Цилиндр круговой циркуляция

Обтекание кругового цилиндра с циркуляцией, получающееся сложением поступательного потока, плоского диполя и циркуляционного течения [c.124]

Обтекание кругового цилиндра с циркуляцией и без циркуляции. [c.179]

Обтекание кругового цилиндра с циркуляцией интенсивности х задается комплексным потенциалом Ы пг/а. [c.179]

Круговой цилиндр с циркуляцией. Пусть цилиндр поперечного кругового сечения радиуса а с центром С движется со скоростью / + (Т и пусть в момент времени I центр С находится в точке г. Тогда [c.233]

Круговой цилиндр радиуса а движется со скоростью и перпендикулярно своей оси в безграничной несжимаемой жидкости плотности ф. На цилиндр наложена циркуляция /. Показать, что если (и, о)—компоненты скорости точки г=х+1у, то [c.248]

Фиг. 79. Линии тока при обтекании кругового цилиндра с циркуляцией

Обтекание кругового цилиндра без циркуляции 187, 190, 222 [c.620]

Цилиндр круговой, обтекание без циркуляции 187 и д., 190, 222 [c.624]

КРУГОВОЙ ЦИЛИНДР С ЦИРКУЛЯЦИЕЙ. [c.30]

КРУГОВОЙ цилиндр с ЦИРКУЛЯЦИЕЙ [c.31]

Комплексный потенциал при обтекании кругового цилиндра единичного радиуса несжимаемым циркуляционно-поступательным потоком в плоскости а = X + у (рис. 6.2) имеет вид W = Кос (о + 1/а) -г + ([ Г/(2л)11п а. Найдите распределение скоростей (давлений) по поверхности цилиндра, определите подъемную силу V и лобовое сопротивление Xа также положение критических точек (точек полного торможения) на цилиндре при скорости Уоо = 50 м/с, циркуляции Г == 1,225 кг/м . [c.162]

Начнем со случая постоянной нагрузки на диск, что соответствует циркуляции, постоянной по длине лопасти, так что имеется лишь два продольных вихря — концевой и комлевый (см. разд. 2.7.2). Пренебрегая поджатием струи, будем считать, что система вихрей представляет собой круговой цилиндр, отходящий вниз от диска винта. Спиралевидные концевые вихри образуют на цилиндре слой, который удобно представить непрерывно распределенными вихревыми кольцами, к которым из условия сохраняемости вихрей добавляют слой прямолинейных вихрей, располагающихся вдоль образующих цилиндра, а также комлевый вихрь на оси цилиндра. Параллельные оси цилиндра вихри не дают нормальной к плоскости диска индуктивной скорости, которая, таким образом, определяется лишь вихревыми кольцами интенсивности у. [c.470]

Из системы равенств (78) следует, что задача об обтекании профиля С потоком заданной по величине и направлению скорости на бесконечности имеет бесчисленное множество решений, зависящих от выбора величины циркуляции Г. С точки зрения математической теории идеальной жидкости такой произвол отвечает сущности вопроса. Как уже было показано раньше для случая обтекания окружности, налагая ту или другую циркуляцию, можно получить бесчисленное множество форм обтекания кругового цилиндра с различным расположением критических точек (типичные обтекания показаны на рис. 68). Точно так же для одного и того же крылового профиля с угловой [c.272]

Циркуляция вокруг кругового цилиндра. Рассмотрим комплексный потенциал [c.178]

Обтекание кругового цилиндра радиуса а без циркуляции задается комплексным потенциалом [c.179]

В качестве примера рассмотрим течение с циркуляцией около кругового цилиндра (см. п. 7.12), на которое накладывается течение, определяемое [c.182]

Рассмотреть типы преобразования, которые переводят течение идеальной жидкости прн обтекании с циркуляцией и без нее кругового цилиндра, в течение прн обтекании профиля крыла. В частности, объяснить, как найти обтекание дуги круга и сечения стойки. [c.193]

Пользуясь обычными обозначениями для двумерного движения идеальной жидкости, определить w как функцию г для течения с проекциями скорости (U, V) при обтекании кругового цилиндра z—2о1 = 6, если задана циркуляция I вокруг цилиндра. [c.193]

Три вихревые нити, каждая интенсивности т, симметрично расположены внутри неподвижного кругового цилиндра радиуса а. Вихри проходят через вершины равностороннего треугольника со стороной У 3 Ъ. Считая, что в отсутствие этих вихрей циркуляция в жидкости равна нулю, показать, что вихри будут вращаться вокруг оси цилиндра с угловой скоростью [c.365]

Фиг. 13. Обтекание кругового цилиндра потенциальным потоком при различных величинах циркуляции Г [25].

В качестве примера снова рассмотрим безвихревое течение около кругового цилиндра радиуса а с циркуляцией Г>0. Ось цилиндра направлена по оси г, а движение - двумерное и происходит в плоскости ху (рис. 1.12). Потенциал течения в полярных координатах г, 6 имеет вид (см., например, Лойцянский [1973]) [c.69]

Нестационарное течение, вызываемое движущимся круговым цилиндром. Вернемся к течению, вызываемому движущимся круговым цилиндром радиуса а в безграничном объеме жидкости, которая покоится в бесконечности. Допустим, что движение возникло нз состояния покоя тогда по теореме Лагранжа течение жидкости будет потенциальным пусть, кроме того, потенциал скорости со будет однозначной функцией это требование сводится к допущению, что циркуляция скорости по всякому контуру в жидкости равна нулю. По отношению к подвижным осям Оху течение является неустановившимся даже при равномерном движении цилиндра. [c.251]

Обтекание некоторых форм профилей цилиндров. Если картина течения при обтекании кругового цилиндра чисто поступательным потоком (без циркуляции) могла быть получена внесением в поток некоторого дублета, то естественной представляется задача определить, какие формы профилей обтекания могут быть получены той или другой комбинацией источников и стоков. Задача эта является [c.274]

Колебания плохо обтекаемых стержней в потоке газа. Рассмотрим колебания плохообтекаемого тела, например, кругового цилиндра (рис. 7) в потоке газа. Характерным для этих колебаний является возникновение в следу вихревой дорожки Кармана. При отделении от тела одиночного вихря циркуляция изменяется на величину, равную интенсивности вихря. Если за телом образуется вихревая дорожка Кармана, [c.478]

Некоторые выводы, имеющие практическое значение, могут быть получены из той гидродинамической аналогии [ 218, с)], в которой рассматривается циркуляция жидкости с постоянной угловой скоростью. Предположим, что в теле вала, передающего вращающий момент, имеется цилиндрическая полость кругового сечения с осью, параллельной оси цилиндра. Если диаметр полости мал в сравнении с диаметром вала, а расстояние полости от внешней поверхности вала велико в сравнении с диаметром полости,, то задача почти идентична с задачей об обтекании цилиндра жидкостью. Известно, что при обтекании жидкостью круглого цилиндра, наибольшая скорость равна удвоенной скорости потока отсюда мы можем заключить, что в случае вала, касательное напряжение вблизи полости будет вдвое больше, чем на некотором расстоянии от нее. Если полость располагается значительно ближе к поверхности вала, чем к его оси, или если мы имеем углубление на поверхности, имеющее в сечении форму половины круга, то касательное напряжение вблизи полости (или углубления) может вдвое превышать наибольшее касательное напряжение, которое имело бы место, если бы полости (или углубления) не было 1). [c.331]

Циркуляционное обтекание. Рассмотрим задачу о чисто циркуляционном обтекании кругового цилиндра несжимаемым потоком (рис. 4.1.40), Это обтекание характеризуется циркуляцией скорости около цилиндра, которая определяется в виде разности потенциалов в совмещенных точках произвольного кругового контура А—А (см. рис. 4.1.40), а именно [c.189]

Обтекание кругового цилиндра с циркуляцией. Наложим на поток, рассмотренный в предыдущем примере, плоский вихрь, ось которого совместим с осью цилиндра. Осуществить такой вихрь можно, например, вращая цилиндр, находящийся в жидкости, вокруг его продольной оси. Мы рассмотрим случай, когда движение в поле этого вихря происходит по направлению враще-яия часовой стрелки, т. е. в сторону, противоположпую тому на-прав.лению, которое мы принимаем за положительное. [c.192]

Таким образом, к скорости обтехгания поступательным потоком [формулы (50)] добавляется здесь скорость от движения, вызванного вихрем. Нетрудно видеть, что вследствие этого нарушится симметрия потока относительно оси х, которая была п]>исуща обтеканию кругового цилиндра без циркуляции. Нарушение симметрии потока удобнее всего проследить, найдя положение критических точек на контуре цилиндра, ибо именно в этих точках происходит разветвление потока на часть, обтекающую цилиндр све ху, и часть, обтекающую цилиндр снизу. Положение критических точек на контуре определяется соответствующим полярным углом, который мы назовем бкр. мы найдем его, приравняв нулю скорость на контуре [c.193]

Пример 6. Поток, обтекающий круговой цилиндр с циркуляцией. Характеристическая функция получается здесь непосредственно, как сумма характеристпческнх функций предыдущего примера и примера 3 [c.223]

В качестве примера вычисления кинетической энергии циклического движеиия рассмотрим случай движения с циркуляцией интеисивности X между двумя круговыми цилиндрами радиусов а и 6 (п. 7.11). В этом случае [c.225]

П. Прямолинейный вихрь интенсивности х расположен в безграничной жидкости вне неподвижного кругового цилиндра радиуса а. Вихрь параллелен оси цилиндра н находится от нее на расстоянии f. Циркуляция по любому контуру, не охватывающему внхря, равна нулю. Показать, что вихрь движется вокруг оси цилиндра с постоянной угловой скоростью, равной [c.364]

Как показал Прандтль [26], отрыв пограничного слоя можно предотвратить, если перемещать поверхность в направлении течения с достаточной скоростью, но такой способ управления обтеканием крыльев труден для реализации на практике. Флетнер заменил парус на лодке вращающимся цилиндром и использовал эффект Магнуса, но это оказалось неэкономичным [27]. Рассмотрим круговой цилиндр диаметром с , помещенный в однородный поток, движущийся со скоростью Ыос, с тремя различными величинами циркуляции скорости вокруг цилиндра (фиг. 13) [25]. Когда циркуляция Г < 2пи й направлена по часовой стрелке (фиг. 13, а), отрыв происходит в точке А и Сх, < 4л, но при циркуляции Г = 2лМоей отрыва не происходит и Сг, достигает максимальной величины 4л. [c.210]

Так как в каждом из составляющих потоков имеется линия, совпадающая с контуром кругового цилиндра радиуса г , то и в результирующем потоке будет такая линия тока, и он, следовательно, также представляет собой обтекание кругового щшиндра. Мы будем называть это обтекание обтеканием с циркуляцией. [c.192]

Фиг. 80. Рашредел ние давлений по сечению кругового цилиндра, обтекаемого с циркуляцией.

Кроме того, эквивалентная решётка пластин позволяет лепчо пересчитывать распределение давления по профилю в решётке на любое заданное значение циркуляции Г, если известно распределение давления при нулевом значении циркуляции (Г = 0). Одпако для последней задачи более эффективным оказывается применение эквивалентной решётки круговых цилиндров. [c.414]

Измерения скорости движения катодного пятна в магнитном поле производились при двух резко различающихся расположениях опыта. В одном случае пятно вращалось вокруг цилиндра, укрепленного в центре трубки с ртутным катодом на металл.ическом днище, как это показано на рис. 89. В верхней стеклянной части трубки, через которую производились наблюдения, над цилиндром располагался плоский анод значительно большего диаметра. Трубка помещалась целиком между полюсами большого электромагнита, создававшего в разрядном промежутке однородное поле, направленное вдоль образующих цилиндра. Последний состоял из двух разнородных кусков, плотно пригнанных друг к другу. Нижняя, смачивавшаяся ртутью часть цилиндра была изготовлена из чистой меди, в то время как для верхней части была использована немагнитная хромоникелевая сталь. Обе эти части цилиндра растачивались на станке уже в скрепленном состоянии, вследствие чего было обеспечено совпадение их образующих. Высота нижнего медного цилиндра на 2—3 мм превосходила глубину его погружения в ртуть. При этом линия раздела медного и стального цилиндров оказывалась расположенной лишь немногим выше уровня ртути, ограничивая высоту области смачивания ртутью поверхности цилиндра. Этим достигались устойчивость и правильная круговая форма линии смачивания ртутью меди, вдоль которой вращалось катодное пягно. Анод и металлическое днище трубкн были изготовлены целиком из немагнитной стали, что исключало возможность искажения магнитного поля в разрядном промежутке этими металлическими деталями. Во время опытов температура катода поддерживалась на желаемом уровне посредством непрерывной циркуляции в полости днища воды, подогреваемой до необходимой температуры. Частота вращения катодного пятна вокруг цилиндра определялась с помощью фотоумножителя, сигналы от которого подавались на осциллограф и сравнивались с переменной э. д. с., подводимой от звукового генератора. [c.242]

В данной статье мы рассмотрим несколько задач о движении точечных вихрей внутри и вне кругового цилиндра в наиболее общей постановке, когда циркуляция вокруг цилиндра не равна нулю. В первой части статьи выводятся гамильтоновы уравнения движения вихрей внутри и вне круговой области с циркуляцией. Здесь же приводится единственный дополнительный (наряду с гамильтонианом) интеграл движения полученных уравнений, позволяющий полностью проинтегрировать задачу двух вихрей. Во второй части статьи для полученных уравнений движения рассматриваются аналоги томсоновских конфигураций вихрей, представляющие собой полигональные конфигураций вихрей равных интенсивностей. Для них получены аналитические условия устойчивости в зависимости от числа вихрей и отношения радиусов конфигурации и цилиндра. В третьей части статьи рассматривается движение точечных вихрей вблизи кругового цилиндра в набегающем потоке. С помощью численного исследования отображения Пуанкаре показана неинтегрируемость уравнений движения двух вихрей в потоке. Описано также решение Фёппля и условия его устойчивости. [c.416]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...