Необыкновенный луч поляризация

Если один из пучков по выходе из первого кристалла заставить упасть нормально на грань второго кристалла, то мы опять получим два пучка, лежащих в главной плоскости второго кристалла и поляризованных так же, как и раньше, по отношению к главной плоскости второго кристалла. Таким образом, направление поляризации зависит только от ориентации кристалла и не зависит от того, поляризован ли падающий на него свет или же он является естественным. Интенсивности обоих пучков будут, однако, в случае поляризованного падающего луча зависеть от угла а между направлением колебаний в падающем поляризованном луче и главной плоскостью второго кристалла. Действительно, во втором кристалле направление колебаний в необыкновенном луче, лежащих в главной плоскости второго кристалла, составит угол а с направлением колебаний в падающем поляризованном свете, а направление колебаний в обыкновенном луче образует с ним угол я/2 — а. Если амплитуда падающей на второй кристалл волны равна А, то амплитуды обеих волн, выходящих из кристалла, будут равны [c.383]

Введем после кристаллической пластинки анализатор Пг, который сведет поляризацию обыкновенного и необыкновенного лучей в одну плоскость, т. е. получим сложение когерентных и одинаково поляризованных лучей, что приведет к возникновению на экране интерференционной картины. На характере этой картины мы остановимся позже, а сейчас рассмотрим роль поляризатора Пь [c.56]

Обеспечить условие синхронизма на большом пути распространения волн оказалось возможным в кристаллах, обладающих двойным лучепреломлением. Скорость распространения электромагнитных волн в таких кристаллах зависит от поляризации луча. При этом в направлении оптической оси обыкновенный и необыкновенный лучи распространяются с одной и той же скоростью наибольшая же разность скоростей имеет место в направлении, перпендикулярном оптической оси. На рис. 47 приведены сечения волновых поверхностей одноосного кристалла. Оптиче- [c.76]

При наличии модулирующего сигнала сдвиг фаз Дф между обыкновенным и необыкновенным лучами принимает на выходе модулятора дискретные значения л/2 или 3/2 л (что соответствует правой или левой круговой поляризации луча на выходе модулятора), т. е. направление вращения результирующего вектора поляризации луча меняется по закону модулирующей его двоичной последовательности. [c.131]

Приемное устройство рис. 3.66 состоит из фокусирующей оптической системы 1, узкополосного интерференционного фильтра который служит для ограничения фоновых шумов, и разделителя поляризации. В качестве последнего используется система, состоя щая из четвертьволновой пластинки 3 и призмы Волластона 4. Луч, промодулированный по поляризации двоичным кодом, фокусируется на четвертьволновую пластинку 3, которая увеличивает сдвиг фаз Дф между обыкновенным и необыкновенным лучами дополнительно на л/2. В результате этого, после четвертьволновой пластинки сдвиг фаз Аф будет принимать значения п или 2я, т. е. сигналы с противоположными круговыми поляризациями преобразуются в ортогонально-линейные. Далее призма Волластона про- [c.131]

Второй преломленный фронт волны получается построением касательной плоскости к сфероидальной поверхности. Величина скорости волны зависит в этом случае от условий падения и от того, как срезан кристалл. Как правило, преломленный луч не лежит в плоскости падения, а направления поляризации не перпендикулярны. Этот луч называется необыкновенным лучом —, где а — скорость [c.38]

Во всех трех примерах направлении поляризации взаимно перпендикулярны. В примере 1 обыкновенный луч поляризован перпендикулярно к плоскости падения, необыкновенный луч — в плоскости падения. [c.39]

Одной из особенностей анизотропных голограмм является то, что из-за различия показателей преломления обыкновенного и необыкновенного лучей условия Брэгга для этих лучей выполняются при различных углах падения света на голограмму. На основе этого свойства была осуществлена запись волны с произвольным состоянием поляризации на одной голограмме за счет раздельной и независимой записи голограмм, соответствующих обыкновенному и необыкновенному лучам. [c.708]

Очевидно, что оно различно для различных срезов кристалла. Однако в справочниках обычно указывается Ui/2 Для такого среза, где полуволновое напряжение минимально. При достижении = п происходит изменение поляризации суммарной волны (суперпозиции обыкновенного и необыкновенного лучей) на выходе из кристалла на 90° (один из примеров показан на рис. 1.2). При этом кристалл эквивалентен так называемой полуволновой пластине. Если на входе в кристалл луч света был поляризован вертикально, то на выходе из кристалла — горизонтально. При произвольном значении Афо поляризация на выходе оказывается эллиптической. [c.16]

Из-за разности оптических толщин для обыкновенного и необыкновенного лучей в четвертьволновой пластинке возможно положение, когда пропускание ее для двух лучей благодаря эффектам внутренней интерференции сильно различается. Ниже показано, что пропускание эллиптически поляризованного света может меняться в 2 раза в зависимости от азимутальной поляризации. Коэффициент пропускания для пластинки толщиной d с показателем преломления п при отсутствии поглощения равен [5] [c.27]

Для поляризации при двойном лучепреломлении применяются призмы из кварца или исландского шпата. В двойных призмах Николя, Глана—Томсона, Франка—Риттера и др. обыкновенный луч претерпевает на поверхности раздела между призмами полное внутреннее отражение. Необыкновенный луч проходит сквозь призму и становится линейно поляризованным. [c.83]

Произведем расчет призмы Глана с воздушным промежутком (см. рис. 47, а). Материал призмы — исландский шпат (п = 1,6584, Пе= 1,4864), I om и (gm — углы ПОЛНОГО внутреннего отражения обыкновенного и необыкновенного лучей и — углы соответствующих лучей с осью, ограничивающих поле поляризации в призме ос — угол призмы. [c.87]

Аналогичным способом рассматриваются лучи, лежащие в плоскости, перпендикулярной 281. плоскости рисунка. Лучи в этой плоскости при той же исходной поляризации являются только — обыкновенными. Из пластины выходит линейно поляризованный луч, который затем прохо- 44 дит через николь N2, поскольку направление колебаний его вектора Е такое же, как и у необыкновенного луча, лежащего в перпендикулярной плоскости. В результате возникает светлая полоса, перпендикулярная светлой полосе от необыкновенного лу 1а. Совокупностью этих двух светлых полос образуется крест, который пересекает концентрические окрашенные окружности. [c.281]

Если осветить подобную пластинку- поляризованным светом с такой ориентацией плоскости поляризации, чтобы амплитуды обыкновенного и необыкновенного лучей были равны, то на вы- [c.53]

Конкурентоспособными с интерферометром Фабри—Перо оказываются пластины, сделанные из кристаллического кварца, благодаря их прозрачности в далекой ультрафиолетовой области. Кварцевая пластина вырезается так, чтобы главная оптическая ось кварца была ориентирована параллельно короткой ее грани. Перед пластиной устанавливается поляризатор для получения поляризованного света с ориентацией плоскости поляризации, совпадающей с плоскостью поляризации необыкновенного луча в кварцево пластине. [c.208]

И выходной граням и взаимно перпендикулярны друг другу. Вследствие различных условий преломления на границе раздела клиновидных деталей для ортогонально поляризованных составляющих обыкновенный и необыкновенный лучи отклоняются по-разному в зависимости от направления линейной поляризации. [c.259]

Кроме описанных выше кристаллических поляризаторов в качестве поляризующих элементов в оптических системах применяются призмы, дающие на выходе два луча. Эти лучи поляризованы в двух взаимно перпендикулярных плоскостях и разведены на определенное угловое расстояние. Такова, например, призма Волластона, изображенная на рис. 26.3. Она состоит из двух прямоугольных кристаллических призм, соединенных слоем канадского бальзама или глицерина. Оптические оси призм взаимно перпендикулярны. Луч, падающий перпендикулярно к первой грани первой призмы, идет далее без преломления, но имеет уже поляризацию в двух ортогональных направлениях, как показано на рисунке точками и отрезками прямых. Два поляризованных луча подходят к границе с некоторой разностью фаз, так как обыкновенный и необыкновенный лучи имеют различную скорость. На границе второй призмы лучи будут испытывать преломление с относительными показателями преломления nJn и На выходе [c.205]

Рассмотрим условия возникновения эллиптической поляризации при прохождении света через одноосный кристалл. Пусть на пластинку /С, вырезанную параллельно кристаллической оси, падает параллельный пучок линейно-поляризованного света (рис. 27.1, а). После входа пучка в пластинку возникает два луча, поляризованные во взаимно перпендикулярных плоскостях, которые будут распространяться в направлении, перпендикулярном к оптической оси с разными скоростями. Амплитуды колебаний для обыкновенного uq и необыкновенного лучей являются проекциями амплитуды падающего света на главные направления кристалла XwY (рис. 27.1, б). Как видно из рис. 27.1, б, для амплитуд и будем иметь [c.207]

Очень эффективный метод согласования фаз при генерации второй гармоники основан на использовании двойного лучепреломления в анизотропных (часто одноосных) кристаллах. Как известно, в одноосном кристалле могут распространяться в любом направлении, кроме направления оптической оси, две монохроматические волны с одной и той же частотой и с различными фазовыми скоростями — обыкновенная и необыкновенная волны. Направления поляризации обеих волн взаимно перпендикулярны. Фазовая скорость ы>ао и показатель преломления необыкновенного луча зависят от направления и лишь в направлении оптической оси совпадают с соответствующими значениями для обыкновенного луча ы> и Кристаллы, для которых [c.172]

Обыкновенные и необыкновенные лучи поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. Плоскость, в которой колеблется электрический вектор, называют плоскостью колебаний, а плоскость колебаний магнитного вектора называют плоскостью поляризации. Эта исторически сложившаяся двойная терминология неудобна. Говоря о плоскости поляризации или плоскости колебаний, мы всегда будем подразумевать, что в ней колеблется электри- [c.203]

На рис. 132, а изображена призма Николя старой конструкции. Область полной поляризации пучка лучей определяется границами от красной до синей полосы и может быть до 29°. За синей полосой идет темная область, так как начинает наблюдаться полное внутреннее отражение необыкновенных лучей. За границей красной полосы наблюдаются окрашенные полосы (проходят оба луча). Призма [c.204]

Мы рассматривали сложение колебаний монохроматических лучей. Если на поляризатор направить пучок белого света, то разность фаз обыкновенного и необыкновенного лучей для разных длин волн будет различной. Поэтому и состояние поляризации лучей разных длин волн будет различным. [c.216]

Во избежание нагревания призмы обыкновенный луч выводится из нее при помощи приклеенной призмочки (она на рисунке показана пунктирными линиями). Необыкновенный луч выходит из кристалла параллельно грани АС незначительно смещенным относительно падающего к кристаллу луча. Максимальный угол расхоясдения падающего луча (апертурный угол), при котором наблюдается поляризация, для призмы Николя равен 29°. [c.228]

Обыкновенный и необыкновенный лучи. Анализ поляризации света показал, что элект зический вектор в обыкновенном луче расположен перпенднкулярно главному сечению, а в необыкновенном — лежит U самом сечении, т. е. обыкновенный луч поляризован в главном сечении одноосного кристалла, а необыкновенный — в плоскости, перпендикулярной главному сечению. [c.231]

Следует особо отметить опыты по интерференции поляризованных световых пучков, выполненные Френелем совместно с Араго в 1816 г. Исследователи обнаружили, что выходящие из двулучепреломляющего кристалла исландского шпата обыкновенный и необыкновенный лучи друг с другом не интерферируют. Две системы волн, на которые делится свет при прохождении через кристалл, не оказывают друг на друга никакого действия ,— констатировал Френель. После ряда интерференционных опытов, в которых варьировалась поляризация световых пучков, Френель пришел к выводу, что световые волны поперечны колебания частиц эфира совершаются не вдоль направления распространения волны, а перпендикулярно этому направлению. Два параллельных световых пучка, у которых плоскости колебаний совпадают, интерферируют друг с другом наилучшим образом тогда как при взаимно перпендикулярных плоскостях колебаний пучки совсем не интерферируют. Иначе говоря, наилучшая интерференция наблюдается при взаимной параллельности плоскостей поляризации световых пучков если же пучки поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях (как, например, выходящие из кристалла обыкновенный и необыкновенный лучи), то интерференция отсутствует. [c.28]

Поляризационные явления в одноосных кристаллах. Оптическая ось одноосного кристалла характеризует направление, при распространении в котором луч света ведет себя как в изотропной среде, т. е. распространяется в среде П1ЭИ любой поляризации с одной и той же скоростью (при данной частоте). Однако при неколли-неарности луча и оси одноосного кристалла ситуация существенно изменяется. Через луч, направленный под углом к оптической оси, и оптическую ось можно провести плоскость, называемую главной (рис. 18). В этом направлении возможными являются лишь лучи света, вектор напряженности электрического поля которых колеблется либо в главной плоскости ( необыкновенный луч), либо перпендикулярно главной плоскости ( обыкновенный луч). Скорость необыкновенного луча зависит от угла между лучом и оптической осью скорость обыкновенного луча одинакова по всем направлениям (поэтому он и называется обыкновенным). Если луч света падает на плоскую поверхность одноосного кристалла, вырезанного параллельно оптической оси по нормали к поверхности (рис. 19), то в кристалле распространяются два пространственно совпадающих луча с взаимно перпендикулярными направлениями линейной поляризации. При угле падения, отличном от нуля (рис. 20), происходит преломление каждого из лучей в соответствии со скоростью распространения света в кристалле, т. е. при показателе преломления п = /v, где с-скорость света в вакууме, у-скорость света в кристалле. Поэтому после преломления обыкновенный и необыкновенный лучи имеют различные направления и начинают пространственно разделяться, т.е. падающий луч испытывает [c.34]

Имеются кристаллы, которые поглощают либо обыкновенный, либо необыкновенный луч. Тогда на выходе из них образуется только один луч с соответствующей линейной поляризацией. Например, в кристалле турмалина уже на пути около 1 мм практически полностью поглощается обыкновенный луч, а в герапатите один из лучей поглощается полностью уже при толщине 0,1 мм. Такие кристаллы используются в качестве поляризаторов или анализаторов света. [c.35]

Рассмотрим подробнее это понятие на примере двойного лучепреломления. Пусть речь идет о нормальном падении линейно поляризованного света на кристалл, вырезанный параллельно оптической оси (см. рис. 19). В кристалле распространяются обыкновенный и необыкновенный лучи с взаимно перпендикулярными направлениями линейной поляризации. Для упрощения анализа явления на первом этапе (эудем считать, что в качестве крист 1лла взят турмалин, в котором уже на пути 1 мм обыкновенный луч полностью поглощается. Следовательно, на выходе из достаточно толстой плас1инки имеется только необыкновенный луч, направ- [c.38]

КРИСТАЛЛЫ валентные (атомные) содержат в узлах кристаллической решетки нейтральные атомы (С, Ge, Те и др.), между которыми осуществляется гомеополярная связь, обусловленная квантово-механическим взаимодействием глобулярные представляют собой частный случай молекулярных кристаллов и имеют вид клубка полимеров жидкие обладают свойствами как жидкости (текучестью), так и твердого кристалла (анизотропией свойств) внутри малых объемов идеальные не имеют дефектов структуры иопные обладают гетерополярной связью между правильно чередующимися в узлах кристаллической решетки положительными и отрицательными ионами квантовые характеризуются большой амплитудой нулевых колебаний атомов, сравнимой с межатомным расстоянием металлические образуются благодаря специфической химической связи, возникающей между ионами кристаллической решетки и электронным газом (Си, А1 и др.) молекулярные (Лг, СН , парафин и др.) формируются силами Ван-дер-Вальса, главным образом дисперсионными нитевидные вытянуты в одном направлении во много раз больше, чем в остальных оптические [активные поворачивают плоскость поляризации света вокруг падающего линейно поляризованного луча анизотропные обладают двойным лучепреломлением, состоящим в том, что луч света, падающий на поверхность кристалла, раздваивается в нем на два преломленных луча двуосные имеют две оптические оси, вдоль которых свет не испытывает двойного лучепреломления одноосные (имеющие одну оптическую ось отрицательные, в которых скорость обыкновенного светового луча меньше, чем скорость распространения необыкновенного луча положительные, в которых скорость распространения обьпсновенного светового луча больше, чем скорость распространения необыкновенного луча))] КРИСТАЛЛИЗАЦИЯ— образование кристаллов из паров, растворов, расплавов веществ, находящихся в твердом состоянии в процессе электролиза и при химических реакциях [c.244]

ПИНЧ-ЭФФЕКТ есть свойство канала электрического разряда в электропроводящей среде уменьшать свое сечение под действием собственного магнитного поля тока ПИРОЭЛЕКТРИК— кристаллический диэлектрик, обладающий самопроизвольной поляризацией ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСТВО — возникновение электрических зарядов на поверхости некоторых кристаллов диэлектриков при их нагревании или охлаждении ПЛАЗМА (есть частично или полностью ионизированный газ, в котором объемные плотности положительных и отрицательных электрических зарядов практически одинаковы высокотемпературная имеет температуру ионов выше 10 К газоразрядная находится в газовом разряде кварк-глюонная возникает в результате соударения тяжелых ядер при высоких энергиях ядерного вещества низкотемпературная имеет температуру ионов менее 10" К твердых тел — условный термин, обозначающий совокупность подвижных заряженных частиц в твердых проводниках, когда их свойства близки к свойствам газоразрядной плазмы) ПЛАСТИНКА вырезанная из двоя-копреломляющего кристалла параллельно его оптической оси, толщина которой соответствует оптической разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей, кратной [длине волны для пластинки в целую волну нечетному числу (половин для волн для пластинки в полволны четвертей длин волн для пластинки в четверть волны)] зонная — прозрачная плоскость, на которой четные или нечетные зоны Френеля для данного точечного источника света сделаны непрозрачными нлоскопараллельная — ограниченный параллельными плоскостями слой среды, прозрачной в некотором интервале длин волн оптического излучения ПЛАСТИЧНОСТЬ — свойство твердых тел необратимо изменять свои размеры и форму под действием механических нагрузок ПЛОТНОСТЬ тела — одна из основных характеристик тела (вещества), равная отношению массы элемента тела к его объему [c.259]

Кксиальная сп.мметрия взаимодействия света со средой может нарушаться вследствие оптической анизотро геми самой среды. При этом в области полос поглощения света оптически анизотропные среды неодинаково поглощают обыкновенный и необыкновенный лучи (линейный дихроизм). При достаточной величине разности соответствующих оптич. плотностей одна из поляри-зац. компонент светового пучка может поглотиться практически полностью, и прошедший через среду свет приобретает высокую степень лпнейной поляризации. Такие П. наз. д и х р о и ч в ы м и. Наиб, эффективными и практически единственными применяемыми в наст, время дихроичныМи П. являются поляроиды. Достоинствами поляроидов являются компактность, большая угл. апертура и высокая поляризующая способность, недостатками — низкая лучевая прочность и сильный хроматизм. [c.60]

Рис. 7. Векторная схема анизотропной дифракции света па решетке, записанной в отрицательном одноосном кристалле. Oq — поверхность волновых векторов обыкновенного луча (Jg—поверхность волновых векторов необыкновенного луча К — вектор решетки, записанной в кристалле и — волновые векторы волн, удовлетворяюш,их условию Брэгга при изотропной дифракции обыкновенного луча на решетке К к н к 2 — со-ответствуюш,ие волновые векторы для необыкновенного луча кдз и k i, к з и к 4— волновые векторы волн, удовлетворяющих условию Брэгга при анизотропной дифракции, сопровождаюш,ейся поворотом плоскости поляризации.

Изменение состояния поляризации света на выходе из кристалла вследствие различной фазовой задержки для обыкновенного и необыкновенного лучей может быть трансформировано в изменение интенсивности света с помощью анализатора поляризации. Так если на входе в кристалл свет поляризован вертикально, а за кристаллом (рис. 1.3) имеется поляризатор с осью пропускания, направленной горизонтально, то в общем случае при произвольном значении Афое интенсивность света на выходе после анализатора описывается выражением [c.17]

Поляризащш при двойном лучепреломлении. Поскольку обыкновенный и необыкновенный лучи обладают линейной поляризацией во взаимно перпендикулярных плоскостях, двойное лучепреломление может быть использовано для получения поляризованных лучей. Для этого необходимо развести друг от друга пространственно обыкновенный и необыкновенный лучи ИJB ликвидировать один из них путем сильного поглощения. [c.275]

Интерференция лучей при взаимно перпендикулярных направле ПИЯХ л шейной поляризации. Лучи с взаимно перпендикулярными направлениями пол изации могут быть получены по схеме рис. 235, если на пути луча до входа в кристаллическую пластин-10 поставить призму Николя N (рис. 244), которая создает линейно поляризованный свет, причем направление колебаний электрического вектора может меняться поворотом николя. Линейно поляризованный свег падает на кристаллическую пластинку, где распадается на обыкновенный и необыкновенный лучи. Для амплитуд этих лучей на основании закона Ма-люса имеем (рис, 24 [c.276]

Поляризованный свет можно получить, если использовать поляризатор, состоящий из плоскосферических линз, изготовленных из материала с двойным лучепреломлением. Действие поляризатора основано на различии фокусных расстояний для обыкновенного и необыкновенного лучей. Почти 100%-ная поляризация света достигается, если взять четыре линзы [207]. Этот поляризатор удобен тем, что обыкновенный и необыкновенный луч разъединены в направлении распространения света. [c.183]

И 02 поместить какую-либо неоднородность, то по выходе из пластины свет будет эллиптически поляризованным, так как между обыкновенным и необыкновенным лучами создается некоторая разность фаз. Эллипс поляризации после пластины 02 ориентирован своими осями всегда под углом 45° к направлениям колебаний лучей о и е. Эллиптичность света связана с внесенной разностью фаз б соотношением б/2 = 6/а, где а и 6 — полуоси эллипса поляризации. Для измерения эллиптичности и разности фаз используется компенсатор Сенармона, состоящий из пластинки Я,/4 и вращающегося анализатора с лимбом. [c.325]

В аналитических целях используется ряд явлений, заключающихся в том, что оптически активные среды в зависимости от свойств и структуры при взаимодействии с поляризованным светом могут изменять плоскость поляризации света (поляриметрический метод), изменять угол вращения плоскости поляризации для излучений различных длин волн (спектрополяриметрический метод), осуществлять вращение плоскости поляризации в присутствии внешнего магнитного поля (метод магнитного вращения). Возможно появление разности коэффициентов поглощения в исследуемой жидкости, помещенной в продольное магнитное поле, для лево- и правоциркулирующего поляризованного света — эффекта, используемого в методе кругового дихроизма, и разности в скорости распространения света, поляризованного по кругу вправо и влево, — эффекта кругового двулучепреломления. В зависимости от состава и структуры среды при помещении жидкости в поперечное магнитное поле возникает разность в показателях преломления обыкновенного и необыкновенного лучей ортогонально поляризованного света (метод магнитоуправляемого двулучепреломления). Оптическая активность веществ обусловливается двумя факторами — особенностью кристаллической решетки вещества и особенностями строения (асимметрией) молекул вещества. Для веществ первого типа характерна потеря оптической активности при разрушении кристаллической решетки плавлением или растворением. Вещества второго типа проявляют активность только в растворенном или [c.118]

Таким образом, значение экстремального угла (при определенном положении поляризатора) зависит от разности хода А и длины волны Я. При работе в монохроматическом свете посредством измерения Ракс-лр можно определить разность хода, возникающую между обыкновенными и необыкновенными лучами, т. е. величину двойного лучепреломления в среде. Если среду, обладающую двойным лучепреломлением, поместить в схеме автоматического поляриметра с модуляцией света по колебаниям плоскости поляризации (например, в схеме прибора СА-3 вместо среды, вращающей плоскость поляризации), то система будет следить за изменением разности фаз между интерферирующими лучами и вращать анализатор до значения [c.234]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...