Тело сплошное деформируемое

При движении различных физических систем — твердого тела, сплошной деформируемой среды (вязкой жидкости) — часть энергии упорядоченного процесса переходит в энергию неупорядоченного процесса, например тепловую. Такой переход называется диссипацией энергии. Диссипация энергии в механических системах является результатом действия сил трения. При течении вязких жидкостей за счет сил трения между слоями жидкости и между [c.10]

В настоящей книге излагается предложенный авторами второй путь — физико-механическое моделирование процессов разрушения металлических материалов (правая часть схемы на рис. В.1), который наиболее продуктивно может применяться для анализа прочности и ресурса конструкций, работающих в сложных термосиловых условиях нагружения. Физико-механическое моделирование процессов разрушения материалов и элементов конструкций основывается на системном подходе к проблемам механики сплошной деформируемой среды, механики разрушения и физики прочности твердого тела. Данный подход позволил рассмотреть в органическом единстве задачи [c.9]

Особенностью и преимуществом принципа возможных перемещений является то обстоятельство, что он выражает необходимые и достаточные условия равновесия, применимые не только к абсолютно твердому телу, но и к любой системе материальных точек, в частности, к сплошным деформируемым системам — жидким, упругим и другим, к системам сочлененных твердых тел. [c.335]

В курсе, наряду с обычным содержанием отделов статики и кинематики точки и абсолютно твердого тела, приводится расширение предмета теоретической механики в сторону сплошных деформируемых сред, в частности, излагается введение в статику сплошных сред и обобщение теоремы о перемещении и движении абсолютно твердого тела на случай элементарного объема деформируемой и идеально текучей среды. [c.2]

Как уже подчеркивалось во введении, в отличие от большинства традиционных курсов теоретической механики, в заключительной части настоящего отдела уделяется внимание основам кинематики сплошных деформируемых сред. В частности, излагается расширение основной теоремы кинематики абсолютно твердого тела об общем случае перемещения и движения тела в пространстве на случай деформируемой среды и проводится выяснение кинематического смысла компонент тензоров деформаций и скоростей деформаций. [c.144]

В сопротивлении материалов твердое тело рассматривается как часть сплошной деформируемой среды. Содержанием этой и следующей лекции является изучение напряжений в некоторой точке тела. [c.4]

Предварительные замечания. В настоящем параграфе дается более точное определение геометрических соотношений, имеющих место при деформации тела, нежели приведенные выше. Такое уточнение позволяет оценить характер ранее полученных зависимостей и ограничить область возможного их применения, т. е. область возможного применения классической (линейной) теории сплошной деформируемой среды (в частности, классической теории упругости). [c.479]

Черепанов проанализировал с точки зрения закона сохранения энергии состояние области D, окружающей вершину трещины, движущейся в сплошном деформируемом теле (рис. 81). Все в соответствии с Гриффитсом поступающая через контур С механическая работа внешних сил и тепловая энергия + Д( (трещина считается свободной от внешних воздействий) затрачивается [c.125]

Прочность большинства хрупких тел определяется дефектами типа трещин, размеры которых велики сравнительно с межатомным расстоянием. Такие дефекты в десятки и сотни раз снижают прочность материала по сравнению с теоретическим значением для идеально-периодической структуры. Постановка задачи, учитывающая атомную структуру материала в явном виде, настолько усложняет решение, что почти всегда приходится отказываться от нее и прибегать к модели сплошного деформируемого тела. Для хрупких материалов такой моделью является модель линейно-упругого тела при малых деформациях. [c.51]

Пусть сплошное деформируемое тело содержит поверхности разрыва смещений (трещины). Ограничимся рассмотрением процессов, в которых достаточно учитывать лишь механическую и тепловую энергию Р ]. Обозначим через 2 произвольную замкнутую поверхность, ограничивающую некоторую область D тела (рис. 70). (В области D могут находиться трещины, к которым не приложены внешние нагрузки или внешние потоки тепла поверхность таких трещин не входит в 2.) [c.220]

При гипотезе сплощного заполнения жидкостью или газом конечного объёма за частицу можно принимать любой как угодно малый объём. К такой частице применимы основные кинематические понятия скорости и ускорения точки. Отличие жидкости или газа от абсолютно твёрдого тела будет заключаться в том, что расстояния между частицами жидкости или газа меняются. Благодаря изменениям расстояний между частицами будет происходить изменение внешней конфигурации любой части объёма, заполненного жидкостью или газом. Это изменение внещней конфигурации любой части объёма называется деформацией. Таким образом, жидкость а газ представляют собой сплошные деформируемые среди. [c.27]

Различие жидкости и газа от твёрдого деформируемого тела находит своё отражение в механике деформируемых сред в том, что к ним применяются различные меры подвижности частиц. Для твёрдого деформируемого тела подвижность частиц мала и поэтому мерой подвижности их служат сами смещения частиц, сами деформации их. Для жидкости и газа подвижность частиц достаточно велика и поэтому мерой подвижности их служат уже не сами смещения, которые во многих случаях весьма велики и не характерны для движения, а скорости смещений частиц, не сами деформации, а их отношения к промежуткам времени их образования, т. е. скорости деформаций. Следовательно, жидкость и газ можно определять как сплошные деформируемые среди, мерами подвижности частиц которых служат скорости частиц и скорости деформаций частиц. [c.27]

Таким образом, теоретическими основами сопротивления материалов являются физика твердого тела и механика сплошных деформируемых тел, в частности, теория упругости и пластичности в экспериментальной своей части сопротивление материалов тесно соприкасается с испытанием материалов. [c.14]

Ввиду этого сопротивление материалов не ставит своей задачей получение и использование совершенно точных с точки зрения механики сплошных деформируемых тел результатов и в ряде случаев довольствуется лишь допустимыми в расчетной практике приближениями, достигаемыми путем применения относительно несложного математического аппарата. С этим связана другая важная задача сопротивления материалов — установление достаточно достоверных допущений, позволяющих облегчить расчеты, проверка надежности этих допущений, оценка точности расчета и значений возможных погрешностей для проектируемой конструкции. Решение этой задачи может осуществляться как путем анализа точных решений механики сплошных деформируемых тел, так и путем сопоставления расчетных результатов с экспериментальными. Так, например, изучая решения задач механики сплошных сред, иногда удается установить возможность при расчете пренебрегать влиянием некоторых факторов на деформацию тела. Сравнение получаемых в таком случае результатов с точными позволяет оценить величину получаемых погрешностей и определить пределы применимости приближенного способа расчета. Рассмотрение экспериментальных данных в ряде случаев позволяет сделать аналогичные выводы. [c.15]

Используя методы и решения механики сплошных деформируемых тел, сопротивление материалов, естественно, принимает и допущения этой науки, рассматривая тела как сплошные и [c.15]

Перемещение точек сплошного деформируемого тела. [c.66]

Принцип возможных перемещений для сплошных деформируемых тел формулируется так сумма работ всех сил, внутренних и внешних, действующих на находящееся в равновесии сплошное тело, при любой системе возможных перемещений должна быть равна нулю, т. е. [c.158]

В этом отделе нашего курса мы поставим себе целью изучение основных законов, которыми управляются колебания механической системы около ее равновесного положения. Заметим, что всякое сплошное деформируемое тело приходится рассматривать как систему [c.365]

Принцип возможных перемещений для сплошных деформируемых тел может быть сформулирован следующим образом. [c.110]

При решении задач о силовом воздействии среды на тело и тела на среду можно отказаться от молекулярных движений, накладывающихся на основной поток и тем самым осложняющих исследования. Это позволяет принять воздух как непрерывную сплошную деформируемую среду. [c.34]

В главе I дается краткое изложение кинематики точки, основ кинематики сплошной деформируемой среды и абсолютно твердого тела. Абсолютно твердое тело рассматривается как сплошная недеформируемая среда. Выводится формула Коши — Гельмгольца, выражающая закон распределения скоростей точек элемента объема сплошной среды. Показывается, что при отсутствии деформаций можно совершить переход от элемента объема к конечному объему и, соответственно, от формулы Коши — Гельмгольца к основной формуле кинематики абсолютно твердого тела —формуле Эйлера, В 8 главы I дается, кроме того, прямой вывод формулы Эйлера ). [c.6]

Будем рассматривать конечный объем сплошной среды, предполагая, что расстояние между любыми двумя точками среды не изменяется. Это может быть и абсолютно твердое тело, и деформируемая среда, движуш,аяся как абсолютно твердое тело. Условия, позволяюш,ие отличить среду, которая может деформироваться, от абсолютно неизменяемой среды, в рамках кинематики рассматриваться не могут. [c.33]

Сложение движений абсолютно твердого тела 56—59 Собственные частоты 458 Соотношения инвариантные 293 Сохранения законы 77 Сплошная деформируемая среда 9 Стабилизация гироскопическая 473 Статика 12 [c.494]

В первом томе содержится информация, составляющая фундамент механики твердого деформируемого тела. Подробно обсуждаются свойства конструкционных материалов, анализ напряженно-деформированного состояния в точке сплошной среды и физические уравнения в реологическом аспекте. Уделено значительное внимание проблеме предельного состояния материала в локальной области. За- [c.35]

Сплошная среда — модель деформируемых тел, жидкостей и газов, как угодно изменяющих свою форму в процессе движения. Механические и физические характеристики отдельных точек этой среды представляют средние значения характеристик молекул, заключенных в макрочастице, окружающей точку. [c.8]

В кинематике сплошной среды телами отсчета, относительно которых рассматривается движение, могут быть также деформируемые тела. [c.97]

Сплошной средой считают деформируемые тела, различные жидкости, не очень разреженные га ж1. Понятия скорости и ускорения точки сплошной среды такие же, как и в кинематике одной точки. В кинематике сплошной среды роль точки отводится малой частице этой среды. Рассмотрим задания движения сплошной среды и получим формулы, по которым вычисляются скорости и ускорения точек сплошной среды. [c.208]

Концепция сплошности вещества является основным постулатом механики сплошной среды и, в частности, механики деформируемого твердого тела. Бесконечно малый объем среды (рис. 1.6) [c.24]

Переменные Лагранжа определяют положение отдельных частиц сплошной среды как функции времени и трех независимых параметров, позволяющих индивидуализировать частицы деформируемого тела ). [c.495]

Составим еще одно, также только необходимое условие равновесия деформируемого тела, но, в отличие от предыдущего, учитывающее взаимодействие внутренних сил в сплошной среде. [c.137]

I- Предметом изучения в механике сплошных сред явшются физические тела, обладающие характерными свойствами сплошности и внутренней подаижности. Сплошность есть свойство тела заполнять целиком, без пустот, занимаемую им часть пространства. Свойство внутренней подвижности и.ш деформируемости состоит в, том, что отдельные части тела могут перемещаться относительно друг друга при неизменной внешней форме тела. Сплошное деформируемое физическое тело получило название сплошная среда. [c.38]

Предложенный в рамках настоящей работы подход к определению направления развития усталостной трещины, хотя и наиболее адекватно отражает физические процессы на микроуровне, в расчетном плане достаточно трудно реализуем. Сложность реализации предложенного подхода в первую очередь связана с необходимостью детализации анализа НДС до масштабов зерна поликристаллического тела. Так, при использовании МКЭ размер КЭ у вершины трещины должен быть порядка размера зерна, что приводит к существенному увеличению разрешающей системы уравнений. Упростить расчетную процедуру можно, используя критерий максимальных растягивающих напряжений Иоффе [435]. В этом случае расчет траектории проводится непосредственно с позиций механики сплошного деформируемого тела, что дает возможность не анализировать НДС до масштаба зерна, а аппроксимировать тело гораздо более крупными КЭ. Хотя критерий Иоффе не учитывает физических особенностей разрушения материала у вершины трещины, расчет по нему дает достаточно хорошее совпадение с экспериментальными результатми по направлению роста трещин усталости [180]. [c.194]

Велико разнообразие изучаемых теоретической механикой движении. Это — орбитальные движения небесных тел, искусственных спутников Земли, ракет, колебательные движения (вибрации) в широком их диапазоне — от вибраций в машинах и фундаментах, качки кораблей на волнении, колебаний самолетов в воздухе, тепловозов, электровозов, вагонов и других транспортных средств, до колебаний в приборах управ.пе-ния. Все эти и многие другие встречающиеся в природе и технике движения образуют широкое поле практических применений механики. Как уже указывалось в предисловии, в курсе ведется подготовка учащегося к изучению равновесия и движения не только абсолютно твердых тел, но и сплошных деформируемых сред. С этой целью в первый отдел — статику,— наряду с традиционными методами статики абсолютно твердого тела, введено изложение основ статики сплошной деформируе-. мой среды. [c.8]

Простейшим примером сплошной среды служит рассмотренная в предыдущих главах модель абсолютно твердого тела. Характерная особенность статики абсолютно твердого тела заключается в отсутствии сколько-нибудь значительного внимания к вопросу о внутренних силах в такого рода телах. В 4 коротко говорилось о принципе затвердевания, который устанавливает необходимые условия равновесия деформируемых сред, сводящиеся к уравнениям равновесия соответствующих, выделенных в них, затвердевших объемов под действием приложенной совокупности внешних сил. Понятие о внутренних силах вводилось в том же 4 в связи с применением метода сечений, идея которого сохраняет свою силу и в статике сплошной деформируемой среды. Р4менно в механике сплошных сред понятие о внутренних силах раскрывается во всей своей глубине. [c.103]

Во втором томе, наряду с изложением уравнений динамики материальной точки, общих теорем динамики, динамики несвободной системы и специальных задач динамики (млебания, динамика твердого тела), несколько расширяется предмет курса в сторону сплошных деформируемых сред и, кроме того, приводится изложение элементов релятивистской механики. [c.2]

Ньютон исходил из нредставления. что жидкость состоит из равных частиц, свободно расположенных на равных расстояниях . Если в потоке находится твердое тело, то, по представлению Ньютона, частицы ударяются в него, вследствие чего полу ается сопротивление тела. Наблюдения показывают, однако, что эта теория удара не соответствует действительности. На самом деле струйки жидкости, подходя к препятствию, еще на значительном расстоянии от него изменяют своё направление, деформируются и плавно обходят (обтекают) препятствие. Отсюда следует, что давление в жидкости передается непрерывно от одной струйки к другой так, как если бы жидкость была сплошной деформируемой средой. [c.23]

В следующих шести параграфах рассматриваются нестационарпые динамические задачи о совместном деформировании двух различных тел (одно из них может считаться абсолютно жестким), соприкасающихся по некоторой поверхности (области контакта). Взаимодействующие тела занимают области Gi, G2 и ограничены поверхностями ui, П2. Характерной особенностью контактных задач является совпадение области контакта Q, лишь с частью граничных кусков поверхностей (I2 С П], I2 С П2). На остальных же участках (Hi О и П2 П) контакт не происходит. При этом ограничимся, в основном, нестационарными задачами об ударе абсолютно жестких и деформируемых тел по деформируемому полупространству Gi (поверхность П2 — плоскость). В качестве среды же, заполняющей полупространство G2, как правило, будем рассматривать упругие и акустические среды, а также некоторые сплошные среды, моделирующие грунт. [c.350]

Классическая термоупругость. Рассмотрим деформируемое твердое тело — сплошную среду, имеющую хотя бы одно естественное состояние, занимающее объем V и ограниченное поверхностью S. Под действием тепловых и механических нагрузок в теле возникают деформации и напряжения, изменяется температура. При отклонении температуры T(x,i) от температуры То = onst естественного состояния в теле возникают температурные деформации, [c.91]

Обратимся к задачам механики сплошной среды. Концепция сплошной среды связана только с математическим аппаратом, который используется в механике. Считается, что сплошная деформируемая среда заполняет каждую точку определенной области пространства. Если же среда занимает область неархимедового пространства, то вопрос о степени ее сплошности нуждается в уточнении. Реальное тело может занимать только ограниченную область пространства. Поэтому мегауровни сразу исключим. Естественно предположить, что подобная ограниченность имеет место и на микроуровнях. Например, если тело заполняет только два масштабных уровня, то его протяженность на микроуровне должна быть ограничена некоторой постоянной величиной р. Например, вдоль координаты X имеем X — х + т, т — П, — (i, х L, О т р. Рассмотрим теперь некоторую функцию Y = F [X). Так как х и являются идеальными вещественными переменными, то можно записать [c.690]

Абсолютно твердое тело мы рассматриваем как сплошную недеформируемую среду. Поэтому, так же как в механике сплошной деформируемой среды, разделим все активные силы на массовые и поверхностные с тем отличием, что будем иметь дело только с внешними силами. Принимая гипотезу неизменяемости тела, мы тем самым теряем право рассматривать силы взаимодействия между частицами тела. Мы предпологаем только, что силы взаимодействия — внутренние силы — достаточны для того, чтобы деформации были пренебрежимо малыми ). Если в каких-либо конкретных условиях деформации становятся заметными и, пренебрежение ими исказит описание явления, то надо обращаться к более совершенной модели —к сплошной деформируемой среде. [c.369]

Теория упругости и пластичности является разделом механики деформируемого твердого тела (МДТТ). Сама МДТТ является частью механики сплошной среды (МСС). МСС — обширная и разветвленная наука, изучаюш,ая макроскопические движения твердых, жидких и газообразных сред и включающая в себя помимо МДТТ также аналитическую механику системы материальных частиц и абсолютно твердого тела, механику жидкости, газа и плазмы, в том числе аэродинамику, гидродинамику и т. д. [c.5]

В механике деформируемых тел (иначе называемой механикой сплошной среды) при макрофизическом изучении свойств тел отвлекаются от молекулярного строения вещества и предполагают, что материя, составляющая тело, непрерывно заполняет некоторую часть пространства. [c.495]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...