Слой криволинейный

Уменьшение потерь энергии от вторичных течений во входных устройствах получается при выполнении на внутренней поверхности патрубков и каналов продольных уступов, соизмеримых с высотой пограничного слоя. Препятствуя перетеканию рабочего тела в пограничном слое криволинейного канала, уступы приводят к повороту потока рабочей среды и инициируют образование вихревых течений. Ниже уступов по течению потока образуется другое вихревое движение. Таким образом, интенсивное вихревое движение разбивается на несколько систем вихрей меньшего размера. Вихревые течения меньшей интенсивности поглощают меньшее количество энергии [c.58]

Если линии тока вне пограничного слоя криволинейны, градиент давления, нормальный к линиям тока и параллельный поверхности, создает так называемые вторичные течения. Появление этих вторичных течений объясняется тем, что под действием градиентов давления жидкость в пограничном слое, движущаяся более медленно, следует по траекториям с меньшим радиусом кривизны, т. е. поскольку ускорения нормальны к линиям тока, параллельны поверхности и почти не зависят от расстояния до стенки в пограничном слое, то два элемента потока со скоростями [c.299]

Формула (42) соответствует линейному изменению напряжений по сечению слоя. Криволинейный характер экспериментальных эпюр напряжений лучше воспроизводит полуэмпирическая формула [334] [c.228]

При обтекании криволинейной поверхности скорость и на внешней границе пограничного слоя будет величиной переменной, зависящей от координаты х. Давление в пограничном слое криволинейной поверхности также будет функцией х, что следует из уравнения Лагранжа—Бернулли, примененного к внешней границе слоя. [c.261]

Поверхность охлаждения каждого слоя криволинейна, поэтому каждый кристалл несколько наклонен относительно других, В ре- [c.80]

Для аппаратов с центральным подводом потока предложено использовать распределительное устройство (рис. 10.27, а), состоящее из криволинейного осесимметричного щелевого диффузора, имеющего сплошную 3 и перфорированную 4 стенки и криволинейную решетку 5 [А. с. 801866 (СССР)]. Устройство имеет следующие геометрические характеристики 5 FJF = 25 F JF ,,,. ----- 1 Ар. у/Я,, = 0,33. Эквивалентный угол расширения диффузора а,, = 12°. Расстояние от распределительного устройства до слоя Я = 0,Ш,.. Криволинейные поверхности спроектированы по лемнискате. Для аппаратов большого диаметра (Я,, — несколько. метров) используются конические поверхности, вписанные в лемнискату. Перфорированные стенки 4 п 5 могут быть выполнены из решеток или сеток при f 0,3. [c.291]

Рис. 11. Криволинейная система координат для вязкого пограничного слоя на сферическом пузырьке газа.

Гибкие валы применяются для передачи вращающего момен-, та между теми узлами машин и приборов, которые в процессе работы меняют свое относительное положение. Эти валы имеют криволинейную геометрическую ось и предназначены для передачи сравнительно небольших мощностей при большой частоте вращения. Гибкий вал конструктивно состоит из нескольких слоев [c.318]

При произвольных ортогональных координатах qi и q2 рассматриваются как криволинейные координаты выбранной поверхности. Течение происходит в слое, закон изменения толщины которого H j.= H qu q2). Эта толщина мала по сравнению с наименьшим радиусом кривизны поверхности в данной точке. Если при этом в [c.257]

Здесь Ь — толщина слоя смешения, х — продольная криволинейная координата, отсчитываемая вдоль границы струи, определенной но изложенной одномерной теории без учета вязкости, = [c.427]

Рассмотрим криволинейную поверхность S, находящуюся под действием внешнего избыточного давления рои и весового давления pgz (рис. 4.8, б). Как было показано в предыдущем пункте, задачу определения силы давления можно расчленить, определяя раздельно силы весового и внешнего давлений. Кроме того, ее можно свести к определению только силы весового давления, заменив внешнее давление действием эквивалентного слоя жидкости. [c.75]

Рассмотрим неустановившееся движение в жидкости круглого цилиндра нормально своей образующей. Так как течение является плоским, все расчеты ведем для слоя жидкости единичной толщины. В частности, кинетическую энергию жидкости выразим криволинейным интегралом [c.286]

В пограничном слое области внедрения, который предполагается узким, материал преграды находится в пластическом состоянии с характеристикой От.д- Геометрия пограничного слоя определяется формой внедряющегося тела, поверхность которого описывается уравнением образующей г = г (г). Для пограничного слоя принята криволинейная система координат а, р, координатными линиями которой являются образующая тела АВ линия а, нормаль ММ к образующей линия р (рис.,54). Параметры Ляме координатных линий [45] Н- = = // = 1 + р/г, = 1. [c.165]

Система уравнений в приближениях пограничного слоя (1.107) может быть решена, если заданы граничные условия для е и со на внешней стороне пограничного слоя. Известно из опытов, что величина е на внешней стороне пограничного слоя, формирующегося у криволинейного профиля, может меняться в широких пределах. Для вычисления величин е и ш иа внешней стороне пограничного слоя можно использовать уравнения (1.104). [c.55]

Известно, что затупленную поверхность можно считать оптимальной с точки зрения теплообмена, однако при этом затупленный носок испытывает наиболее интенсивное тепловое воздействие. В связи с этим здесь отражены вопросы, связанные с определением теплового (конвективного и радиационного) потока к затупленным носовым частям тел различной конфигурации (сферический носок, плоский торец). Приведены примеры расчета, в которых дана оценка влияния завихренности потока за криволинейной ударной волной на теплопередачу. Кроме того, ряд вопросов и задач посвящен расчету равновесной температуры поверхности летательных аппаратов в различных газодинамических условиях, в том числе и с учетом влияния диффузии в пограничном слое. [c.670]

Исследование устойчивости ламинарной формы течения на криволинейной стенке носит более сложный характер, чем на пластинке,так как связано с воздействием на это течение продольного градиента давления в свободном потоке. При этом такое воздействие проявляется лишь на форме профиля скоростей в пограничном слое. [c.95]

Рассмотрим картину течения перед затупленным телом с центральной иглой. Если длина такой иглы не превышает расстояния до криволинейного отошедшего скачка уплотнения (рис. 6.1.1,а), то ее влияние распространяется лишь на течение за этим скачком и оказывается несущественным. Выдвижение острия иглы 9 за пределы криволинейного скачка уплотнения (рис. 6.1.1,6) приводит к перестройке структуры возмущенного потока, которая характеризуется новой системой скачков уплотнения. Это обусловлено отрывом потока от поверхности иглы, который обычно происходит вблизи основания конического острия (излома). Такой отрыв вызывается большим положительным градиентом давления в пограничном слое на поверхности иглы, обусловленным торможением потока перед телом. В результате отрыва возникает застойная зона 1 с возвратным течением. Оторвавшийся пограничный слой смешивается в зоне 2 с внешним возмущенным течением и присоединяется к обтекаемой затупленной поверхности в области 3. Разделяющие линии тока 8 в зоне смешения образуют поверхность, близкую к конической, пересекающуюся с головной частью в точках Л и 5. В месте присоединения сверхзвуковой поток претерпевает поворот, который [c.383]

Из теории пограничного слоя известно, что в ди( узорной области он растет очень интенсивно, мало устойчив и может легко оторваться от стенки. Последнее явление и наблюдается в ди( узорных областях криволинейного колена. Фотографии потока в колене отчетливо показывают области местного отрыва у внешней и внутренней стенок. Схематически поток в ко- [c.376]

Таким образом, структура потока в криволинейном канале определяется увеличением давлений и уменьшением скоростей в направлении от внутренней к внешней стенке колена. Это приводит к местному отрыву пограничного слоя, а следовательно, появлению вихревых областей у внешней стенки колена вблизи входа и у внутренней стенки при выходе ИЗ колена и, наконец, к образованию в колене парного вихря. [c.376]

На поперечное сечение (1/8) стенки печи (рис. 23.5, а) нанесем сетку из линий теплового потока и изотерм так, чтобы образовались криволинейные квадраты 1234, у которых AIa= li (рис. 23.5,6). Выделим слой стенки в направлении оси 2 толщиной г=1 (ось г нормальна к плоскости рисунка). Тогда смежные линии теплового потока ограничивают трубку теплового потока а, Ь, с, d, через которую проходит постоянное количество теплоты AQ. [c.239]

При обтекании тела с резко меняющимся профилем поверхности отрыв пограничного слоя является следствием проявления инерции жидких частиц в пределах пограничного слоя. Картина отрыва пограничного слоя в этом случае понятна из рис. 5.9. При обтекании плавной криволинейной поверхности отрыв пограничного слоя связан с характером изменения давления вблизи твердой поверхности. Рассмотрим подробнее механизм этого явления (рис. 5.10). [c.246]

Здесь X — криволинейная координата, направленная вдоль контура обтекаемого тела и отсчитываемая от точки начала развития пограничного слоя / о (х) — расстояние от точки г координатой х на контуре носового профиля до плоскости симметрии. В знаменателе выражения (Ь7.5) стоит значение подынтегральной функции в точке с координатой х Рст(- )= = Pi х)1 R T i) при ламинарном режиме течения в пограничном слое п = 2, при турбулентном п = 5/4. В окрест- [c.266]

Слой жидкости вблизи стенки, где распределение продольных пульсаций и произведение продольных и поперечных пульсаций резко отличается от движения в основном потоке, можно назвать пристеночным. Внешняя граница пристеночного слоя четко определяется указанным изломом. Грубо его толщина бпр может быть найдена по профилю осредненных скоростей, где прямолинейный участок вблизи стенки переходит в криволинейный (рис. 96, а). При малой шероховатости турбулентная вязкость е, определяемая по формуле (189), в пристеночном слое близка к молекулярной вязкости ц при большой шероховатости числовое значение е увеличивается, что и определяет квадратичный закон сопротивления. В промежуточной области имеют значение оба фактора вязкостное трение и трение, обусловленное турбулентными пульсациями. Схематически течение вблизи стенки по И. К. Никитину при малой и большой [c.166]

Рис. 1.12. Тепловой пограничный слой на криволинейной поверхности

Поверхность охлаждения каждого слоя криволинейна, поэтому каждый кристалл неоколько наклонен относительно других. В результате прорастания кристаллов из одного слоя в другой образуются столбчатые кристаллы в виде дендритов. [c.33]

Интерес представляют не только прямо- и противо-точные потоки, но и перекрестные. Для теплообмена в плотном движущемся слое перекрестный и многоходовой ток газа может создать особые преимущества перед противотоком в связи с большой равномерностью распределения газового потока в слое. Очевидно, что могут быть получены и другие формы существования дисперсных потоков (здесь и в дальнейшем слово сквозных для краткости опускается). В противоточной газовзвеси, часто называемой по предложению 3. Ф. Чуханова падающим слоем , торможение падающих частиц создается встречным потоком газа (аэродинамическое торможение). В ряде случаев все большее значение приобретает противоточная газовзвесь с механическим торможением твердого компонента (с помощью сетчатых и тому подобных вставок). Увеличивающееся при этом время контакта компонентов потока (время теплообмена, химического реагирования и т. п.) позволяет при несколько усложненной конструкции увеличить компактность устройства. В отличие от механически торможенной газовзвеси пульсирующая газовзвесь, исследуемая в ИТиМО АН БССР, характеризуется периодически изменяемой скоростью несущей фазы. Весьма перспективен принцип встречных струй , предложенный и исследованный И. Т. Эльпериным Л. 212, 337, 338]. Повторяющееся столкновение двух прямоточных потоков газовзвеси позволяет резко увеличить местную относительную скорость, концентрацию и, как следствие, интенсифицировать теплообмен. Можно также указать на циклонные и др. потоки, формирующиеся под действием различных искусственно налагаемых полей (электромагнитных, ультразвуковых и др.). В дальнейшем криволинейные и усложненные различными дополнительными устройствами и силами дисперсные потоки, как правило, рассмат- [c.14]

Во многих аппаратах сопротивлениями, в той или иной мере, являются рабочие элементы (насадки, пучки труб, пакеты пластин, змеевики, фильтрующий материал, осадительные электроды, циклонные элементы и т.п.) и объекты обработки (сушки, закалки и т. п.). Для упрощения все сопротивления, рассредоточенные по сечению, будут в дальнейшем называться распределительными устройствами или решетками. Сопротивление, выполненное в виде тонкого перфорированного листа, тонких, полос, круглых стержней или проволочной сетки (сита), будет называться плоской, или тонкостенной реиюткой. Тонкостенная решетка может быть не то,лько плоской, но и криволинейной и пространственной. Перечисленные различные виды рабочих элементов аппаратов, насыпные слои и другие подобные виды сопротивлений будут называться объемными решетками. К толстостенным решеткам можно отнести перфорированные листы с относительной глубиной отверстий, по крайней мере большей одного-двух диаметров отверстий (1 гв отв 2), решетки из толстых стержней, толщина которых составляет не менее размера в одну-две ширины щели между ними ( птп щ продольно-трубчатые решетки или ячей- [c.77]

Замечательная особенность явления взаимодействия заключается в том, что параметры потока вблизи точки отрыва не зависят от причины, вызвавшей отрыв, а зависят лишь от чисел Маха и Рейнольдса в невозмущенном потоке. Если числа Мо и R совпадают, то распределение давления вблизи точки отрыва оказывается одинаковым при взаимодействии пограничного слоя с падающим извне скачком уплотнения, со юкачком уплотнения, образующимся при обтекании вогнутой криволинейной стенки, [c.341]

В момент наибольшего сокращения расхода система скачков превратцается в криволинейную ударную волну, выбитую вперед за пределы центрального тела. Это приводит к устранению отрыва пограничного слоя и увеличению расхода воздуха, вследствие чего система скачков восстанавливается, а замыкающий ее скачок подходит к тому месту, где вновь происходит отрыв пограничного слоя и т. д. На этом режиме наблюдается сильная тряска ( ном-паж ) двигателя — низкочастотные пульсации давления, связанные с колебанием расхода воздуха. Ввиду возможного разрушения двигателя работать на режиме помнажа нельзя. [c.486]

Остановимся теперь на упоминавшейся выше поправке Бузе-мана к формуле Ньютона для случая обтекания криволинейной поверхности. Ввиду того что слой газа, состоятций из частиц, заключенных между поверхностью тела и ударной волной, не бесконечно тонок, давление непосредственно за волной при криволинейной траектории частиц не равно давлению на поверхности разность этих давлений вызвана действием центробежной силы. [c.123]

Одной из основных особенностей движения смазочного слоя является его малая толщина (ока имеет порядок сотых, тысячных долей миллиметра) по сравнению с размерами граничных поверхностей. В частности, толщина слоя h весьма мала по сравнению с радиусом кривизны этих поверхностей. Это дает возможность, рассматривая течение в смазочном слое, считать граничные поверхности слабоискривленными и пользоваться декартовыми координатами вместо криволинейных. [c.306]

В ином случае (при наличии потерь энергии или изменении энтропии при переходе от одной линии тока к другой) поток вихревой. Такой поток возникает за криволинейной волной, так как он характеризуется значением й8/йп =У= 0. При этом если такая волна возникает в невязком сверхзвуковом потоке, то сИ йп = 0 если она образуется в потоке, где проявляется действие сил вязкости (например, в пограничном слое), то сИц1йп Ф 0. [c.145]

На поперечное сечецие стенки печи (рис. 6.5, а) нанесем сетку из линий теплового потока и изотерм так, чтобы образовались криволинейные квадраты 1234, у которых А1 ==А1- (рис. 6.5, б). Выделим слой стенки в направлении оси 2 толщиной [c.90]

Если по поверхности раздела bed установить криволинейную твердую стенку русла, то получим безотрывную транзитную струю потеря напора при этом значительно уменьшит-с я. Такое снижение потерь напора объясняется тем, что касательные напряжения, возникающие вдоль установленной стенки, значительно меньше турбулентных касательных напряжений, действующих вдоль поверхности раздела. Поясненный выше отрыв транзитной струи может быть назван (несколько условно) инерционным отрывом транзитной струи от стенки русла . noivffliMO такого отрыва струи, можно различать еще отрыв транзитной струи (а в соответствующих случаях и отрыв пограничного слоя), обусловленный диффузией механической энергии поперек потока . Примером отрыва струи, вызванного поперечной диффузией механической энергии, может являться поток в сильно расширяющемся насадке (см. рис. 4-30), а также случай так называемого гидравлического [c.182]

Из этих формул видно, что порядок членов, учитывающих вязкие силы, зависит от порядка кинематической вязкости. Известно, что для газов и невязких капельных жидкостей (например, для воды) величина V мала, однако не известно, каков порядок этой малости Для ответа на этот вопрос следует обратиться к сущности самой идеи о пограничном слое в качестве его выделяется такая область потока, где силы вязкости имеют тот же порядок, что п силы инерции. Видно, что если 0(v)=6 , то последний член уравнения (14.36) или символической формулы (14.36 ) имеет конечный порядок, как и инерционные члены в его левой части (например, если принять 0(v)=б, то это условие выполнить нельзя). В уравнении (14.37) или символической формуле (14.37 ) при 0(v)=б все члены, кроме сил давления, бесконечно малы (точнее имеют порядок Шуу, д или еще более высокий порядок малости). Следовательно, из выражения (14.37) имеем др1ду = 0, т. е. давление в направлении поперек пограничного слоя не изменяется. Оно равно давлению во внещнем потоке, которое в общем случае может изменяться вдоль оси Ох, например, при обтекании криволинейной поверхности ИЛИ В потоке на начальном участке трубы. Предполагается, что во внешнем потоке отсутствует трение, это приводит к простой зависимости между скоростью гюо и давлением ро в этой области. Такая зависимость получается из уравнения (14.36), если отбросить члены, учиты- [c.343]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...