Сопротивление круглой пластинки

Рейнольдса от Р = = 4 000 до 1000 000. Найденные значения коэффициента сопротивления с лежат все в пределах от 1,10 до 1,12. Столь незначительные колебания полученных чисел дают основание предполагать, что коэффициент сопротивления круглых пластинок остается таким же и при еще больших числах Рейнольдса. Для чисел Рейнольдса, меньших К = = 4 000, опыты производились только над пластинками, свободно падающими в жидкости. При этом выяснилось, что при числах Рейнольдса от 3 000 до 80 пластинки при своем падении начинают довольно сильно колебаться, и поэтому их сопротивление почти на 50% больше, чем можно было бы ожидать в случае спокойного падения. При числах Рейнольдса, меньших 80, пластинки падают спокойно, без колебаний, и измерения опять пригодны для определения коэффициента сопротивления. По мере уменьшения числа Рейнольдса закон сопротивления постепенно приближается к закону сопротивления Стокса, который для круглых пластинок имеет вид [c.258]

Для тела вращения, изображенного на рис. 149, коэффициент сопротивления равен, согласно опытам, с = 0,04, следовательно, сопротивление этого тела в 28 раз меньше сопротивления круглой пластинки с таким же диаметром. Для стержня, поставленного своей осью поперек потока и имеющего поперечное сечение, изображенное на рис. 150, коэффициент сопротивления равен от с = 0,06 до 0,08 (при числе Рейнольдса =и 50 000). [c.263]

По величине и форме шероховатости (в зависимости от способов обработки поверхности) могут быть весьма разнообразны. Поэтому при выводе формулы переходного сопротивления приходится делать некоторые допущения. Например, площадки действительного соприкосновения приходится считать круглыми и одинаковыми по величине, а распределение линий тока в теле контакта — радиальным (рис. 2). При этих условиях линии тока распределяются аналогично линиям электростатического поля заряженной круглой пластинки. [c.271]

Изгиб круглой пластинки нагрузкой, распределенной симметрично относительно центра, исследуют обыкновенно в элементарных курсах сопротивления материалов При этом для упрощения решения предполагают, что каждый ли- [c.158]

Результаты экспериментального исследования сопротивления жидкостей . Для тел со сравнительно большим сопротивлением основную роль в возникновении сопротивления играет, как уже упоминалось, образование поверхностей раздела, т.е. отрыв потока от тела. У некоторых тел этот отрыв начинается во вполне определенных местах их поверхности. В частности, если тело имеет острые ребра, то отрыв потока начинается именно на этих ребрах. Опыт показывает, что для таких тел коэффициент сопротивления остается постоянным в весьма широкой области чисел Рейнольдса. Так, например, в Геттингенской лаборатории была произведена продувка круглых пластинок различной величины, поставленных поперек воздушного потока, при числах [c.257]

Зависимость коэффициента сопротивления от числа Рейнольдса для круглых пластинок, шаров и цилиндров графически изображена на рис. 148. [c.261]

Сопротивление трения круглых пластинок, вращающихся в своей плоскости, будет рассмотрено в 11 гл. V. [c.267]

Коэффициент лобового сопротивления скругленных цилиндров конечной длины снижается, как и коэффициент сопротивления круглого цилиндра он резко падает с уменьшением удлинения, начиная с л= 10 (см. рис. 3.4). При углах скольжения 3=7 =0° лобовое сопротивление таких цилиндров с ростом этого угла снижается не так сильно, как круглого цилиндра. Коэффициент лобового сопротивления немного скругленных цилиндров при углах Рт О° следует скорее закону сопротивления плоской пластинки. Для учета в расчетах удлинения таких цилиндров можно воспользоваться данными на рис. 3.4 или рис. 3.26. [c.70]

Центральное отверстие в плоском круглом диске, если оно не превышает 0,6 его диаметра О, мало изменяет характер обтекания и величину коэффициентов лобового сопротивления и подъемной силы диска. С увеличением диаметра отверстия с сопротивление такого диска приближается к сопротивлению кольцевой пластинки. При отношении с /0 =1 коэффициент Сх 2, т. е. он одинаков с Сх бесконечно длинной пластинки. [c.86]

Коэффициент лобового сопротивления решетки из круглых стержней или проволоки принимают 0,67 сопротивления решетки из пластин без фасок. Характерно, что сопротивление решетки, отнесенное к теневой площади всех пластин, понижается с увеличением коэффициента заполнения. В среднем коэффициент лобового сопротивления решетки из пластин можно принять равным коэффициенту сопротивления длинной пластинки ошибка возрастает с увеличением коэффициента заполнения. Фаски у пластин немного снижают сопротивление решетки. [c.89]

Две параллельные плоские круглые пластинки (радиуса R) расположены одна над другой на малом расстоянии друг от друга пространство между ними заполнено жидкостью. Пластинки сближаются друг с другом с постоянной скоростью и, вытесняя жидкость. Определить испытываемое пластинками сопротивление (О. Рейнольдс). [c.91]

Рис. 15-3. Влияние толщины на коэффициенты сопротивления симметричных профилей при постоянном числе Рейнольдса. Точка А — плоская пластинка, ламинарный пограничный слой точка Б—круглый цилиндр. Цифры на кривых соответствуют номерам профилей.

На рис. 68 приведены результаты расчета сопротивления в рамках теории первых столкновений для круглой ) и прямоугольных пластинок, а также для сферы з) и конуса ). Расчеты приведены для газа из твердых сфер [c.395]

Диафрагма. Для измерения расхода жидкости в трубах применяются диафрагмы, представляющие собой установленную перпендикулярно направлению течения пластинку с круглым отверстием площадью шо в центре. Коэффициент сопротивления диафрагмы, установленной в трубе постоянного сечения, зависит от отношения площади отверстия то к площади живого сечения трубы О) и принимается по табл. 5-4. [c.123]

Перлит в указанных сталях состоит из чередующихся пластинок феррита и цементита. При длительном воздействии высоких температур цементит меняет пластинчатую форму на круглую, постепенно превращаясь в сфероиды. Входящий в состав перлита феррит сливается с основной ферритной массой, а мелкие частицы цементита превращаются в более крупные (коагулируют), образуя скопления структурно свободного цементита. С увеличением степени сфероидизации снижаются прочность стали и сопротивление ползучести. [c.422]

Как показывают эксперименты [3], полученные упругие решения не учитывают еще значительных возможностей, которыми обладают круглые и кольцевые пластинки, подкрепленные кольцевыми ребрами, в части сопротивления действующим нагрузкам. Эти возможности вскрываются при расчетах по предельному состоянию. [c.191]

С использованием метода компенсирующих нагрузок была исследована эффективность гашения колебаний квадратной жестко защемленной пластинки в зависимости от коэффициента у неупругого сопротивления пластинки и радиуса Г круглой площадки, по которой передаются реакция гасителя, сила инерции присоединенной массы (0,1 от массы пластинки) неуравновешенной машины и внешняя гармоническая сила с частотой, близкой к низшей собственной частоте пластинки. Минимизировалась амплитуда А перемещения в центре пластинки при амплитуде внешней силы, пропорциональной. На рис. 12.15 сплошные линии соответствуют случаю Л1 = 0,01а, штриховые — г = 0,15а, штрихпунктирные — эквивалентной системе с одной степенью свободы (а —сторона пластинки, V —отношение массы гасителя к приведенной массе пластинки). Хотя здесь вклад высших форм колебаний не был заметным, следует иметь в виду, что при несимметричном расположении гасителя и с увеличением частоты воздействия влияние высших форм может оказаться существенным. [c.165]

Для тел конечного размаха (или удлинения) коэффициент сопротивления должен снизиться по сравиению с коэффициентом сопротивления соответствующего двумерного тела (тела бесконечного размаха или удлинения). Влияние относителыного удлинения на сопротивление круглых цилиндров и плоских пластинок, перпендикулярных потоку, можно видеть из табл. 15-1. Сравнение коэффициентов лобового сопротивления некоторых двух- и трехмерных тел приведено в табл. 15-2. [c.407]

Нагартовка оболочек. Нагартовкой называется процесс упрочнения оболочки путём сообщения ей предварительной пластической деформации сравнительно большой величины. Если материал оболочки обладает значительным упрочнением, так что, например, истинное сопротивление при разрыве образца в два раза больше предела текучести, то путём нагартовки можно значительно увеличить. прочность оболочки. Среди вопросов, которые в связи с этим могут быть решены методами теории пластичности, находятся такие, как вопрос о том, какова должна быть исходная форма оболочки и как нужно прикладывать деформирующие заготовку силы, чтобы полу-чпть в результате оболочку данной формы. Мы ограничимся простейшими примерами нагартовки сферической и цилиндрической оболочек, толщина которых в исходном состоянии постоянна, а также задачей о прочности круглой пластинки с большим прогибом. [c.249]

Истинное значение лобового сопротивления для круглой пластинки при относительно небольших скоростях оказывается примерно иа 11% выше того, что дает формула (6.12). Погрешность ис столь уж и велика, а главное обнадеживающим является то, чго в области умеренных скоростей она остается иеиз.менной ]] не зависит от абсолютных размеров тела. Это означает, что при сделанном приближенном выводе схвачено главное. [c.255]

Коэффициенты лобового сопротивления решетки из перекрещивающихся полос, круглых стержней, проволоки или в виде перфорированных пластин зависят от степени заполнения. Например, коэффициент Сх перфорированной квадратной пластины при ф = 0,2 равен 1,65, при ф = 0,28 равен 1,5. При увеличении значения ф он в пределе равен сопротивлению сплошной пластины. Коэффициент лобового сопротивления решетки, выполненной из перекрещивающихся круглых стержней, при ф = 0,56 и обтекании до кризиса равен 1,0. Характерно, что наибольшее сопротивление потоку будет при действии его по нормали, в отличие От сопротивления сплошной пластинки, у которой наибольшее значение, равное 1,4—1,5 лобового сопротивления, оказывается в окрестности угла р = 40°. Величина коэффициента тангенциальной боковой силы рещетчатой пластинки обычно не более 0,3 коэффициента лобового сопротивления при а = 90°. [c.89]

Эти простейшие задачи на основании различных произвольных допущений относительно деформации тел были разрешены значительно ранее установления обпщх уравнений теории упругости. Сюда относятся случаи растяжения и сжатия призматических стержней, задача о всестороннем равномерном сжатии, чистый изгиб призматических стержней и пластинок и кручение круглых стержней. Все эти вопросы излагаются в элементарном курсе сопротивления материалов. Здесь мы еще раз возвращаемся к ним, чтобы на самых простых примерах показать общий ход решения задач теории упругости и выяснить общий метод определения перемещений точек упругого тела, если известно распределение напряжений. [c.62]

Сопротивление срезу листов определяют при испытании на продавливание (на срез по круговому контуру) в специальном приспособлении (рис. 4) [И]. Образец в форме круговой пластинки продавливается цилиндрическим пуансоном с плоским торцом через. матрицу с круглым отверстием кольцо ограничивает боковое перемещение образца и устанавливает его в положение, симметричное относительно отверстия. Значение механических характеристик (помимо сопротивления срезу при этом способе испытания могут быть определены практически все механические свойства, что и при растяжении) существенно зависит от условий опыта зазора между пуансоном и матрицей, радиуса атупления кромки пуансона, соотношения диаметра контура среза и толщины образца. Чрезмерно малый зазор вызывает трение и заедание образца при случайном перекосе, при значительном увеличении зазора срез сменяется вытягиванием с изгибом, при увеличении радиуса закругления кромок пуансона возникает дополнительный. изгиб, при уменьшении диаметра пуансона возрастает смятие и может произойти вдавливание. Оптимальнымй условиями испы- [c.48]

Как показали исследования, плохо обтекаемые тела, например, круглый и эллиптический цилиндры, нормально расположенная к потоку пластинка и др,, порождают интенсивные вихревые дорол<-ки и, следовательно, значительную величину вихревого лобового сопротивления. Удобообтекаемые тела, к числу которых принадлежат авиационные профили, при малых углах атаки обладают незначительным вихревым сопротив. лением, которым можно пренебречь,— в этом случае их лобовое сопротивление порождается в основргом силами трения. Однако при увеличении угла атаки, когда плавное обтекание профиля крыла сменяется обтеканием с отрывом струй и интенсивным вихреобра-зованием, силу лобового сопротивления следует рассчитывать с учетом вихревого сопротивления. [c.197]

Для изучения химической, электрохимической и смешанной коррозии разрабатывают исследовательские резисторные (резистометрические) методы в качестве образца, подвергаемого коррозии, используют стальную, медную и другую проволоку или специальные пластинки, а также круглые электроды-датчики, нанося на их поверхность тонкий слой исследуемого металла развитие коррозионного процесса фиксируют электрическим методом пЬ изменению характеристик датчика (сопротивления, плотности тока и т. д.) [89]. [c.74]

Простейшие примеры О. т. — обтекание плоской пластинки и круглого цилиндра неогранпч. потоком плотной жидкости с образованием каверны, простирающейся в бесконечность и заполненной парами и газами (рис. 1 и 2). Жидкость отрывается от пластинки на острых кромках. Коэфф. сопротивления пластипки длины I, расположенной перпендикулярно набегающему безграничному потоку, равен [c.571]

Инструмент сваривают оплавлением с подогревом и сваркой сопротивлением. Получен полол<ительный результат по сварке инструмента размером 8—18 лш с нагревом т. в. ч. во флюсах. Круглый инструмент диаметром до 40 мм начинают сваривать трением. Сварку оплавлением с подогревом применяют при достаточной длине режущей части. Пластинки приваривают сваркой сопротивлением или по методу Игнатьева. В последнем случае державки и пластинки, нагретые током, протекающим по державке, медленно г равномерно нагреваются до температуры 1280—1300° С и обжимаются прессом с усилием Р через плиту, изолированную от заготовок асбестом (см. фиг. 50). Равномерность нагрева обеспечи-зается при соответствующей конструкции токоподвода. Пластинки из твердых сплавов, а также металлокерамические пластинки часто припаиваются, а иногда свариваются в вакуумной печи (10 мм рт. ст.) при сравнительно невысоких температурах (750— 950° С) и небольших давлениях (2—2,5 кг1мм )- [c.226]

Изучение турбулентных потоков жидкости естественно начать со случая течений в круглых трубах и в пограничном слое на41лоской пластинке, легче всего осуществимых в лаборатории и имеющих большое значение для многих технических задач. Богатый экспериментальный материал, накопленный при изучении таких течений, позволяет рассматривать их как эталоны для проверки различных теорий и гипотез о природе турбулентности. Изложение основных сведений о важнейших интегральных характеристиках течений в трубах и в пограничном слое — профиле продольной скорости, расходе жидкости и законе сопротивления— и займет центральное место в настоящем параграфе. Далее мы рассмотрим также некоторые гипотезы о турбулентных течениях, широко используемые при практических расчетах, и в заключение совсем коротко остановимся на так называемой свободной турбулентности, на которую не влияют существенно никакие твердые стенки. Прежде всего, однако, необходимо привести общие соображения Рейнольдса (1894), относящиеся к произвольным турбулентным течениям и лежащие в, основе всей теории турбулентности. [c.215]

Коэффициент лобового сопротивления изолированного круглого цилиндра, наклоненного к потоку под углом скольжения 3, понижается с ростом этого угла быстрее, чем коэффициент Сх плоской пластинки. Картина похожа на обтекание потоком как бы эллиптического цилиндра. Опытные значения коэффициента лобового сопротивления цилиндра хорошо аппроксимируются графиком 51пЗ 3. По другим данным, показатель степени ближе к 2,7. Коэффициент полного сопротивления цилиндра, расположенного под углом р к скорости потока, равен Сп — Сх > п 3 [15]. [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...