Радиационная длина

Гамма-кванты, образованные при я°-распаде, вызывают генерацию электронно-фотонных лавин, однако радиационная длина таких лавин мала. [c.257]

Так водородная пузырьковая камера очень удобна для изучения взаимодействия частиц с протонами. Для этой же цели (хотя и с меньшими удобствами) может быть использована более простая в эксплуатации пропановая камера. Гелиевая камера используется для изучения взаимодействия частиц с ядрами гелия, которые очень удобны для анализа, так как у гНе как о бычный, так и изотопический спины равны нулю ксеноновая (благодаря малой радиационной длине ксенона)—для изучения электромагнитных процессов (например, распада я°-мезона на два у-кванта с последующей конверсией их в электрон-позитронные пары). [c.593]

Раби метод 74 Радиационная длина 234 [c.718]

Очень ценным свойством пузырьковой камеры является возможность использовать в качестве рабочего вещества жидкости с самыми разнообразными свойствами, например пропан, фреон, ксенон, водород, гелий. Это позволяет изучать те или иные явления наиболее эффективно. Так, водородная пузырьковая камера очень удобна для изучения взаимодействия частиц с протонами. Для этой же цели (хотя и с меньшими удобствами) может быть использована более простая в эксплуатации пропановая камера. Гелиевая камера используется для изучения взаимодействия частиц с ядрами гелия, которые очень удобны для анализа, так как у аНе как обычный, так и изотопический спин равны нулю ксеноновая (благодаря малой радиационной длине ксенона) —для изучения электромагнитных процессов (например, распада я°-мезона на два у Кванта с последующей конверсией их в электрон-позитронные пары). [c.165]

Слой атмосферного воздуха для падающих из космоса быстрых частиц эквивалентен примерно 13 ядер-ным пробегам и 27 радиационным длинам, поэтому первичные КЛ достаточно высокой энергии вызывают разветвленную цепь взаимодействий. Возникающие при этом л -мезоны и частично К-мезоны при распаде порождают мюоны и нейтрино —так называемую проникающую компоненту вторичных КЛ. (Мюоны при энергиях, менее [c.1178]

Радиационные длины для ряда веществ приведены в табл. 8.1. Большая величина радиационных потерь у электронов высоких энергий используется в электронных ускорителях для получения пучков у-лучей (см. гл. IX, 2). [c.444]

Таблица 8,1. Радиационные длины и критические энергии для различных веществ

Вещество Радиационная длина < ,Г/СМ2 Вещество Радиационная длина t Г/СМ2 кр. [c.445]

Ливневый детектор содержал три пластины свинца с общей толщиной 8 радиационных длин. Ливни детектировались после каждой пластины (т. е. на глубине соответственно 4, 6 и 8 радиационных длин) сцинтилляторами, входившими в телескоп. [c.276]

Если для плотного слоя известны методы расчёта радиационной составляющей эффективной теплопроводности [Л. 313, 314], зачастую небольшой по величине, то для дисперсных потоков типа газовзвесь и с повышенной концентрацией эти методы лишь разрабатываются. Так, в [Л. 257] указывается, что авторами разработана методика экспериментального определения эффективной степени черноты движущихся дисперсных систем, учитывающая (в отличие от принципа обычного радиометра) многократные переизлучения. Для этой цели согласно [Л. 257] достаточно экспериментально измерить температуры излучателя и приемника, а затем из балансового уравнения найти эффективную поглощательную способность. Остается неясны.м, какую температуру частиц, играющих роль приемника или излучателя, следует брать в расчет, поскольку по длине и сечению потока существует градиент температур частиц, усиленный излучением. В [Л. 66] в качестве расчетной поверхности нагрева принимается эффективная поверхность частиц дисперсного потока fo, а в качестве приведенной степени черноты потока [c.269]

Из (9.22) следует, что если спектральная степень черноты в данном участке спектра не зависит от длины волны (ел, =ел,), то цветовая температура тела равна его действительной температуре. В этом случае цветовые пирометры не требуют введения поправок, обычных для оптических и радиационных пирометров. [c.190]

Радиационные пирометры измеряют не действительную температуру тела 7 д. а условную, так называемую радиационную температуру Гр. Она представляет собой такую температуру абсолютно черного тела Гр, при которой его плотность потока интегрального излучения во всем диапазоне длин волн от 0 до оо равна плотности потока интегрального излучения реального тела при действительной температуре Гд. Согласно этому определению [c.191]

Природа и закономерности радиационного переноса имеют волновой характер, такой же, как имеют любые другие электромагнитные волны (радио свет, рентгеновские лучи). Все они отличаются лишь длиной волны. Тепловые излучения — это электромагнитные волны длиной 0,76—4000 мкм, в то время как видимые человеческим глазом световые лучи имеют длину волны 0,35— 0,75 мкм. [c.75]

Сопла. Значительный интерес представляют процессы теплообмена в камерах горения и соплах ракетных двигателей. Тепловые потоки от продуктов горения к стенкам достигают значений порядка 1,2-10 2,4-10" Вт/м Теплота переносится к стенкам конвекцией и радиацией. Доля радиационного переноса достигает 20—30%, так как температура газов очень высока и часто превосходит 3000 К. В связи с резким изменением параметров газа по длине двигателя (например, давление меняется по длине камеры горения и сопла в десятки раз, при этом температура падает на несколько сот кельвинов) меняется химический состав продуктов горения, их физические константы, степень диссоциации. В этих условиях теоретическое определение теплоотдачи в ракетном двигателе затруднено, и поэтому в настоящее время решающее значение имеют экспериментальные исследования. При огромном многообразии размеров и формы двигателей, а также сортов топлива и окислителя невозможно, даже экспериментально, составить одну обобщенную формулу для определения коэффициента теплоотдачи. [c.247]

В пирометрах полного излучения или радиационных пирометрах используется закон Стефана — Больцмана — закон пропорциональности интегральной (для всех длин волн) плотности энергии излучения абсолютной температуре в четвертой степени. [c.114]

Поверхность пленки ЖК чернится для обеспечения высокого контраста цветов. В то же время это обусловливает и высокую чувствительность Ж К к радиационному нагреву. Поэтому для освещения поверхности ЖК сле- дует применять маломощные (1—2 мВт И менее) источники света, излучающие в желто-зеленой области длин волн спектра, где пленки ЖК имеют минимальное поглощение. [c.129]

Рассмотрим радиационно-конвективный перенос теплоты при турбулентном движении излучающей среды внутри цилиндрического канала. Канал имеет диаметр й=2га, длина его равна /, температура поверхности неизменна и равна Тс- Среда имеет заданную температуру на входе физические свойства, не зависящие от температуры, и равномерное распределение осредненной скорости Шх по сечению канала. Процесс теплообмена является установившимся во времени. Требуется определить распределение температуры в излучающей среде и тепловой поток [Л. 205]. [c.437]

Отсюда следует, что в воде (Z = 8) потери на излучение становятся сравнимыми с потерями на ионизацию при Те 100 Мэе. Для свинца это наступает уже при Т 10 Мэе. Энергия, при которой потери на излучение и ионизацию становятся сравнимыми, называется критической. Для электронов с энергией выше критической радиационное излучение становится основным механизмом потерь энергии, причем изменение энергии в зависимости от пройденного расстояния описывается (в среднем) экспоненциальным законом. Расстояние Хо, на котором энергия электрона уменьшается из-за радиационных потерь в г раз, называется радиационной длиной. Для воды и воздуха она равна примерно 36 г1см , для А1 — 24 г1см и для свинца — около 6 г/см . [c.234]

Жид- кость Т, "С VoOf ати р, г/ом Радиационная длина хо, см Вероятность конверсии V-квантов с y-500 МэВ на длине 50 ом, % [c.178]

Помещая у плоского резонатора тяжелую мишень (то.чщиной порядка радиационной длины), в М. удается осуществить одновременное ускорение электронов и иозптронов. Тормозное излучение электронов пучка, попавших в мишень, рождает пары образо- аыипеся электроны и позитроны. захватываю хя в режим ускорения и движутся по орбитам в противоположных направлениях. [c.244]

Основными частями детектора иА-1 являются магнит с объемом поля 86 м и напряженностью 0,7 Тл, дрейфовая камера размерами 5,8 х 2,3 м , окруженная электромагнитным калориметром толщиной в 27 радиационных длин (сцинтилляторы, прослоенные свинцом) и адронным калориметром (железо). Общие размеры детектора—10 х 5 х 10 м , общая масса — 2000 т, стоимость — 65 млн. долларов. Детектор обслуживался 24 ЭВМ. В работе с детектором участвовало 135 физиков из 11 институтов Австрии, Англии, Италии, США, Финляндии, ФРГ и Франции во главе с итальянским физиком К. Руббиа. [c.366]

Весьма важно выяснить спектральную зависимость оптических свойств веществ, образующих дисперсную среду. Твердым материалам, обычно применяемым в технике псевдоожижения, свойственна слабая зависимость радиационных свойств от длины волны излучения [125]. Это позволяет при расчете 4HTaTjD поверхность частиц серой. Для газов, ожижающих дисперсный материал, характерна сильная селективность. Однако из-за малой оптической плотности она может сказаться лишь при значительной оптической толщине излучающего слоя газа. В псевдоожиженном слое средняя толщина газовых прослоек порядка диаметра частиц не более нескольких миллиметров), В этом случае можно не рассматривать излучение газа и считать его прозрачным [125]. [c.134]

Особенности концентрированной дисперсной среды и сделанные, исходя из них, оценки различных эффектов, возможных в процессе переноса излучения, позволяют сформулировать основные характеристики подобных систем. При расчете радиационных свойств дисперсного слоя его можно представить как ансамбль больших по сравнению с длиной волны сферических частиц с серой, диффузно отражающей и излучающей поверхна-стью, разделенных прозрачной средой. [c.134]

При измерении высоких температур термометрами сопротивления существенными становятся также радиационные тепловые потери вдоль термометра. Для термометров, имеющих кварцевый кожух, световодный эффект (многократное отражение внутри стенок кожуха) приводит к погрешности до 80 мК при 600 °С [22]. К счастью, тепловые потери за счет внутренних отражений легко ослабить, обработав пескоструйным аппаратом внешнюю поверхность кожуха или зачернив ее, например, аквадагом на длину в несколько сантиметров сразу за чувствительным элементом (см. рис. 5.13). Этот прием теперь используется при изготовлении всех стержневых термометров, включая и термометры в стеклянном кожухе, предназначенные для использования выше точки плавления олова (-230 С). [c.213]

Факт существования радиационной теплопроводности [8511 свидете.чьствует, что влияние размера частиц действительно служит мерой прозрачности. Как известно, при излучении абсолютно черного тела максимальная энергия на единицу длины волны соответствует А Т л 3-10 мк-град. При Т =- 3000" К да да 1 мк. Частицы размером менее 1 мк, например 0,1 -чк, становятся почти прозрачными для излучения. В этом с.чучае доля полного излучения абсолютно черного тела, переданная частице радиусом а, составляет величину порядка [c.252]

Рассмотрим, например, расчет пластины, работающей в глубоком вакууме (74]. На рис. 5-1 показана математическая модель пластины с покрытием. При анализе теплопередачи будем считать температурное поле в сечении равномерным и одномерным, что при малом отношении толн ины к длине дает достаточно точные результаты. В случае одномерности предполагается, что температурный градиент покрытия в направлении х является очень малым по сравнению с температурным градиентом покрытия, нормальным к поверхности. Следовательно, в покрытии рассматривается только составляющая теплового потока от пластины к окружающей среде и все тепло в направлении х проходит по металлу подложки. Введем следующие предположения передача тепла окружающей среде происходит только излучением среда имеет температуру, равную 0 К радиационная поверх- [c.111]

Для восприятия лучистой энергии используют различные приемники термобатареи, болометры, термисторы II т. д. Спаи термопар, чувствительные элементы болометров и термисторов хорошо зачернены с целью создания неселективности термоприемников в широком диапазоне длин волн. Однако следует заметить, что к данным, полученным радиационным методом, следует относиться с осторожностью. Необходимо учитывать, что для увеличения чувствительности метода применяют линзы и другие фокусирующие устройства кроме того, часто используют радиационные пирометры. Использование оптических элементов приводит к тому, что приемник воспринимает излучение неполно и в ограниченной области спектра. Поэтому, как оправедливо отмечено в [131], использование пределов интегрирования, показанных в формуле (6-69), не правомерно. В этом случае степень черноты интегральна лишь в пределах полосы пропускания оптической системы, т. е. [c.164]

Яркостная температура. Кроме услов го принятых цветовой и радиационной температур тел используется также понятие яркост-иой температуры. Под яркостной температурой понимается такая температура абсолютно черного тела, при которой его излучательная способность для определенной длины волны равна излучательной способности рассматриваемого тела, т. е. [c.335]

Радиационная температура. Схема измерений ясна из рис. 8.8. Интегральную энергетическую светимость измеряют каким-либо малоселективным приемником света, примерно одинаково реагирующим на излучение всех длин волн (например, термопарой или термостолбиком). Для того чтобы учесть заниженную (по сравнению с черным телом) энергетическую светимость данного нечерного тела, вводят некий коэффициент, показывающий, во сколько раз нужно как бы уменьшить значение а для вычисления температуры этого излучателя из закона Стефана—Больцмана. Другими словами, при измерениях температуры пользуются интерполяционной формулой [c.413]

Указанные типы дислокаций являются предельными, поскольку предельными (О и я/2) будут углы между векторами Бюргерса и осями дислокаций. Помимо них встречаются промежуточные случаи взаимной ориентации вектора Бюргерса и оси дислокации. Их часто называют смешанными и нередко рассматривают как наложение краевой с вектором Бюргерса 6x=bsina и винтовой с ЬК = 6 os а дислокаций (а — угол между Ь и осью дислокации). Угол а не обязательно постоянен вдоль дислокации, поскольку дислокации могут быть и криволинейными. Однако величина относительного смещения двух частей кристалла неизменна, и поэтому вектор Бюргерса по всей длине любой дислокации остается постоянным. Дислокационные линии могут заканчиваться на поверхности кристалла, границах зерен, других дислокациях, могут образовывать замкнутые петли. Дислокационные линии в виде замкнутой петли называют дислокационной петлей. Характерная особенность — отсутствие точек выхода на поверхность. Такие дислокации возникают, например, за счет схлопывания плоских скоплений вакансий и т. п. Дислокационные петли широко распространены в материалах, подвергнутых радиационному воздействию,] поскольку при бомбардировке кристалла нейтронами или заряженными частицами часть атомов оказывается выбитой из своих мест, в связи с чем возникают вакансии (и межузельные атомы). Одиночные [c.239]

Величины av = 1/о1г. ( зv = l/pv носят названш длин пробега света по отношению к поглощению и рассеянию соответственно. При анализе задач радиационного теплообмена полезно введение радиационных чисел Кнудсена каг отношений соответствующих средних длин пробега излуче ния к характерному размеру области. [c.149]

Конструкторский расчет располагаемых в соединительном газоходе поверхностей проводится при известном размере входного окна (из расчета топки). При сжигании газа и мазута ввиду отсутствия золы (Ар = 0) нижняя часть газохода может быть выполнена горизонтально. Для твердых топлив с целью обеспечения ссыпания частиц золы угол наклона нижнего ската не должен быть меньше 45°. В конце газохода допускается горизонтальный участок длиной до 0,8—1 н- Ширина газохода равна ширине fli топки по фронту. Протяженность его по ходу газов зависит от числа размещаемых в нем поверхностей, вида компоновки котла, способа расположения горелок. Так, фронтальная и боковая, а при одновихревой схеме и тангенциальная компоновки горелок не лимитируют протяженности соединительного газохода. В то же время встречная или встречно-смещенная компоновки горелок на фронтальной и задней стенках топки требуют определенного расстояния между радиационной и конвективной шахтами по условиям размещения, ремонта и обслуживания как самих горелок, так и пыле- и воздухопроводов. Несколько проще решаются вопросы при выполнении воздухоподогревателя выносным (см. рис. 70). [c.212]

Нагревательные печи с радиационным режимом теплообмена используются для нагрева деталей и заготовок до температуры 1000—1500 К перед последующей их обработкой. Простейщими являют1 я камерные печи периодического действия. Для нагрева тяжелых слитков применяют камерные печи с выдвижным пэ-дом. В конвейерных печах перемещение деталей осуществляется с помощью конвейерной ленты, цепей или толкателя. Удельный расход теплоты в них составляет 2-3,5 МДж/кг. Для нагрева тяжелых отливок применяют туннельные печи (рис. 3.25), представляющие собой длинную (до 80 м) рабочую камеру, [c.170]

Сверхтонкий эндоскоп в мягкой оболочке (латексе), без управления То же. , Сверхдлинные кварцевые волокна. Выпускаются модели жаропрочные (до +2000 С), радиационно-стойкие, С высоковольтной изоляцией. Число волокон в пучке, 3000 при длине 100 м и 21 00 при длние 15 м [c.89]

Алкилароматические эфиры. Известно, что связь углерод — кислород в ароматических эфирах устойчива по отношению к термическим, окислительным и радиационным воздействиям. Кроме того, известно, что фенильные эфиры обладают более высокой износостойкостью по сравнению с соответствующими нолифенилами. По этой причине многие алки-лированные ароматические эфиры были синтезированы и оценены с точки зрения создания радиационностойких жидкостей на их основе. Влияние излучения на некоторые свойства алкилароматических эфиров представлено в табл. 3.8. Из этих данных можно сделать выводы 1) увеличение длины алкильной цепи приводит к уменьшению радиационной стойкости и 2) соединения, состоящие из звеньев многих эфиров, радиационно менее стойки, чем соответствующие моноэфирные структуры. [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...