Круговой цилиндр, сопротивлени

Сопротивление лобовое кругового цилиндра при поперечном обтекании 165—169 [c.300]

Комплексный потенциал при обтекании кругового цилиндра единичного радиуса несжимаемым циркуляционно-поступательным потоком в плоскости а = X + у (рис. 6.2) имеет вид W = Кос (о + 1/а) -г + ([ Г/(2л)11п а. Найдите распределение скоростей (давлений) по поверхности цилиндра, определите подъемную силу V и лобовое сопротивление Xа также положение критических точек (точек полного торможения) на цилиндре при скорости Уоо = 50 м/с, циркуляции Г == 1,225 кг/м . [c.162]

Рис. 1-2. Изменение активных и индуктивных составляющих вносимого сопротивления для катушки внешним диаметром 18,5 мм. при изменении электрической проводимости образца с плоской поверхностью (/), цилиндрической поверхностью (2) (накладной вариант) и кругового цилиндра (3) (проходной вариант).

Рассмотрим образец материала в виде прямого кругового цилиндра радиусом R и высотой Н (рис. 2.9) с идеально теплоизолированной боковой поверхностью и изотермическими основаниями, имеющими температуру Тд и Tj соответственно. Истинному распределению Т температуры в объеме V = tiR H образца согласно (2.79) будет соответствовать его термическое сопротивление между основаниями = (Tj - Tg) /(2J ) или эффективная теплопроводность материала [c.58]

Для поперечного обтекания одиночного кругового цилиндра (ф = 0) коэффициент лобового сопротивления при 0,1 < Re < 10 представим в виде соотношения [c.209]

К телам удобообтекаемых форм относятся и эллиптические цилиндры, а также круговые цилиндры, снабженные задними обтекателями. Для таких тел коэффициент лобового сопротивления получается выше, чем для тел, профилированных по данным табл. 10-2. Однако ввиду большей простоты построения такие тела часто применяются на практике. [c.475]

Явления, в основе которых лежит инерция жидкости, конечно, не описываются уравнениями Стокса. Например, две од ина-ковые сферы, падаюш,ие вдоль линии центров, испытывают одинаковое сопротивление и движутся с одинаковой скоростью. Следовательно, при их падении расстояние между ними должно оставаться фиксированным [60]. Однако можно показать, что при любом ненулевом числе Рейнольдса верхняя сфера испытывает меньшее сопротивление, чем нижняя, и, следовательно, верхняя сфера в конце концов догонит нижнюю [24]. Другой пример соответствует нейтрально плавающей сфере, центр которой смещен относительно оси вертикального кругового цилиндра, в котором вязкая жидкость течет по закону Пуазейля. В соответствии с уравнениями Стокса [7] сфера будет находиться все время в постоянном положении относительно оси. Если, однако, принять во внимание инерционные члены, то боковая сила будет стремиться передвинуть сферу поперек линий тока [53]. Чем меньше число Рейнольдса, тем меньше при прочих равных условиях инерционные эффекты. Но так как течения, для которых число Рейнольдса тождественно равно нулю, не могут существовать, инерционные эффекты должны проявляться в некоторой степени во всех реальных системах. [c.60]

Если проанализировать кривые (см., например, рис. 152) зависимости коэффициента сопротивления Сх плохо обтекаемого тела (шара, кругового цилиндра, не слишком вытянутого эллипсоида) от рейнольдсова числа, то можно заметить, что в области сравнительно больших этих чисел (порядка 2,4 -10 ) наблюдается резкое уменьшение коэффициента сопротивления. Такое явление получило наименование кризиса сопротивления. [c.539]

Продолжая исследование задачи о балке—консоли постоянного поперечного сечения, Галилей заключает, что изгибающий момент веса балки возрастает пропорционально квадрату длины. Сохраняя длину круговых цилиндров, но меняя радиусы их оснований, Галилей находит, что их момент сопротивления пропорционален кубам радиусов. Этот результат следует из того факта, что абсолютное сопротивление пропорционально площади поперечного сечения цилиндра, а плечо момента сопротивления равно радиусу цилиндра. [c.23]

В задаче о наивыгоднейшей форме балки прямоугольного сечения, вырезанной из заданного кругового цилиндра, Юнг находит самой жесткой балкой будет та, высота которой относится к ширине, как ]ЛЗ 1, самой прочной—та, у которой это отношение равно / 1, но наибольшей упругостью будет обладать та, у которой высота и ширина равны . Это следует из того, что при данном пролете жесткость балки определяется величиной момента инерции ее поперечного сечения, прочность— моментом сопротивления, а упругость—площадью поперечного сечения. Аналогично он решает задачу и для тонкостенных круглых труб. Юнг утверждает Положим, что труба весьма малой [c.119]

Анализ приведенных выше числовых значений величины Q при фиксированном значении Л позволяет сделать следуюш,ий вывод при увеличении параметра от 1 до некоторого значения сопротивление цилиндра внедрению штампа растет, а при дальнейшем увеличении параметра это сопротивление уменьшается и стремится к некоторому постоянному значению. Этот факт может быть использован на практике при выборе максимальной жесткости упругого конечного кругового цилиндра, помещенного без зазора в жесткий стакан с гладкими стенками. [c.70]

Рис. 33. Коэффициент лобового сопротивления кругового цилиндра как функция числа Рейнольдса.

Как упоминалось выше, при турбулентном течении происходит более интенсивный обмен количеством движения, вследствие которого турбулентное течение обладает большей способностью к сопротивлению возрастающему положительному градиенту давления и трению, и поэтому отрыв потока происходит при больших значениях ф, чем в случае ламинарного течения. Так, точка отрыва турбулентного течения от кругового цилиндра (В) соответствует Ф 110°. [c.24]

В целом распределение давления при сверхкритических числах Рейнольдса в меньшей степени отличается от теоретически предсказанного, чем при докритических числах Рейнольдса. В результате полное сопротивление кругового цилиндра при больших значениях чисел Рейнольдса оказывается меньшим, чем при малых числах Рейнольдса. Этот факт виден из фиг. 16. [c.28]

ПОЛНОГО сопротивления кругового цилиндра равен [c.70]

Значение С в для сферы примерно вдвое меньше соответствующего значения для кругового цилиндра. Этот факт можно установить из рассмотрения распределения статического давления. Распределение статического давления по сфере и цилиндру, приведенное в разд. 1 гл. I, показывает, что различие между распределениями статических давлений по теории потенциального течения и при обтекании вязкой жидкостью для сферы меньше, чем для кругового цилиндра, что в результате приводит к меньшему полному сопротивлению. [c.116]

Соотношение между сопротивлением давления и сопротивлением трения на осесимметричной кормовой части, примыкающей к длинному круговому цилиндру, выражает влияние отрыва потока на сопротивление. [c.201]

Фиг. 34. Полное сопротивление кормовой части, примыкающей к круговому цилиндру [107].

Задача 144. Сплошной однородный круговой цилиндр скатывается по наклонной плоскости без скольжения (рис. 337). Определить ускорение центра цилиндра и наименьший коэффициент трения цилиндра о плоскость, при котором возможно качение без скольжения. Сопротивлением качению пренебречь. [c.396]

При выводе формул для относительного угла закручивания Ф 1(1х по (6.8) и для максимального касательного напряжения по (6.12) мы встретились с понятиями о полярном моменте инерции сечения (7 ) и полярном моменте сопротивления сечения Wp). Заметим, что, как видно из формулы (6.8), полярный момент инерции (1р) представляет собой геометрическую характеристику сопротивления стержня деформации кручения (модуль О —физическая характеристика). Произведение 01р называют жесткостью кругового цилиндра при кручении. В соответствии I. выражением (6.12) для полярный момент сопротивления ( ) представляет собой геометрическую характеристику сопротивляемости стержня напряжению. Условие прочности будет включать момент сопротивления ( Х р), условие жесткости будет содержать момент инерции 1р). Условие прочности согласно (6.12) [c.105]

Для чисел Рейнольдса, превышающих критическое число Кекр. обычно в диапазоне Ке = 10 — 5Х 10 , пограничный слой становится турбулентным точки отрыва смещаются несколько назад, а коэффициент лобового сопротивления в значительной степени уменьшается [31, гл. I]. Так, например, для круговых цилиндров коэффициент сопротивления Сд уменьшается от значений 1,0—1,2 до 0,3—0,35 для шаров — от 0,4—0,45 до 0,1 — [c.384]

Другой способ определения численного соотношения между сопротивлением квадратных призм и сопротивлением круговых цилиндров при одинаковом моменте инерции их оснований [c.182]

Рис. 1.4. Влияние турбулентности на коэффициент сопротивления давления с кругового цилиндра при докритическом режиме омывания.

Рнс. 4.16. Изменение среднего коэффициента лобового сопротивления Сд в зависимости от числа Рейнольдса Ке для кругового цилиндра [c.113]

Критическое число Рейнольдса 95 Крокко, Дж. А. (Сгоссо, G. А.) 23, 108, 137, 150 Круговой цилиндр, сопротивление 76, 79, 83-84, 95 [c.200]

Задача 161. Сплошной однородный круговой цилиндр скатывается по наклонной плоскости с углом наклона а (рис. 328). Определить ускорение центра цилиндра и наименьший коэффициент трения / цилиндра о плоскость, при котором возможно качение без скольжения, в двух случаях I) пренебрегая сопротивлением качению 2 ) учитывая сопротивление качению (коэффициент трени качения к и радиус цилиндра R известны). [c.329]

При плоском обтекании кругового цилиндра, диаметра и бесконечной длины, выражение для силы сопротивления на единице длины образующей равно (по Осеену) [c.144]

В этом разделе рассматривается медленное поступательное движение одиночной сферической частицы параллельно образующей бесконечно длинного кругового цилиндра, через который может протекать вязкая жидкость. Сфера может занимать любое наперед заданное положение. В рамках первого приближения был разработан [6] общий метод, использующий процедуру отражений. Хаберман [27] и др. исследовали более подробно осесимметричный случай, когда центр сферы лежит на оси цилиндра. Эти решения кратко рассмотрены в конце раздела. Нужно отметить, что здесь рассматривается случай, когда сфера не может вращаться в процессе движения. Так как здесь учитываются только поправки первого порядка, то влияние вращения на силу сопротивления будет незначительным. [c.342]

Такаиси [34] рассматривал задачу о движении кругового цилиндра параллельно одиночной плоской стенке и перпендикулярно своей собственной оси. В предельном случае больших Ыа Ь — расстояние от стенки до оси цилиндра, а — радиус цилиндра) сопротивление на единицу длины равно [c.398]

Мне хотелось бы кратко описать задачу уменьшения сонротивления следа. Как я уже объяснял в начале этой главы, сопротивление следа вызвано тем фактом, что линии тока пе придерживаются всей поверхпости тела, а отрываются от иее в некоторой точке. Например, в круговом цилиндре линии тока отрываются от новерхности где-то в середине нути между передней и задней частью цилиндра, таким образом оставляя по потоку вихревую область значительной протяженности. Такой отрыв может быть если пе полностью исключен, то, но крайней мере, отсрочен, если мы аккуратно придадим форму контуру тела, особенно сзади, так что линии тока могут придерживаться ио-верхпости насколько возможно дольше. Корпус дирижабля — хороший пример такого рода тела, которое обычно называют хорош,о обтекаемым телом. Еш,е один пример — тонкий профиль крыла, показанный на рис. 53 (стр. 130). [c.79]

На рнс. 33 можно увидеть одну любопытную особенность неожи-даппое уменьшение коэффициента лобового сопротивления кругового цилиндра в окрестности числа Рейнольдса 2 х 10 . Это явление неожиданного изменения значения сопротивлепия свойствеппо пе только кру- [c.88]

Проф. Бэрстоу воспользовался обычной приближенной теорией и для того случая, когда круговой цилиндр движется в канале с параллельными стенками, получил определенную формулу для сопротивления. Ргос. Roy. So ., А, С, 394 (1922). [c.771]

След за круговым цилиндром во многих аспектах подобен следу за плоской пластиной. Когда число Рейнольдса превышает некоторое критическое значение, за цилиндром формируется пара вихрей. Эта пара растягивается в направлении потока, становится несимметричной и в конце концов разрушается и сносится вниз по патоку, распространяя завихренность попеременно на обе стороны следа. При умеренно больших числах Рейнольдса не всегда существует начальная пара вихрей, и так как поверхность разрыва, сходящая с поверхности цилиндра, неустойчива, она свертывается в отдельные вихри с образованием вихревой пелены. Таким образом, вихревое движение определенной частоты существует при любом числе Рейнольдса, и вниз по потоку распространяется двойной ряд вихрей. При ббльших числах Рейнольдса, скажем более Ке = 2500, вихри рассеиваются по мере образования, поэтому двойной ряд вихрей не может существовать. На задней стороне цилиндра вихри периодически отрываются, пока число Рейнольдса не достигнет значения Ке = 4 -10 — 5 -10 . При этих значениях числа Рейнольдса течение в следе становится турбулентным. Как и в случае плоской пластины, хвостовая пластина за цилиндром предотвращает отрыв вихрей и оказывает сильное влияние на сопротивление цилиндра, уменьшая коэффициент сопротивления от 1,1 до 0,9 [11, 12]. Пластина эффективна на расстоянии первых четырех-пяти диаметров вниз по потоку. Если два вязких слоя на каждой стороне следа не взаимодействуют друг с другом в области, гдо они имеют тенденцию к свертыванию в вихрь, то не возникает стабилизирующего механизма, закрепляющего определенвое периодическое образование вихрей. Поэтому вязкие спои разрушаются независимо друг от друга [121. Давление за пластиной или цилиндром мевьше, чем давление [c.85]

Как указано в гл. VIII, разделяющая пластина, расположенная за телом, может предотвратить периодические пульсации следа, если длина пластины достигает около пяти диаметров, а также может снизить сопротивление. Например, разделяющая пластина за круговым цилиндром при дозвуковых скоростях снижает коэффициент сопротивления от 1,1 до 0,7 [32]. [c.213]

Значительный интерес для приложений представляет случай препятствия с диаметром в бесконечном канале ширины В табл. 3 для твердых (почти) круговых цилиндров приведено изменение следующих величин отношения скоростей V, числа кавитации Q = 1 — коэффициента сопротивления (отнесенного к скорости вниз по течению), параметра 5 и угла отрыва фз в зависимости от отношения /6 ширины канала к ширине препятствия. Изменение коэффициента Со является мерой влыя-ния стенки. [c.183]

Для широких пластин Р 1,2—1,4 [31, гл. VIII], чему соответствует коэффициент сопротивления Со 2. Для круговых цилиндров Р 1,0—1,2, если Ке<Кекр., и С = 0,2—0,5, если Ке > Кекр. [31, гл. IX] с большим разбросом вблизи Ке = = Кбкр. [31, рис. 162]. Для шаров С гк 0,4 при Ке < Кскр. и С —О — 0,1 при Ке > Кекр [31, стр. 497]. Для дисков С 0,4, т. е. 1,12. [c.385]

Рассматривая уравнение четвертой степени, которому соответствует основание в виде квадрата со слегка вогнутыми криволинейными сторонами (образованными двумя гиперболами), установили, что составляет только ( 101) 0,78бУоб, а рассматривая уравнение восьмой степени, нашли, что если основание представляет звезду с четырьмя закругленными остриями, у которой два малых диаметра равны половине больших, то Мх равняется только 0,54СУо > так что при одинаковом моменте инерции основания подобная призма оказывает вдвое меньшее сопротивление кручению, чем круговой цилиндр. [c.340]

Если проанализировать кривые (см., например, рис. 157) зависимости коэффициента сопротивления с ,. плохо обтекаемого тела (шара, кругового цилиндра, не слишком вытянутого эллипсоида) от рейнольдсова числа, то мол<но заметить, что в области сравнительно больших этих чисел (порядка 2,4 10 ) наблюдается резкое уменьшение коэффициента сопротивления. Такое явление получило наименование кризиса сопротивления . Было замечено, что соответствующее критическое число Рейнольдса Некр сильно зависит от турбулентных характеристик набегающего потока, от шероховатости поверхности тела, числа Маха в случае большой скорости потока и от многих других причин. Эти параметры, как мы уже знаем, играют определяющую роль в развитии переходных явлений в пограничном слое. Опыты главным образом над шарами и круглыми цилиндрами полностью подтвердили это предположение. [c.681]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...