Метод фотоэмульсий

Метод фотоэмульсий. Фотографический метод является исторически первым экспериментальным методом регистрации [c.329]

Аналогичные соображения лежат в основе цветной голографии. Для осуществления цветного изображения по методу Денисюка можно зарегистрировать голограмму, используя освещение объекта (одновременно или последовательно) излучением, имеющим в своем спектре три линии (красную, зеленую и синюю). Тогда в толще фотоэмульсии образуются три системы стоячих волн и соответственно три системы пространственных структур. При восстановлении изображения с помощью белого света каждая из указанных систем будет формировать свое изображение объекта в свете соответствующего спектрального участка, примененного во время экспонирования. Поскольку положение изображения не зависит, согласно изложенному в предыдущем параграфе, от длины волны, мы получаем три совмещенные изображения в трех участках спектра, а этого уже достаточно для восстановления цветного изображения. [c.265]

Упругое рассеяние нейтронов очень широко используется для регистрации быстрых нейтронов методом наблюдения следов ядер отдачи (чаще всего протонов отдачи) в различных трековых приборах (камера Вильсона, ядерная фотоэмульсия, пузырьковая камера и др.), а также для регистрации ядер отдачи ионизационными методами (ионизационные камеры, счетчики). [c.290]

Спектр нейтронов деления был изучен методом измерения энергетического распределения лобовых протонов отдачи, возникающих в ядерной фотоэмульсии при облучении ее вторичными нейтронами. [c.394]

Для выявления дефектов материала методом гамма-дефекто-скопии исследуемую деталь устанавливают между радиоактивным препаратом и фотопленкой (рис. 186). Проходя через дефектный участок, например раковину, у-лучи ослабляются в меньшей степени, чем в здоровой части детали и поэтому вызывают в этом месте более сильное физико-химическое действие на фотоэмульсию. [c.381]

Для контроля толщины покрытия (металлического, цинкового на стальной основе, лака на белой жести, фотоэмульсии и пластмассовых пленок на различных основах) применяется метод рентгеновского излучения [65]. Точность измерения при этом достигает 10%. [c.36]

Сильное ионизирующее действие сс-частиц на фотоэмульсию и малая величина пробега в ней делают а-излучатели весьма удобными для исследования строения металлов методом авторадиографии. К сожалению, наиболее распространенные элементы не имеют изотопов с а-излучением. [c.455]

Авторадиография — метод, позволяющий локализовать меченые атомы данного элемента в макро- или микроструктуре образца по действию радиоактивного излучения на чувствительный к нему материал (обычно фотоэмульсию), находящийся в контакте с образцом (рис. 205, 206). По характеру получаемой информации авторадиография близка к рентгеновскому микроанализу, превосходя последний по чувствительности и уступая в разрешающей способности. Возможность авторадиографического исследования распределения элемента определяется лишь наличием соответствующего изотопа и его свойствами. Метод принципиально прост, результаты, как правило, наглядны и однозначны. Эти достоинства оправдывают некоторые сложности. [c.467]

Современная техника оценки распределения элементов использует радиографический метод отпечатков. При этом радиоактивные изотопы либо вносят в образец, либо в нем активируют присутствующие элементы. Регистрация излучения с целью определения распределения радиоактивного элемента осуществляется с помощью специальных фотоэмульсий (ядерные эмульсин). [c.173]

Настройка фазовой пластинки Ф осуществляется непосредственно путем наблюдения интерференционных полос, получаемых в плоскости X (рис. 22, й) с помощью точечного эталона R-2, который формируется временно устанавливаемым объективом от микроскопа Оз. Фазовую пластинку с произвольным сдвигом фаз можно получить методом отбеливания экспонированной фотоэмульсии на высококачественном оптическом стекле [14]. [c.117]

Таким образом, предельное разрешение голографии Френеля приближенно равно удвоенному разрешению регистрирующей среды. У лучших фотоэмульсий, например у спектроскопических пластинок 649 F, выпускаемых фирмой Кодак , разрешение составляет около 0,5 мкм. Поэтому независимо от длины волны света, используемого при регистрации, в голографии Френеля невозможно добиться разрешения, лучшего чем 1 мкм. В 1965 г. нами [29] был предложен метод безлинзовой голографии Фурье. Дальнейшие исследования [27—31] показали, что с ее помощью можно значительно повысить реальное разрешение. Достижению этой же цели способствует также предложенный нами в 1965 г. [31] метод компенсации потерь разрешения для протяженных источников с помощью схемы корреляционного восстановления. [c.140]

При этом расстояние между слоями можно изменять, используя специальный метод фотохимической обработки, например опуская процесс фиксирования фотоэмульсии [4, 5]. [c.215]

В настоящей работе, в отличие от предыдущих исследований по фотопроводимости бромистого серебра, опыты проводились на фотоэмульсиях при экспозициях, сравнимых с используемыми в обычной фотографической практике. Можно возразить, что фотоэмульсия, представляющая взвесь микрокристаллов в желатине, является априори слишком сложной системой для изучения фотопроводимости. Однако нам казалось, что исследование фотопроводимости может явиться ценным средством для изоляции первичной стадии фотографического процесса от последующих ступеней, которые должны быть пройдены до образования скрытого изображения. Тем самым этот метод поможет выяснить сущность всевозможных способов изменения фотографической чувствительности. Многие из этих способов обработки эмульсий затрагивают поверхностные слои, для исследования которых предпочтительнее, если не необходимо, пользоваться поликри-сталлическими системами с высоким отношением поверхности к объему. В действительности оказалось, что в некоторых отношениях фотоэлектрические свойства обычной фотографической эмульсии проще, чем у макрокристаллической системы. Напри- [c.322]

Утверждение Чибисова, что светочувствительность фабричных фотоэмульсий определяется главным образом сенсибилизацией серебром, а не сернистыми соединениями, нашими опытами не подтверждается. Оба вида являются важными методами сенсибилизации, причем сернистая сенсибилизация дает большее повышение поверхностной светочувствительности ) [c.354]

Чаще всего для построения характеристической кривой применяется метод, основанный на том, что сенсибилизированная люминофором фотоэмульсия имеет для всех длин волн постоянный коэффициент контрастности [50—52]. Б этом случае для построения характеристической кривой необходимо наносить марки почернения в той области спектра, для которой применима обычная фотометрическая техника, в частности, удобно производить измерения с помощью сеток или ступенчатых ослабите- [c.242]

Энергия и импульс первичных частиц являются важнейшими характеристиками ядерных реакций. При сравнительно умеренных энергиях имеется ряд разработанных методов определения этих величин для заряженных частиц (измерение отклонения в магнитном поле, счет зерен в. фотоэмульсии, измерение рассеяния). Однако при увеличении энергии трудности измерения резко возрастают, а при энергиях 5 — 10 Э8 обычные методы становятся непригодными. Но как раз для столь быстрых частиц был разработан приближенный метод определения энергии, основанный на кинематическом подходе. Он заключается в том, что измеряется угловое распределение вторичных частиц, образованных при столкновении частиц, энергию которых нужно определить [29—31]. Большим преимуществом этого метода является возможность измерять энергию нейтральных первичных частиц. В этом случае нужно определить дополнительно направление [c.103]

Метод фотоэмульсий 329 Метр 5 Мехаплча 4 Микропроцессор 1G3 Микроскоп 275 Микрофон 192 Мик1>оэлектрон1к а 162 Мнимое изображение 271 Модель атома Резерфорда 309 Модуль упругости 91 Модуляция амплитудная 252 Молекулярно-кинетическая теория 70 Молния 170 Моль 73 [c.362]

В табл. 2 приведены зиачеиия полученные методом фотоэмульсий [18], даиные, полученные с помощью водородной пузырьковой каморы, и, наконец, данные, полученные с помощью электроники [19, 20]. [c.346]

Сущность метода Денисюка заключается в следующем. Объект, расположенный по другую сторону толстослойной фотоэмульсии, освещается сквозь эмульсию (рис. 8.13). При этом рассеянная объектом волна, встречаясь и объеме фотоэмульсии с падающим опорным нзлуче1П1ем, интер(1)ерирует, производя тем самым запись объемной голограммы (па рис. 8.13,о, б указаны два возможных метода регистрации объемной голограммы). Проявленная голограмма представляет собой трехмерную решетку с полупрозрачными отражающими СЛОЯМИ металлического серебра — слоями Липпмана. Если [c.218]

Метод голографии позволяет записывать на задашюм малом участке фотоэмульсии (особенно толстослойной) в 100—400 раз больше страниц печатного текста, чем методы обычной микрофотографии. Это дает полисе основание предполагать, что голография иайдет широкое применение при записи н хранении информации, что является в наше время одной из серьезных проблем. [c.221]

Рассмотрение голограммы как некоторого подобия дифракционной решетки поаволяет уяснить особенности оригинального метода восстановления волнового фронта, предложенного Ю. Н, Денисюком. В этом методе используют толстослойные (несколько десятков микрометров) фотографические пластинки. При встречных пучках (опорной и предметной волн) в толще эмульсии возникает стоячая волна. В результате фотохимических процессов в фотоэмульсии под действием монохроматического света и последующей ее обработки получается своеобразная трехмерная дифракционная решетка. Следовательно, можно восстанавливать изображение, используя источник сплошного спектра, так как трехмерная решетка пропустит излучение только той длины волны монохроматического света, под воздействием которого она образовалась (см. 6.8). Если исходное излучение (опорное и предметное) содержало несколько длин волн, то в толш,е эмульсии возникнет несколько пространственных решеток. При освеш,ении такой голограммы источником сплошного спектра можно получить объемное цветное изображение. [c.359]

Параллельно с этим идет изучение космических лучей и тех процессор, которые порождаются в веществе частицами космического излучения. Разрабатывается метод камеры Вильсона, помещенной 3 магнитное поле (П. Л. Капица и Д. В. Скобельцьш), и метод ядерных фотоэмульсий (Л. В. Мысовский, А. П. Жданов). В 1928 г. П. Дирак создает релятивистскую теорию электрона, вводится понятие античастицы. Анализируя опытные данные по р-распаду атомных ядер, В. Паули в 1931 г. выдвигает гипотезу [c.11]

Фотопластинок метод 51 Фотоэлектронный умножнтель 43 - 44 Фотоэмульсий 51 Фоторасщепление дейтрона 289 Фотоэффект 31 [c.396]

Прежде всего обратим внимание на то, что множители перед логарифмой в (8.25) и в (8.32) одинаковы. Это означает, что при одной и той же скорости потери примерно одинаковы для однократно заряженных частиц любых масс, в том числе, например, для протонов и для электронов. Так, при IjY 1 — = 10 ионизационные потери электрона и протона различаются всего на 5%. Потери при одной и той же энергии в нерелятивистском случае, как мы уже говорили в п. 5 предыдущего параграфа, пропорциональны массе частицы. Таким образом, потери для протона низкой энергии примерно в 2000 раз превышают потери для электрона той же энергии Это различие очень важно на практике, особенно для методов регистрации заряженных частиц (см. следующую главу). Например, в ядерных фотоэмульсиях протон с энергией в 5 МэВ оставляет отчетливый след, а электрон такой же энергии практически незаметен. Но при высоких энергиях ситуация коренным образом меняется. Скорость V приближается к своему пределу с, и выражение перед фигурными скобками в (8.25) и в (8.32) превращается в константу. Остается существенной лишь зависимость от энергии (или, что то же самое, от l/ /l — ) под логарифмом. Поэтому ионизационные потери для ультрарелятивистских частиц слабо зависят и от энергий частиц, и от их масс. Например, при энергии 10 ГэВ [c.443]

Метод протонов отдачи основан на том кинематическом факте, что нейтрон, сталкиваясь с протоном, передает ему энергию и импульс. По энергии и импульсу протона часто удается сделать заключение не только о наличии нейтрона, но и о его энергии. Протоны отдачи регистрируются различными способами ионизационными камерами, пропорциональными счетчиками, сцинтилляционными счетчиками, фотопластинками, следовыми камерами. Водород либо просто содержится в веществе детектора (например, водорода много в фотоэмульсии), либо вводится в рабочий объем детектора в виде водородосодержащих газов или покрытий. Метод протонов отдачи применим при всех энергиях, начиная с мегаэлектронвольтной области. Для очень высоких энергий этот метод — практически единственный. Достоинством метода протонов отдачи являются универсальность и возможность измерять энергию нейтронов. Его главный недостаток — низкая эффективность регистрации (из-за малости сечения рассеяния п — р при высоких энергиях). [c.521]

Принцип голографической интерферометрии состоит в следующем. После экспонирования и фотообработки голограмму устанавливают на прежнее место, освещают лазерным пучком и. наблюдают сквозь нее объект, также оставшийся на прежнем месте, но получивший какие-либо деформации механические, тепловые и т. д. причем оператор увидит объект, покрытый сетью интерференционных полос. Интерференционная картина в данном случае возникает в результате интерференции двух фронтов световых волн отраженного от объекта в момент наблюдения и восстановленного с голограммы предметного пучка. Интерференционные полосы являются геометрическим местом точек равных перемещений, полученных объектом. Часто метод голографической интерферометрии реализуется другим способом. Об состоит в том, что на одну и ту же пластинку двумя экспозициями Босле-довательно записываются голограммы от объекта, находящегося в исходном в деформированном состоянии. При этом суммарная экспозиция должна находиться в пределах линейного участка характеристической кривой фотоэмульсии. [c.78]

С сер. 19 в. в А. используется фотографич. метод наблюдений. Фотоэмульсия способна накапливать энергию излучения, на neii одновре-м. могут быть зафиксированы сотни и тысячи светил. Однако теоретич. дейст-вующн11 квантовый выход (ДКВ) совр. фотоэмульсий но превышает 4 /о, в астрофотометрии он составляет ок. что существенно затрудняло научение слабых [c.129]

Упругое рассеяние нейтронов на ядрах. Нейтроны, улруго рассеивающиеся на ядрах, передают им кине-тич. анергию (энергию отдачи), к-рая зависит от параметра удара, массы ядра и энергии налетающего нии-рона. Для лёгких ядер (>Н, Н, Не) доля передаваемой анергии высока. При центр, ударе нейтрон передаёт протону всю энергию. Для регистрации ядер отдачи используются обычно пропорциональные счётчики, наполненные Нг, СН и Не до давлений р в неск. атмосфер. Их эффективность т) невелика (ц 10 — 10" для 0,01—20 МэВ). Этим методом можно регистрировать только нейтроны с неск. десятков кэВ, т. к. слабую ионизацию от ядер отдачи трудно выделить над шумами аппаратуры и фоном от у-квантов. Для восстановления спектра регистрируемых нейтронов необходимо измерять помимо энергии протона угол между траекториями нейтрона и протона. Это осуществляется в трековых детекторах — пропорц. и пузырьковых камерах, годоскопах счётчиков, фотоэмульсиях и т. д. [c.279]

Особое разви1ие получает голографическая интерферометрия. Голографический метод позволяет записать на фотоэмульсию своеобразную картину волнового поля, которую называют голограммой. Такая запись стала практически возможной с использованием лазера. Голографическая интерферометрия значительно расширяет область интерферометрических измерений и является одним из очень перспективных направлений развития техники линейных измерений. [c.417]

Радиационные свойства полупрозрачных материалов определялись различными исследователями на основе решения уравнения переноса излучения как приближенными, так и точными методами. Хорак и Чандрасекар [39] получили точное решение задачи о диффузном отражении полубесконечной атмосферой, а Питтс использовал приближение Эддингтона для исследования отражения и пропускания света слоем неэкспонированной фотоэмульсии. Авторы работы [41] преобразовали уравнение переноса излучения в систему обыкновенных дифференциальных уравнений и рассчитали пропускание излучения слоем конечной толщины. Этим не ограничивается перечень имеющихся в литературе приближенных решений. Точность приближенного решения не может быть установлена без сопоставления с точным результатом. Чандрасекар [1] получил точное решение задачи [c.473]

Метод обращения волнового фронта в ПВ.МС [181] был использован в оптоэлектронной схеме обработки информации для улучшения качества изображений путем устранения в них фазовых шумов. Вносимых устройством ввода изображений, иапример слайдом. Такие шумы, обычно обусловленные неоднородностью оптической толщины материала носителя, приводят к искажению пространственного спектра изображений, в осповном, в области низких Пространственных частот. В экспериментальной схеме с помощью интерферометра Маха — Цендера в жидкокристаллическом ПВМС формировалась динамическая голограмма входного сигнала-изображения с несуш,ей частотой 20. .. 40 мм- . Относительная мощность шумового фона в области пространственных частот 1. .. 5 мм > для обращенной волны оказалась в 1,5. .. 5 раз меньше, чем в исходном изображении. Наблюдалось также некоторое увеличение контраста штриховых изображений (в 1,2, , 3 раза), обусловленное снижением рассеяния света в фотоэмульсии слайда. [c.286]

ЧТО высокого разрешения в голографической мпкроскопни можно ДОСТИЧЬ путем соответствующего изменения первоначального принципа голографии. В частности, они показали, что голограмма Фурье позволяет преодолеть эффект протяженного источника и проблему мелкозернистости фотоэмульсии, возникающие в обычной проекционной голографии. Вскоре после этого Строук [29] продемонстрировал метод получения голограммы Фурье с помощью безлинзового преобразования Фурье, при котором сохранялись исходные преимущества безлинзовой фотографии Габора. Совсем недавно Строук и др. [31] показали, что потери разрешения при использовании протяженных источников на стадии получения голограммы можно удивительным образом скомпенсировать путем применения на стадии восстановления другого протяженного источника с соответствующей структурой. Таким образом, проблема структуры источника в голографической микроскопии [11, 28, 29, 31, 48], по-видимому, окончательно разрешается с помощью безлинзовой голографии Фурье [29, 30] на основе когерентно-интерферометрического рассмотрения структуры освещающих источников. [c.175]

Описывается метод получения рефлексных голограмм в липп-мановских фотоэмульсиях, предложенный Денисюком в 1962 г. Авторам удалось восстановить монохроматическое изображение в лучах белого (например, солнечного) света, а также продемонстрировать возможность использования трехмерных решеток в качестве оптического аналога кристаллической решетки. [c.213]

Для изготовления негативов и позитивов применяют метод сухого коллодиона, который состоит в том, что на отшлифованную, полированную и хорошо очищенную поверхность пластин наносится слой хромированной желатины, необходимый для связки, сохранения свойств и стабильности фотоэмульсии. [c.418]

Примерно в то же время, что и в Швеции, в Москве также были проведены опыты по синтезу короткоживущих изотопов 102-го элемента. Для получения нового элемента изотопы плутония 241рц II 2зэрц облучали ионами кислорода-16 с энергией около 100 Мэв. Изучался альфа-распад продуктов ядерных реакций методом ядерных фотоэмульсий. В спектре альфа-частиц наряду с группами, обусловленными распадом известных элементов, была отмечена группа с энергией 8,9 0,4 Мэв. Было показано, что период полураспада этого изотопа меньше 40, но больше 2 секунд. На основании теоретических оценок предполагалось, что наиболее вероятна реакция с испарением четырех нейтронов [c.196]

Метод определения коротковолновой границы почернения фотоэмульсии, освещаемой спектром пламени, как и многие другие фотографические и фотоэлектрические методы, в метрологическом отношении аналогичен измерению интенсивности собственного излучения пламени. Эти методы из-за свойственных им погрешностей для точ1ных измерений неприменимы. [c.376]

Особенности объемной голограммы как интерференционного фильтра проявляются наиболее сильно, когда отражающие поверхности располагаются почти параллельно границам эмульсионного слоя, т. е. когда опорная и предметные волны распространяются почти навстречу. Такое расположение (рис. 7.39) используется в методе, предложенном Ю. Н. Денисюком. Плоская опорная волна лазерного излучения падает на фотопластинку со стороны стекла и, проходя через фотослой толщиной 15—20 мкм, освещает предмет. Рассеянные предметом волны распространяются почти на-навстречу опорной волне и при интерференции с ней образуют в толще фотоэмульсии системы из нескольких десятков параллельных полупрозрачных отра>йающих слоев. [c.387]

Пепосредствеппо (визуально) видеть следы заряженных частиц позволяют также толстослойные ядерные фотоэмульсии. Их действие основано на разложении содержащегося в эмульсии галоидного серебра вдоль траектории частиц иод действием производимой ими ионизации. После проявления следы частиц видпы в микроскоп как цепочки непрозрачных (черных) зерен. Наблюдаемые в камерах Вильсона, в толстослойных ядерных эмульсиях и другими методами следы ионизирующих частиц называют треками. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...