Колебания жидкости в круговом цилиндре

Колебания жидкости в круговом цилиндре 507 [c.580]

Методом Фурье получены решения задачи о колебаниях жидкости в сосудах в форме параллелепипеда, кругового цилиндра, цилиндра с кольцевым дном, цилиндра с некоторым числом сплошных и несплошных перегородок и др. [11, 12]. [c.291]

Колебания жидкости в прямоугольном сосуде и в круговом цилиндре. Обратимся к частным случаям движения. [c.507]

Самым сложным в вариационном принципе является выбор системы координатных функций Фл(л , у, z) Нужен определенный опыт. От удачного или неудачного выбора зависит точность результата при учете ограниченного числа тонов колебаний. Например, в качестве функции Ф можно брать известные решения уравнения Лапласа для простого объема, охватывающего объем жидкости исследуемого бака. В частности, такой областью может быть прямой круговой цилиндр. [c.348]

Вторичные течения, индуцируемые колеб.ио-шимся цилиндром. Длинный круговой цилиндр колеблется в смеси воды с глицерином по направлению нормали к своей оси под действием громкоговорителя. Взвешенные в жидкости стеклянные шарики подсвечиваются в поперечной плоскости стробоскопом. Амплитуда колебаний составляет [c.25]

Цилиндры круговые — Колебания вынужденные в потоке жидкости 479 [c.567]

КОЛЕБАНИЯ КРУГОВОГО ЦИЛИНДРА В СЛОЕ ЛИНЕЙНО СТРАТИФИЦИРОВАННОЙ ЖИДКОСТИ [c.155]

В линейной постановке в приближении Буссинеска решена плоская задача о движениях трехслойной жидкости, вызванных вибрациями кругового цилиндра. Цилиндр полностью помещен в среднем линейно стратифицированном слое, верхний и нижний слои являются однородными и ограничены жесткими горизонтальными стенками. Жидкость предполагается идеальной и несжимаемой. Выполнены расчеты коэффициентов присоединенных масс и демпфирования в зависимости от частоты колебания цилиндра и толщин слоев. [c.155]

Значительно более сложным является решение задачи о колебаниях тела, частично или полностью расположенного в слое переменной плотности. В настоящее время имеется большое количество теоретических и экспериментальных исследований волновых картин, возникающих при колебаниях тел в стратифицированной жидкости (см., например, [2-4] и библиографию в них), однако теоретические решения, учитывающие условие непротекания на поверхности тела, очень немногочисленны [5-7]. Все они получены для безграничной однородно стратифицированной жидкости. Наиболее полным является решение [7] для колебаний эллиптического цилиндра под произвольным углом. Определены гидродинамические нагрузки, действующие на цилиндр. Экспериментальное подтверждение этих результатов для горизонтальных колебаний кругового цилиндра представлено в [8]. [c.155]

Однако для кругового цилиндра более эффективно использование аналога метода мультипольных разложений. Применение этого метода в обычном виде представлено, например, в [1]. Ввиду громоздкости решения рассмотрим только случай горизонтальных колебаний цилиндра. В этом случае давление жидкости является нечетной функцией х, тогда как при вертикальных колебаниях цилиндра - четной функцией. [c.160]

Заключение. Для трехслойной жидкости с линейно стратифицированным средним слоем предложен метод расчета волновых движений, возникающих при малых гармонических колебаниях кругового цилиндра в среднем слое. Определены гидродинамические нагрузки, действующие на тело. Показана существенная зависимость этих величин от частоты и типа колебаний, а также от толщин слоев. Аналогичная методика может быть применена и для исследования колебаний сферы в стратифицированной жидкости. [c.164]

В данной работе предложен метод решения плоской задачи о малых колебаниях кругового горизонтального цилиндра, расположенного полностью в слое линейно стратифицированной жидкости. [c.155]

Троценко В. А. О колебаниях жидкости в круговом цилиндре с несплошными радиальными перегородками. В кн Математическая физика. Киев, АН УССР. 1971. вып. 9, [c.89]

При дальнейшем уменьшении параметра К смесь пузырьков и воды охватывает всю хвостовую часть тела. Протяженность кавитационной зоны и интенсивность кавитации в следе будут возрастать до тех пор, пока внутренняя область следа не окажется целиком охваченной кавитацией и из нее не будет полностью вытеснена жидкость. Такое течение в следе называется суперкавитацией. Примеры полностью развитых кавитационных следов за круговым цилиндром представлены на мгновенных фотографиях (фиг. 5.16—5.18). На фиг. 5.16 и 5.17 показана каверна конечной длины, а на фиг. 5.18 каверна, достигшая полной длины . Снимки сделаны в плоскости, перпендикулярной оси цилиндра (чтобы показать ширину и форму каверны). На фиг. 5.16 основная каверна в момент съемки простирается за цилиндром на 3—4 калибра. За основной каверной тянется кавитационный след, имеющий периодический характер. Течение и кавитация при условиях, соответствующих фиг. 5.16, весьма неустойчивы. Каверна совершает колебания в длину и из стороны в сторону, что приводит к появлению периодически изменяющихся сил, приложенных к телу. Кавитационный след аналогичен течению с массой мелких пузырьков, уносимых потоком после отрыва присоединенных каверн (разд. 5.4). На фиг. 5.17 представлена другая фотография, снятая в другой момент времени, но при тех же скорости и давлении (при том же числе кавитации К). Поверхность основной каверны на фиг. 5.16 и 5.17 непрозрачна, и она относится к описанным выше присоединенным кавернам, у которых вдоль неровной поверхности раздела движется масса мелких пузырьков. [c.212]

Выше речь шла об устойчивости равновесия жидкости в горизонтальном слое. Если жидкость заполняет полость произвольной формы, то задача с помощью метода Канторовича также может быть сведена к интегрированию системы обыкновенных уравнейий первого порядка с периодическими коэффициентами для амплитуд. В качестве базисных координатных функций можно выбирать, например, точные или приближенные собственные функции задачи об устойчивости при отсутствии модуляции. При этом в первом приближении мы приходим к канонической системе вида (33.18) (пример вертикального кругового цилиндра, совершающего гармонические колебания вдоль оси, рассмотрен в Р]). [c.242]

Отдельные аспекты взаимодействия между реакцией сооружения и явлениями, происходящими в жидкости, представлены на рис. 6.6 16.15, 6.38], из которого следует, что возрастание амплитуды вынуж-денных гармонических колебаний кругового цилиндра приводит к увеличению коэффициента корреляции вихревого потока по его длине (на рис. 6.6 Tj = Умто/D, Ушакс змплитуда колебаний, D — диаметр). [c.166]

Задачи генерации движений периодически колеблющимся телом в однородной и стратифицированной жидкости интенсивно изучаются уже в течение длительного времени. Достаточно полно рассмотрен случай однородной жидкости со свободной поверхностью. Методы рещения этих задач в значительной степени используют потенциальный характер движения жидкости и могут быть распространены на случай стратифицированной жидкости лишь при наличии слоя постоянной плотности и погружения тела полностью в этом слое. Так, например, решение плоской задачи о колебаниях кругового цилиндра, расположенного под пикноклином, дано в [1]. При этом резкий пикноклин моделируется двухслойной жидкостью, а плавный - трехслойной жидкостью с линейно стратифицированным слоем и однородными верхним и нижним слоями. [c.155]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...