Фаза точка

Так как состояние равновесия требует, чтобы частные производные были равны для каждой фазы, то In z, а следовательно, и z должны быть одними и теми же для каждой твердой фазы чистого компонента при равновесии. Этот критерий может быть также выражен в виде равенства единице отношения сумм состояний для любых двух фаз [c.236]

Так как частные производные должны быть одинаковы при равновесии для всех фаз, то критерий равновесия твердая фаза — пар для чистого соединения может быть выражен соотношением [c.236]

Если это равенство применить к твердым или жидким фазам, то давление и объем будут по существу независимыми и указанием [c.264]

Если 2,- — мольная доля компонента t в начальной гомогенной фазе, У1 — мольная доля компонента i в конечной паровой -фазе и X,- — мольная доля компонента i в конечной жидкой фазе, то материальный баланс для компонента i можно записать [c.287]

Так кяк всего имеем f фаз, то количество переменных будет [c.111]

Если точка а определяет состояние сплава, точка Ь —состав жидкой фазы, а точка с — состав твердой фазы, то отрезок Ьс определяет все количество сплава, отрезок ас — количество жидкости и отрезок Ьа — количество кристаллов. [c.123]

Если определить у сплавов, лежащих на разрезе е —Ь температуры кристаллизации соответствующих фаз, то можно построить вертикальный разрез, изображенный на рис. 127. [c.155]

Итак, высокая красностойкость и высокие режущие свойства создаются растворением главным образом вторичных карбидов и легированием твердого раствора элементами, входящими в состав этих карбидов. Однако, если в отожженной стали Р18 содержится 25% карбидной фазы, то в раствор переходят только 10%, а 15% остаются в виде включений. [c.426]

Хром и никель — основные легирующие компоненты этих сталей. Первый определяет окалиностойкость, а никель — устойчивость аустенита. При недостатке никеля возможно частичное образование а-фазы, то ухудшает жаропрочность. [c.470]

Если обозначить через / силу локального коррозионного тока, S —общую поверхность корродирующей системы, 5 и Sa—соответственно поверхности катодной и анодной фаз, то для случаев, когда сопротивление локальных элементов невелико (потенциалы катодной и анодной фазы выравниваются благодаря полной поляризации), можно написать следующие три уравнения [c.273]

Если коррозионный процесс протекает в условиях возможного пассивирования анодной фазы, то катодная структурная составляющая может дополнительной анодной поляризацией облегчить наступление пассивирования анодной фазы и тем самым сильно понизить скорость коррозии сплава. [c.318]

Как мы уже отмечали, условием равновесия является минимум свободной энергии (термодинамического потенциала). Самопроизвольно в системе протекают лишь те физические процессы, при которых свободная энергия уменьшается. Если сплав состоит из одной фазы (нанример, жидкого или твердого раствора а), то свободная энергия (F , Fa) при постоянной температуре и давлении зависит от ее (т, е. фазы) природы н состава (рис. 54, а). Для случая, приведенного на рис. 54, а, устойчив твердый раствор а, так как его свободная энергия (F, ) ниже, чем у жидкой фазы (F ,.-)- Если система (сплав) состоит из двух и более фаз, то ири постоянной температуре и давлении ее свободная энергия определяется но правилу смешения (рис. 54, б). [c.86]

Поскольку точка / характеризует состояние сплава, точка 2 — состав жидкой фазы, а точка 3 — состав твердой фазы, то отрезок I определяет все количество сплава, Ь — количество жидкой фазы и а — количество твердой фазы. [c.39]

В начале отпуска карбиды выделяются в виде кристаллов пластинчатой формы (величина упругой энергии минимальна). Если бы частицы принимали сферическую форму, уменьшилась бы величина поверхностной энергии. Поскольку упругая энергия пропорциональна объему частиц, а поверхностная — поверхности выделяющейся фазы, то взаимодействие этих энергий приводит к тому, что сфероидизация происходит лишь после длительного отпуска при достаточно высокой температуре. При этом диаметр карбидных частиц возрастает в 1000 раз, что ведет к большим изменениям в суммарной поверхности и кристаллохимических связях между фазами, а также к существенному изменению свойств. [c.109]

На пространственной координатной оси т] (пли i ) возьмем равноотстоящие в пределах каждой фазы точки пли tj [c.276]

Если основное сопротивление массопереносу сосредоточено в сплошной фазе, то появление поверхностной турбулентности приводит к увеличению скорости массопереноса в 3—4 раза. Если же основное сопротивление массопереносу сосредоточено в дисперсной фазе, поверхностная турбулентность может увеличить скорость массопереноса более чем на порядок [5]. [c.8]

Ф и г. 7.11. Значение Z в окрестности звуковой (для газовой фазы) точки [c.317]

Коэффициенты, стоящие в этом равенстве под знаком суммы в скобках, — весовые доли фаз. Они аналогично (1.9) выражают количественный фазовый состав системы и являются интенсивными величинами. Поэтому если рассматривать систему в целом , при неизменном соотношении между количествами фаз, то, как видно из (3.2), свойство У гетерогенной смеси фаз пропорционально массе системы и является экстенсивным, как и в случае однородной системы. Это позволяет находить общее экстенсивное свойство системы (его называют валовым или брутто-свойством) по известным свойствам фаз и фазовому составу. Например, объем гетерогенной смеси согласно (3.2) [c.29]

В приведенных выше выводах и уравнениях термодинамические свойства мембраны не учитывались, поскольку речь шла о системах с жесткими мембранами, не изменяющими своего размера и формы. В случае гибких упругих мембран надо учитывать их вклад во внутреннюю энергию системы за счет энергии натяжения мембраны и работу изменения ее площади (5.8). Если мембраной является естественная поверхность раздела фаз, то коэффициент поверхностного натяжения граничной поверхности а является частной производной от внутренней энергии [c.137]

Однако, с ростом фрактального кластера все большее число его узлов лишается возможности присоединения частиц жидкой фазы, то есть экранируется. Под экранированием понимается прекращение процесса роста на отдельных участках поверхности кластера. Экранированными узлами чаще всего являются узлы, расположенные во впадинах извилистой фрактальной поверхности кластера, куда вероятность проникновения частицы из соседней [c.87]

Указание. Результирующая амплитуда пропорциональна площади первой зоны, которая согласно упражнению 58 равна пЫ.. Но так как вторичные волны от разных участков первой зоны доходят до точки В с известной разностью фаз, то их действие согласно рис. 8.8 уменьшается в отношении 2/я. [c.875]

Применим принцип Гюйгенса к задаче о преломлении волн. Положим, что плоская волна падает под некоторым углом на границу двух сред, в которых скорости распространения волн til и Уа различны (рис. 461) Vi относится к нижней среде, — к верхней, и Vi >Уа- По принципу Гюйгенса заменим волну, приходящую на границу раздела из первой среды, элементарными источниками, амплитуды которых одинаковы. Но падающая волна, для которой поверхности равной фазы параллельны плоскости АВ, приходит в разной фазе в различные точки на границе раздела. Поэтому и элементарные источники на поверхности раздела должны иметь различную фазу — они должны быть сдвинуты по фазе друг относительно друга так же, как сдвинута фаза приходящей волны в разных точках. Элементарные волны, создаваемые во второй среде этими источниками, будут иметь одинаковую фазу на различном расстоянии от источников. Если мы изобразим элементарные волны, соответствующие одной и той же фазе, то радиусы их будут различны. Поверхность результирующей волны во второй среде есть огибающая всех элементарных волн соответствующих одной и (ГОЙ же фазе, т. е. плоскость А В, [c.715]

Биения — периодические изменения амплитуды результирующего колебания, возникающие при сложении двух гармонических колебаний с близкими частотами. Биения возникают вследствие того, что происходит постепенное накапливание разности фаз, которая растет, достигая последовательно через равные интервалы времени значений я, 2п, in и т. д. При этом колебания оказываются то в фазе, то в противофазе. В первом случае амплитуда результирующего колебания достигает значения, равного сумме амплитуд слагаемых колебаний Ai+Aj (при равенстве амплитуд — удвоенной амплитуде 2 А), во втором случае — значения, равного разности амплитуд A -A2 (при равенстве амплитуд — нулю) (рис. 6.1). [c.140]

Высокологпровпниые хромистые стали, находящиеся в феррит-иом состоянии, при температурах выше И50° С обладают склонностью к быстрому росту зерна. Так как в таких сталях обычно присутствует и карбидная фаза, то при быстром нагреве и охлаждении, характерном для условий сварки, растворяющиеся карбиды обогащают углеродом только микрообъемы металла, прилегающие к ним, без общей гомогенизации, в результате чего в этих участках создаются условия протекания в них превращении а у, а при охлаждении — у а. Наиболее вероятны эти процессы вблизи границ зерен. В результате таких процессов [c.261]

Основная неопределенность при реализации точки кипения неона связана с недостаточной точностью данных об изотопическом составе природного неона. В положении о МПТШ-68 редакции 1968 г. его состав определялся следующим образом 90,9 % °Не, 0,26 % Ые и 8,8 % Ne, что было основано на измерениях, проведенных в 1950 г. [60]. Выполненная позже работа [75] утверждает, что более вероятным является следующий состав естественного неона 90,5 % Ne, 0,26 7о 2 Ые и 9,26 % 2=Ме. МПТШ-68 редакции 1975 г. основывается на этих новых значениях. Присутствие тяжелых фракций в неоне естественного состава, т. е. Ne и N0, приводит к слабой зависимости давления от соотношения жидкой и паровой фаз и от направления процесса испарения или конденсации жидкого образца. Температура исчезновения паровой фазы названа точкой кипения, а температура исчезновения жидкой фазы — точкой росы. При увеличении количества неона в камере различие между точкой кипения (жидкость естественного состава) и точкой росы (пар естественного состава) составляет 0,4 мК. Существует, однако. [c.160]

При температуре состав жидкой фазы будет соответствовать точке mj, я а-фазы — точке п. . Но отдельные части кристаллов а-фази, которые образовались при температурах, выше температуры /j. не изменили своего начального состава, и средний состав кристаллов будет соответствовать точке к . При понижении тем-пературы средний состав кристаллов а-твердого раствора все более отклоняется от [)ав овсс/юго. Прп температуре Д, он будет соответствовать не гг.-,, а к... Если через [c.93]

Закалку а + Р-сплавов проводят от температур, соответствующих а + р-области (рис. 158, а). При нагреве сплавов до двухфазной области а-фаза при закалке остается без изменений, а Р-фаза претерпевает те же превращения, какие протекают в сплаве того же состава, что и Р-фаза, при закалке из Р-области. Так, для случая, приведенного на рис. 158, а, при температуре состав а-фазы определяется точкой а и состав Р-фазы — точкой б (С2), р-фаза этого состава при закалке приобретает структуру метастабпльной р (о )-фазы. Следовательно, структура всех сплавов после закалки с температуры будет состоять из а -f р (ш) фаз. При закалке с температур выше (рис. 158, а) состав Р-фазы будет меньше С и при быстром охлаждении она полностью или частично испытывает мартенситное превращение. Структура сплавов после закалки из а + Р-области с температур выше в зависимости от состава сплава а -f а, а -f а (а") + р или Р + (о. [c.317]

Если В стали имеется несколько карбидных фаз, то при введении нового, более эффективного карбидообразующего элемента, последний будет реагировать с С соединения, имеющего менее эффективный карбидообразователь. Например, в стали с карбидами Ред( У ,Мо)дС и Сг7Сд вначале V соединяется с С карбида Сг7Сд, а затем с С карбида Рбд( , Мо)дС. При этомСг и далее XV и Мо переходят в твердый раствор. [c.165]

В изобарном процессе ad нагревание твердого тела изображается отрезком am. В точке т будет наблюдаться процесс плавления твердого тела. Нагревание жидкости изображается линией тп, в конечной точке которой будет происходить процесс нарообразо-ваиия (точка н). Нагревание газа (пара) изображается стрезком процесса nd. Таким образом, процессы нагревания am, тп, nd протекают с веществом, состоящим из одной фазы, а процессы плавления (точка т) и парообразования (точка п) осуществляются с веществом, которое состоит из двух фаз. Точка d соответствует однофазному состоянию вещества, или перегретому пару. При изменении давления положение точек тип будет изменяться, что видно из рис. 11-2. [c.176]

Для более конкретного понимания величины HiFji-(vj—v ) рассмотрим частный случай движения двух вязких фаз при отсутствии других воздействий на смесь, кроме их вязкого взаимодействия. Тогда около межфазной границы скорости фаз совпадают и равны v = = 21- Если под Рц и щ, понимать среднемассовые скорости и удельные внутренние энергии фаз, то уравнения импульса и энергии фаз, отнесенные к единице объема смеси, имеют вид [c.38]

Общий вид осредненных уравнений сохранения. Если уравнения сохранения (2.1.1), описывающие микродвижение смеси, проинтегрировать по элементарному макрообъему dVi, занятому г-й фазой, то с учетом определения средних величин (2.2.5) получим осредненные уравнения, содержащие осредненные производные, в виде [c.71]

Исходя из особенностей движения одиночной частицы (разд. 3.2), можно считать твердо установленным факт влияния перел1ешивания на скорость испарения и скорость реакции в некоторых гетерогенных системах. Относительно систем газ — твердые частицы и жидкость — твердые частицы существует мнение [360], что если скорость массообмена определяется скоростью диффузии в жидкой фазе, то она начинает линейно зависеть от скорости перемешивания. [c.180]

Если бы при варьировании состояния системы были учтены все возможные в ней (совместимые с заданным набором компонентов) фазы, то устойчивое равновесие можно было бы считать абсолютно устойчивым. Однако полноту набора фаз никогда нельзя гарантировать, в том числе и при эксперимен-тaль юм изучении равновесия, так как некоторые из вполне стабильных фаз могут не образоваться в силу, например, кинетических причин. Поэтому стабильность и метастабильность равновесия имеют смысл только в пределах заданного моделью системы множества фаз и составляющих веществ. [c.116]

Мы должны считать, что фаза ф (называемая также разностью фаз между смещением х и силой F) не равна нулю. Если не вводить ф, то решение не может быть получено. Когда мы говорим о фазе, то надо знать, о какой именно разности фаз идет речь. В электротехнике обычно говорят о разности фаз между током и напряжением. Здесь же мы говорим о разности фаз между смещением х и вынуждающей силой F. Фазы обеих величин не равны друг другу, так как аналогом -тока является dxj lt, а не х. [c.226]

Однако с ростом фрактального кластера все большее число его узлов лишается возможности присоединения частиц жидкой фазы, то есть экрана руется. Под экранированием понимается прекращение процесса роста на отдельных участках поверхности кластера. Экранированными узлами чаще всего являются узлы, расположенные во впадинах извилистой фракгальной поверхности кластера, куда вероятность проникновения частицы из соседней макрофазы очень мала. Обычно частицы присоединяются к тем узлам роста кластера, которые более доступны для контакта в первые моменты попадания частицы на кластер. Такие узлы роста оказываются расположенными на выступах поверхности кластер Поэтому экранированные узлы роста фрактального кластера остаются незадействованными. Они трансформируются в процессе роста кластеров во внутренние замкнутые поры и служат причиной [c.130]

Для простоты рассуждений выберем в качестве объекта небольшое отверстие диафрагмы радиуса SjAi = ух, освещаемое слева параллельными пучками. На рис. 13.10 представлены два таких пучка, дающих изображения диафрагмы через две различные зоны оптической системы через центральную ее часть (пучок I, сплошные линии) и через периферийную область (пучок //, пунктир). Если пучки lall отображают АхВх с одинаковым увеличением, то изображение А2В2 будет резким следовательно, Л2 и В представляют собой точки, куда световые волны доходят через разные зоны системы в одной фазе. Точки Ах и Вх, равно как и Л2 и В , лежат соответственно на поверхности волны, распространяющейся по направлению /, т. е. колебания в них находятся в одной фазе. Путь волны 11 от Вх к В имеет по сравнению с путем от Ах к Л2 оптическую разность хода, равную [c.311]

Таким образом, если в падающей волне (х и Ец находятся в одной фазе, то в отраженном свете между взаимно перпендикулярными компонентами х и Ег появится сдвиг фазы, зависящий от ф и п. Следовательно, явление полного внутреннего отражения позволяет получить эллиптически-поляризо-ванный свет, как и пропускание света через кристаллическую пластинку. Разумеется, для осуществления эллиптической поляризации при полном внутреннем отражении надо, чтобы падающий пучок не был естественным, но обладал поляризацией, например, линейной (см. 109). [c.485]

Если очень большое число источников волн, расположенных на одной прямой близко один от другого, создает волны одинаковой амплитуды и фазы, то во всех плоскостях, перпендикулярных к этой прямой, будут распространяться круговые волны также одинаковой амплитуды и фазы. Поверхностями равной фазы будут служить бесконечные коаксиальные цилиндры, на осях которых лежат источники волны. Такая волна называется цилиндрической. Уравнение цилиндрической волны имеет такой же вид, как и уравнение круговой волны (19.21), и справедливо для любой плос-K0 1W, пер.[1енднкуляр41ой к прямой, на которой лежат источники волн. [c.706]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...