Траектория переносная

Вычисляем радиус траектории переносного движения — расстояние от точки М в положении до оси переносного вращения. [c.196]

Вычисляем радиус траектории переносного движения = АМ [c.198]

Ответы заносим в таблицу. Радиус траектории переносного движения — в см, скорости — в см/с, ускорения — в см/с . [c.200]

Относительное ускорение Wr расположено в соприкасающейся плоскости траектории относительного движения переносное ускорение Ше — в плоскости, которая параллельна соприкасающейся плоскости траектории полюса О. [c.299]

Переносная скорость точки М винта равна скорости той точки корпуса, которая совпадает в данный момент с точкой винта. При поступательном движении корпуса скорости всех его точек одинаковы. Их модули определяются из уравнения его вертикального поступательного движения г = 0,25/ — по формуле (67.5), соответствующей движению точки по траектории в одном и том же направлении [c.304]

Направление кориолисовой силы инерции Фс обратно направлению ускорения W , перпендикулярно к векторам со и v т. е. перпендикулярно как к оси переносного вращения, так и к касательной к траектории относительного движения точки. [c.78]

Известны относительное и переносное движения точки. Требуется определить уравнения абсолютного движения и абсолютную траекторию точки. [c.303]

Известны абсолютное и переносное движения точки. Требуется определить уравнение относительного движения и относительную траекторию точки. [c.303]

Откладываем на рисунках относительную скорость и относительное ускорение. Относительная скорость и относительное ускорение направлены по касательной к траектории. Их положительные направления совпадают с переносной скоростью. [c.333]

Решение. Рассмотрим движение точки М по плоской траектории АБ как составное, сложное движение. Относительным движением назовем прямолинейное движение точки М вдоль радиуса-вектора р. Переносным движением тогда будет движение точки М вместе с радиусом-вектором вокруг точки О. [c.341]

Абсолютная скорость точки М вычисляется по формуле (18). В данном случае численно v = s, а направлен вектор по касательной Мх к относительной траектории АВ в сторону, определяемую знаком s. Переносная скорость t>e равна скорости той точки поверхности шара, с которой в данный момент совпадает движущаяся точка М следовательно, Vg = ha = hip, где h — расстояние от точки М до оси вращения в рассматриваемый момент [c.165]

Доказательство. Пусть закон движения точки М обеспечивает принадлежность ее в любой момент времени винтовой оси. Движение этой точки можно рассматривать как в неподвижном репере 5о, так и в репере 5, связанном с телом. Всегда можно выбрать движение М так, чтобы существовали относительная Уг и абсолютная Уд скорости точки М. Можно считать, что в каждый момент времени М есть точка как неподвижного, так и подвижного аксоида. Перемещаясь по неподвижному аксоиду, точка М имеет абсолютную скорость Уд, которая лежит в плоскости, касательной к неподвижному аксоиду. Относительная скорость у точки М в репере 5 направлена по касательной к относительной траектории, принадлежащей подвижному аксоиду, и потому лежит в плоскости, касательной к подвижному аксоиду. Переносная скорость у есть скорость точки М твердого тела, совпадающей с М, и направлена вдоль винтовой оси. Она тоже принадлежит касательной плоскости к подвижному аксоиду. Имеем [c.130]

Переносная траектория точки мыслима только в каждый отдельный момент времени — это есть траектория той точки подвижной системы отсчета, с которой совпадает в данный момент времени точка, имеющая относительное движение. Необходимо подчеркнуть также, что переносное движение происходит только по отношению к неподвижной системе отсчета. [c.128]

Таким образом, точка при своем относительном движении попадает на переносные траектории точек подвижной системы отсчета (подвижного тела), точнее — подвижного пространства, скрепленного с подвижным телом, представляющим подвижную систему отсчета. [c.128]

Бесконечно малый элемент абсолютной траектории точки йГа состоит из геометрической суммы элементов относительной траектории йг и переносной траектории (рис. 119) [c.128]

Предположим, что точка участвует в некотором сложном движении, состоящем из относительного движения по отношению к некоторой подвижной системе отсчета (5 ) и из переносного движения вместе с подвижной системой отсчета. Абсолютное движение происходит по отношению к неподвижной системе отсчета (5) — Охуг (рис. 120). Обозначим относительную траекторию С и рассмотрим положение дв [-жущейся точки В в какой-то момент времени /. Если точка В будет иметь только относительное движение, то за время А она переместится в положение В. Тогда это движение будет абсолютным (при отсутствии переносного) и отметится в неподвижной системе отсчета Охуг. [c.129]

Допустим теперь, что у точки В имеется одно только переносное движение. Обозначим переносную траекторию С". Тогда за этот же [c.129]

Годограф вектора В в его изменении по отношению к неподвижной системе координат также является другой линией, не совпадающей с траекторией относительного движения точки В. Но в случае поступательного переносного движения, когда оси подвижных координат остаются все время параллельными своим первоначальным положениям, годограф вектора В представляет собой одну и ту же линию как в подвижной, так и в неподвижной системах координат. [c.131]

Из кинематики известно, что характер наблюдаемого движения точки или тела зависит от кинематического состояния системы отсчета, ло отношению к которой изучается это движение. Если на материальную точку действуют некоторые силы, то движение точки под их действием представляется различным образом при наблюдении, с неподвижной системы отсчета и с системы отсчета, имеющей некоторое переносное движение относительно неподвижной системы. Все кинематические характеристики точки, в частности и ускорения, различны в этих системах отсчета. В то же время относительные движения имеют большое значение например, в теории космических полетов приходится рассчитывать сложные по виду, большой протяженности, требующие исключительно точных вычислений, траектории космических летательных аппаратов по отношению к подвижным системам координат, связанным с планетами. [c.230]

Задача Ньютона состоит в следующем найти траекторию движения точки под действием силы притяжения к центру Земли, в ее движении по отношению к системе координат, скрепленной с земным шаром. Эту систему координат приближенно можно считать инерциальной, так как движение Земли по орбите вокруг Солнца почти равномерно и прямолинейно на некотором отрезке орбиты Земли вследствие большого расстояния Земли от Солнца и большого периода обращения Земли по своей орбите. При таком допущении можно пренебречь переносной силой инерции и силой инерции Кориолиса и изучать движение точки по отношению к системе координат, жестко связанной с Землей и имеющей начало в центре Земли, считая ее неподвижной. [c.501]

Если траектории всех точек тела 5, скрепленного о подвижной системой отсчета, изобразить на рисунке (см. рис. 37), то получим семейство линий — семейство траекторий переносного движения точки М. Вследствие относительного движения точки М в каждый мо.мент времени она находится на одной из траекторий переносного движения. Точка М может совпадать только о одной точкой каждой из траекторий этого семейства переносных 1раекторий. В связи с этим иногда считают, что траекторий переносного движения нет, так как приходится считать траекториями переносного движения линии, у которых только одна точка фактически является точкой траектории. [c.135]

Траекторией переносного движения является параллель радиуса г sin 0. Переносная скорость Z/ e = rsinO касательна к [c.50]

Траекторией переносного движения является окружность с центром N. Относительная скорость точки М направлена по касательной к этой окружности. Траектория лежит в плоскости ху, перпендикулярной к оси врапдения D (ось z). Находим радиус окружности [c.205]

I раек торий перепос1Юю движения пет, гак как приходи тся считать траекюриями переносного движения линии, у которых только одна точка фактически является точкой траектории. [c.145]

При использовании ультразвука и электромагнитного излучения оптического, инфракрасного и радиоволнового диапазонов для реконструкции изображений необходимо решение обратных задач с интегралами не вдоль прямолинейных траекторий, а вдоль криволинейных, что значительно усложняет процессы вычислений, но устраняет необходимость применения для диагностирования опасных для человека ра-диационньгх излучений и соответствующей защиты от них. Переход к типовым модульным сканерным системам, более широкому использованию спецпроцессоров и замена Минина мшсроЭВМ, позволит создать транспортабельные и переносные ВТ, построенные на различных физических принципах для разных условий эксплуатации машин. [c.228]

Раскладываем абсолютную скорость v точки А на переносную и относительную скорости, направлокпые гю соответствующим прямолинейным траекториям этих движений. [c.309]

Раскладываем абсолютное ускорение точки А на переносное и относнтсльнсо ускорения, направленные по тем же прямолинейным траекториям, и определяем модули этих ускорений по рис. 399, б [c.310]

Траектории точек колеса // в переносном движении представляют собой окруис-. иости с центром О, траектории относительного движения — окружности с центром А. [c.315]

Решение. Переносным движением точки М является движение точки вместе с диском, т. е. вра7цеш е с угловой скоростью = w = 3 с а относительным —i колебательное движение точки вдоль оси х. Траекторией точки диска, с которой в рас-сматрнваемьи" момент времени совпадает движущаяся точка М, является окруж1юсть в плоскости, перпендикулярной к оси вращения Oz, с центром О и радиусом, равным абсолютной величине координаты х (рис. 404, б). [c.318]

В переносном двнжеини центр каждого шара описывает горизонтальную окружность с центром на оси регулятора, проходящую через центр шара. Траектория относительного движения — 910 дуга окружности радиусом I, лежащей в плоскости регулятора, с центром на оси привеса стержня. [c.321]

Решение. При колебаниях кулнсы АВ груз УИ тоже совершает колеба-тель1юе движение по вертикали. При этом абсолютное движение груза состоит и 1 е 0 переносного движения вместе с кулисой и относительного движения по отношению к кулисе, происходящего за счет деформации пружины. Направим ось у по траектории движения груза М, принятого за материальную точку. [c.53]

Если траектории точек подвижной системы координат не прямолинейны и относительное движение точки также является криволинейным, то целесообразно вычислять переносное ускорение как геометрическую сумму норма.тьного и касательного переносных ускорений, относительное ускорение как геометрическую сум.му нормального и касательного относптельпых ускорений. При этом формула (К ") записывается в следующем виде [c.325]

Решение. Рассматривая движение точки В как сложное движение, складывающееся из переносного движения вместе с точкой А и относительного движения но отношению к точке Л, замечаем, что при соблюдении равенстЕШ (1) вектор относительной скорости точки В направлен в точку А (рис. в). Наблюдатель, движущийся вместе с точкой А, видит точку В, движущейся по прямолинейной относительной траектории ВА с постоянной скоростью Это и будет невозмущенное движение точки В. [c.648]

Движение плоской фигуры мы рассматривали как составное, состоящее из переносного поступательного вместе с полюсом и относительного вращательного вокруг полюса, приняв за полюс мгновенный центр ускорений. При таком условии переносное ускорение и ускорение Кориолиса равны нулю и в схеме (110 ) остается только одна ее часть. Полное относительное ускорение становится тождественным полному абсолютному ускорению. Но чтобы получить абсолютное нормальное ускорение и абсолютное касательное ускорение точки, мы должны спроецировать это полное ускорение точки на прямую, соединяющую эту точку с мгновенным центром скоростей (а не ускорений), и на прямую, ей перпендикулярную, т. е. надо спроецировать ускорение на главную нормаль к абсолютной траектории точки и на направление а олютнои скорости. Схема (110 ) принимает вид [c.241]

Пусть 5 — ортонормированный репер e , е 2, 63 с началом в точке О , который движется как твердое тело относительно репера Зо ортонормированных векторов в , ез, ез с началом в полюсе О. Рассмотрим движение некоторой точки М. Его можно описать как с помощью репера 5, так и с помощью репера Зо- Движение точки М по отношению к реперу Зо назовем абсолютньш движение-м, а ее траекторию в этом репере — абсолютной траекторией. Движение точки М по отношению к реперу 5 назовем относительньш движе-нием, а траекторию М в репере 5 — относительной траекторией. Движение репера 5 назовем переносным движением. [c.118]

Предположим, что вектор изменяется во времени в двух системах отсчета — в подвижной и неподвижной. Простейшим примером подобного вектора может служить радиус-вектор точки относительно подвижной системы координат. Изменение этого вектора происходит по отношению к подвижной и неподвижной системам. Обозначим этот вектор Н. Годографом вектора R в его изменении относительно подвижной системы отсчета является траектория точки В в ее отнсситель-ном движении (рис. 122).Изменение же этого вектора В для неподвижной системы отсчета при произвольном переносном движении кажется другим. [c.131]

Проанализируем процесс вывода выражения ускорения Корио-л са. Векторное произведение вектора угловой скорости переносного вращения на вектор линейной относительной скорости точки получено дважды. Впервые оно получается, когда берется полная производна от относительной скорости по формуле Бура. В этой формуле векторное произведение х щ выражает изменение вектора относительной скорости, входящей в абсолютную скорость, благодаря вращению этого вектора вместе с траекторией относительного движения вследствие переносного вращения всей подвижной системы отсчета. [c.185]

Второй раз это векторное произведение появляется при диффереы-кировании переносной скорости точки и использовании формулы Бура. В этом случае векторное произведение характеризует изменение переносной скорости, происходящее вследствие относительного движения точки, так как благодаря ему точка переходит с одной переноской траектории на другую. [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...