Тело колеблющееся

Физический маятник. Физическим маятником называется твердое тело, колеблющееся около неподвижной оси (обычно горизонтальной) под действием силы тяжести (фиг. 104). [c.406]

В зависимости от величины амплитуды колебаний параметров среды или тела колеблющиеся потоки можно разделить также на две группы колебания с малой амплитудой и колебания с большой амплитудой. [c.11]

КД обозначают соответственно методы капилляра, катящегося шарика, пьезокварцевого резонатора, падающего тела, колеблющегося диска. [c.42]

В.Н. Сиренко (1983 г.) бьши проведены для определения стационарных и нестационарных аэродинамических характеристик осесимметричных тел с подвижными (за счет толщины пограничного слоя) поверхностями и наконечниками метеорной формы. Бьши получены решения для конических тел, колеблющихся в сверхзвуковом потоке при больших углах атаки вплоть до разрушения стационарного конического течения. Необходимо также отметить предложенный В.В. Луневым (1968 г.) метод искривленных тел, позволяющий в рамках метода плоских сечений свести задачу о нестационарном обтекании колеблющихся тел к серии стационарных задач. [c.6]

Вернемся к задаче исследования излучения волн твердым телом, колеблющимся как целое. Для того чтобы не слишком усложнять вопрос, предположим, что тело имеет ту или иную степень симметрии относительно некоторой оси. Например, оно может либо иметь форму тела вращения вокруг этой оси, либо иметь две взаимно-перпендикулярные плоскости симметрии, пересекающиеся по этой оси, либо иметь одну плоскость симметрии, перпендикулярную к этой оси. Во всех случаях на- [c.298]

Новым элементом течения около тела, колеблющегося в непрерывно стратифицированной жидкости, являются вторичные струи, которые последовательно формируются в окрестности полюсов шара. Эти струи являются наиболее динамичным элементом процесса. Длина вторичных струй растет с увеличением их номера и протяженность каждой последующей больше, чем предыдущей. [c.51]

Ультразвуковые колебания представляют собой упругие волны, распространяющиеся с определенной скоростью в какой-либо материальной среде — газах, жидкостях, твердых телах. Колеблющийся источник звука периодически сближает примыкающие к нему частицы, которые передают это сжатие среды следующему прилегающему слою и волны сжатия, чередуясь с волнами разрежения, проходят все пространство, занимаемое данной средой. Скорость и направление распространения звуковых волн зависят от плотности и упругости среды, а также ее размеров. Особенностями высокоэнергетических ультразвуковых колебаний является возможность фокусирования энергии на сравнительно небольшую площадь рабочей зоны. Ультразвуковые колебания малой интенсивности, используемые для дефектоскопии и исследования вещества, подчиняются законам линейной акустики. [c.8]

Рассмотрим теперь излучение звука телом, колеблющимся без изменения объёма. Тогда в (73,6) остаётся только второй член, который мы напишем в виде [c.346]

Лента прибора, служащего для записи колебательных движений, движется по направлению Ох со скоростью 2 м/с. Колеблющееся вдоль оси Оу тело вычерчивает на ленте синусоиду, наибольшая ордината которой АВ — 2,Ъ см, а длина 0 С = Ъ см. 0 [c.152]

Рассмотрим простейшую задачу теории колебаний — задачу о свободных (или собственных) колебаниях тела, масса которого сосредоточена в одной точке (рис. XI. 10). Массу стержня (или пружины), поддерживающей тело, будем считать пренебрежимо малой по сравнению с массой колеблющегося тела. [c.298]

На теории вынужденных колебаний основывается также конструирование ряда приборов, например вибрографов — приборов для измерения смещений колеблющихся тел (фундаментов, частей машин и др.) и, в частности, сейсмографов, записывающих колебания земной коры, и т. п. [c.248]

Именно такая ситуация и осуществляется в твердых телах. Мы получим поэтому простейшую модель твердого тела, если расположим в фиксированных точках пространства Ы атомов, которые почти независимо друг от друга совершают небольшие колебания около положений равновесия. Колеблющийся атом называют осциллятором. А твердое тело в этой модели можно назвать газом осцилляторов. Газом—в том смысле, что эти осцилляторы колеблются почти независимо друг от друга. [c.61]

В действительности, однако, колеблющийся атом твердого тела подвергается непрерывному случайному воздействию со стороны своих соседей. Поэтому жесткая связь между смещениями и импульсами [c.61]

Работой называют способ изменения состояния системы при помощи изменения ее внешних переменных, а теплотой — способ, не связанный непосредственно с изменением внешних переменных. Чтобы совершить работу, необходимо произвести макроскопические перемещения тел в системе или во внешней среде при расширении системы перемещаются окружающие ее тела, при электризации перемещаются тела в источнике, создающем электрическое поле, работа внешнего гравитационного поля связана со смещением положения источника гравитации относительно системы и т. д. Теплопередача происходит без подобных макроскопических перемещений. Молекулярный механизм теплопроводности состоит в передаче энергии от одного колеблющегося атома к другому, т. е. здесь тоже имеет место смещения атомов относительно центров равновесия, но микроскопические и неупорядоченные смещения, которые при усреднении в пространстве и во времени не сказываются на значениях внешних переменных. Теплоту иногда называют микроскопической работой, что несколько сближает терминологию термодинамики и механики (в последней работа является единственной причиной изменения состояния системы), но не меняет существа различий между этими понятиями. [c.38]

Скорость V испытывает заметное изменение (порядка скорости и колеблющегося тела) на протяжении расстояний порядка размеров тела I. Поэтому производные от v по координатам — порядка величины и/1. Порядок же величины самой скорости v определяется (на не слишком больших расстояниях от тела) скоростью и. Таким образом, имеем vV)v и /1. Производная [c.34]

В связи с этим возможны два важных предельных случая. Величина б может быть велика или мала по сравнению с размерами колеблющегося в жидкости тела. Пусть I — порядок величины этих размеров. Рассмотрим сначала случай б / это значит, что должно выполняться условие v. Наряду с этим [c.124]

Колеблющееся в жидкости тело производит вокруг себя периодическое сжатие и разрежение жидкости и таким образом приводит к возникновению звуковых волн. Источником энергии, уносимой этими волнами, является кинетическая энергия движу- [c.393]

Ниже будет везде предполагаться, что скорость и колеблющегося тела мала по сравнению со скоростью звука. Поскольку U 0(0 (где а — линейная амплитуда колебаний тела), то это значит, что а < Я ). [c.394]

В общем случае произвольно колеблющегося тела произвольной формы задача об излучении звуковых волн должна решаться следующим образом. Выберем в качестве основной величины потенциал скорости ср. Он удовлетворяет волновому уравнению [c.394]

На расстояниях, порядка размеров тела и меньших, искомое решение уравнения Аф = 0 не может быть написано в общем внде и зависит от конкретной формы колеблющегося тела. Для расстояний же, больших но сравнению с I, но малых по сравнению с К (так что уравнение Аф = 0 еще применимо), можно найти общий вид решения, воспользовавшись тем, что ф должно убывать с увеличением расстояния. С такими решениями уравнения Лапласа нам уже приходилось иметь дело в 11. Как и там, пишем общий вид решения в форме [c.395]

Выразим координаты (х у ) любой точки колеблющегося тела через ее координаты (х, у) в подвижной системе [c.488]

В дальнейшем предполагаем, что это неравенство соблюдается. Через I обозначим момент инерции колеблющегося тела относительно оси О. Кинетическая энергия его будет [c.489]

Источником звука является всякое тело, колеблющееся с частотой, лежащей в пределах звукового диапазона, и возбуждающее в окружающей упругой среде (обычно в воздухе) звуковые волны. Этот процесс возбуждения волн в окружающей среде носит название излучения волн. Различные тела в разной степени обладают способностью излучать звуковые волны. Например, колеблющийся камертон сам по себе излучает очень слабо. Это объясняется малыми размерами ножек камертона и характером их колебаний. Как и в случае отдельного импульса ( 134), колеб пощаяся ножка камертона вызывает сжатие воздуха с одной стороны и в то же время разрежение — с другой. Вследствие того, что выравнивание давления в воздухе происходит со скоростью звука, эти сжатия и разрежения в сильной степени компенсируют друг друга. Вместо того, чтобы возбуждать упругую волну в окружающем воздухе, колеблющаяся ножка камертона лишь перекачивает прилегающие к ней слои воздуха с одной стороны на другую. Звуковые волны возбуждаются только постольку, поскольку это перекачивание происходит не полностью. [c.738]

ЛИЧНЫХ расстояниях от точки ее подвеса, укрепить еще один или несколько грузов, то мы тогда получим сложный маятник, движение которого должно дать в известном смысле нечто среднее между движениями различных простых маятников, какие получились бы, если бы каждый из указанных грузов был подвешен на отдельной нити. В самом деле, с одной стороны, сила тяжести стремится заставить все грузы опускаться одинаково в одно и то же время, а с другой стороны, несгибаемость нити заставляет их именно в это самое время описывать неравные дуги, пропорциональные их расстояниям от точки подвеса таким образом между этими грузами должен иметь место некоторый вид компенсации и распределения их движений, так что грузы, находящиеся ближе всего к точке подвеса, ускоряют колебания более далеких, а последние, наоборот, замедляют колебания первых. Таким образом на нити должна существовать такого рода точка, что если в ней укрепить тело, то движение последнего не будет ни ускориться ни замедляться остальными грузами, и движение будет совершенно таким же, как если бы только одно это тело было подвешено на нити. Эта точка и будет истинным центром колебания сложного маятника подобный центр должен находиться и в каждом твердом теле, колеблющемся около горизонтальной оси, какую бы форму это тело ни имело. [c.305]

Понятие П. м. обобщено на случай сосудов, наполненных жидкостью, имеющей свободную поверхность определены П. м. при отрывном обтекании контуров. Для тел, колеблющихся в сжимаемой жидкости, инерц. силы линейно выражаются через ускорения. Коэф, при ускорениях наэ. обобщёнными П. м. В случае сжимаемой жидкости свойства симметрии П. м. сохраняются, но сами П. м. зависят, в противоположность случаю несжимаемой жидкости, не только от формы ла и направления движения, но ещё и от частоты колебаний. Наконец, понятие П. м. обобщается и на случай качки корабля на поверхности волнующейся тяжёлой жндко-сти. В этом случае свойство симметрии П, м. не со х1 аня-ется, а сами П. м. существенно зависят от длины и направления набегающи) волн и от скорости хода корабля. [c.118]

Первоначально развитие методов расчета нестационарных характеристик тонких тел, колеблющихся в сверхзвуковом потоке, основывалось на линейной теории, использующей предположение о малости возмущений, вызываемых телом в потоке газа. Скачки уплотнения вырождаются в характеристические поверхности, а система уравнений газовой динамики сводится к уравнениям второго порядка в частных производных для потенциала возмущенной скорости. Результаты, полученные при таком подходе, изложен в книгах Е.А. Красильпщковой (1952 г.) и ДЖ.В. Майлса (1963 г.) [c.5]

За последние 10—20 лет дан ряд новых обобщений понятия П. м. Стали изучаться П. м. сосудов, наполненных жидкостью, имеющей свободную поверхность, определены П. м. при отрывном обтеканри контуров. Для тел, колеблющихся в сжимаемой жидкости, инер- [c.202]

Наконец, для получения стробоскопического эффекта можно использовать двойное лучепреломление, возникающее при механических напряжениях в твердых телах, колеблющихся на высокой частоте, так как оно также пульсирует с удвоенной частотой ультразвуковых колебаний. Такой метод использовали Тавиль [2045], Грант [735] и Мак-Кинли [ 1265, 1266] (см. также [455]), возбуждая колебания в кварцевых пластинках, помещенных между скрещенными призмами Николя и освещаемых, следовательно, поляризованным светом. Гидеман и Хёш [8741 применяли вместо кварца стеклянный брусок, возбуждаемый на высокой частоте при помощи кварцевой пластинки. Особенно эффективным такое устройство оказывается, если, согласно Бергману [240], в качестве искусственной среды с двойным преломлением использовать колеблющийся на высокой частоте стеклянный цилиндр. В этом случае, как видно из фотографий 2 или 9 на фиг. 425, а также из фотографий 3, 5 м 11 ш фиг. 427, в процессе колебаний просветляется [c.408]

Сложное Движение частиц, образующих твердое Тело, можно в определенном приближении разложить на сумму нормальных колебаний, каждое из которых обычно характеризует собой волну, расгфостраняющуюся в системе. С этой точки зрения система 1предста1вляет собой совокупность гармонических осцилляторов, причем каждому нормальному колебанию соответствует свой собственный осциллятор. Такого рода колеблющиеся осцилляторы можно рассматривать как квантовую систему диполей, возбуждающих элементарные порции энергии — фононы. [c.42]

Рассмотрим теперь общий случай колеблющегося тела про-иавольиой формы. В изучеииом выше случае колебаний плоской поверхности член (vV)v в уравнении движения жидкости исчезал тождественно. Для поверхности произвольной формы это, конечно, уже не имеет места. Мы будем, однако, предполагать, что этот член мал по сравнению с другими членами, так что ,м все же можно пренебречь. Необходимые для возможности такого пренебрежения условия будут выяснены ниже. [c.124]

С описанными свойствами звуковых волн в гелии И тесно связан и вопрос о различных способах их возбуждения ( , М. Лиф-шиц, 1944). Обычные механические способы возбуждения звука (колеблющимися твердыми телами) крайне невыгодны для получения второго звука в том смысле, что интенсивность излучаемого второго звука ничтожно мала по сравнению с интен-сив(1остью одновременно излучаемого обычного звука. В гелии II возможны, однако, и другие, специфические для него способы возбуждения звука. Таково излучение твердыми поверхностями с периодически меняющейся температурой интенсивность излучаемого второго звука оказывается здесь большой по сравнению с интенсивностью первого звука, что естественно ввиду указанного выще различия в характере колебаний температуры в этих волнах (см. задачи 1 и 2). [c.727]

Задача о регистрации вертикальных колебаний глогла бы быть разрешена принципиально весьма просто, если бы, жестко соединив с колеблющимся телом пишущее присиособление, мы могли бы регистрировать колебания на ленте барабана, не связанного с колеблющимся телом. При записи сотрясений иочвы, вибраций корабля или фундамента больших размеров мы не мо ке-д воспользоваться этим приемом, так как иеподиижпого предмета, ня котором можно было бы установить барабан, не имеется. Приближенно можно решить задачу записи колебаний так, как это схематически показано на рис. 2.56. [c.75]

Электрическое поле волны приводит электрон в колебание с частотой самой волны. Колеблющийся электрон представляет собой диполь с, переменным электрическим моментом и создает, в свою очередь, Рис. 1.39. Диаграмма направлен- переменное электромагнитное поле, ности рассеянного рентгеновского Интенсивность этого поля и есть излучения. Картина имеет- симметрию тела вращения вокруг на- интенсивность излучения, рассеян-правления падающего луча (вол- НОГО ЭЛектрОНОМ. Из электродина-на не поляризована) мики известно, ЧТО для рентгенов- [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...