Круговой цилиндр, течение около

Задача является решенной, если определена сетка течения в окрестности профиля. Н. Е. Жуковский предложил преобразование координат, с помощью которого ортогональная сетка плоского течения около кругового цилиндра радиуса / о (в физической плоскости г, рис. 62) может быть преобразована [c.104]

Обтекание неподвижного цилиндра. Займемся анализом картины течения около кругового цилиндра. Будем предполагать, что (У = О, т. е. цилиндр неподвижен и поток на бесконечности направлен вдоль оси д (ось л всегда можно направить по направлению скорости в бесконечности). Комплексный потенциал (6.18) при Ух = У, = О принимает вид [c.143]

В качестве примера рассмотрим течение с циркуляцией около кругового цилиндра (см. п. 7.12), на которое накладывается течение, определяемое [c.182]

Течение около прямого кругового цилиндра. Рассмотрим функцию [c.147]

Задачи отрыва установившегося и неустановившегося ламинарного течения около кругового цилиндра и сферы являются классическими и изучались многими исследователями экспериментально и теоретически. Отрыв ламинарного потока на круговом цилиндре происходит в диапазоне чисел Рейнольдса Ве = = 103-105. [c.69]

Швабе [3] более подробно исследовал этот тип течения около кругового цилиндра и измерил распределение давления на цилиндре, которому сообщается ускорение из состояния покоя (фиг. 2). [c.212]

Обозначая через и скорость невозмущенного потока, запишем выражение для скорости потенциального течения около кругового цилиндра (фиг. 4) [c.216]

В качестве примера снова рассмотрим безвихревое течение около кругового цилиндра радиуса а с циркуляцией Г>0. Ось цилиндра направлена по оси г, а движение - двумерное и происходит в плоскости ху (рис. 1.12). Потенциал течения в полярных координатах г, 6 имеет вид (см., например, Лойцянский [1973]) [c.69]

Следовательно, Л можно считать потенциалом скоростей в установившемся течении вокруг нового тела В, составленного из погруженной части В тела S и ее зеркального отражения В" (рис. 95). В частном-случае наполовину погруженных сфер и эллипсоидов соответственно получается половина обычного установившегося течения вокруг того же самого тела. В случае кругового цилиндра или сферы, погруженных меньше, чем на половину, величина Л(х) определяется как для течения около чечевицеобразного тела случай клина приводит к течению около ромба. Все эти случаи описаны в литературе з). [c.315]

Найденную простую волну можно использовать для построения части течения около тела вращения в виде кругового цилиндра, который, начиная с некоторого сечения, постепенно сужается по специальному закону (на рис. 3.16.3, б контур такого тела заштрихован). [c.321]

Для того чтобы изучить взаимодействие материала поверхности с реагирующим пограничным слоем, нужно описать поведение плавящегося слоя. На рис. 3.2 и 3.3 изображена ожидаемая картина течения газового и жидкого слоя, а также приведена система координат. Мы рассмотрим случай турбулентного пограничного слоя около пластины или кругового цилиндра. Трехмерное [c.71]

Теперь определим комплексный потенциал для течения около кругового цилиндра. Для этой цели вновь воспользуемся методом конформного преобразования, использовав известную функцию комплексного потенциала для потока около пластинки, расположенной вдоль потока. Эта функция имеет вид [c.235]

Рис. 9.2. Сетка конечных элементов для течения около кругового цилиндра (а) и линии тока прн обтекании цилиндра, Не = 20 (б)

При дозвуковых, трансзвуковых и малых сверхзвуковых скоростях невозмущенного потока, когда максимальные температуры в поле течения сравнительно невелики, обычно принимается, что обтекаемая поверхность тела является теплоизолированной. В этом случае для фиксированной модели среды динамическое подобие полей течения около кругового цилиндра будет определяться двумя параметрами подобия -числами Рейнольдса и Маха. [c.134]

Первые экспериментальные исследования показали (см., например, [1-3]), что при до- и околозвуковых скоростях структура поля течения около кругового цилиндра изменяется в зависимости от числа Рейнольдса в качественном отношении аналогично тому, как это имеет место в несжимаемой жидкости. Только при числах Маха М > 0.9, когда около цилиндра формируется достаточно обширная область сверхзвукового течения, наблюдаются качественные изменения в характере влияния числа Рейнольдса на структуру поля течения сокращение размеров отрывной зоны, отсутствие нестационарных режимов течения в ближнем следе. [c.134]

Из сказанного следует, что если в качестве такой окружности взять контур кругового цилиндра радиуса Го, то поток около него будет таким, как сложное течение, получаемое от сложения поступательного потока и диполя. Зная радиус цилиндра Го и скорость потока V, можно найти момент диполя М=-2 лУг, который помещается на оси цилиндра для того, чтобы воспроизвести картину его обтекания. [c.453]

Стационарное течение жидкости между двумя цилиндрами. Переходя к рассмотрению плоских течений вязкой несжимаемой жидкости, начнём с простейшего примера движения жидкости между двумя концентрическими цилиндрами. Пусть жидкость заключена между двумя круговыми соосными цилиндрами радиусов г, и (рис. 157), вращающимися около общей оси с постоянными угловыми скоростями U), и u)2- Определим движение жидкости, считая его стационарным. а внешние силы отсутствующими. Вводя цилиндрические координаты г, 6, г, можем, очевидно, считать, что движение происходит по окружностям с центрами на оси Oz, так что [c.447]

Исходя из распределения скорости потенциального невязкого течения около кругового цилиндра uju = 2 sin ф, Хименц [42] вычислил Яд л 1, но в реальном потоке Хд = 0,40, поскольку, как установил Прандтль [43], давление около точки отрыва должно удовлетворять определенным условиям, связанным с существованием обратного течения за областью отрыва. Так как X — существенный параметр, характеризующий отрыв, и значения Xs для потенциального и реального течений различны, решение Хименца, полученное с использованием скорости потенциального течения, может быть правильным только случайно. Хименц [c.104]

Линии тока около кругового цилиндра при малых числах Рейнольдса определяются теоретически путем решения точного уравнения вязкого течения численным конечно-разностным методом (фиг. 25) [64]. Этот метод можно применять в довольно большом инторвалв чисел Рейнольдса, хотя расчеты могут оказаться трудоемкими. [c.97]

О структуре ближнего поля течения около кругового цилиндра для рассмотренных чисел Маха можно судить по картинам изолиний М = onst (фиг. I) и линий тока (фиг. 2). Отметим, что в силу постановки задачи они обладают симметрией относительно оси абсцисс. [c.138]

Из экспериментальных данных [20] для кругового цилиндра по распределению давления на его поверхности и коэффициенту сопротивления, а также по теплеровс-ким снимкам поля течения около цилиндра определено положение точки отрыва на поверхности и использовано для верификации расчетных данных. [c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...