Гипотеза Жуковского

Из гипотезы Жуковского следует [c.674]

Гидростатическое взвешивание 13, 14 Гипотеза Жуковского 674 Гипс — Коэффициент линейного расширения 17 [c.707]

Практически определение формы полутела и распределения давления по его поверхности следует вести ио методу последовательных приближений, принимая, например, в первом приближении распределение давления соответствующим обтеканию крылового профиля и хвостовой нулевой линии тока потенциальным потоком с выполнением условия плавного обтекания задней кромки по гипотезе Жуковского. [c.644]

Используя в первом приближении теоретическое распределение давления на поверхности тела и хвостовой нулевой линии тока, соответствующее гипотезе Жуковского и исправленное только что указанным приемом вблизи задней кромки, определим по теории пограничного слоя толщину вытеснения, а затем и форму полутела в первом приближении. После этого найдем теоретическое распределение давления на поверхности полутела, новое распределение толщины вытеснения и т. д. Такого рода расчеты проводились неоднократно, но практика показала, что они связаны с исключительно трудоемкими вычислениями. [c.645]

Расположение критических точек на концах щели приводит к тому, что в потоке отсутствуют бесконечные скорости. Высказанное предположение о расположении критических точек аналогично гипотезе Жуковского о расположении критической точки течения на задней кромке крылового профиля (см. гл. 6, 5). [c.305]

В гипотезе Жуковского расположение критической точки на задней кромке достигается соответствующим подбором напряженности присоединенного вихря. В рассматриваемой фильтрационной задаче расположение критических точек на концах пластинки можно получить, если на вспомогательной плоскости ъ в центре окружности поместить сток и подобрать его напряженность так, чтобы критические точки на окружности располагались на ее вертикальном диаметре. Этот сток можно назвать присоединенным. Итак, предполагаемое течение на вспомогательной плоскости % будет описываться формулой [c.305]

Таким образом, теорема Жуковского и гипотеза Жуковского являются основными положениями современного учения о подъемной силе крыловых профилей. [c.307]

Определим теперь, исходя из гипотезы Жуковского, значение циркуляции Г для контура С, имеющего острую кромку А. Пусть точке А соответствует в плоскости С. точка А круга К - [c.260]

В этом случае гипотеза Жуковского—Чаплыгина о сходе потока с задней острой кромки заменяется гипотезой Чаплыгина о том, что сбегание потока происходит с точки задней кромки, обладающей максимальной кривизной. [c.169]

Циркуляцию г определим на основе гипотезы Жуковского—Чаплыгина, в соответствии с которой скорость в точке Схода на задней кромке пластинки пмеет конечное значение. Это значение скорости можно получить, как уже известно нз теории конформного преобразования, в виде производной сП /ёа от [c.237]

Циркуляция у, по гипотезе Жуковского, определяется однозначно, когда профиль образует острый угол у задней кромки в дальнейшем мы всегда будем предполагать, что форма профиля удовлетворяет этому условию. Критический разбор гипотезы Жуковского будет дан в одной из следующих глав (гл. IX, 3). [c.53]

Пусть невозмущенный поток течет со скоростью V, наклоненной под углом а к отрицательному направлению действительной оси циркуляцию у, в соответствии с гипотезой Жуковского (гл. VI), выберем так, чтобы задняя критическая точка потока лежала в точке В круга. В зависимости от комплексной координаты г при начале координат в центре круга и дей-,ствительной оси, противоположной направлению потока V, характеристическая функция потока , обтекающего круг (гл. V), имеет вид [c.63]

Потоку идеальной жидкости вокруг профиля можно приписать произвольную циркуляцию вокруг него, но при развитии теории циркуляция вокруг профиля с острой задней кромкой была определена при помощи гипотезы Жуковского, согласно которой поток плавно сходит с задней кромки. При всяком другом значении циркуляции скорость жидкости у задней кромки становится бесконечно большой, и нельзя пренебрегать силой вязкости в зтой точке, даже когда вязкость становится бесконечно малой, так как какое бы мы ни выбрали малое значение V, всегда можно найти область вблизи задней кромки профиля, в (оторой произведение V на градиент скорости [c.89]

Величина циркуляции вокруг профиля, определяемая при помощи гипотезы Жуковского, не является достаточно точной, так как гипотеза прене- [c.89]

Н. Е. Жуковский доказал основную теорему о подъемной силе крыла, сформулировал гипотезу для подсчета циркуляции скорости около профиля крыла с острой задней кромкой, предложил ряд теоретических профилей крыльев и разработал вихревую теорию гребного винта. Все это сделало его творцом новой науки —аэромеханики, являющейся теоретической основой авиационной техники. [c.18]

В соответствии с гипотезой Чаплыгина—Жуковского при плавном обтекании крыла поток обычно не огибает заднюю кромку, а сходит с нее (рис. 9.13, в). При этом скорости на острых задних кромках несущей поверхности конечны. Сход потока с таких кромок сопровождается образованием начального (разгонного) вихря и, как следствие, формированием свободных нестационарных вихрей, отделяющихся от присоединенных. Изменение интенсивности присоединенных вихрей вызывает сход с них пелены свободных вихрей, параллельных присоединенному вихрю. Эта вихревая пелена располагается на самой несущей поверхности и за ее пределами, сходя с задней кромки. Таким образом, в этом случае циркуляция по произвольному контуру, охватывающему сечение крыла, не равна нулю. [c.289]

Образование пристеночного слоя связано со свойством жидкости прилипать к стенкам русла (например, при течении в трубах — к стенкам трубы). Скорость на стенке равна нулю. В пристеночном слое вязкость жидкости оказывает влияние на размер местных скоростей. Толщина пристеночного слоя б, согласно гипотезе проф. Н. Е. Жуковского, зависит от вязкости жидкости v и от скорости V. [c.57]

Эта гипотеза хуже гипотезы проф. Н. Е. Жуковского, так как зависимости, построенные по гипотезе Кармана, не так точны, как зависимости, найденные по гипотезе Н. Е. Жуковского. [c.58]

Циркуляция г определяется на основании гипотезы Н. Е. Жуковского, утверждающей, что скорость в острой кромке профиля должна быть конечной. [c.510]

Разработанные до пригодного в инженерной практике вида методы расчета базируются на гипотезе осесимметричного вихревого течения. Основополагающие идеи такого подхода к расчету пространственного потока применительно к гидромашинам были высказаны еще в начале XX в. Г. Лоренцем [37] и Р. Мизесом [1 гл. I], а применительно к расчету винтов и вентиляторов — Н. Е. Жуковским [10]. [c.189]

Указанное предположение впервые было высказано Н. Е. Жуковским и носит название гипотезы цилиндрических сечений. [c.7]

Гипотеза цилиндрических сечений, выдвинутая впервые Н. Е. Жуковским, позволила свести расчет обтекания лопастей осевого рабочего колеса к расчету обтекания нескольких плоских решеток, полученных разверткой на плоскость цилиндрических сечений колеса. [c.166]

На фигуре 81 проведено сравнение теоретически найденного значения коэффициента нодъемной силы с определен-ным из эксперимента. Как видно из фигуры 81, до углов атаки a=i = 15° теория и опыт дают достаточно близкие значения Су. При углах атаки а>15° плавность обтекания профиля НЕЖ нарушается и возникает отрыв струй от поверхности крыла, гипотеза Жуковского ста-ловится неверной, и поэтому теоретическая кривая Су= =Су(а) весьма сильно отклоняется от экспериментальной. Следует заметить, что в современной авиации углы атаки крыла (или оперения) при летных режимах очень малы и не превосходят 6—8°. [c.312]

Если в формулу (203) подставить I и и, определенные из эксперимента, тогда вычисленные значения Сх вихр хорошо согласуются со значениями Сх вихр, определенными непосредственны-ми замерами сил лобового сопротивления на аэродинамических весах. Следовательно, формула Кармана (203) схватывает правильно суть явления, но нуждается в дополнительных соотношениях, устанавливающих связь геометрических параметров контура с кинематическими и геометрическими параметрами шахматной системы вихрей. Пользуясь аналогией, можно сказать, что формула Кармана (203) играет в теории лобового сопротивления (построенной в рамках представлений идеальной жидкости) ту же роль, что и формула Н. Е. Жуковского в теории подъемной силы. Мы указывали, что практическое значение формула Жуковского обрела лишь тогда, когда был указан прием определения циркуляции присоединенного вихря, т. е. формулирована гипотеза Жуковского о конечности скорости частиц жидкости у задней острой кромки профиля крыла. Построение соответствующих физических гипотез, позволяющих прилагать теорию вихревого сопротивления к решению конкретных [c.361]

Гельмгольциан вектора полный 159 Гидростатика 83 Гипотеза Жуковского 260 Градиент сверхадиабатический 488 Граница раздела 87 Гребень волны 411 Группа волн 423 [c.578]

Допустим, что в плоскости переменного г=х+1у, являющейся физической плоскостью течения несжимаемой жидкости, определено обтекание профиля крыла с циркуляцией, удовлетворяющей гипотезе Жуковского—Чаплыгина относительно задней кромки профиля. Тогда, используя существующие методы расчета несжимаемого потенциального потока (например, метод Нужина), можно вычислить [c.408]

Теория плоско-параллельного потока идеальной жидкости привела к определению подъемной силы крыла в предположении существования циркуляции, но это решение является неполным во многих отношениях. Условия, являющиеся причиной возникновения циркуляции в начале движения, остались неисследованными не определенна величина циркуляции, за исключением профилей с острой задней кромкой. Гипотеза Жуковского, согласно которой циркуляция должна быть выбрана так, чтобы происходило плавное обтекание задней кромки, такисе требует критического исследования. Наконец теория не указала на существование лобового сопротивления профиля. [c.72]

В обычном рабочем участке профиля можно при помощи гипотезы Жуковского с большой гочнсстью определить величину циркуляции она не зависит от точного значения вязкости, которую только следует принимать весьма малой. Поэтому в этой области не приходится ожидать заметного влияния масштабного фекта на подъемную силу профиля. Ио при приближении к критическому углу поток обрывается от верхней поверхности профиля, образуя широкую вихревую область в этом случае может быть заметное влияние масштабного эффекта, так как характер вихревой области зависит от рейнольдсова числа. [c.90]

Эти экспериментальные величины оправдывают предпоаожение, сделанное при развитии теории профиля, что в диапазоне летных углов атаки лобовым сопротивлением, по сравнению с подъемной силой, можно пренебречь. Оказывается также, что профильное сопротивление дужки может быть меньше сопротивления трения плоской пластинки с равней хордой. Сопротивление формы профиля должно быть следовательно чрезвычайно мало существованием вихревой области можно поэтому спокойно пренебречь и определять величину циркуляции при помощи гипотезы Жуковского. [c.92]

В конце XIX и начале XX века существенный вклад в развитие гидравлики внесли русские ученые и инженеры Н. П. Петров (1836—1920) разработал гидродинамическую теорию смазки и теоретически обосновал гипотезу Ньютона Н. Е. Жуковский (1849— 1921) создал теорию гидравлического удара, теорию крыла и исследовал многие другие вопросы механики жидкости, он же явился основателем известного всему миру Центрального аэрогидродина-мического института (ЦАРИ), носящего его имя Д. И. Менделеев (1834—1907) опубликовал в 1880 г. работу О сопротивлении жидкостей и о воздухоплавании , в которой были высказаны важные положения о механизме сопротивления движению тела в жидкости и даны основные представления о пограничном слое. Теория пограничного слоя, являющаяся одной из основополагающей при изучении турбулентных потоков в трубах и обтекании тела жидкостью, в XX веке получила большое развитие в трудах многих ученых (Л. Прандтль, Л. Г. Лойцянский). [c.5]

Первый метод расчета лопастей поворотнолопастной турбины, основанный на гипотезе цилиндрических сечений, был создан на основе развиваюш,ейся прикладной аэродинамики и заключался в использовании для определения возникаюш,их на лопастях сил теоремы Н. Е. Жуковского о подъемной силе на крыле. Этот метод, названный методом подъемных сил, был использован Н. Е. Жуковским и его учениками еще в 1910—1914 гг. для расчета лопастей гребных винтов, винтов самолетов и крыльев ветряков. Дальнейшее развитие метод подъемных сил получил в работах Г. Ф. Проскуры. Расчет лопастей по этому методу сводился к подбору из атласа для каждого цилиндрического сечения аэродинамического профиля, который по своим характеристикам (коэффициенты подъемной силы Су и профильного сопротивления J, найденным путем продувок в трубе, удовлетворяет заданным условиям. [c.167]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...