Результаты экспериментального исследования сопротивления жидкостей

Результаты экспериментального исследования сопротивления жидкостей . Для тел со сравнительно большим сопротивлением основную роль в возникновении сопротивления играет, как уже упоминалось, образование поверхностей раздела, т.е. отрыв потока от тела. У некоторых тел этот отрыв начинается во вполне определенных местах их поверхности. В частности, если тело имеет острые ребра, то отрыв потока начинается именно на этих ребрах. Опыт показывает, что для таких тел коэффициент сопротивления остается постоянным в весьма широкой области чисел Рейнольдса. Так, например, в Геттингенской лаборатории была произведена продувка круглых пластинок различной величины, поставленных поперек воздушного потока, при числах [c.257]

Л. Прандтль и Т. Карман предложили определить напряжение трения на пластине при турбулентном пограничном слое с помощью результатов экспериментального исследования гидравлического сопротивления при течении жидкости в трубе. [c.330]

Влияние сжимаемости жидкости (газа) при больших дозвуковых скоростях потока на сопротивление изогнутых каналов может быть учтено коэффициентом к- , определяемым по следующей эмпирической формуле, полученной в работе [6-74] на основе обработки результатов экспериментальных исследований некоторых типов колен и отводов [c.264]

Значительно более сложную физическую природу имеет процесс забивания пор выделяющимися пузырьками газа. В связи с важностью этого явления для ПТЭ было выполнено подробное аналитическое и экспериментальное исследование по определению условий появления газовых зародышей и влиянию пузырьков выделяющегося растворенного газа на гидравлическое сопротивление при течении жидкостей в пористых металлах, основные результаты которого приведены в работе [ 19]. [c.28]

Известно, что введение растворимых полимеров в турбулент- ные потоки жидкости приводит к заметному снижению гидродинамического сопротивления [158, 170, 189]. К настоящему моменту накоплены многочисленные результаты экспериментов, подтверждающие положительное влияние полимерных добавок в основном на структуру и интенсивность турбулентности в пристенной области. Отсылая читателя к некоторым литературным источникам (см., например, [152, 160, 161]), можно отметить, что результаты исследования эффектов гидрофобизации в течениях парокапельной структуры ограничены. Проведенные экспериментальные исследования были в основном ориентированы на изучение эффектов, связанных с применением ОДА в проточных частях турбин влажного пара. Некоторым результатам этих исследований посвящена настоящая глава. [c.294]

При анализе всех задач в предыдущих главах предполагалось, что физические свойства жидкости постоянны. В действительности физические свойства большинства теплоносителей зависят от температуры и, следовательно, изменяются в пограничном слое или по поперечному сечению трубы. В этой главе мы рассмотрим результаты аналитических расчетов и экспериментальных исследований, в которых изучалось влияние изменения физических свойств, а также обсудим простые методы введения поправок к решениям для постоянных физических свойств, позволяющие использовать их для расчета теплообмена и сопротивления при переменных свойствах. [c.308]

Исследование движения жидкости по трубам составляет одну из основных задач гидравлики и имеет большую давность. Первые опыты по исследованию сопротивления труб производились свыше двухсот лет тому назад. С тех пор гидравликой накоплен огромный экспериментальный материал. Нужно, однако, сказать, что большинство старых опытов (относящихся к прошлому столетию и еще более ранних) имеет весьма ограниченную научную ценность. Это объясняется, во-первых, тем, что объектом исследования было только сопротивление трубы другие факторы, связанные с сопротивлением, например распределение скоростей по сечению, как правило, не исследовались. Во-вторых, тем, что при измерении сопротивления не исключался разгонный участок, в котором законы течения отличны от законов течения в остальной части трубы. При правильной постановке эксперимента нужно брать трубы достаточно большой длины и определять сопротивление лишь для участков, находящихся за разгонным. В-третьих, и это самое главное, старые опыты по измерению сопротивления труб выполнялись и обрабатывались без направляющего воздействия теории. Так как теория не была разработана, то опыты, которые производились с разными жидкостями, при разных температурах, диаметрах труб и скоростях потока, не могли быть сравниваемы между собой и, следовательно, из результатов этих опытов нельзя было вывести какие-либо общие заключения-Многие из старых эмпирических формул дают коэффициент сопротивления трубы в функции, например, одного лишь диаметра или скорости и не содержат коэффициента вязкости жидкости. С точки зрения современной теории подобия они неправильны. [c.488]

Производя соответствующие экспериментальные исследования, мы будем иметь дело с различными размерами обтекаемых тел, с различными скоростями движения и с жидкостями различной вязкости. В соответствии с этим, в результате опытов получается зависимость формы течения и других интересующих нас величин, как, например, численного значения сопротивления, испытываемого телом при его движении в жидкости, от целого ряда параметров. Оказывается, [c.406]

Конечно, все эти рассуждения носят общий характер, и только опыт может подтвердить правильность полученного решения и указать пределы его применимости. В результате многочисленных экспериментальных исследований над падением шариков в вязких жидкостях была установлена справедливость формулы сопротивления Стокса [c.510]

Исследованию местных сопротивлений посвящено большое число работ, в основном экспериментальных. В результате этих работ установлено, что коэффициент местного сопротивления зависит не только от вида самого местного сопротивления, но и от характера режима движения жидкости, т. е. от числа Рейнольдса. [c.161]

Вторым условием подобия является подобие профилей скоростей жидкости, а также распределение давления на жидких границах элементов. Эти профили скорости существенно влияют на формирование течения, если жидкая граница составляет заметную долю всей границы элемента или расположена в области максимальных скоростей. Обычно граничные профили скорости определяются в основном потоком вне элемента. Граничное же распределение давления определяет абсолютный уровень давления жидкости к элементе, независимо от относительной площади жидкой границы. Отношение скоростей на границе к характерной скорости должна быть одно и то же для натурных и модельных экспериментов. Для большинства элементов при определении гидравлических характеристик достаточно знать не полный граничный профиль скорости, а отношение проекций средних по расходу или площади скоростей на границе к характерным скоростям, приближенно предполагая подобие полей скоростей. Неопределенность условий на близких границах элемента в значительной степени обесценила результаты ряда экспериментов и не дала возможность использовать их в условиях, отличных от исследованных. Так, например, эмпирическая формула из работы [40], учитывающая увеличение коэффициента сопротивления при протечке, но не учитывающая закрутки потока на границе, может приводить к ошибке вплоть до знака. Как следует из описания экспериментальной установки, эта формула справедлива лишь при отсутствии закрутки потока на периферии полости. Эмпирические формулы для распределения давления полости [15] пригодны лишь для узкого класса лопастных машин. По этой же причине отличаются экспериментальные параметры по [c.92]

Трудность решения данной задачи даже для оптимального случая состоит в необходимости рассматривать всю область между выступами, что возможно сделать, решив уравнение эллиптического вида, а не параболического, как это делается. Вместе с тем с некоторыми предположениями, вытекающими из анализа экспериментальных данных, данную задачу удалось свести к задаче, рассмотренной в главе 3 [114—116]. Сущность предположений заключается в следующем. Анализ результатов исследования гидродинамики как восходящего потока, так и при гравитационном стекании в трубках с регулярной шероховатостью показал, что на поверхности пленки жидкости имеет место стояние волны с длиной, равной расстоянию между выступами. В соответствии с этими данными стоячие волны в пленке жидкости следует рассматривать как результат появления регулярной шероховатости. Это позволяет опустить в расчетах сложные формы аналитической зависимости стоячих волн над гладкой поверхностью, принимая за длину волны расстояние между выступами в регулярной шероховатости. Данное предположение усиливается еще тем, что процесс массопередачи в тонком слое при наличии сопротивления только [c.70]

Приводятся результаты экспериментального исследования потерь давления при внутреннем спутном опускном движении пленки жидкости и парового потока в условиях пониженного давления и критических условий срыва жидкости с поверхности пленки при атмосферном давлении с внешним растеканием и при пониженных давлениях с внутренним растеканием. По результатам исследования приведены зависимости для расчета гидравлических сопротивлений и критических скоростей срыва. Библ. — 6 назв., ил. — 2. [c.248]

Труды Ж. Даламбера по гидродинамике начали появляться почти одновременно с гидродинамическими исследованиями Эйлера. Сочинение Даламбера 1744 г. Трактат о равдовесии движения жидкостей по словам автора, пронизан стремлением соединитБ геометрию (математику, а точнее, аналитические методы) с физикой (результатами опытов). Даламбер занимался экспериментальными исследованиями сопротивления движению тел в жидкости в связи с запросами кораблестроения. Его подход ко всем задачам механики системы и, в частности, к вопросам гидромеханики базируется на основной идее, выраженной в его знаменитом принципе, согласно которому законы динамики могут быть представлены в форме уравнений статики. В упомянутом трактате этот метод применяется к разнообразным тонким вопросам движения жидкости в трубах или сосудах. Даламбер исследовал законы сопротивления при движении тел в жидкостях и указал интегрируемый в квадратурах случай. Процесс образования вихрей и разреженности за движущимся телом он объяснял вязкостью жидкости и ее трением о новерх-186 ность обтекаемого тела. [c.186]

Развитие техники в XVIII столетии вынуждало многих учёных (Купле, Шези, Дюбуа, Боссю, Жирар и др.) проводить экспериментальные исследования над течениями воды в трубах и каналах. Некоторые из этих исследователей (Шези и Боссю) пытались составлять уравнения равномерного движения воды в канале с учётом сопротивления трения о стенки в предположении, что это сопротивление пропорционально квадрату средней по сечению канала скорости. В конце XVIII столетия были опубликованы результаты экспериментальных исследований Кулона по определению сопротивления трения с помощью крутильных колебаний диска в жидкости. [c.14]

При подготовке монографии мы стремились сделать ее полезной как для специалистов, так и для заинтересованных представителей смежных профессий и студентов. Для полноты представления материала в первых двух главах кратко изложены сведения из механики сплошных сред в объеме, необходимом для обсуждения экспериментов, и обзор современных экспериментальных методов. В третьей и четвертой главах обсуждаются результаты экспериментальных исследований вязкоупруго-пластической деформации материалов различных классов в ударных волнах и расчетные модели неупругого деформирования. Сопротивление разрушению конденсированных сред в субмикросекундном диапазоне длительностей нагрузки изучается путем анализа откольных явлений при отражении импульса ударного сжатия от поверхности тела. Механизм и динамика откольного разрушения в конструкционных металлах и сплавах, пластичных и хрупких монокристаллах, керамиках и горных породах, стеклах, полимерах, эластомерах и жидкостях обсуждаются в пятой главе. В шестой главе представлено несколько наиболее важных примеров полиморфных превращений веществ в ударных волнах. Некоторые вопросы взаимодействия импульсов лазерного и корпускулярного излучения с веществом, что является одним из новых приложений физики ударных волн, обсуждаются в гл.7. Восьмая глава представляет собой обзор уравнений состояния и кинетики разложения взрывчатых веществ в ударных и детонационных вол- [c.7]

Приведенные выше результаты относятся к идеальной среде, вязкостью и электрическим сопротивлением которой можно пренебречь. Теоретические и экспериментальные исследования устойчивости плоскопараллельных течений реальной жидкости подтверждают обилий вывод о стабилизируюш ем действии магнитного поля. [c.42]

В работе приводятся результаты измерений скорости звука на линии насыщения в жидкой фазе изопропилового спирта и диэтилового эфира, а также результаты измерений скорости звука по изохорам в бензоле при давлениях до 1000 ат в интервале температур 50—90° С. Исследованные жидкости после очистки имели следующие параметры изопропиловый спирт — = 0,7854 ге = 1,3775 ип = 81,7°С (при 744 мм рт. ст.) диэтиловый эфир — = 0,7136 = 1,3528 кии = 33,7° С (при 738 лл рт. ст.) бензол — = 0,8792 по 1,5010 кии = 79,6° С (при 743 мм рг. ст.). Измерения проводились на импульсной ультразвуковой установке, описанной в работах [1, 2]. Температура измерялась платиновым термометром сопротивления, помещенным непосредственно в исследуемую жидкость. Ошибка определения температуры не превышала 0,1° С. Погрешность определения скорости звука с учетом ошибок отнесения составляла 1—2 м1сек. Измерения, выполненные на частотах 1 и 3,5 Мгц, дали полностью совпадающие результаты во всем исследованном интервале температур и давлений. Полученные экспериментальные данные приведены в табл. 1. Скорость звука (в м/сек) в бензоле в зависимости от температуры и плотности приведена ниже [c.81]

В [Л. 21] описано устройство ряда сравнительно простых приборов для коррозионных испытаний металла, образны которого подвержены воздействию теплового потока. Применение этих устройств дает положительные результаты при различных исследованиях. В [Л. 22] рассмотрены общие характеристики процесса теплообмена и возможное влияние его на процессы коррозии металлов в различных условиях, преимущественно в жидкостях (кипящих и некипящих). Описаны применявшиеся ранее другими авторами методики экспериментального изучения влияния теплопередачи на коррозию металла (термогальванические пары, опыты с локальным подводом тепла, сопротивление нагреву, дисковые образцы, трубчатые образцы). Предложена новая методика с особым способом крепления образцов, циркуляционным контуром, включающим газопоглотительную колонку и другие элементы. [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...