Частицы электрического поля, особенности

Обратимся теперь к экспериментальной проверке соотношения (5.11). В табл. 1 сопоставлены экспериментально измеренные значения п и для ряда веществ (показатели преломления относятся к желтой линии натрия). Для газов, приведенных в этой таблице, закон Максвелла (5.11) хорошо согласуется с опытом. Для жидких углеводородов согласие хуже. Для воды и спиртов, а также для большинства других твердых и жидких тел наблюдаются резкие нарушения соотношения (5.11). Однако в этом нет ничего неожиданного. Дело в том, что значения е, приведенные в табл. 1, относятся к статическим электрическим полям, а значения п — к электромагнитным полям световых волн, частоты которых порядка 5 10 Гц. Диэлектрическая проницаемость е обусловлена поляризацией диэлектрика, т. е. смещением заряженных частиц внутри атомов и молекул под действием внешнего электрического поля. Для правильного сопоставления надо брать значения е, измеренные в электрических полях тех же частот. Действительно, атомы и молекулы обладают собственными частотами, так что амплитуды (и фазы) вынужденных колебаний электронов и ядер, из которых они состоят, зависят от частоты внешнего электрического поля. Особенно сильную зависимость следует ожидать в тех случаях, когда частота внешнего поля близка к одной из собственных частот атомов или молекул (резонанс ). В результате возникает зависимость показателя преломления вещества от частоты световой волны — так называемая дисперсия света. [c.38]

Возможность нелокальной связи между О r)viE (г) ясна из качественного рассмотрения, основанного на самой простой модели кристалла, согласно которой частицы, составляющие кристаллическую решетку (атомы, молекулы, ионы), совершают колебания около своих положений равновесия и, что особенно важно для нашей цели, взаимодействуют друг с другом. Электрическое поле смещает заряды из положения равновесия. В результате взаимодействия между частицами, расположенными в различных ячейках кристаллической решетки, смещение зарядов в какой-либо частице вызывает дополнительное смещение зарядов в соседних и более удаленных частицах. Поэтому поляризация среды Р (/ ), а, следовательно, и индукция [c.522]

Для тоГо чтобы характеризовать различные виды поляризации, необходимо знать не только природу частиц, обусловливающих поляризацию, но и особенности межатомных и межмолекулярных взаимодействий. Если силы, стремящиеся возвратить в исходное положение смещенные электрическим полем частицы носят квази-упругий характер, то говорят об упругой поляризации. Если же электроны, ионы или диполи при смещении в поле за счет тепловой энергии преодолевают потенциальные барьеры, то поляризацию называют тепловой. Рассмотрим эти процессы более подробно. [c.277]

Пробой воздуха развивается весьма быстро, поскольку он связан с разгоном электрическим полем частиц с большой подвижностью. При расстоянии между электродами 1 см пробой успевает завершиться за 10 —10 с. Поэтому практически скорость подъема напряжения на испытательном трансформаторе не влияет на электрическую прочность газов. Но при достаточно кратковременном воздействии напряжения, например отдельными импульсами, разряд в газе может и не оформиться, особенно при значительных расстояниях между электродами. В силу этого коэффициент импульса, равный отношению пробивного напряжения при импульсах к пробивному напряжению при постоянном токе или при 50 Гц, оказывается для газов больше единицы. Коэффициент импульса зависит от формы самого импульса, от формы электродов и расстояния между ними как правило, он не более 2. [c.66]

Уравнение размерностей показывает, что заряди масса частицы выпали из окончательной формулы не случайно. Этот вывод имеет более широкое значение. Из него следует, что при заданной конфигурации электрического поля траектория движения заряженной частицы определенного знака, начальная скорость которой равна нулю, не зависит от заряда и массы частицы. Этот вывод следует особенно подчеркнуть, так как нередко приходится слышать совершенно неверное утверждение, что силовая линия электрического поля якобы является траекторией движения заряженной частицы бесконечно малой массы. [c.111]

Технологическое обрабатывающее оборудование является источником тепловыделений, вибраций, магнитных и электрических полей и других факторов, снижающих как точность изготовления, особенно на финишных операциях, так и точность измерений. Процессы обработки обычно сопровождаются изменением состояния окружающей среды в рабочем пространстве средств контроля, установленных на технологическом оборудовании и в непосредственной близости от него. Так, при шлифовании происходит нагрев обрабатываемой поверхности детали до десятков и сотен градусов при разности температур внутри нее до десятков градусов, нагрев узлов станка до 27. .. 30 °С, а жидкости в гидросистеме до 50 °С. При использовании магнитных базирующих плит их температура повышается до 30 °С и более [28]. В зоне обработки наблюдаются повышенное содержание паров и брызг смазочно-охлаждающей жидкости (СОЖ), углекислого газа, твердых частиц абразивной пыли, значительная скорость перемещения воздуха, а также действие высокочастотных вынуждающих вибраций. [c.8]

Получение наиболее надежных покрытий обеспечивается при нанесении их в тлеющем разряде в ионизированном состоянии. При этом возможно равномерное покрытие всей поверхности детали. Обработка покрываемой поверхности быстрыми частицами нейтрального газа в той же камере непосредственно перед нанесением покрытий обеспечивает удаление окислов с покрываемой поверхности. Покрытие наносится в электрическом поле при разности потенциалов до 10 кВ, что способствует надежному сцеплению покрытия с паяемым материалом. Эта особенность метода позволяет получать надежные покрытия практически на любом материале (спе-ченом материале, ситалле, магниевых сплавах и т. п.). [c.224]

В табл. 1.1 описываются свойства диэлектриков методом воздействие — отклик . В первую очередь выделяется изменение-свойств диэлектриков под действием электрического поля. При воздействии на диэлектрик других полей (механического, теплового, магнитного), а также при действии излучений (свет, радиоактивность, быстрые частицы и др.) прежде всего рассматриваются изменения электрических свойств под влиянием этих факторов. Многие явления, представляющие интерес для физики и технического применения диэлектриков (особенно в электронике), возникают при совместном воздействии на диэлектрик нескольких факторов, например света и электрического поля, света и механических напряжений и т. п. [c.18]

Ионная упругая поляризация. Ионы, представляющие собой электрически заряженные частицы, так же как и электроны, смещаются в электрическом поле из равновесного положения, что приводит к индуцированному электрическому дипольному моменту. При малом смещении иона возникает упругая возвращающая сила, которая после выключения поля возвращает систему ионов в невозмущенное положение. Ионная упругая поляризация имеет следующие особенности. [c.67]

Выше были рассмотрены особенности роста больших совокупностей кристаллов при использовании молекулярных пучков. В настоящее время достаточно широкое распространение получили методы выращивания совокупностей кристаллов в газовых средах в условиях наложения возмущающих полей. Наиболее полно изучено влияние электрических полей, в частности постоянного электрического поля, достаточного для зажигания и поддержания в газовой среде тлеющего разряда. В процессе горения разряда происходит возбуждение и ионизация частиц газа, а образующиеся ионы бомбардируют поверхность катода. В результате бомбардировки катода происходит так называемое катодное распыление [c.44]

Некоторые синтетические волокна при их формовании и вытягивании приобретают электретные свойства. Кроме того, заряд волокнам или частицам можно сообщить, например, наложением электрического поля. Так, с целью поляризации волокнистые слои на основе стеклоткани или синтетических материалов помещают в поле высокого напряжения. Ткани, применяемые в качестве фильтрующих материалов, в зависимости от их способности электризоваться при трении можно расположить в трибоэлектрический ряд °. Трибоэлектрический ряд следует рассматривать как некую условную оценку фильтровальных тканей, так как технологические особенности процесса производства и некоторая модификация поверхности волокон могут изменить положение одной и той же ткани в трибоэлектрическом ряду. [c.276]

Как отмечалось ранее, сила зеркального отображения действует только в начальный момент контакта частиц с поверхностью ( 12). В дальнейшем происходит значительное снижение величины этой силы, особенно ничтожно значение Рз на металлических и вообще проводящих поверхностях. Этим и объясняется то, что на практике под действием электрического поля значительно лучше очищаются именно металлические или вообще токопроводящие поверхности. [c.319]

Особенности отрыва прилипших частиц под действием электрического поля в жидкой среде [c.231]

Осаждение частиц на одиночные волокна и проволочки отличается от заполнения фильтра частицами пыли. Если в первом случае, помимо адгезии, осаждение зависит от условий обтекания потоком препятствия и от упругих свойств поверхности (см. 39), то во втором случае, т. е. в процессе фильтрации, происходит заполнение частицами объема пор фильтра и забивание его. С целью увеличения адгезии частиц необходимо иногда проводить специальную подготовку фильтрующего материала (смачивание липкими веществами, зарядка волокон и т. д.) или пыли. Качество фильтрации обусловливается не только адгезией, но и процессами, предшествующими ей. Поэтому наиболее трудно, особенно при повышенных скоростях фильтрации, улавливать мелкие частицы пыли. Для лучшего осаждения таких частиц необходимо проводить предварительное укрупнение их, т. е. искусственно вызывать их коагуляцию за счет роста сил аутогезии. Укрупнение частиц можно осуществить в воздуховодах и циклонах путем кинетической коагуляции, под действием ультразвукового или электрического полей и конденсацией на частицах паров воды. [c.372]

Для выяснения особенностей формирования пленок из заряженных частиц необходимо рассмотреть процесс зарядки частиц, взаимодействие заряженных частиц с поверхностью, а также особенности формирования прилипшей пленки в условиях постоянного воздействия электрического поля. [c.270]

Учитывая особенности зарядки частиц в связи с искажением напряженности электрического поля, можно оценить предельное значение напряженности, когда дальнейшая зарядка частиц не имеет места. При б о > 30 кВ/см происходит ионизация частиц, в результате чего заряд их уменьшается. При Ед 5 кВ/см максимальный заряд частицы можно - [c.271]

Зарядку частиц и, особенно, капель можно осуществить контактным способом (рис. 1,3). На поверхности одного из электродов 1, имеющего, как правило, игольчатую форму, в результате подачи потенциала возникает заряд с поверхностной плотностью д. Этот заряд передается слою жидкости 2. Под воздействием электрического поля слой жидкости вытягивается по направлению силовых линий до тех пор, пока не произойдет отрыв отдельных капель 3. Образовавшиеся капли несут заряд, максимальное значение которого можно подсчитать по формуле [217] [c.271]

Особенности адгезии пленок, испытывающих действие электрического поля. После осаждения частиц или капель на поверхности субстрата и образования прилипшей пленки электрическое поле может оказать влияние на адгезионную прочность пленок. [c.277]

Электростатическое нанесение. Одним из наиболее прогрессивных методов нанесения эрозионностойких лакокрасочных покрытий является окраска в поле высокого напряжения [108, с. 87]. Принцип метода основан на том, что частицы краски, попадая в зону электрического поля высокого потенциала, приобретают заряд и осаждаются на подлежащей окраске заземленной поверхности. Применение метода нанесения покрытий в электростатическом поле особенно целесообразно при нанесении эрозионностойких покрытий на детали, имеющие острые кромки, поскольку плотность электростатических зарядов на 98 [c.98]

Природу пробоя загрязненных и технически чистых жидкостей определяют процессы, связанные с движением и перераспределением частиц примесей. Под действием высокого напряжения эти процессы приводят к возникновению таких вторичных явлений, как образование мостиков из твердых частиц или пузырьков газа, т. е. проводящих каналов. В частности, при работе жидкости в сильных полях, особенно высокой частоты, происходит ее нагрев и образование пузырьков пара. Поэтому характер пробоя жидких диэлектриков зависит от множества факторов, определяемых в значительной мере видом, размером, количеством и распределением примесей. Наличие мостиков и цепочек из твердых частиц сильно искажает поле между электродами. В результате пробой жидкости происходит в неоднородном поле, а это приводит к снижению ее электрической прочности. [c.149]

Именно такая ситуация складывается, например, при пересечении равномерно движущейся заряженной частицей границы вакуума со средой или границы раздела двух сред. На возникающее при этом переходное излучение было указано В. Л. Гинзбургом и И. М. Франком в 1944 г., а первые экспериментальные результаты (с использованием протонов с энергией от 1 до 5 МэВ) были опубликованы только в 1959 г., хотя, как теперь ясно, такое свечение уже давно наблюдалось на анодах рентгеновских трубок. В случае пересечения зарядом границы металла происхождение переходного излучения становится особенно наглядным. Когда заряженная частица находится вблизи плоской поверхности металла, напряженность электрического поля вне металла совпадает с напряженностью поля диполя, образованного зарядом и его электрическим изображением . В момент пересечения поверхности металла заряд и его изображение одновременно исчезают (поле заряда, находящегося в металле, практически полностью экранируется электронами проводимости). Возникающее при этом переходное излучение будет (вне металла) точно таким же, как при мгновенной остановке в одной точке двух движущихся навстречу зарядов противоположного знака, т. е. эквивалентно соответствующему тормозному излучению. [c.139]

Полученные данные по току выноса из ЛА и электрическим характеристикам истекающих из них струй стимулировали проведение в ЛАБОРАТОРИИ экспериментальных и теоретических исследований электрически заряженных потоков газа и струй в пространстве за источником заряженных частиц при наличии электрического поля. Важное значение имела выполненная в 1971 г. работа А. Б. Ватажина, В. А. Лихтера и В. И. Шульгина [5], в которой экспериментально и теоретически изучались пространственные эффекты в течениях газа с ионным униполярным зарядом за коронирующим устройством. Были получены законы подобия для двух ЭГД режимов, когда ток выноса из устройства (источника) не зависит от особенностей ЭГД течения внутри устройства, а определяется внешними (по отношению к источнику) электрическими граничными условиями (режим насыщения), и когда ток выноса не зависит от внешних условий, а определяется электрическими процессами внутри источника. Из сопоставления результатов, полученных в лабораторных и натурных (аэродромных) условиях, а также из теоретических соображений следует, что ток выноса из двигателя формируется во втором режиме и зависит только от электрических процессов внутри двигателя. Эти идеи обобщены [c.601]

Проведено экспериментальное исследование обтекания тел электрически заряженным аэрозольным потоком с твердой или жидкой дисперсной фазой. Создана установка, на которой получены потоки воздуха с твердыми частицами (песок, железо) и водяными каплями. Изучены режимы, когда дисперсные частицы и обтекаемые тела предварительно заряжались или были нейтральными. Указаны система безразмерных параметров и их значения для различных газодинамических и электрических режимов обтекания тел. Выяснены основные особенности течений и определены интеграль-ныо электрические характеристики тел. Продемонстрирована возможность управления дисперсным потоком с помощью электрических полей. Обнаружено сильное влияние эффекта индукционной зарядки жидких пленок вблизи острых кромок обтекаемого тела на его электрические характеристики (при обтекании тела воздухом с водяными каплями). [c.691]

Проведенный качественный анализ весьма приближенный. В нем грубо описаны лишь некоторые особенности движения частиц сажи в электрическом поле. В связи со сложностью задачи большое значение приобретает приближенный анализ отдельных аспектов проблемы. Пиже, на основе работы [3], проанализирован эффект возникновения индуцированного электрического поля. [c.712]

Другим видом энергетических потерь заряженной частицы М, пролетающей через вещество, являются потери энергии иа тормозное излучение. Особенно велики эти потери для электронов больших энергий. Электрон, [фолетающий через вещество, испытывает сильное взаимодействие со стороны электрического поля атомных ядер вещества и претерневает отклонение. Так как заряд ядра Ze значительно больше заряда электрона, а масса электрона т очень мала по сравнению с массой ядра (Мдд 1836 т), то электрон испытывает резкое торможение в иоле ядра и при этом теряет значительную часть своей энергии, испуская квант (фотон) электромагнитного излучения. Эти потери энергии вследствие излучения называются радиационными потерями или потерями на тормозное излучение. Примером радиацнонного излучения электронов является рентгеновское излучение (имеющее сплошной спектр), возникающее прн бомбардировке антикатода рентгеновской трубки электронами. [c.28]

В частности, при работе жидкости в сильных полях, особенно высокой частоты, происходит ее нагрев и образование пузырьков пара. Поэто.му характер пробо.я жидких диэлектриков зависит от множества факторов, определяемых в значительной мере видом, размером, количеством и распределением примесей. Наличие мостиков и цепочек из твердых частиц сильно искажает поле между электродами. В, результате пробой жидкости происходит в неоднородном поле, а это приводит к снижению ее электрической прочности. [c.122]

Рассмотрим некоторые особенности использования несамостоятельных разрядов для возбуждения лазеров. Во-первых, процесс возбуждения, как правило, имеет резонансный характер, т. е. идет с максимальной эффективностью в определенном и зачастую весьма узком диапазоне энергий электронов. Несамостоятельный разряд, как известно, позволяет непрерывно изменять значение электрического поля от нуля до 3= Иъ/Н, определяемого напряжением зажигания самостоятельного разряда t/з, и изменять значение тока, варьируя скорость ионизации Zo. Благодаря этому несамостоятельные разряды позволяют управлять энергией элeкtpoнoв и обеспечивать оптимальные условия возбуждения активных частиц. [c.97]

Для электронной упругой поляризации важными являются следующие особенности. Вочпервых, этот механизм поляризации является наиболее общим, так как деформация электронных оболочек атомов или ионов в электрическом, поле происходит во всех без исключения диэлектриках. Во-вторых, это наименее инерционный поляризационный механизм, поскольку масса электронов много меньше, чем эффективная масса других частиц, участвующих в процессе поляризации (ионов или молекулярных диполей). Быстрое установление электронной поляризации позволяет выделить экспериментально ее вклад из статической диэлектрической проницаемости того или иного диэлектрика. Этот вклад соответствует еэл = п , где п — коэффициент оптического преломления. [c.66]

Качество фильтрации обусловливается не только адгезией, но и процессами, предшествующими ей. Поэтому наиболее трудно, особенно при повышенных скоростях фильтрации, улавливать мелкие частицы пыли. Для лучшего осаждения таких частиц необходимо проводить предварительное укрупнение их, т. е. искусственно вызывать их коагуляцию за счет роста сил аутогезии. Укрупнение частиц можно осуществить в воздуховодах и циклонах путем кинетической коагуляции, под действием ультразвукового или электрического полей и конденсацией на частицах паров воды. Например, в процессе получения свинца образуется пыль с частицами диаметром около 0,3 мк. При обработке таких частиц электрозаряженными каплями воды происходит захват ими частиц, вода затем испаряется, и частицы прочно слипаются друг с другом [c.274]

Полярные вещества, влага и газы, находящиеся в состоянии истинного раствора, не влияют на Епр масла. Их выделение в свободном виде снижает пр масла, особенно при одновременном наличии в масле твердых микропримесей. Поэтому в маслах для работы при высоких напряжениях и напряженностях электрического поля нормируют содержание микропримесей, особенно с наиболее опасными размерами частиц — от 2 до 10 мкм, присутствующих к тому же в наибольших количествах. [c.75]

Первоначальной формой адгезионного взаимодействия является адгезия слоя прилипших частиц (см. 2, рис. У,4). Для получения слоя прилипших частиц необходимо исходный порошок диспергировать и нанести его на подложку, которая выполняет роль будущего субстрата. Диспергирование порошка и получение из него слоя прилипших частиц может быть осуществлено в результате применения следующих методов [182] вихревого, вибрационного, вибровихревого, пневматического и ряда других. Особенности образования покрытий плазменным методом будут рассмотрены в 22, а при использовании электрических полей — в гл. VI. Пневматический и вибрационный методы диспергирования частиц основаны на распыливании порошка воздушным или газовым потоком и в результате воздействия колебаний. Вихревой метод является разновидностью пневматического метода. [c.233]

Для нанесения покрытий в электрическом поле разработано сравнительно большое число различных установок, отличающихся друг от друга по габаритам, конструкции электрода и другими особенностями. Между запыляемой поверхностью и электродом создается электрическое поле. Под действием этого поля заряженные -- частицы испытывают действие силы, которая равна [c.272]

Под влиянием сил электрического поля капельки воды, присутствующей в масле в виде эмульсии, приобретают удлиненную в направлении силовых линий форму и, кроме того, втягиваются туда, где сила поля особенно велика, т. е. к краям электродов, введенных в масло, а как раз эти-то места и являются очагами развития пробоя. Картина втигивания силами электрического поля в места с наибольшей > силой поля частиц воды, обладающих весьма высокой диэлектрической проницаемостью, аналогична картине притягивания силами магнитного поля к полюсам магнита, обладающих весьма высокой магнитной проницаемостью стальных опилок. [c.49]

По данным Л. 2-42] при наличии в жидкости (например, в нефтяном масле) частиц размером примерно 25-10 > м напряженность электрического поля, при которой может произойти пробой, должна составлять 25 кв1мм при частицах размером 50- 10 м—соответственно 9 кв/мм. Наличие эмульсионной влаги в жидкости приводит также к существенному снижению ее электричеокой прочности особенно резкое снижение наблюдается в присутствии увлажненных волокон изоляционных материалов на основе целлюлозы [Л. 2-43]. При наличии в жидкости растворенного газа последний при снижении давления может выделяться в виде микропузырьков, которые обусловливают снижение величины пробивной напряженности. [c.49]

Пусть частица, обладающая зарядом е, врожденным магнитным моментом н и импульсным зарядом к, находится во внешнем статическом поле, состоящем из электрического поля притяжения, магнитного и мезонпого полей. Все поля предполагаются имеющими сильную особенность в начале координат. [c.253]

Особенностью ЭГД течений в каналах и струях при наличии в потоке турбулентности является возникновение пульсаций q плотности объемного электрического заряда из-за вовлечения в турбулентное движение ионов и мелких микрочастиц и электрического поля Е согласно уравнению divE = Airq voiE = 0). Повое научное направление - турбулентные ЭГД течения - во многом создавалось исследованиями сотрудников ЛАБОРАТОРИИ. В работе А.Б. Ватажина, В. А. Лихтера, А.М. Рушайло и В. И. Шульгина ([9] и Глава 13.1) получено уравнение относительно и указаны приближенные способы его замыкания, основанные как на традиционных газодинамических подходах, так и использующие то обстоятельство, что пуль-сационное поле Е можно выразить в виде интеграла от q (с определенным весом) по всей области течения. Применительно к ЭГД течениям в лабораторных и двигательных струях рассмотрена причинно-следственная связь заряженные частицы в струе —пульсационное движение этих частиц —генерация ими переменного электрического поля —его регистрация и обработка сигнала —получение на его основе информации о турбулентных характеристиках несущей среды. [c.603]

А. Б. Ватажиным и В. И. Грабовским ([11] и Глава 13.3) развита общая математическая теория внутренней зоны отрицательного коронного разряда. Указаны условия, при которых электрическое поле на поверхности коронирующего электрода при горящем разряде не зависит от его перенапряжения и равно полю зажигания разряда. Для этого поля (важнейшей характеристики коронного разряда) в случае достаточно малой толщины зоны ионизации получено общее выражение, справедливое при произвольной геометрии коронирующего электрода. В построенной теории влияние движения среды на Е учитывается посредством зависимости Е от плотности среды в точке острия коронирующего электрода. Скорость среды непосредственно влияет на характеристики разряда в его униполярной области. Важной особенностью отрицательного коронного разряда является его дискретная структура, когда ионы в межэлектродном промежутке движутся в виде отдельных сгустков и электрический ток прерывается с определенной частотой (частотой Тричела [12]). Этот эффект обусловлен периодической экранировкой коронирующего электрода заряженными частицами разряда. О. К. Варенцов, А. Б. Ватажин и В. В. Фарамазян ([13] и Глава 13.4) предложили и численно реализовали новую модель дискретной структуры разряда, основанную на анализе движения отдельных сгустков, которые первоначально отрываются от электрода в виде бесконечно тонких слоев поверхностного заряда. [c.604]

По длине межэлектродного промежутка происходит рост средних размера капель г° и их заряда Q = Q°/е. Эти величины в конце межэлектродного промежутка при (/ / = 10 кВ и 5 = 3, как функции безразмерной начальной скорости ш = и / ЬЕ ), представлены на рис. 4. С увеличением начальной скорости сокращается время пребывания частиц в рассматриваемой области. Поэтому зависимости г° и Q° от т убывающие. Особенно резко уменьшается заряд капель. Информация о размере и заряде капель позволяет выяснить важный вопрос об электрическом распаде капель. Такой распад может происходить из-за ряда причин. Во-первых, если заряд капли превышает критическую величину Q = (1б7гсг(г°) ) / , то происходит рэлеевский распад капель 18]. Во-вторых, если электрическое поле, в котором находится капля, превосходит критическую величину Е = (2.бсг/г°) / , то реализуется механизм распада капель по Тейлору [18]. В приведенных выражениях сг - коэффициент поверхностного натяжения для воды. При достаточно большом электрическом заряде капли возможно коронирование с ее поверхности. Величина поля коронирования - функция размера капли, резко возрастающая с его уменьшением, приведена в [17, 19. Заряд капли при этом равен (г°) . [c.687]

Существенно, что в обоих режимах движение заряженных частиц нестационарное. Поэтому внутри струи и вне ее возникают нестационарные электрические поля Е(г, ), структура которых обусловлена особенностями движения заряженных частиц. Поле Е(г, ) вызывает протекание переменного электрического тока и возникновение потенциала Ф( ) на сопротивлении в электрической цепи зонда, устанавливаемого в разных точках пространства вне струи. Математический анализ сигнала Ф( ) позволяет получить сведения об электрогазоди-намическом (ЭГД) течении в струе. Из проведенного качественного описания проблемы возникают следующие задачи создание лабораторных ЭГД-установок для моделирования разных режимов движения заряженных частиц в струях разработка теории Е(г, )-полей применительно к струям с движущимися заряженными частицами создание приближенной и удобной теории зонда-антенны, передаточная функция которого связывает электрический потенциал (/ оо(г, ), существующий при отсутствии зонда в точке его установки, с сигналом зонда Ф( ) математический анализ реализаций Ф( ) при лаборатнор-ном моделировании разных режимов движения заряженных частиц разработка надежных конструкций зондов-антенн и выбор мест их установки вне двигательной струи проведение аэродромных и затем летных испытаний. Пиже представлены результаты теоретического и лабораторного моделирования проблемы. Аэродромные испытания проводятся по отдельной программе. [c.715]

Свойства кубической полиномиальной линзы хорошо исследованы для фиксированных положений объекта и изображения. Результаты показывают [219, 220, 222—224], что она превосходит двухапертурную линзу, которая является всего лишь другим типом симметричной двухэлектродной линзы и с которой поэтому можно прямо сравнивать полиномиальную линзу. В случае применения в качестве источника частиц, когда цилиндрического расширения со стороны объекта нет, это преиму-шество проявляется особенно сильно. Хотя двухапертурные линзы могут иметь очень маленькие отверстия, следует учитывать, что отверстие в каждом электроде действует как линза с оптической силой, определяемой разностью электрических полей на обеих поверхностях отверстия (см. разд. 7.8.2). Так как поле быстро изменяется вблизи обоих отверстий, аберрации этих линз ухудшают качество изображения. Эту ситуацию можно улучшить, удалив поля из области вблизи отверстий. Это справедливо для полиномиальной линзы, которая имеет чистые входные и выходные условия электрическое поле принимается равным нулю в непосредственной близости отверстия по обе стороны, следовательно, отверстия в электродах не сказываются на оптических свойствах системы. [c.415]

Глава построена следуюш,им образом. Раздел 17.1 содержит краткий обзор основных методов удержания ионов. Здесь, в частности, показано, что нельзя осуш,ествить трёхмерный захват заряженных частиц с помош,ью только статических электрических полей. Нужны электрические поля, зависяш,ие от времени. Затем, в разделе 17.2 даётся краткое введение в проблему лазерного охлаждения. Эта область быстро эазвивалась на протяжении последних лет, и по данной теме суш,еству-ет огромная литература. Недостаток места не позволяет нам входить в детали этой впечатляюш,ей области квантовой оптики, и поэтому мы отсылаем к списку литературы в конце данной главы. В разделе 17.3 кратко обсуждаются особенности динамики иона в ловушке Пауля. Показано, в частности, что эволюция во времени, весьма сложная из-за явной зависимости удерживаюш,его потенциала от времени, может быть наглядно представлена как последовательность операций поворота, сжатия и еш,ё одного поворота в фазовом пространстве. Мы также останавливаемся на так называемых решениях Флоке для гармонического потенциала с частотой, которая периодически зависит [c.525]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...