Модель течения идеализированна

Модель течения идеализированная 127 [c.504]

Действительное течение в пространственных решетках турбомашин существенно трехмерное и нестационарное. Исследование этого течения с учетом эффектов реального газа представляет собой основную современную проблему теории решеток, к необходимости решения которой подводят как общее развитие этой теории, так и ряд новых задач, возникающих при проектировании и использовании турбомашин. Только сложность непосредственного решения соответствующих задач заставляет обращаться к упрощенным моделям течения идеализированных жидкостей и с меньшим числом независимых переменных. Применение упрощенных моделей [c.143]

Модель такого идеализированного регулятора включает в-себя усилитель У4, на который подаются постоянные напряжения через контакты 1Р1 или 1Р2 реле датчиков, и интегратор <У5. Последний отключен от командных Цепей модели,-поэтому он играет роль запоминающего устройства, периодически (каждый цикл) сохраняя постоянным давление воздуха в воздушной камере аппарата в течение всего процесса моделирования, состоящего из нескольких циклов, и изменяя его на величину Ар после каждого цикла прокатки в зависимости от показаний датчиков, т. е. знака отклонения величины тормозного пути от заданного значения. [c.335]

Исследование характеристик для идеализированной модели течения в струйном элементе. Определим сначала величины tg а, 2 и t>2, считая ао, ai, Vo, Vi заданными. [c.103]

Формулы (12.2) — (12.4) получены при исследовании идеализированной модели течения, основанном на использовании аппарата теории функций комплексного переменного ). [c.127]

Следует отметить, что течение газа в реактивных соплах в общем случае достаточно сложное (трехмерное, пульсирующее, турбулентное, с высокой температурой, со скачками уплотнения, с возможными отрывными зонами и т.д.), решение основных уравнений движения в этом случае сопровождается значительными трудностями и это приводит к необходимости включения в рассмотрение более простых или идеализированных схем (моделей) течения. Использование более простых моделей позволяет получить определенное упрощенное описание движения газа и облегчить проведение численных расчетов. При этом весьма важно представлять или оценить, насколько эти модели [c.14]

РОЛЬ АККОМОДАЦИИ И ВНУТРИЗЕРЕННОГО ТЕЧЕНИЯ ДЛЯ ЗЕРНОГРАНИЧНОЙ ПЛАСТИЧЕСКОЙ ДЕФОРМАЦИИ. Рассмотрим поведение двух предельно идеализированных моделей (рис. 103). Предположим, что поликристаллический металл описывается набором жестких полиэдров, способных только к жесткому смещению путем проскальзывания по границам. [c.176]

Естественное стремление как можно лучше отразить свойства реальных материалов приводит к попыткам выхода за рамки допущений классической теории, основанной на принятии идеализированной модели среды. При этом, как было отмечено в гл. I, необходимо изменение формулировки основной задачи теории приспособляемости. Следует также иметь в виду, что при оценке влияния реальных механических свойств приходится исходить из определенной (а не произвольной) программы нагружения, учитывая отвечающий ей механизм разрушения. Так, влияние эффекта Баушингера и изменения диаграммы деформирования при чередовании знака пластической деформации имеет существенное значение для условий знакопеременного течения, но оно не сказывается, если повторные нагружения приводят к одностороннему накоплению деформации. С другой стороны, в последнем случае обычное деформационное упрочнение является дополнительным резервом приспособляемости. [c.247]

Ячеечную модель можно привлечь для схематического объяснения (в сильно идеализированной форме) структуры упомянутых выше основных типов течения. Разные исследователи пользовались разными формами ячеек, однако наибольшие удобства связаны с предположением о сферичности как частиц, так и окружающих их фиктивных жидких оболочек. С математической точки зрения сферическая поверхность удобна тем, что она может быть описана при помощи одного параметра она представляет и большой практический интерес, поскольку форма многих частиц близка к сферической. Для иллюстрации мы кратко рассмотрим те структуры потока, которые отвечают модели сферической ячейки, концентрической с частицей. [c.18]

Резание металла является сложным процессом, включающим трение, пластическое течение, разрушение металла в таких предельных условиях, которые обычно не встречаются ни при испытаниях материалов, ни в других технологических процессах. Процесс резания может изучаться на идеализированных физических моделях с привлечением математического анализа. Некоторые из этих моделей, предложенные различными авторами, рассмотрены в гл. 3. Прежде чем приступить к анализу физических моделей процесса резания, целесообразно ознакомиться с современными представлениями о структуре металлов и механизме их пластического течения и разрушения. [c.12]

Пластическая деформация. Экспериментально показано, что при пластическом течении металла его объем не изменяется. Это объясняется природой атомной решетки. Трудно представить себе такое явление, как сжатие всех атомов под действием внешней нагрузки и сохранение этого состояния после снятия нагрузки. Идеализированной моделью пластической деформации монокристалла является относительное скольжение атомных плоскостей. Эта модель не является реальной и в действительности процесс скольжения включает в себя образование и перемещение дислокаций. При этом достигается тот же результат, что и при относительном скольжении целых плоскостей. Монокристаллы обладают свойством анизотропии скольжение происходит вдоль вполне определенных плоскостей. Направление скольжения почти всегда совпадает с теми плоскостями, в которых атомы упакованы наиболее плотно (рис. 2.6). [c.17]

Математические модели подобных течений с отрывом можно довольно легко построить, используя уравнения движения Эйлера для невязкой жидкости. Основная идея состоит в том, что допускается скачкообразное изменение скорости при переходе через линию тока, что является грубым нарушением гипотезы (Е) из 1. Простые примеры таких течений схематически изображены на рис. 9. В этих течениях все линии тока параллельны друг другу, а области равномерного течения отделены от областей стоячей воды линиями тока, при переходе через которые скорость изменяется скачком. На рис. 9, а изображена идеализированная бесконечная струя поступающая в область неподвижной воды из трубы произвольного поперечного сечения, а на рис. 9, б изображен равномерный поток, отрывающийся от полуцилиндра со стороны среза и обтекающий застойный след позади этого полуцилиндра. В обоих случаях давление можно считать гидростатическим. [c.76]

Кроме указанных выще отклонений модели пластины от идеализированной пластины, возникает вопрос о интерпретации экспериментальных данных, полученных вблизи поверхности. Несмотря на то, что экспериментальное исследование течений с большими числами Маха только началось, уже можно указать важные экспериментальные факты, которые подтверждают изложенную теорию. [c.181]

Б струйных элементах рассматриваемого типа возникают течения в направлении, противоположном основному направлению движения результирующей струи, или, как назовем их, противотоки. Вслед за анализом идеализированной модели струйного элемента, который проведем, не учитывая противотоков, рассмотрим характеристики последних. [c.103]

Примем следующую расчетную схему для приближенного определения характеристик струи, образующейся при смешении исходных струй. Будем считать, так же как это делалось в 10, что угол а между осью результирующей струи и осью канала питания определяется из условия tg а= (ту)1/(шг, )о- Примем, что ось результирующей струи проходит через точку пересечения осей каналов. Будем считать, что в сечении результирующей струи, нормальном к ее оси, включающем указанную точку (на рис. 11.6, а это сечение А—А), ширина струи и средняя скорость течения У2 определяются по формулам (10.8) и (10.7), т. е. и в этом будем приудерживаться ранее введенной идеализированной модели элемента. Однако в дальнейшем учтем потери при турбулентном течении воздуха в подводящих каналах и учтем, что происходит турбулентный обмен между вновь образовавшейся струей и окружающей средой. [c.118]

Такая идеализированная модель хорошо описывает упругое состояние многих материалов. Значения напряжений, возникающих при деформации большинства реальных упругих тел, с удовлетворительной точностью совпадают со значениями напряжений, вычисленных с помощью идеализированной модели в предположениях классической теории. Эти предположения подтверждаются также многочисленными экспериментами, проводимыми в течение многих лет. [c.370]

Разумеется, в принципе все коэффициенты Ь, с и а/гтп можно определить по данным диффузионных экспериментов в условиях, близких к тем, которые характерны для нейтрально стратифицированного приземного слоя атмосферы. К сожалению, задача надежного измерения осредненных характеристик диффузии является технически весьма сложной, а длительное поддержание условий, отвечающих идеализированной модели горизонтально однородного плоскопараллельного и стационарного турбулентного течения вдоль плоской стенки, в котором напряжение Рейнольдса [c.597]

В гидродинамике (гидравлике), когда определяющим параметром является сила тяжести, течение потока рассматривается без учета влияния внутреннего трения, при отсутствии теплопроводности и теплообмена, т. е. в виде упрощенной идеализированной модели. [c.312]

Скорость течения жидкости через идеализированную модель пористой среды при ламинарном режиме определяется по формуле Пуазейля [c.102]

В верхних слоях атмосферы существует сильное западное течение, достигающее наибольшей величины между тропиками. Линии тока носят волнообразный характер, аналогичный колебаниям в обычной струе. Для изучения таких колебаний можно рассмотреть идеализированную модель зонального течения, не зависящего от высоты. Несколько ниже будет показано, что амплитуда колебаний в такой струе, при использовании меркаторской проекции, удовлет- [c.131]

Следует заметить, что приведенные здесь примеры приложения метода электромоделирования для изучения гравитационного течения включают в себя достаточно идеализированные проблемы фильтрации воды через плотины. Однако этот метод практически неограничен в своих рамках. Нельзя только создать моделей, имитирующих плотины с центральной водонепроницаемой сердцевиной, но двухразмерные системы, содержащие участки различной проницаемости, могут прекрасно обрабатываться по этой методике. Водонепроницаемые участки могут имитироваться вырезыванием из проводника пластины фигур, геометрически подобных водонепроницаемым участкам. Влияние же изменения проницаемости можно изучать, изменяя число покрытий графитом, нанесенных на различных частях модели. [c.269]

Идеализированная модель многослойного пленочного течения имеет вид, показанный на рис. 48. Для стабилизированного течения при постоянстве толщин слоев и ба получены выражения, характеризующие расход жидкости, протекающей в слоях пленки. Эти выражения, являющиеся дополнением к системе уравнений (118), имеют следующий вид [c.121]

На фиг. 8 показана геометрическая схема идеализированной модели течения. Предполагалось, что жидкость отделена от стенки трубы тонкой пленкой пара и что поверхность раздела жидкость — пар гладкая. Считалось, что образующш1ся при кипении жидкости пар течет в пленке вверх под действием подъемной силы и собирается в верхней части трубы в виде парового слоя, движущегося вниз по потоку. Предполагалось также, что движение пара в пленке ламинарное (вычисление чисел Рейнольдса подтвердило это предположение). При расчетах физические свойства пара относили к средней температуре пленки пара. [c.288]

Однзко, несмотря на широ.кое раопрост1ранение вакуумных пасосов и важность улучшения их характеристик, теоретические работы по исследованию откачки воздуха паровой струей носят в основном качественный характер. Последнее связано главным образом с тем, что использованные методы расчета паровой струи ib вакууме основываются на идеализированной модели истечения пара, пе позволяющей рассчитать достаточно точно распределение параметров в струе. В частности, в опубликованных работах [Л. 1, >2, б] при расчете струи, истекающей в разреженную среду, не учитывается влияние разреженности пара на течение в сопле и для оценок скорости ст1руи и числа Мер (существенно влияющего на структуру струи) использованы соотношения газодинамики без учета вязкости. Тогда как для реальных насосов течение пара в сопле соответствует переходной области режима течения и скольжения (Re = =ilO - jO и М.= 2 -5), что неизбежно должно привести к резкому увеличению влияния вязкости на течение в сопле и к уменьшению числа М на срезе сопла по сравнению с идеальным значе нием, рассчитанным без учета вязкости. 6 настоящем докладе приводятся результаты исследования процессов, существенно влияющих на структуру струи пара в вакуумном пространстве насоса, а следовательно, и на откачку воздуха струей пара. [c.445]

Ирмей [51] в своем остроумном анализе, учитывающем многие факторы, предположил, что течение в пористой среде можно в конечном итоге идеализированно представить как движение жидкости в двумерном поровом канале с параболическим профилем скорости, снова приняв тем самым модель, соответствующую закону Пуазейля. Таким образом, ни одно из более общих исследований не дает возможности вычислить постоянную Дарси для реальной упаковки частиц. [c.468]

Объяснение многим несоответствиям между выводами идеализированной модели разрушения и экспериментальными данными можно дать, если предположить (и зто подтвервдается экспериментально [96]), что разрушение происходит в некоторой зоне впереди вершины трещины так, как например,в вязких телах при квазистатическом разрушении. Обычно полагают, что отклонение от идеализированного поведения обусловлено наличием пластического течения в вершине трещины и появлением полостей, растущих в зоне интенсивньк пластических деформаций. Эта широко распространенная точка зрения несомненно верна для вязких тел, но необходимо заметить, что даже так назьшаемое хрупкое разрушение не приводит к почти идеальному разрушению -для динамически распространяющейся трещины. Существование микроразрушений вблизи вершины трещины оказьшает безусловное влияние на зависимость процесса разрушения от времени, т. е. на скорость разрушения, так как для подготовки зоны микроразрушений требуется, очевидно, конечное время, [c.164]

В связи со сложностью турбулентных течений общего вида большую ценность для изучения многих вопросов представляет геометрически простейший пример турбулентного движения, а именно, случай так называемой однородной и изотропной турбулентности (впервые рассмотренный Дж. Тейлором в 1935 г.). Этот случай соответствует турбулентности в безграничном пространстве, у которой распределения вероятностей для значений гидродинамических полей в любой конечной группе пространственно-временных точек (a ft, д) (А = 1,. . ., п) инвариантны относительно всех ортогональных преобразований (параллельных переносов, вращений и отражений) системы пространственных координат (т. е., иначе говоря, не меняются при всех переносах, вращениях и отражениях выбранной группы точек). В силу указанных условий инвариантности структура статистических моментов (1.1) и вид уравнений Фридмана — Келлера для моментов (1.2) в случае однородной и изотропной турбулентности (которую для краткости далее мы называем просто изотропной) оказываются наиболее простыми (хотя уравнения для моментов все равно остаются незамкнутыми). Поэтому модель изотропной турбулентности наиболее удобна для отработки различных приближенных приемов замыкания уравнений турбулентного движения и изучения всевозможных следствий из той или иной точной или приближенной теории. В то же время оказывается, что идеализированная модель изотропной турбулентности является [c.480]

В развитии механики турбулентности за последние четверть века очень большую роль сыграли две небольшие статьи А. Н. Колмогорова (1941), посвященные формулировке общих законов, определяющих статистический режим мелкомасштабных пульсаций любой турбулентности с достаточно большим числом Рейнольдса. В этих статьях, в частности, было разъяснено, что понятие изотропной турбулентности, привлекшее так много внимания исследователей из-за своей простоты, но фактически представляющие собой идеализированную модель, применимую (да и то лишь приближенно) только к некоторым специальным течениям, не имеющим практического значения, на самом деле после небольшого видоизме- [c.490]

Идеализированные модели пористых сред. Реальные горные породы имеют очень сложную геометрию (рис. 1.3) норового пространства или трещин. Кроме того, размеры частиц гранулярных коллекторов или трещин в трещиноватых породах меняются в очень широких пределах - от микрометров до сантиметров. Естественно, что математическое описание течения через столь хаотическую структуру невозможно и, следовательно, необходима некоторая идеализация структуры. [c.5]

Расчет динамики пневмопривода вследствие сложности переходных процессов, происходящих при течении воздуха через устройства реальных пневмоприводов, связан с большими трудностями. В связи с этим на практике при составлении математической модели расчета пневматических цепей прибегают к различным упрошсниям и допущениям, не уменьшая точности результатов. Различные промежуточные устройства и аппараты пневмопривода при динамическом расчете заменяются идеализированными элементами цепи, приближенно отражающими переходные процессы в реальных устройствах. В ряде случаев даже сложные пневмоаппараты, представляющие собой совокупность клапанов к каналов, в расчетной схеме заменяются эквивалентными сосредоточенными сопротивлениями (дросселями). В результате можно создать достаточно простые математические модели, что облегчает исследование и проектирование пневмоприводов. Простейшую одноконтурную пневматическую цепь можно представить в виде дросселя (Д) и одной подключенной к дросселю емкости. Емкостью Е называют элемент пневматической цепи., в котором накапливается сжатый воздух. Массовый расход воздуха через местное сопротивление (дроссель) [c.322]

Второй способ опирается на анализ Шенли. Разыскивается бифуркация равновесия при условии продолжающегося нагружения (в момент бифуркации разгрузки нет). Недавно В. Д. Клюшников[1 ] изучил возмущенное движение идеализированной пластинки (двумерный аналог модели, показанной на рис. 232). Анализ показал, что второй способ приводит к нижней критической нагрузке, если исходить из уравнений теории пластического течения. [c.358]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...