Пучок сопряженный

Положение III. Различным положениям одного из произвольно намечаемых изображений сопряжен пучок параллельных лучей, описываемых изображениями некоторой точки цепи. Для каждой изображаемой точки получается свой пучок, и все пучки, сопряженные произ- [c.139]

Через топку или камеру догорания осматривается шамотная перегородка котельного пучка. Сопряжение ее с боковой стеной и потолком должно быть выполнено в замою) с прокладкой асбестового шнура. Обнаруженные зазоры следует тщательно промазать. Плотность чугунной перегородки и стыков ее с барабанами и обмуровкой проверяется просвечиванием лампочкой. Щели обнаруживаются по пропуску через них лучей света. При наличии больших неплотностей чугунную перегородку следует отремонтировать, тщательно промазав стыки между отдельными плитами специальной замазкой. [c.141]

Рис. Пу. (сопряжения режущих кромок резца

В состав ВУ могут входить следующие функциональные блоки (модули) автономного контроллера крейта (АКК) термопечатающего устройства (ТПУ) приема уплотненной информации (ПУИ) сопряжения с пультом оператора (СПО) управления нагрузкой (УН). [c.233]

Процессоры ввода-вывода (каналы) предназначены для управления обменом информацией между ОЗУ и ПУ без участия центрального процессора, согласования скорости работы ПУ и ОЗУ, унификации программирования ввода-вывода и обеспечения возможности подключения новых ПУ. С каналами ввода-вывода связано понятие интерфейса — совокупности оборудования, с помощью которого осуществляется сопряжение канала ввода-вывода с устройствами управления ПУ, а также унифицированных сигналов и алгоритмов, определяющих порядок передачи данных между каналом и ПУ. [c.16]

Рис. 3.38,6 — параллельная проекция рис 3.38, а. Оси эллипса спроектировались в его сопряженные диаметры, а прямоугольник — в параллелограмм. Пучки можно проводить из концов малой оси, а следовательно, из концов любого сопряженного диаметра. [c.65]

Возьмем какой-либо луч из этого пучка, например ЬА, падающий на Е под углом (, построим сопряженный ему преломленный луч AL (угол преломления л), и найдем положение точки, в которой преломленный луч пересечет ось системы. [c.280]

Если лучи идут из бесконечности параллельным пучком, но под углом к главной оси (вдоль побочной оси), то они пересекаются в соответствующей точке А фокальной плоскости (рис. 12.16). Таким образом, фокальная плоскость есть плоскость, сопряженная бесконечно удаленной плоскости. [c.290]

Чем уже пучки, тем отчетливее изображение пространственного предмета на плоскости. Точнее, на плоскости изображается не сам пространственный предмет, а та плоская картина, которая является проекцией предмета на некоторую плоскость ЕЕ (плоскость установки), сопряженную относительно системы с плоскостью изображения ММ. Центром проекции служит одна из точек системы (центр входного зрачка оптического инструмента). [c.319]

Входным зрачком называется то из действительных отверстий или их изображений, которое сильнее всего ограничивает входящий пучок, т. е. видно под наименьшим углом из точки пересечения оптической оси с плоскостью предмета. Выходным зрачком называется отверстие или его изображение, ограничивающее выходящий из системы пучок. Очевидно, входной и выходной зрачки являются сопряженными по отношению ко всей системе. [c.320]

Казалось бы, из наших рассуждений следует, что принцип Ферма является истинным минимальным принципом, а не принципом стационарного значения, если сравнение происходит в локальном ) смысле, т. е. если истинные траектории сравниваются с траекториями, находящимися поблизости. Однако для справедливости нашего вывода требуется, чтобы вдоль всей траектории Т волновые поверхности были хорошо определенными, однозначными поверхностями с определенными нормалями. Между тем может возникнуть и другая ситуация (рис. 22). Рассмотрим пучок лучей, исходящий из точки М. Эти лучи вначале расходятся, но затем они могут снова начать сходиться, так что соседние траектории Т и Т могут пересечься в какой-то точке /И. В этом случае волновая поверхность, которой принадлежит точка М., вырождается в точку, (В оптических инструментах каждому точечному источнику световых волн М должно соответствовать изображение Л1, где волновые поверхности вырождаются в точку.) Наше заключение о настоящем относительном минимуме справедливо лишь до точки Л1, но не может быть распространено на область яа точку /И, так как в этом случае близкие траектории проходят через область, где они не пересекают никаких волновых поверхностей. Тогда величина О перестает быть действительной, а неравенство > становится иллюзорным. При соответствующе ситуации в механике точка М называется кинетическим фокусом , сопряженным с точкой М на траектории Т. После того как мы проходим через кинетический фокус, принцип наименьшего действия перестает быть минимальным принципом. [c.310]

Принцип действия линейного фазового фотоэлектрического измерительного преобразователя (рис. 6.2) основан на модуляции светового потока с помощью растрового сопряжения, которое образуется парой, состоящей из неподвижной линейки 2 и подвижной диафрагмы 3. Вместе с диафрагмой перемещаются источник света 1 и блок фотоэлементов 4. При этом щели линейки и диафрагмы периодически меняют свое положение друг относительно друга, вследствие чего пучок света от источника модулируется и, попадая на блок, преобразуется в электрический сигнал, пропорциональный этому потоку. [c.139]

Поле температур в твэле зависит не только от геометрических параметров, но йот коэффициентов теплопроводности теплоносителя, оболочки и материала сердечника. Таким образом, задача о теплообмене пучков твэлов является сопряженной. [c.94]

Защитная оболочка блока АЭС мощностью 900 МВт выполнена также в виде цилиндра, сопряженного с пологим куполом и плоским днищем. Цилиндр оболочки имеет три пилястры. Каждый кольцевой арматурный элемент, состоящий из 180 проволок диаметром 6,35 мм, охватывает угол 240°. Количество напрягаемых элементов уменьшилось до 335 шт., усилие их натяжения увеличилось до 10 000 кН. Купол оболочки напрягается 85 арматурными пучками. [c.6]

Согласно теории Аббе, изображение в микроскопе получается двумя последовательными этапами 1) образованием дифракционной картины в фокальной плоскости х ) по методу Й. Фраунгофера 2) образованием из отклоненных пучков оптического изображения А"В" в сопряженной плоскости х". [c.369]

Схема образования изображения в микроскопе по Э. Аббе (1873 г.) ж — фокальная плоскость х" — сопряженная плоскость, в которой расположено оптическое изображение А", В", образованное отклоненным пучком лучей [c.369]

Пу. Множество x,j при условии абсолютной точности вычислений содержит достаточно информации для построения дискретного описания границы области. Однако из-за погрешности машинных вычислений может оказаться, что при прохождении. г-прямой через е-окрестность (е - -0) двух отрезков границы точка пересечения не будет отнесена ни к одному из отрезков. В дискретном описании появится разрыв. Чтобы избежать этого, включаем в множество хц,. ] множество координат всех точек сопряжения отрезков. [c.257]

Использование метода диффузии от системы линейных источников тепла для определения коэффициента /), при нестационарном протекании процесса имеет свои особенности. Это связано, прежде всего, с необходимостью рассматривать в общем случае задачу в сопряженной постановке, так как процессы теплопереноса в теплоносителе и в стенках труб взаимосвязаны, а условия на границе с теплоносителем неизвестны. При использовании модели течения гомогенизированной среды удается избежать необходимости определения полей температур в стенках труб и заранее задать граничные условия, используя понятие коэффициента теплоотдачи, зависящего от граничных условий. При этом тепловая инерция витых труб. учитывается введением в систему уравнений, описывающих нестационарный тепломассоперенос в пучке, уравнения теплопроводности для твердой фазы, а изменение температуры труб во времени и пространстве идентично изменению температуры твердой фазы гомогенизированной среды. Система уравнений (1.36). .. (1.40), приведенная в гл. 1, позволяет рассчитать поля температур теплоносителя и стенки труб (твердой фазы), зависящие от продольной и радиальной координат в различные моменты времени, т.е. решить двумерную нестационарную задачу. В гл. 5 будет рассмотрена система уравнений и метод ее расчета, которые позволяют решить задачу и при асимметричной неравномерности теплоподвода. Однако, как показали проведенные исследования стационарных трехмерной и осесимметричной задач, коэффициент В,, определенный для этих случаев течения, остается неизменным при прочих равных условиях. Поэтому при экспериментальном исследовании нестационарного тепломассопереноса в пучках витых труб целесообразно ограничиться рассмотрением только осесимметричной задачи. Такая задача решена впервые, поскольку все предыдущие исследования ограничивались использованием одномерного способа описания процессов нестационарного теплообмена в каналах, когда рассматривается течение с постоянной по сечению канала скоростью и температурой, которые изменяются только по длине канала. При этом температура стенки определяется из уравнения Ньютона для теплового потока по экспериментальным значениям коэффициента теплоотдачи [24, 26]. [c.57]

Второй вариант, когда угол между сопряженными диаметрами не прямой, Строим параллелограмм (фиг. 95, б), делим большую сторону параллелограмма и отрезок ЕМ на равное число частей, например, на шесть. Из точек /< и L проводим пучки прямых — К1, К2 и т. д. и L/", L2 и т. д. Пересечение прямых К1 и L1 лает точку А прямых К2 и L2 — точку Вит. д. [c.48]

Абразивные частицы через загрузочное устройство 6 помещают в ствол 7. Сжатый газ из баллона 1 подают в промежуточный баллон 3 с манометром 4. При открытии электромагнитного клапана 5 (время срабатывания 0,016 с) частицы выстреливаются в образец 11. При пересечении частицами пучка света от фотодиода 12 (тип ФД-2) на устройство 13 поступает сигнал для пуска частотомера-хронометра 14 (тип Ф 5080). Когда частица ударяет по образцу, от сопряженного с ним пьезодатчика (тип ЦТС-19) на тот же хронометр поступает сигнал. По расстоянию между экраном 10 и фотодиодом 12 и времени пролета частицы определяется ее скорость. Импульс от пьезодатчика образца 11 одновременно подается на частотомер-хронометр 15. При ударе частицы по образцу 9 на хронометр 15 снова подается сигнал. По расстоянию между экранами 5 и /О и времени между импульсами определяют скорость отскока. При измерении силы удара используют датчики типа ЦТС-19, соединенные через усилитель с осциллографом С8-9А. Результаты исследований могут быть полезны при конструировании новых аппаратов, выборе режима работы, испытаниях новых конструкционных материалов. [c.78]

В последнее время были экспериментально исследованы еще несколько генерационных схем взаимного обращения некогерентных световых пучков (рис. 4.21). Во всех этих конфигурациях взаимно некогерентные световые пучки А и В каждый вместе со своим рассеянным светом записывают последовательность пропускающих решеток, преобразующих А в пучок, сопряженный по отношению к В (и наоборот). Исследования структуры, возникающей в области пересечения пучков, показали [46], что в кристалле возникает не одна решетка, а непрерывный ряд решеток, при дифракции вызывающих плавное искривление пучков. Для описания этого явления, по-видимому, потребуется модификация элементарной теории смешения четырех плоских волн. [c.150]

Линия в Auto AD является базовым примитивом. Линии бывают различного рода - одиночные отрезки, ломаные (с сопряжениями дугами или без них), пучки параллельных линий (мультилинии), а также эскизные. Рисование линий производится посредством задания координат точек, задания свойств (тип линии, цвет и др.), а также ввода значений углов. [c.204]

Пользуясь представлениями лучевой оптики, мы рассматриваем каждую светящуюся точку источника как вершину расходящегося пучка лучей, именуемого гомоцентрическим, т. е. имеющим общий центр. Если после отражения и преломления этот пучок превращается в пучок, сходящийся также в одну точку, то и последний представляет собой гомоцентрический пучок и центр его является изображением светящейся точки. При сохранении гомоцентричности каждая точка источника дает одну точку изображения. Такие изображения называются точечными или стигматическими (рис. 12.5). В силу обратимости (взаимности) световых лучей (см. ниже) изображение можно рассматривать как источник, а источник — как изображение. Поэтому при стигматическом изображении центры наших пучков называются сопряженными точками той оптической системы, в которой происходит преобразование расходящегося гомоцентрического пучка в сходящийся. Соответственные лучи и пучки также называются сопряженными. Поверхность, нормальная к лучам, называется волновой поверхностью ). В указанном смысле волновая поверхность имеет чисто геометрический смысл и не имеет того глубокого содержания, которое мы вкладывали в нее раньше. Волновая поверхность гомоцентрического пучка в однородной и изотропной среде есть, очевидно, сферическая поверхность. [c.277]

Сопряженные плоскости называются главными, если для них V = 1, т. е. изображение получается прямым и в натуральную величину объекта. Нетрудно видеть, что для с( )ерической поверхности главные плоскости совпадают между собой и представлены плоскостью, касательной к сфере в точке 5, т. е. Дх = Дз =-- О (см. упражнение 100). В соответствии с этим и ()юкусные расстояния сферической поверхности следует считать расстояниями от главных плоскостей до ( х)кусов. На рис. 12.13 изображены также углы Дх и Дз, определяющие максимальное раскрытие (апертуру) пучков, падающих на поверхность 5 (угол 2дх), и сопряженных им изображающих пучков (угол 2дз). Предельное значение этих углов определяется требованием соблюдения условий параксиальности. [c.286]

Гаусс (1841 г.) дал общую теорию оптических систем, получившую дальнейшее развитие в трудах многих математиков и физиков. Теория Гаусса есть теория идеальной оптической системы, т. е. системы, в которой сохраняется гомоцентричность пучков и изображение геометрически подобно предмету. Согласно этому определению всякой точке пространства объектов соответствует в идеальной системе точка пространства изображений эти точки носят название сопряженных. Точно так же каждой прямой или плоскости пространства объектов должна соответствовать сопряженная прямая или плоскость пространства изображений. Таким образом, теория идеальной оптической системы есть чисто геометрическая теория, устанавливающая соотношение между точками, линиями, плоскостями. [c.294]

Зная свойства кардинальных плоскостей и точек, можно без труда построить изображение в любой системе, пользуясь двумя лучами, исходящими из одной точки. В частности, для линз отпадает требование тонкости. Рис. 12,27 показывает, как можно построить изображение в толстой линзе, если дано расположение ее главных плоскостей и ( юкусов. На рис. 12.27 проведены лучи, построение которых особенно просто определяет положение точки В, сопряженной с точкой В. В силу гомоцентричности пучка любой другой луч из В пройдет через В. [c.298]

Условие заполнения объектива коллиматора светом выполняется для точки источника, расположенной на оптической оси. Для других точек источника (точка А на рис. 8, а) световые пучки попадают в объектив коллиматора лишь частично. Вследствие этого конец спектральной линии, для которого точка К на щели и точка Л в источнике являются сопряженными, освещен слабее центральных участков линии. Виньетирование устраняется с помощью вспомогательной линзы 5, которая устанавливается непосредственно перед щелью и создает изображение линзы 2 на объективе коллиматора 4 (рис. 8, б). Все лучи, выходящие из одной точки источника и проходящие через одну точку щели, попадают в оптическую систему спектрографа и образуют сопряженную точку в изображении спектральной линии, если нет потерь на других диафрагмах прибора. Освещенности в спектральной линии и на щели оказываются пропорциональными друг другу. Систему освещения, состоящую из конденсора 2 и антивиньетирующей линзы 5, иногда называют двухлинзовым конденсором. [c.23]

Аналогично случаю сопряжения крыла и фюзеляжа положи- ельную роль может играть плавнь Й переход (галтель) между поверхностями. Для проверки справедливости этого положения в одной из решеток был выполнен плавный переход вдоль спкпкн. Переход был выполнен по радиусу г = 0,9 а от узкого сечения до выходной кромки величина г плавно уменьшалась до 0,05 а. Результаты испытания г,оказали некоторое уменьшение приведенного коэффициента вторичных потерь в решетке с галтелью. Отметим, что возможное выполнение галтели у вершины лопатки турбо.машины (пу те.м выполнения специальной полки.) может обеспечит,, также уменьшение потерь от перетекания в зазоре. Кроме того, выполнение галтели у корня лопатки выгодно также и с точки зрения прочности лопатки, так как увеличение радиуса перехода увеличивает прочность лопатки на изгиб. Полученные результаты подтверждены также в более поздней работе В. И. Кулик [41]. [c.448]

Другим распространенным методом является модуляция светового пучка некоторой структурой, имеющей функцию пропускания с четко выраженной периодичностью (например, растр или дифракционная решетка). Дискретность характеристики преобразования этого метода очевидна, причем входная величина (вибропере-мещение) квантуется по уровню. Сопряжением параллельных растров получают ком-очнациониые (муаровые или нониусные) полосы. В этом случае малому перемещению "ОДвижного растра соответствует значительное перемещение комбинационных по- ос. Разновидностью подобных преобразователей являются кодовые маски, позволяющие передавать информацию о линейном или угловом перемещении в параллель-1 ом я-разрядном цифровом коде, что дает возможность непосредственно сопрягать такие преобразователи с каналами цифровой обработки и регистрации. [c.125]

В предыдущих разделах принципы работы лазеров обсуждались в следующей последовательности вначале рассматривались системы, в которых электроны находятся в связанном состоянии в отдельном атоме или молекуле, затем случаи, когда электрон свободно движется вдоль цепочки атомов в молекуле с сопряженной двойной связью (лазеры на красителях), и наконец, случай, когда электрон свободно движется во всем объеме кристалла (полупроводниковые лазеры). В данном разделе мы рассмотрим один из самых новых и интересных типов лазеров, в активной среде которых электроны являются еще более свободными, чем в рассмотренных выше случаях, а именно лазер на свободных электронах (ЛСЭ). В этом лазере электронный пучок, движущийся со скоростью, близкой к скорости света, пропускается через магнитное поле, создаваемое периодической структурой (называемой вигглером или ондулятором) [c.428]

Астигматизм и сферическая аберрация исчезают при переходе к эллиптическим (или параболическим — для бесконечно удаленного источника) зеркалам, если источник и его изображение расположены во взаимно сопряженных фокусах. В этом случае самой сильной аберрацией является меридиональная кома, которая возникает из-за различия углового увеличения для разных точек зеркала по длине и нарушения условия HHj oB Аббе. Найдем величину этой аберрации для параболоида, освещаемого параллельным пучком, падающим вдоль оптической оси (рис. 5.1). [c.160]

Кожухотрубчатый углеграфитовый теплообменник представляет собой вертикальный аппарат, состоящий из металлического кожуха I и трубного пучка 2 из графитопласта АТМ-1 (рис. 4.1.42). В верхней части аппарата, в месте сопряжения кожуха с подвижной трубной решеткой 3, установлен сальник 4. Такая конструкция допускает свободное перемещение трубного пучка при температурных удлинениях. В качестве сальниковой набивки, как правило, используют фафитизированный асбестовый шнур. Уплотнение герметизируют перемещением нажимной втулки 5 затягиванием шпилек 6. Вход и выход афессивной среды производится через верхнюю и нижнюю крышки 7, выполненные из пропитанного фафита. Самым распространенным способом крепления графитопластовых труб является соединение их с трубными решетками путем склеивания с помощью замазки типа арзамит-4. Для увеличения прочности и плотности соединения отверстий в трубной решетке 3 концы теплообменных трубок 2 выполняют конусными. [c.391]

Построение эллипса по сопряженным диаметрам. Первый вариант, когда сопряженные диаметры пересекаются под прямым углом < фиг. 95, а)..Строим прямоугольник и делим его большую сторону и малую ось на произвольное, но одинаковое число равных частей, например, на восемь. Из концов большой оси /( и L проводим пучки прямых К1, К2, КЗ и т. д. LV, L2, L3 и т. д. Пересечение одноименных прямых дадут точки А, В, С и т. д., принадлежаш,ие эллипсу. [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...