Источник вне кругового цилиндра

Что касается задач о радиальном потоке тепла в цилиндрических или сферических координатах, то здесь положение оказывается еще худшим. Простое точное решение в цилиндрических координатах известно только для задачи о выделении или поглощении тепла непрерывным линейным источником. Для области, ограниченной изнутри или снаружи круговым цилиндром с постоянной температурой поверхности, имеется только приближенное решение. [c.277]

Таким образом, с—>Ь при а—>0 и овал становится окружностью. В этом случае источник и сток образуют диполь и мы снова имеем обтекание кругового цилиндра радиуса Ь. Момент диполя 2ат = ]1, и, следовательно, имеем [c.202]

Источник вне кругового цилиндра. Пусть в точке z = f, где /—действительная величина, имеется источник мощности m, расположенный вне цилиндра радиуса а с центром в начале координат. Если источник один, то комплексный потенциал равен —min(2 — /). Если цилиндр поместить [c.207]

Отображение источника, расположенного вне кругового цилиндра. [c.208]

Таким образом, отображение источника, расположенного вне кругового цилиндра, дает систему, состоящую нз одинакового по мощности источника [c.208]

Сила, действующая на круговой цилиндр от источника. Если взять, как это показано на рис. 153, обтекаемый цилиндр с источником в точке А на оси дс, то по теореме Чаплыгина—Блазиуса имеем [c.209]

Источник вне эллиптического цилиндра. В п. 6.31 преобразование Жуковского было использовано для получения потока вокруг эллиптического цилиндра, после того как был получен соответствующий поток вокруг кругового цилиндра. Подобным же образом комплексный потенциал, обусловленный источником вне кругового цилиндра, может быть использован для получения комплексного потенциала источника вне эллиптического цилиндра. Рассмотрим круговой цилиндр радиуса (а + 6)/2 с источником в точке 2о. Тогда в плоскости I имеем [c.212]

Источник и сток вне кругового цилиндра. Рассмотрим сток мощности т в точке 5, и равный с ним по мощности источник в точке 5. оба расположенные вне кругового цилиндра с центром О. Если н5 — точки инверсии, то отображенная относительно окружности система состоит из стока мощности —т в точке источника мощности т в точке О, источника мощности т в точке 5 и стока мощности —т в точке О- Она сводится к стоку мощности —от в точке 5 и источнику мощности т в точке 5, так как источник и сток в точке О нейтрализуют друг друга. [c.214]

Доказать непосредственным расчетом, что радиальная скорость иа круговом цилиндре, обусловленная источником и его отображением, равна нулю. [c.220]

Проверить, что источник и его отображение относительно кругового цилиндра имеют окружность цилиндра в качестве линии тока. [c.220]

Обтекание некоторых форм профилей цилиндров. Если картина течения при обтекании кругового цилиндра чисто поступательным потоком (без циркуляции) могла быть получена внесением в поток некоторого дублета, то естественной представляется задача определить, какие формы профилей обтекания могут быть получены той или другой комбинацией источников и стоков. Задача эта является [c.274]

Рассмотрим конкретную задачу. Пусть в металлическом круговом цилиндре радиусом а имеется отверстие, простирающееся от ф = — до ф = как показано на рис. 4.14. Предположим также, что источники находятся внутри цилиндра и создают на отверстии распределение поля м(а, ф). В приближении геометрической оптики волна будет распространяться наружу лишь внутри угла I ф I < IФ , I и резко спадать до нуля вне этого сектора. Однако благодаря быстрому убыванию амплитуды высших гармоник — (а/р)" переход от освещенной области к области тени будет тем менее резким, чем в более дальней зоне находится точка наблюдения. [c.289]

Построить перспективу прямого кругового цилиндра, стоящего на предметной плоскости. Источник света расположите справа от [c.120]

Важным свойством ближнего поля диполя является перенос флуктуаций количества движения, связанного с силой, с которой диполь действует на внешнюю жидкость. Вектор количества движения направлен вдоль прямой, соединяющей пару источник — сток (оси диполя). При таком определении трудности, связанные со сходимостью, при недостаточной аккуратности могут привести к неправильному ответу, но эти трудности исчезают, если рассмотреть количество движения в некотором круговом цилиндре радиуса а, ось которого совпадает с осью диполя и [c.44]

В рамках нелинейной теории разработан метод решения стационарных задач о движении контура вблизи границы раздела двух жидкостей. Жидкость в каждом слое идеальная, несжимаемая, тяжелая и однородная, обтекание контура бесциркуляционное. Система интегральных уравнений задачи содержит в качестве неизвестных интенсивности вихревого слоя, моделирующего границу раздела, и слоя источников, расположенных вдоль контура, а также функцию, описывающую форму границы раздела жидкостей. Решение этой системы основано на использовании метода Ньютона и метода панелей высокого порядка. На основании разработанного численного метода проведен эксперимент по решению задач о движении кругового цилиндра и вихря заданной интенсивности под свободной поверхностью весомой жидкости. Полученные результаты обсуждаются на фоне линейной теории волн малой амплитуды, примененной для решения этих же задач. Сделан вывод о существенном влиянии нелинейности на форму свободной поверхности. Обнаружено, что решение нелинейных стационарных задач существует только в определенной области базовых параметров. [c.126]

Заключение. Найдены распределения скоростей, а также выражение для функции тока осесимметричного винтового (по Жуковскому) течения в полубесконечном круговом цилиндре при наличии круглого отверстия в дне. Закрутка потока оказывает существенное влияние на характер течения в цилиндре. В рассматриваемой постановке отпадет необходимость в дополнительном ограничении, накладываемом на параметр напряженности винтового течения к, = 2.405 [1]. Последний удается также выразить через физические и геометрические параметры угловую скорость вращения жидкости вдали от дна, расход и радиус цилиндра. Получены предельные случаи винтовой сток в центре основания цилиндра и винтовое течение жидкости в верхнем полупространстве при наличии на его границе кругового отверстия или осесимметричного винтового источника (стока). Проведено сравнение с потенциальным истечением. Показано, что доля расхода в подпитке стока от различных трубок тока (за исключением поверхности самого цилиндра) в закрученном потоке выше, чем в потенциальном. Поэтому если желательно сливать больше жидкости из приосевой зоны, то поток целесообразно сильнее закручивать. [c.96]

Условие (П.48) аналогично (П.42) и выражает круговую симметрию температурного распределения в цилиндре относительно точки расположения теплового источника. Условие (П.49) — есть следствие бесконечной длины твэла и осевой симметрии относительно поперечной плоскости расположения источника. В результате решения задачи получим [74] (отсчет температуры ведется or температуры теплоносителя) [c.224]

Такое поле может одинаково существовать как в идеальной, так и в вязкой жидкости. В самом деле, движение это безвихревое, а следовательно, повсюду вокруг вихревой линии 2 = 0 уравнения вязкой жидкости при этом не отличаются от уравнений идеальной жидкости, а единственное граничное условие F —о при г —оо одинаково выполняется в обоих случаях. Разница лишь в том, что в идеальной жидкости, где нет диссипации энергии за счет работы сил внутреннего трения, такой вихрь не диффундирует в толщу всего объема жидкости и может сохраняться бесконечно долго, поддерживая указанное установившееся круговое движение частиц без притока энергии извне в вязкой же жидкости для поддержания такого движения необходимо сообщение энергии от источника завихренности, например от вращающегося в жидкости тонкого цилиндра, а если такой источник исчезнет, то постепенно затухнет и движение жидкости. [c.432]

Тепловые источники могут быть как неподвижные, так и движущиеся с малыми или большими скоростями. Примером неподвижного кругового источника будет случай верчения круглой пяты об опорную плоскость подпятника или цилиндра, который скользит по плоскости, вращаясь вокруг своей неподвижной оси. В том случае, когда цилиндр, скользя, перемещается по плоскости, источник будет движущимся и температурное поле будет перемещаться по плоскости со скоростью скольжения, равной скорости скольжения цилиндра. [c.71]

Как определяются границы собственной тени на прямом круговом конусе и цилиндре 3. Где располагаются наиболее темные места на поверхностях многогранника 4. Какие тени темней, собственные или падающие 5. Где находится точка схода световых лучей, когда солнце находится сзади зрителя 6. В чем заключается разница между заданием искусственного и естественного источника света в том случае, когда они находятся впереди зрителя [c.286]

Отдельные процессы этого цикла можно провести также в различных цилиндрах, сквозь которые рабочее тело протекает в круговой последовательности, как это показано на рис. 27. При этом рабочие цилиндры с VI d работают как компрессор, а цилиндры а и 6 как воздушная машина. В а рабочее тело будет изотермически расширяться при подводе тепла от источника тепла Г, в с — изотермически ежи- [c.57]

Представленные результаты дают возможность достаточно просто анализировать поведение длинных тонкостенных круговых цилиндров при действии потока тепла от высокотемпературного источника излучения. Помимо представленного в разд. 2 решения для случая постоянного потока тёпла, мы привели окончательные результаты лишь для конкретного закона изменения потока тепла, характерного для теплового излучения при ядерном взрыве и определяемого кривыми на рис. 4. Однако выведенные в разд. 4 зависимости будут справедливы и для любого другого закона нагревания при условии, что функция (т) будет приведена к безразмерному виду путем введения нового соответствующего характерного потока тепла Q и в качестве будет выбрано соответствующее [c.94]

Акустическая энергия в следе является новой проблемой, связанной с турбулентностью [56], Пульсации скорости в турбулентном следе и пульсирующие касательные напряжения на поверхности тела являются источниками акустических волн, интенсивность которых изменяется по экспоненциальному вакону в зависимости от. скорости жидкости [571. В потоке около кругового цилиндра существуют три центра возмущений два интенсивных [c.92]

Произведение 2тгг можно рассматривать как боковую поверхность кругового цилиндра с центром в центре источника и высотой, равной единице. Так как вектор скорости направлен вдоль радиуса вектора, то и 2 тгг представляет собою расход жидкости сквозь эту цилиндрическую поверхность. [c.126]

Поверхности равного потенциала в данном случае определяются равенством 1пг = onst., которое эквивалет но г = onst. Это будет, следовательно, семейство коаксиальных круговых цилиндров, ось которых совпадает с осью источника. [c.170]

Другой вариант метода основывается на предположении, что для построения функции ср достаточно задать распределение источников на дуге S OS и на круговом цилиндре г = r(S). Для любого такого распределения можно определить линию тока, проходящую через точку S, и попытаться выполнить условия dUjdn = О на дуге OSoo и VU V U = I на дуге Soo. [c.293]

Задача 5.3. Рассмотреть безвихревое движение жидкости с постоянной плотностью (р = onst), вызванное бесконечным цилиндрическим источником (стоком) кругового сечения— совокупностью прямых, параллельных оси z, с плотностью q распределения на них источников (стоков) и сплошным образом заполняющих круговой цилиндр радиуса а так, что q — q(x, у). [c.160]

Если очень большое число источников волн, расположенных на одной прямой близко один от другого, создает волны одинаковой амплитуды и фазы, то во всех плоскостях, перпендикулярных к этой прямой, будут распространяться круговые волны также одинаковой амплитуды и фазы. Поверхностями равной фазы будут служить бесконечные коаксиальные цилиндры, на осях которых лежат источники волны. Такая волна называется цилиндрической. Уравнение цилиндрической волны имеет такой же вид, как и уравнение круговой волны (19.21), и справедливо для любой плос-K0 1W, пер.[1енднкуляр41ой к прямой, на которой лежат источники волн. [c.706]

Для уменьшения дифракционной расходимости лазерного источника излучения можно использовать расширитель пучка (рис. 16.3). В результате апертура, на которой происходит дифракция, увеличивается. В 11.2 было показано, что расходимость излучения полупроводниковых лазеров обычно не имеет круговой симметрии. Для эффективного введения нх излучения в волокно используются цилиндри ческие линзы. Такие же линзы можно применить и в системе расширения пучка и тогда, как обычно, пользуются (16.2.7). В качестве примера допустим, что излучение полупроводникового лазера мощностью 10 мВт коллимируется и заполняет объектив расширителя пучка диаметром 10 мм. Тогда, приняв, как и раньше, к — 1 мкм и Л = 10 м , находим, что мощность иа расстоянии / = 10 км [c.401]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...