Скорость движения абсолютного переносного (окружная)

Сз щественной кинематической характеристикой, влияющей на трение в зацеплении, является относительная скорость зубьев при их перемещении по виткам червяка. На рис. 9.8 показаны скорости движения — абсолютная скорость зубьев колеса — окружная скорость червяка, которую можно рассматривать как переносную скорость зубьев, и — относительная скорость зубьев, т. е. скорость скольжения. Из параллелограмма скоростей следует, что [c.284]

Абсолютная скорость движения жидкости равна геометрической сумме переносной (окружной) и относительной скоростей (параллелограмм скоростей на рис. Х.З) [c.191]

Корабль в точке В участвует в двух движениях. Он вращается вокруг оси ОМ вместе с Землей с запада на восток — это переносное движение по окружности радиусом АВ. Движение корабля вдоль меридиана — это относительное движение по дуге окружности СВМ радиусом К с центром в точке О. Абсолютную скорость, т. е. скорость относительно неподвижной системы координат хуг, находим по теореме о сложении скоростей [c.125]

Зная абсолютную скорость жидкости с и окружную скорость колеса (переносную скорость) и, легко найти, применяя общее правило сложения скоростей сложного движения, скорость жидкости относительно перемещающейся лопатки — относительную скорость Ы) [c.39]

Абсолютное движение пера самописца М является движением по окружности радиуса г с постоянной по величине скоростью v. Разложим это движение на два составных движения переносное поступательное прямолинейное движение вместе с лентой и относительное движение пера по отношению к ленте. Обозначим относительные координаты пера через х , и абсолютные координаты через х, у. Координаты начала относительной системы координат точки Oi назовем Хд, Уд. Согласно уравнениям (8 ) зависимость между этими координатами имеет вид [c.308]

Пусть, например, колесо катится по прямолинейному рельсу (рис. 145). Рассмотрим движение колеса как составное, состоящее из переносного поступательного движения вместе с осью колеса О и относительного вращательного движения вокруг этой оси. На рис. 145, а изображены переносные скорости некоторых точек колеса, а на рис. 145, б—вращательные скорости тех же точек относительно центра колеса. В случае качения без скольжения и без буксования вращательная скорость точек, лежащих на ободе колеса, по модулю равна скорости оси, так как. при повороте колеса на один полный оборот его ось переместится на 2яг, а точки обода опишут в их относительном вращательном движении окружности той же длины. Абсолютные скорости точек колеса изображены на рис. 145, в. Эти абсолютные скорости можно получить как вращательные скорости вокруг мгновенного центра скоростей, совпадающего с точкой касания колеса и рельса (рис. 145,г). [c.227]

При движении человека по платформе против часовой стрелки (по отношению к оси Ог) платформа начнет вращаться по часовой стрелке. Поэтому абсолютная скорость человека равна разности и—Vg, где — переносная скорость, т. е. окружная скорость точки М [c.614]

Таким образом, геометрическое место точек центров кривизны огибающей пп будет окружность с радиусом Гц = ОК = г sin р. Единственной плоской кривой, у которой центры кривизны располагаются по окружности, является эвольвента. Следовательно, огибающая пп будет эвольвентой окружности = г sin р. Заметим, кстати, что линия распределения скоростей вдоль прямой ME (т. е. линия - ) в данном случае будет параллельна линии распределения линейных скоростей в движении перекатывания, т. е. линии 0, так как угол AMO, как равный 90°, остается постоянным, поэтому абсолютная угловая скорость со жесткого угла ABD будет равна его переносной угловой скорости вместе с прямой ОМЕ, вращающейся [c.369]

О является для точки М переносным движением, а скорость той точки прямой ОА, с которой в данный момент совпадает точка М, будет ее переносной скоростью пер- Так как эта точка прямой движется по окружности радиуса ОМ — г, то по модулю скорость = и направлена перпендикулярно к ОМ. Строя на векторах и и параллелограмм, найдем абсолютную скорость [c.216]

Определение действительных характеристик потока, как невозмущенного, так и в критической области возможного возникновения кавитации, значительно усложняется по мере усложнения проточной части гидромашины. Поскольку гидромашины и, в частности, шнеко-центробежные насосы имеют вращающийся ротор, кроме абсолютной скорости течения на входе в насос i имеется еще и относительная скорость которая определяется из треугольника скоростей с учетом окружной скорости ротора (скорости переносного движения). Эти скорости, как известно, связаны соотношением wi = d + и. [c.10]

Дальнейшее движение масса dm совершает по наклонной трубе (рис. 20.9, б), при этом абсолютная скорость v этой массы складывается из окружной скорости Vg переносного движения вместе с вращающимся питателем и скорости относительного движения вдоль оси наклонной трубы. Ш выходе из трубы в точке А переносная скорость v = u) (24i = ю / sin а. [c.101]

Обозначим через 0 и 0 точки пересечения осей вращения и рассматриваемой плоской фигуры (плоскости, неизменно связанной с фигурой). Соединим эти точки отрезком О1О2 и найдем скорость Фд произвольной точки А этого отрезка. Для этой цели воспользуемся теоремой о скорости точки в сложном движении, приняв за переносное-/движение вращение с угловой скоростью 1 вокруг оси 0 1 (рис. 1.127, о). Относительным движением тогда будет движение точки по окружности радиуса ОоЛ. Относительная скорость а точки А направлена перпендикулярно 0x0-2 (как указано на рис. 1.127, а). Переносная скорость 1 х точки А также будет перпендикулярна О1О2, но направлена противоположно г>2 (рис. 1.127, а). Абсолютная скорость Од точки А является геометрической суммой Ох и Ог- Для модуля Од имеем согласно (9.8) [c.129]

Для нахождения окружного ускорения разложим абсолютное движение элемента жидкости в полярных координатах на относительное движение вдоль полярного радиуса г со скоростью y—drldt и переносное вращение вместе с радиусом вокруг оси лопастного колеса с угловой скоростью о)ж=Си/г. Имея относительную скорость Сг и переносную Ож, получим кориолисово ускорение 2ютСг- Учитывая, что радиус-вектор в данном случае вращается также и с тан- [c.12]

Абсолютная скорость движения жидкости с равна геометрической суг ме векторов окружной (переносной) скорости и и относительной скорости w с = и - г W. Вектор окружной скорости и направлен по касательной к оружности, на которой расположена рассматриваемая точка, а вектор относительно скорости w направлен по касательной к поверхности лопасти в той же точке. [c.66]

Движение частиц воздуха можно рассматривать как сложное движение, так как они вращаются вместе с колесом с переносной (окружной) скоростью 1 и одновременно перемещаются вдоль его лопаток с относительной скоростью Шь Величину и направление относительной скорости можно поотучить из параллелограмма скоростей, диагональю которого является абсолютная скорость си а сторонами — переносная скорость Ы1 и относительная скорость Шь [c.448]

Такая кривая называется улиткой Паскаля. Чтобы определить положение мгновенного центра вращения, найдем рулетты двух точек палочки А и М. Рулетга точки А — окружность, и, следовательно, мгновенный центр вращения лежит на прямой АО, проходящей через центр окружности. Рулетта точки М — улитка Паскаля р = 2г(созф—созфо). Касательная к рулетте в точке М направлена вдоль скорости точки М палочки. Направление же скорости точки М найдем, рассматривая движение неподвижной точки М (острия) в системе координат, связанной с палочкой. Абсолютная скорость точки М острия равна нулю. В системе, связанной с палочкой, точка М острия скользит по палочке, и, следовательно, относительная скорость направлена вдоль палочки. Переносная скорость точки М острия— это скорость точки М палочки. Из теоремы о сложении скоростей имеем [c.88]

Решение. Абсолютной траекторией точки Л является окружность с центром в точке О. Вектор абсолютной скорости точки А направлен по касательной в этой окружности. Известно только направление этой скорости, но не величина. Свяжем подвижную систему отсчета с движущейся кривой. Тогда переносное движение будет поступательным, а переносная скорость — скоростью ио. Относительное движение точки А происходит по кривой у= (х), а потому и относительная скорость х)г направлена по касательной к этой кривой. Из ААВС имеем [c.21]

Выберем теперь другую систему подвижных координат АХ2У2, ось Ах2 которой проходит все время через лодку. В этой системе координат относительное движение лодки полностью. известно. Лодка все время находится на прямой Ах2, а ее относительная скорость равна скорости сокращения расстояния АМ, то есть скорости наматывания веревки С2. В переносном движении точка М теперь описывает окружность с центром в точке А. Переносная скорость лодки направлена по касательной к этой окружности, то есть ортогонально к оси Ах2, но не известна по величине. Из теоремы о сложении скоростей получаем, что конец вектора абсолютной скорости должен лежать на прямой А2. Мы получили два заключения [c.23]

Пусть колесо вращается с угловой скоростью О) = onst, тогда, войдя в решетку лопастей, частицы жидкости начинают сложное движение — переносное, с окружной скоростью колеса иу, и относительное, вдоль канала, образуемого двумя соседними лопастями, со скоростью и у. Величины этих составляющих определяются разложением вектора vi на два направления — окружное, перпендикулярное радиусу Лу, и касательное к оси лопасти на входе. При движении частиц жидкости вдоль межлопастного канала величины и направления их переносной, относительной и абсолютной скоростей изменяются, й— прямо пропорциональна величине радиуса и перпендикулярна его направлению, а w— обратно пропорциональна отношению текущего значения площади сечения элементарной струйки к ее величине на входе в решетку лопастей, оставаясь всегда касательной к лопасти. Абсолютная скорость жидкости на выходе из решетки лопастей V2 определяется сложением векторов Н2 и Й7, имеющих известные направления. Они же определяют величину угла между vz и обозначаемого Ог и называемого углом выхода жидкости из колеса в абсолютном ее движении. [c.397]

Решение. Переносным движением точки М является движение точки вместе с диском, т. е. врадаенпел угловой скоростью = и = 3 рад/с, а относительным — колебательное движение точки вдоль осн X. Траекторией точки диска, с которой в рассматриваемый момент времени совпадает движущаяся точка М, является окружность в плоскости, перпенднкуляр-яой оси вращения О , с центром О и радиусом, равным абсолютной величине коордннаты х (рис. 404, й). Траектория относительного движения точки совпадает с осью z. [c.246]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...