутая на кривую спонтанной намагниченности М = Мо 0), лежащую в плоскости Я = О, вне области критической точки т = О, М = О не имеет более никаких аналитических особенностей. [c.142]

В заключение этого параграфа отметим определенную общность результатов, касающихся поведения систем в окрестности критической точки, полученных в задачах 55 (полуфеноменологическая теория фазовых переходов), 56 (приближение молекулярного поля) и 59 (система Ван-дер-Ваальса) во всех этих случаях мы имели конечный скачок теплоемкости, а для критических показателей — значения а=0, р=1/2, у=1, 6=3, которые явно не дотягивают до желаемых (а 1/8 и т. д., см. 6, п. к)). Рассмотренные в этих задачах модели систем в литературе часто именуют классическими, причем отнюдь не с целью отметить их гармоническую заверщенность, а скорее, чтобы подчеркнуть их изначаль-ность по отношению к теории фазовых переходов и критических явлений. [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...