Течение неизоэнтропическое

НЕИЗОЭНТРОПИЧЕСКОЕ ТЕЧЕНИЕ ГАЗА ПО ТРУБАМ [c.322]

Система уравнений в частных производных (2.25) — (2.29) совместно с соответствующими термическим и калорическим уравнениями состояния является достаточно общей и описывает неизоэнтропическое вихревое течение совершенных газов при наличии релаксационных процессов, имеющих различную энтальпию торможения вдоль линий тока. [c.38]

Рассмотрим случай неизоэнтропического течения. Определим искомые функции в точке 3, лежащей на пересечении характеристик первого (/—3) и второго (2—3) семейств, проходящих через точки 1 и 2, где решение известно (рис. 4.1, а). При этом бу- [c.113]

Рассмотрим особенности неизоэнтропического течения газа по трубам. Неизоэнтропическое течение газов наблюдается при теплообмене между потоком газа и окружающей средой или при наличии сил трения. [c.356]

Функция Н может быть вычислена для любой функции распределения, например для функции /, соответствующей неизоэнтропическому течению. Так как 5 не определена термодинамически в случае, когда газ имеет массовое движение или находится в неравновесном состоянии, то уравнение (13) можно принять как определение. [c.51]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ НЕИЗОЭНТРОПИЧЕСКОГО ТЕЧЕНИЯ [c.89]

ЗЛ. Теоретические соображения и экспериментальные данные о возникновении неизоэнтропического течения [c.89]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ НЕИЗОЭНТРОПИЧЕСКОГО ТЕЧЕНИЯ [ГЛ. 111 следующий вид [c.98]

Теория неизоэнтропического течения должна быть достаточно общей и включать течение газа около твердой стенки и процесс перехода газа через фронт ударной волны. Молекулярное движение около стенки представляет собой процесс взаимодействия падающих и отраженных молекул. Движение падающих молекул определяется массовым движением и внутренней энергией газа, а движение отраженных молекул определяется скоростью и температурой стенки. Взаимодействие падающих и отраженных потоков молекул приводит к тому, что вблизи стенки функция распределения скоростей молекул отличается от закона Максвелла. В соответствии с таким представлением о молекулярном движении влияние стенки учитывается при помощи введения новой функции распределения скоростей, которая, по существу, определяется только соударениями молекул газа. [c.102]

Неизоэнтропическое течение в ударной волне можно также рассматривать как процесс перемешивания и взаимодействия потоков молекул из двух областей газа, находящихся в различных состояниях одна из этих областей расположена перед скачком, а вторая — за скачком. Этот процесс также приводит к отклонению функции распределения скоростей от закона Максвелла в переходной области. [c.102]

Средняя скорость и длина свободного пробега в неизоэнтропическом течении [c.105]

Хотя коэффициенты модифицированной функции распределения а , Ду, a J [уравнение (4) 3.4] еще не определены, выражения для средних скоростей и длины свободного пробега в неизоэнтропическом течении можно рассмотреть уже [c.105]

В изоэнтропическом течении наиболее вероятная скорость соответствует максимальному значению функции С /о, где /о — функция распределения Максвелла. Такому же условию удовлетворяет в неизоэнтропическом течении. В течениях, которые являются частично изоэнтропическими, частично не-изоэнтропическими, удобной характеристикой скоростей молекул является С . [c.106]

Для вычисления длины свободного пробега в неизоэнтропическом течении необходимо пересмотреть выражение для общего числа соударений в элементе объема йх за время сИ [c.106]

Этот результат будет справедлив для любого неизоэнтропического течения, в котором правая часть является величиной второго порядка, аналогичной а ,- [c.113]

Подставляя уравнения (19) и (29) в уравнения (8) 1.9, получим общее уравнение переноса количества движения для неизоэнтропического течения (см. 3.9). [c.115]

Для того чтобы завершить изучение основных уравнений переноса неизоэнтропического течения, остается определить теперь величины иС , УС и входящие в уравнение [c.115]

Как было показано, в изоэнтропическом течении основными независимыми переменными являются п, (м, V, па) и ( 2.2). Все макроскопические свойства течения определяются этими величинами. Приведенные выше вычисления показывают, что в неизоэнтропическом течении, хотя и появляется новое явление — вязкость, независимые переменные остаются те же самые и [х вычисляются). [c.120]

Уравнения неизоэнтропического течения в векторной форме [c.122]

Общие уравнения неизоэнтропического течения, которое мало отличается от изоэнтропического, можно получить, подставляя такие величины, как nUV, nU , nV уравнений (19), (29) 3.6 и (11) 3.7, в уравнения переноса (8), (10) 1.9. Результат такой подстановки можно представить в векторной форме, которая вместе с обеспечением удобной и краткой записи облегчает вывод частных форм уравнений движения в любой заданной ортогональной системе координат. Подробности, касающиеся векторных обозначений, используемых в механике сплошных сред, можно найти в литературе (6]. [c.122]

Изучение максвелловского уравнения переноса энергии показало, что одновременно с вязкостью действует и теплопроводность [см. уравнения (10) 3.7]. Рассмотрим изменение в элементе объема йх. Если течение является максвелловским, то по уравнению (9) 2.2 зависит только от числа молекул в йх. Если течение неизоэнтропическое, то на влияет также теплопроводность, возникающая в результате того, что распределение скоростей отличается от закоиа Максвелла. Это влияние определяется членами пис , пУС и в уравнении переноса энергии (10) 1.9. [c.121]

Н. т. является неизоэнтропическим, в отличие от изо-энтропических равновесного и замороженного течений. Отмеченные выше неравновесные процессы проявляются при высокоскоростных и высокотемпературных течениях газа в соплах реактивных двигателей и аэродина-мич. труб, соплах газодинамич. и хим. лазеров, соплах МГД-генераторов, в двигателях внутр. сгорания. Газодинамич. и термодинамич. параметры при Н. т., как правило, являются промежуточными между параметрами равновесного и замороженного течения. Характерный пример Н. т. — течение в соплах при неравновесиом протекании хим. реакций. В этом случае из-за того, что хим. энергия в Н. т. выделяется не полностью и частично не передаётся в активные степени свободы и анергию постулат, движения молекул, темп-ра, скорость, давление и поток импульса в Н. т. меньше, чем в равновесном (но больше, чем в замороженном). Наиб, отличие наблюдается в темп-ре и давлении (иногда на десятки процентов), значительно меньше в скорости и потоке импульса. Плотность смеси слабо зависит от характера протекания процесса. Аналогичное поведение параметров наблюдается и при протекании др. неравновесных процессов в соплах. [c.328]

Прямой метод получения уравнений неизоэнтропического течения состоит в том, чтобы решить общее уравнение Больцмана и найти модифицированную функцию распределения скоростей, а затем найти соответствующие уравнения переноса, подставив эту функцию в уравнения (8), (10) 1.9. Этот метод уже применялся в главе 2 для изоэнтропического течения. Более общая задача была решена Энскохом (Епз-kog) [1]. [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...