Скорость окружная (переносная)

Fy, = —2to X и, где у = (ог — окружная переносная скорость на окружности радиусом г г — единичный вектор радиального направления и — относительная скорость движения вдоль струйки. [c.105]

Окружная (переносная) скорость [c.123]

Составляющие абсолютной скорости определяются следующим образом. При замерах цилиндрическим зондом проекция абсолютной скорости на переносную (окружную) [c.323]

Представим себе (фиг. 3-4,сг) колесо, состоящее из ряда одинаковых стенок (лопастей) с сосудами (каналами) между ними, сплошь заполненное водой и равномерно вращающееся около своей оси симметрии вправо, т. е. по часовой стрелке. Переносные скорости точек такого колеса будут скоростями окружными, пропорциональными радиусам точек и угловой скорости [c.24]

Сложив векторно относительную скорость с окружной (переносной) скоростью, получим абсолютную скорость воздуха на выходе из колеса (рис. 6.6). [c.99]

Движение жидкости в рабочем колесе является сложным процессом. С одной стороны, жидкость перемещается вдоль лопаток со скоростью W (относительное движение) с другой, вместе с лопатками вращается вокруг оси вала насоса с окружной скоростью U (переносное движение). Вектор скорости и перпендикулярен радиусу в рассматриваемой точке. [c.65]

Частицы жидкости между лопатками рабочего колеса совершают сложное движение. Во-первых, они участвуют во вращении с окружной переносной скоростью и и, во-вторых, перемещаются вдоль лопаток с относительной [c.191]

Зная абсолютную скорость жидкости с и окружную скорость колеса (переносную скорость) и, легко найти, применяя общее правило сложения скоростей сложного движения, скорость жидкости относительно перемещающейся лопатки — относительную скорость Ы) [c.39]

Дальнейшее движение масса dm совершает по наклонной трубе (рис. 20.9, б), при этом абсолютная скорость v этой массы складывается из окружной скорости Vg переносного движения вместе с вращающимся питателем и скорости относительного движения вдоль оси наклонной трубы. Ш выходе из трубы в точке А переносная скорость v = u) (24i = ю / sin а. [c.101]

Конус II с углом при вершине СС2 = 45° катится без скольжения по внутренней стороне неподвижного конуса I с углом при вершине а) = 90°. Высота подвижного конуса ОО1 = 100 см. Точка 0, центр основания подвижного конуса, описывает окружность в 0,5 с. Определить переносную (вокруг оси 2), относительную (вокруг оси ОО1) и абсолютную угловые скорости конуса II, а также его абсолютное угловое ускорение. [c.141]

Участвуя в переносном движении вместе с локомотивом с постоянной скоростью II, спарник, не имея ускорений, не будет испытывать инерционных усилий. Ускорение он получит только в процессе относительного движения. Так как в этом движении точки А а В спарника перемещаются одинаково, описывая в одной плоскости окружности радиуса г, то это движение будет плоским и поступательным. Следовательно, все точки спарника будут иметь те же скорости и ускорения, что и точки А и В. [c.308]

Направление абсолютной скорости точки IT, совпадает с направлением ее переносной скорости v g, которая направлена по касательной к окружности в сторону враще-ния диска. [c.319]

Годографом (О является окружность, параллельная основанию неподвижного конуса. Зная модули угловой скорости переносного вращения со,, и относительного вращения конуса II, определим модуль вращательной скорости и [c.327]

Абсолютное движение пера самописца М является движением по окружности радиуса г с постоянной по величине скоростью v. Разложим это движение на два составных движения переносное поступательное прямолинейное движение вместе с лентой и относительное движение пера по отношению к ленте. Обозначим относительные координаты пера через х , и абсолютные координаты через х, у. Координаты начала относительной системы координат точки Oi назовем Хд, Уд. Согласно уравнениям (8 ) зависимость между этими координатами имеет вид [c.308]

Пусть, например, колесо катится по прямолинейному рельсу (рис. 145). Рассмотрим движение колеса как составное, состоящее из переносного поступательного движения вместе с осью колеса О и относительного вращательного движения вокруг этой оси. На рис. 145, а изображены переносные скорости некоторых точек колеса, а на рис. 145, б—вращательные скорости тех же точек относительно центра колеса. В случае качения без скольжения и без буксования вращательная скорость точек, лежащих на ободе колеса, по модулю равна скорости оси, так как. при повороте колеса на один полный оборот его ось переместится на 2яг, а точки обода опишут в их относительном вращательном движении окружности той же длины. Абсолютные скорости точек колеса изображены на рис. 145, в. Эти абсолютные скорости можно получить как вращательные скорости вокруг мгновенного центра скоростей, совпадающего с точкой касания колеса и рельса (рис. 145,г). [c.227]

Абсолютная, относительная, переносная, средняя, начальная, конечная, заданная, угловая, мгновенно угловая, постоянная, секторная, линейная, окружная, синхронная, возможная, виртуальная, обобщённая, первая (вторая) космическая, минимальная, максимальная, предельная, малая, номинальная, потерянная, круговая, параболическая. .. скорость. Адиабатическая, бесконечная. .. скорость звука. [c.83]

При движении человека по платформе против часовой стрелки (по отношению к оси Ог) платформа начнет вращаться по часовой стрелке. Поэтому абсолютная скорость человека равна разности и—Vg, где — переносная скорость, т. е. окружная скорость точки М [c.614]

Переносная скорость, так как конус совершает вращательное движение, направлена по касате.чьнои к окружности радиуса АЛ4 в направлении вращения. Величина переносной скорости равна = шАМ = wOM sin 30 , п при Д = 3 с Og = 0,6 м/с. [c.119]

Допустим, что в рабочих колесах отсутствуют потери напора и утечки, т. е. преобразование энергии происходит без потерь. Такую гидропередачу будем называть теоретической. Проходя через рабочее колесо (рис. 14.3) частицы жидкости совершают сложное движение переносное (вместе с лопатками колеса) с окружной скоростью и — (iiR, которая направлена по нормали к радиусу R, и [c.226]

Совместная работа лопаток насоса, турбины и реактора в одном замкнутом потоке при достаточно близком их расположении представляет собой сложный гидродинамический процесс. Вращающиеся в замкнутой проточной полости лопастные колеса сообщают жидкости относительную скорость w вдоль лопаток и одновременно переносят жидкость в окружном направлении с переносной скоростью и. [c.307]

Пример 16.4. Рассмотрим относительный покой материальной мчки М на поверхности Земли (рпс. 16.8). Выберем начало подвижной системы координат в центре Земли О и направим ось О г на северный полюс, а ось О у направим в точку пересечения меридиана с экватором. Угол й называется геоцентрической гииротой. Пусть плотность Земли одинакова на каждом шаровом слое. Тогда сила притяжения I = та направлена к центру Земли. В переносном движении точка М движется по окружности радиуса Л/=Ясо5 9, где R — радиус Земли, с постоянной угловой скоростью О. Переносное ускорение направлено к точке А и равно по модулю AMQ . Переносная кориолисова сила (— равна по модулю mRQ os Уравнение относительно покоя (16.25) запишем как [c.303]

Решение. Проведем через центр О колеса координатные оси Ох и Оу постоянного направления, т. е. оси, связанные с поступательно движущимся вагоном эти оси, следовательно, будут двигаться поступательно. Движение колеса по отношению к этим подвижным осям (по отношению к вагону), т. е. его относительное движение, является, очевидно, вращательным движением вокруг точки О. Поэтому скорость всякой точки колеса равна геометрической сумме двух скоростей 1) переносной скорости, равной скорости СоЦентра О колеса, и 2) относительной скорости, равной скорости этой точки колеса во вращательном движении вокруг центра О. Чтобы найти относительную скорость какой-нибудь точки колеса, нужно знать угловую скорость колеса о в его относительном вращении вокруг точки О. Для определения этой угловой скорости рассмотрим точку С, в которой колесо касается рельса. Относительная скорость Рдг этой точки направлена, очевидно, по касательной к окружности колеса влево и равна по модулю Лео переносная скорость Рис. 205. [c.297]

Абсолютная скорость движения жидкости с равна геометрической суг ме векторов окружной (переносной) скорости и и относительной скорости w с = и - г W. Вектор окружной скорости и направлен по касательной к оружности, на которой расположена рассматриваемая точка, а вектор относительно скорости w направлен по касательной к поверхности лопасти в той же точке. [c.66]

Направление аотн зависит от знака аотн (на рис. 1.4.2, б оно направлено противоположно скорости Уотн). Переносное ускорение складывается из нормального и тангенциального ускорений по отношению к окружности радиуса R t). Нормальное переносное ускорение направлено к оси вращения (рис. 1. 4. 2, б) и равно 2 [c.31]

Кинематика потока жидкости, циркулирующего в межлопастных каналах насосного и турбинного колес, может быть представлена параллелограммами трех составляющих средней скорости — абсолютной, переносной и относительной, аналогично тому, как это описано в пп. 20.4 и 21.2. В разных режимах работы гидромуфты расход и окружные составляющие абсолютных скоростей потока на входах и выходах решеток лопастей насосного и ту1 инного колес различны, в связи с чем при переходе от режима к режиму изменяются и значения моментов, определяемые по формулам (22.1) и (22.2). При частичном заполнении полости гидромуфты без тора рабочей жидкостью в указанных формулах появляется еще одна переменная — внутренний радиус потока, что связано с изменением формы его радиального сечения. [c.460]

В nqi HO HOM движении точка Mq перемещается по дуге окружности радиусом OMq вместе с водилом, вращаюпщмся с постоянной угловой скоростью, поэтому переносное ускорение [c.143]

Скорость Vt сообщается вубу колеса Ъ как скорость переносного движения без скольжения, а скорость Vr как скорость относительного движения преобразуется в окружную скорость Vir ПО принципу наклонной плоскости со скольжением (клиновой дсрфскт) [c.195]

Переносным для точки В является движение кривошипа ОА. Представим себе, что с кривошипом жестко связан треугольник ОАВ, вращающийся вместе с кривошипом вокруг оси О с угловой скоростью ш (как иа рис. 151 со стержнем AD был связан лист фанеры Л). Тогда скорость точки В треугольника ОАВ, совпадающая в данный момент времени с точкой В шатуна АВ, будет переносной скорсстьЮ Чп р точки В шатуна. Эта то а треугольника движется по окружности радиуса ОВ. Следовртельно, скорость направлена перпендикулярно ОВ и численно равна Ипср= --4В. Так как os Р+г os ф, то i nep=w( s р-Ьл os ф). [c.159]

Переносная скорость точки перпендикулярна плоскости окружности = (—со/ sin ф, О, 0). Относительная скорость панравлена по касательной [c.63]

Обозначим через 0 и 0 точки пересечения осей вращения и рассматриваемой плоской фигуры (плоскости, неизменно связанной с фигурой). Соединим эти точки отрезком О1О2 и найдем скорость Фд произвольной точки А этого отрезка. Для этой цели воспользуемся теоремой о скорости точки в сложном движении, приняв за переносное-/движение вращение с угловой скоростью 1 вокруг оси 0 1 (рис. 1.127, о). Относительным движением тогда будет движение точки по окружности радиуса ОоЛ. Относительная скорость а точки А направлена перпендикулярно 0x0-2 (как указано на рис. 1.127, а). Переносная скорость 1 х точки А также будет перпендикулярна О1О2, но направлена противоположно г>2 (рис. 1.127, а). Абсолютная скорость Од точки А является геометрической суммой Ох и Ог- Для модуля Од имеем согласно (9.8) [c.129]

И направлена по радиусу-вектору. Переносная скорость Vj, которую точка М имеет отиосительпо S,, если бы она была пе-подвилша на радиусе, направлена по касательной к лежащей в Si окружности радиуса г с центром в О в сторону возрастающих значений угла 0 и равна по величине [c.34]

Переносная скорость Vj, которую точка М имела бы относптельно неподвижной спстемы S, если бы она была неподвижной в направлена по касательной к окружности радиуса rsinO, получающейся от вращения точки М вокруг оси z в сторону увеличивающихся значений угла ф, и равна по величине [c.34]

Движение точки М будем мыслить как сложное движение, состоящее из переносного движения вместе с лучом ОМ, вращающимся вокруг неподвижного полюса О с угловой скоростью dQ/dt, и относительного движения точкп М вдоль луча ОМ (рис. 35). Пусть относительное ускорение jr — d r/dt направлено но радиусу в сторону возрастающих значений г. В переносном движении по окружности радиуса г с центром в О нормальная составляющая ускорения [c.49]

Решение. Подвижную систему координат Oiyz жестко свяжем с ко.ть-цом. Тогда переносным движенпел будет вращение вокруг оси Оу с постоянной угловой скоростью Ше = (О, а относительным — движение жидкости по окружности радиусом г с центром в точке О с постоянной относительной скоростью Vr (изобразим векторы этой скорости в точках А, В, С и D). Очевидно, что переносные скорости п ускорения точек жидкости, находящихся на оси вращения кольца, т. е. в точках [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...