Радиационная теплопроводность

КС — число радиационной теплопроводности [c.12]

Из уравнения (4.5.17) следует уравнение переноса излучения в рамках стационарного приближения радиационной теплопроводности (см. также (5.1.26)) [c.175]

Рассмотрим процесс радиационной теплопроводности на примере простейшей пористой ячейки, имеющей форму параллелепипеда высотой h. Пусть температура его верхней стенки Ту больше температуры [c.98]

Используя коэффициент радиационной теплопроводности Яд, можно выразить формулой, аналогичной уравнению Фурье для молекулярной теплопроводности. При этом для малых разностей температур (T i-7 2) [c.99]

В настоящей главе изложены теоретические основы диффузионного приближения с учетом селективности излучения и анизотропии объемного и поверхностного рассеяния [Л. 29] проанализировано влияние формы индикатрисы рассеяния на коэффициент диффузии излучения и указаны условия, при которых этот коэффициент принимает простейшие выражения как частный случай диффузионного приближения рассмотрено приближение радиационной теплопроводности. [c.145]

Приближение радиационной теплопроводности [c.161]

Однако диффузионное приближение является более широким методом по сравнению с приближением радиационной теплопроводности, поскольку оно не исходит из необходимости выполнения условия локального радиационного равновесия. Поэтому оба эти приближения не следует смешивать. Приближение радиационной теплопроводности рассмотрено и использовано в[Л. 17, 22, 29, 64, 70, 86, 346]. [c.162]

Подставив JU из (5-61) в (5-34), получим выражение для вектора спектрального потока излучения в приближении радиационной теплопроводности [c.162]

Вводя тензор спектральной радиационной теплопроводности [c.162]

Подставляя (5-64) в (3-21), пренебрегая в последнем нестационарным членом и учитывая наличие локального радиационного равновесия в среде (-г]р з, = 0), получаем расчетную формулу приближения радиационной теплопроводности [c.163]

Подставляя величину U согласно (5-70) в (5-44), получаем выражение для вектора полного потока излучения в приближении радиационной теплопроводности вида [c.164]

Введем тензор радиационной теплопроводности для полного излучения, равный [c.165]

Формула (5-76) является расчетной для приближения радиационной теплопроводности в случае полного излучения для серой среды с постоянным коэффициентом преломления. По своей структуре она аналогична выражению (5-65) для спектрального излучения. [c.165]

Граничные условия к (5-76) получаются из граничных условий к (5-53) и (5-56). При этом в (5-56) величина oU на границе со стенкой находится согласно (5-70). Проведя эту подстановку, получим два уравнения граничных условий для приближения радиационной теплопроводности полного излучения [c.165]

Таким образом, для полного излучения температурное поле в среде в приближении радиационной теплопроводности описывается дифференциальным уравнением (5-76) с граничными условиями (5-77). В качестве граничных условий может быть задано либо поле температур на поверхности Ту,, либо поле полной поверхностной плотности результирующего излучения рез. Все особенности уравнений радиационной теплопроводности в отношении заранее неизвестных коэффициентов La (t=l, 3), m и а уже обсуждались при рассмотрении общего случая диффузионного приближения. [c.166]

Коэффициент радиационной теплопроводности для газового слоя в структуре первого типа можно определить из условий радиационного теплообмена между двумя бесконечными параллельными пластинами, расположенными друг над другом. В этом случае при сравнительно небольших различиях в температурах пластин плотность потока результирующего излучения между ними будет равна АТ/б ., а коэффициент радиационной теплопровод- [c.173]

Для структуры второго типа при определении коэффициента радиационной теплопроводности в газовых слоях необходимо рассматривать условия теплообмена излучением между двумя параллельными полосами малой ширины расположенными друг против друга на расстоянии бзл. Естественно, что коэффициент радиационной теплопроводности будет при этом зависеть [c.173]

Вернемся к формуле (23), описывающей поток тепла в общем случае. Эффективную радиационную теплопроводность можно представить как [c.21]

Радиационная теплопроводность стенок со степенью черноты (1—Я) <0,3 может превосходить значение переноса тепла излучением сквозь соответствующий слой прозрачной среды, т. е. 4(1—/ )(тАт [c.21]

Эффективная радиационная теплопроводность не может превосходить эффективной радиационной теплопроводности слоя [c.21]

Авторами настоящего справочника были сопоставлены результаты 24 работ, отобранных в соответствии с критериями, изложенными в предисловии (подробную сводку результатов измерений теплопроводности толуола можно найти в работах В. 3. Геллера [196, 197]). Обработка этих данных проведена двумя путями — без учета поправок на перенос тепла излучением и с введением расчетных поправок. Целесообразность рассмотрения обоих вариантов определяется соображениями, изложенными в главе I, где было обращено внимание на значительную неопределенность величины радиационной теплопроводности. [c.124]

Рассчитывают радиационную теплопроводность в порах [c.175]

Рассчитывают радиационную теплопроводность в волокнистом материале по формуле [c.200]

Рассчитывают радиационную теплопроводность в порах по формуле [c.259]

Отсутствие данных по оптическим свойствам для селенида сурьмы в жидкой фазе не позволяет точно рассчитать радиационную теплопроводность, но не исключает возможности качественного анализа температурной зависимости радиационного переноса. В предположении, что оптические свойства существенно не меняются в исследованном интервале температур, можно оцепить радиационную теплопроводность по упрощенному соотношению [c.142]

Количество тепла, передаваемого лучеиспусканием, отнесенное к градиенту температур (радиационная теплопроводность), составляет [c.201]

Возможно дальнейшее упрощение, если принять к и <Хт постоянными и ввести безразмерный критерий радиационной теплопроводности при характерной температуре Г, имеюпщй вид [c.249]

Факт существования радиационной теплопроводности [8511 свидете.чьствует, что влияние размера частиц действительно служит мерой прозрачности. Как известно, при излучении абсолютно черного тела максимальная энергия на единицу длины волны соответствует А Т л 3-10 мк-град. При Т =- 3000" К да да 1 мк. Частицы размером менее 1 мк, например 0,1 -чк, становятся почти прозрачными для излучения. В этом с.чучае доля полного излучения абсолютно черного тела, переданная частице радиусом а, составляет величину порядка [c.252]

На основе такой общей постановки проведено обобщение и уточнение теоретических методов расчета радиационного теплообмена. Изложены дифференциальные методы расчета теплообмена излучением дифференциально-разностное и диффузионное приближения, приближение радиационной теплопроводности, тензорное приближение и приближение Милна — Эддингтона. Далее на этой же о снове рассмотрены интегральные уравнения теплообмена излучением и методы алгебраического приближения. Рассмотренные теоретические методы проиллюстрированы решением ряда задач, имеющих практическое значение. [c.89]

Приближение радиационной теплопроводности является частным случаем диффузионного приближения, когда в каждой точке среды имеет место локальное радиационное равновесие. Впервые это приближение было предложено Росселандом [Л. 22, 346] и сформулировано им в виде уравнения (5-4). Это приближение получило большое распространение в астрофизических задачах для исследования переноса излучения в недрах звезд, где оптическая толщина весьма велика и состояние среды и излучения оказываются близкими к локальному радиационному равновесию. В астрофизической и иностранной литературе по теплофизике понятия диффузионного приближения и приближения радиационной теплопроводности довольно часто отождествляют между собой. Россе-ланд в своей работе, впервые сформулировав общее уравнение диффузионного приближения, рассматривал его для частного случая состояния среды и излучения, близкого к термодинамическому равновесию, которое получило название приближения радиационной теплопроводности, Именно для этого приближения им рекомендованы окончательные расчетные формулы (5-2) и (5-4) и дана закономерность осреднения коэффициента поглощения по всем частотам (5-3), [c.161]

Проанализируем приближение радиационной теплопроводности для спектрального и полного излучения с учетом процесса рассеяния при произвольном распределении интенсивности излучения по различным направлениям. При этом в отличие от Росселанда не будем делать допущения о приближении к термодинамическому равновесию между средой и излучением. [c.162]

Таким образом, температурное поле в среде для приближения радиационной теилопроводности описывается уравнением (5-65) с граничными условиями (5-66), согласно которым на стенке может быть задано либо поле температур Ej. либо поле Е Так же как в диффузионном приближении, тиближение радиационной теплопроводности содержит величины неизвестных заранее коэффициентов Лгг(г = 1, 2, 3), т я определяемых с той или иной степенью точности. Все вышесказанное об этих коэффициентах для случая диффузионного приближения остается справедливым и для приближения радиационной теплопроводности. [c.163]

Дифференцируя (5-67) с учетом конкретного выражения функции 11ланка (v, 7), получаем выражение тензора спектральной радиационной теплопроводности [c.164]

Эффективный коэффициент теплопроводности складывается из двух независяших друг от друга членов — коэффициента молекулярной теплопроводности и коэффициента лучистой (радиационной) теплопроводности, причем последний также характеризует лишь среду как таковую и не зависит от условий на стенках и конфигурации системы. Коэффициент радиационной теплопроводности выражается формулой [c.20]

В общем случае эффективная радиационная теплопроводность и ее зависимость от параметров L и R, являясь функционалом от a(v), будет различной для разных сред. Лишь для гипотетической серой среды, у которой а = onst, можно написать [c.21]

Рассчитывают относительную теплопроводность пор Упор по формуле Упор = ф гАв и относительную радиационную теплопроводность по Гр=ЯрДв. [c.200]

М. Черни и Л. Гензель, пренебрегшие молекулярной теплопроводностью, показали, что радиационный тепловой поток внутри стекломассы (т. е. когда излучение у границ слоя поглощается полностью) характеризуется коэффициентом радиационной теплопроводности дуц. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...