Течения турбулентные магнитогидродинамические

Задачу о турбулентном магнитогидродинамическом течении в канале удобно решать в безразмерных переменных ср = , г] = [c.256]

Турбулентное магнитогидродинамическое течение. При наличии магнитного поля критическое число Рейнольдса зависит от напряженности магнитного поля при Ре/На << 225 течение является ламинарным, несмотря на то, что при Н — 0 оно при том же числе Рейнольдса было турбулентным. [c.660]

МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ТУРБУЛЕНТНЫЕ ТЕЧЕНИЯ 249 [c.249]

МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ТУРБУЛЕНТНЫЕ ТЕЧЕНИЯ 251 [c.251]

МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ТУРБУЛЕНТНЫЕ ТЕЧЕНИЯ 253 [c.253]

МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ТУРБУЛЕНТНЫЕ ТЕЧЕНИЯ 255 [c.255]

МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ТУРБУЛЕНТНЫЕ ТЕЧЕНИЯ 257 [c.257]

МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ТУРБУЛЕНТНЫЕ ТЕЧЕНИЯ 25Ф [c.259]

МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ТУРБУЛЕНТНЫЕ ТЕЧЕНИЯ 261 [c.261]

МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ТУРБУЛЕНТНЫЕ ТЕЧЕНИЯ 263 [c.263]

МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ТУРБУЛЕНТНЫЕ ТЕЧЕНИЯ 265 [c.265]

Анализ опытных данных показывает, что в гладких магнитогидродинамических трубах, переход ламинарного режима течения проводящей жидкости в турбулентный происходит примерно при 28 [c.435]

В литературе предложено несколько зависимостей для расчета коэффициента трения при турбулентном течении проводящей жидкости в магнитогидродинамических трубах. Подавляющее большинство из них ограничено определенным диапазоном чисел Re и На. [c.436]

Хотя в магнитогидродинамических устройствах часто реализуется ламинарный режим течения, более распространенными являются турбулентные МГД-течения. Обычно под турбулентным МГД-течением понимают такое течение, которое без поля было бы развитым турбулентным. При числе Рейнольдса, стремящемся к бесконечности, и заданном значении числа Гартмана [c.60]

Соображения об аналогии могут быть использованы для теплового моделирования магнитогидродинамических характеристик при турбулентном течении электропроводящих сред в продольном магнитном поле. [c.87]

Влияние магнитного поля на теплообмен характеризуется а) воздействием на профиль усредненного течения нагретого газа и б) воздействием на уровень турбулентности. Для того чтобы определить, сколь существенно это влияние в конкретных условиях коаксиального плазмотрона, оценим значение числа Стюарта - безразмерного параметра, характеризующего интенсивность магнитогидродинамического взаимодействия, определяемого как [c.111]

В [7] получено уравнение для турбулентной вязкости в магнитной гидродинамике, даны простейшие аппроксимации входящего в него магнитогидродинамического члена и изучено течение в пограничном слое при осевом магнитном поле. В [8] детально проанализировано развитое турбулентное течение несжимаемой электропроводной жидкости в плоском канале в присутствии осевого магнитного поля. [c.552]

Приближенная модель учета джоулевой диссипации в пристеночной области. Сформулированная выше система уравнений обладает рядом особенностей, обусловленных наличием членов f и q. Прежде всего, в магнитогидродинамических пограничных слоях нарушается подобие между полями скорости и энтальпии торможения, свойственное газодинамическим течениям. Одной из причин его нарушения является выделение джоулева тепла / /сг вблизи холодной электродной стенки. Повышенное тепловыделение в пристеночной области связано с сильным уменьшением проводимости вблизи холодной поверхности в результате уменьшения температуры газа. При достаточно больших числах Рейнольдса Reo температура газа почти по всему поперечному сечению пограничного слоя вследствие интенсивного турбулентного перемешивания остается на уровне достаточно высокой температуры внешнего потока и резко уменьшается только вблизи стенки - в предельном случае в зоне ламинарного подслоя. Для приближенного учета этого эффекта построим простейшую модель разогрева жидкости в пристеночной области. Сделаем следующие предположения [c.555]

Сформулирована задача о расчете турбулентного магнитогидродинамического (МГД) пограничного слоя в каналах высокотемпературных МГД-устройств с помощью замыкающего дифференциального уравнения для турбулентной вязкости. Показано, что в первом приближении оно сохраняет такой же вид, как в обычной газовой динамике, а влияние магнитного поля на характеристики пограничного слоя проявляется через МГД-силовые и тепловые источники, учитываемые в осредненных уравнениях движения и энергии. Предложена приближенная модель учета джоулева тепловыделения вблизи холодной электродной стенки канала. Проведены расчеты МГД-пограничных слоев для двух режимов при постоянной скорости внепЕнего потока и при постоянном давлении. При достаточно больпЕих электрических токах пограничный слой в первом случае характеризуется увеличением числа Стантона на электродной стенке и коэффициента трения на изоляционной стенке. Во втором случае происходит отрыв пограничного слоя на электроде, а на изоляционной стенке течение безотрывно практически при произвольном торможении внепЕнего потока. [c.551]

На рис. XV. 13 приведены опытные данные, полученные Хожаи-новым при течении ртути в магнитогидродинамическом канале прямоугольного сечения с отношением сторон 1 2,5 (0,78 X X 1,9 см ). В области ламинарного режима течения они удовлетворительно согласуются с точным решением Шерклифа. На этом же рисунке для сравнения приведены опытные данные Никурадзе полученные при течении воды в аналогичной трубе, что ooTBet" ствует случаю течения ртути при отсутствии магнитного поля. В области перехода ламинарного режима течения в турбулентный данные Никурадзе дополнены опытными данными Шиллера, по-лученными в трубе прямоугольного сечения с отношением сторон 1 2,8. [c.431]

Предложена система параметров, которая определяет течение в произвольном сечении несжимаемого магнитогидродинамического пограничного слоя. С помощью теории размерностей найдены критериальные зависимости для параметров отрыва ламинарного и турбулентного пограничных слоев проводящей жидкости при наличии магнитного и электрического полей, а также вдува среды через обтекаемую поверхность. Проведено сравнение некоторых из критериальных зависимостей с результатами точных рептений. [c.543]

Определению параметров отрыва ламинарного ( л) и турбулентного ( т) магнитогидродинамических пограничных слоев посвящены заботы [1, 2]. Данные об этих параметрах позволяют указать, насколько та или иная область реального ислледуемого течения близка к сечению отрыва. В ряде случае, с привлечением сведений об изменении толщины вытеснения вдоль обтекаемой поверхности, информация о величинах и дает возможность рассчитать точку отрыва пограничного слоя. Наконец, при известных функциональных зависимостях для л и можно поставить задачу об отыскании такой формы канала, которая обеспечивала бы всюду безотрывное течение в пограничном слое. [c.543]

Устойчивость магнитогидродинамических течений. Вопрос об устойчивости течений имеет большое значение как с теоретической, так и с практической точки зрения. Потеря устойчивости течением жидкости или газа может приводить к переходу ламинарного течения в турбулентное. Исследование закономерностей этого перехода представляет заманчивую проблему для теоретического изучения. Результаты, полученные в теории утойчиво ти магнитогидродинамических течений, имеют непосредственные приложения, так как они указывают на невозможность реализации некоторых ламинарных течений вследствие их неустойчивости, а также на средства, при помощи которых эти течения могут быть стабилизированы (например, магнитные поля той или иной конфигурации). Существенный [c.454]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...