Напряжение внутреннее полное

Отжиг для снятия внутренних напряжений проводят с целью уменьшения остаточных напряжений, образовавшихся в металле при ковке, литье, сварке и способных вызвать коробление и разрушение делали. Главным процессом, проходящим при отжиге для снятия внутренних напряжений, является полная или частичная релаксация остаточных напряжений. Этот процесс протекает [c.443]

Для замера тока применяются стрелочный или индикаторный приборы. В качестве стрелочного прибора может быть использован специально отградуированный амперметр или вольтметр переменного тока. Тороид рассчитывается с учетом внутреннего сопротивления прибора, тока и напряжения при полном отклонении стрелки. Шкала прибора градуируется в тысячах ампер одним из ранее рассмотренных способов или по другому прибору — эталонному или ранее отградуированному. В верхней крышке прибора крепится поводок с осью, выведенный наружу. На оси укрепляется ручка поводка, поворотом которой стрелку прибора можно установить на любое деление шкалы. [c.90]

Дадим определения составляющих полного напряжения нормальное напряжение — компонента полного напряжения (интенсивности внутренних сил) вдоль нормали к площадке (вдоль оси х) [c.262]

Рассмотрим теперь второй член в уравнении (1-1.3), представляющий собой сумму всех поверхностных сил. Внутренняя сила dt, действующая на любой поверхностный элемент ds, по определению тензора полных напряжений выражается в виде [c.44]

Физический смысл течений с предысторией постоянной деформации легко представить на основе понятий, обсуждавшихся в разд. 2-6. Для жидкости с памятью напряжение в момент наблюдения определяется полной предысторией деформирования в области, примыкающей к рассматриваемой материальной точке. В течениях с предысторией постоянной деформации эта история не зависит от момента наблюдения, и, следовательно, можно ожидать, что напряжения, а также и любая другая зависимая переменная, например внутренняя энергия, тоже не будет зависеть от t. Эти концепции будут формализованы в следующей главе, но они могут быть интуитивно осознаны уже на данной стадии. [c.117]

В разд. 1-1 было показано, что первый закон термодинамики (т. е. уравнение баланса энергии) является одним из основных уравнений, необходимых для того, чтобы иметь возможность решить — по крайней мере в принципе — любую проблему механики жидкости. Оно рассматривается наряду с уравнениями баланса массы и импульса. Одновременно с этим необходимо совместно рассматривать три уравнения состояния одно — для полного напряжения (которое можно разложить на давление и девиаторную часть напряжения), другое — для теплового потока (которое не обязательно выражается в виде простой формы закона Фурье) и третье — для внутренней энергии (см. табл. 1-2). [c.149]

Если исходная структура хорошая и нет необходимости в перекристаллизации, а требуется только снизить внутренние напряжения, то нагрев под отжиг ограничивают еще более низкими температурами, ниже критической точки. Это будет низкий отжиг (см. рис. 249). Очевидно, что эта операция относится к первой группе видов термической обработки (отжиг первого рода), тогда как полный и неполный отжиг относится ко [c.309]

Например, для выравнивания химического состава слитков или крупных отливок назначается диффузионный отжиг. Для снижения твердости стали после горячей обработки (облегчения обработки резанием) выбирают полный или неполный отжиг (в зависимости от состава стали). После холодной обработки давлением для снятия наклепа и внутренних напряжений сталь подвергают рекристаллиза-ционному отжигу. [c.116]

Закалка в одном охладителе (рис. 9.5, кривая /) — это погружение деталей в охладитель до их полного охлаждения. В качестве охладителя применяют воду (для углеродистых сталей) и минеральные масла (для легированных сталей). Закалка в одном охладителе является наиболее простым и распространенным способом, однако может приводить к возникновению значительных внутренних напряжений. Для уменьшения внутренних напряжений применяют закалку с подстуживанием детали перед погружением в охладитель некоторое время выдерживаются на воздухе. При этом температура деталей не должна быть ниже линии 08К- [c.119]

Для исследования напряженного состояния в окрестности исследуемой точки тела обычно выделяют элемент в виде бесконечно малого параллелепипеда (рис. 88). На его гранях действуют внутренние силы, заменяющие воздействие удаленной части тела и вызывающие появление напряжений. Полные напряжения на гранях можно разложить на нормальные и касательные составляющие. Если ориентацию выделенного элемента изменить, то действующие на его гранях напряжения будут также изменяться. При этом можно найти такое положение элемента, при котором на его гранях касательные напряжения равны нулю. [c.126]

В этом методе решения рассматривается квазистационарное температурное состояние в пластине. Деформации и напряжения на стадии нагрева определяют в поперечном сечении пластины, где зона разогрева до 873 К имеет максимальную ширину. Напряжения и пластические деформации укорочения в этом сечении определяются из условия равновесия внутренних сил, выполняемого в результате графических построений [17]. Аналогичные построения выполняют для сечения пластины в зоне полного остывания, в результате чего определяют остаточные напряжения и деформации. [c.416]

Внутренние силы по сечению тела распределены непрерывно. Величина, характеризующая интенсивность внутренних сил, называется напряжением. Полное напряжение Ру, в данной точке К данного сечения [c.175]

До сих пор еш,е расположение нейтральной поверхности в изогнутом стержне оставалось неопределенным. Его можно определить из условия, что рассматриваемая нами здесь деформация должна- представлять собой чистый изгиб, без какого бы то ни было общего растяжения или сжатия стержня. Для этого полная сила внутренних напряжений, действуюш,ая на поперечное сечение стержня, должна быть равной нулю, т. е. должен исчезать интеграл [c.95]

Второе уравнение получается из условия равенства нулю полного момента сил, приложенных к данному-элементу. Пусть М есть момент сил внутренних напряжений, действующих на пло- [c.102]

Под направлением распространения мы понимаем направление, вдоль которого распространяется фронт волны, т. е. направление, перпендикулярное к поверхности постоянной фазы. Направление это обычно совпадает с направлением распространения энергии (лучом или вектором Умова — Пойнтинга). Поэтому часто не делают различия между этими двумя направлениями. Однако в ряде случаев (например, в кристаллооптике, при полном внутреннем отражении) эти два направления не совпадают. Так как векторы напряженности и // всегда перпендикулярны к вектору Умова — Пойнтинга, то в упомянутых случаях по крайней мере один из этих векторов напряженности не перпендикулярен к направлению распространения, так что электромагнитная волна в данном случае не является строго поперечной. Исследование показывает, что заключение это относится к вектору , [c.41]

Полый стальной вал длиной 5 м, соединяющий турбину с генератором, имеет отношение внутреннего диаметра к наружному а — dID = 0,8. Частота вращения вала п = 180 об/мин. Мощность двигателя N = 8 МВт. Найти внешний диаметр вала, если наибольшее касательное напряжение не должно превышать 80 МПа. Определить полный угол закручивания вала. [c.79]

Найти наружный диаметр стального вала длиной 3 м при отношении внутреннего диаметра к наружному 0,8 и полный угол закручивания, если при действии крутящего момента 40 кН м в нем возникают наибольшие касательные напряжения 60 МПа. [c.80]

При низкой температуре молекулярные магниты устанавливаются в сильном магнитном поле, как показано на рис. 23, а, т. е. приходят в состояние с наименьшей энергией (или, как говорят, в системе заняты преимущественно более низкие энергетические уровни). При сообщении системе магнитов энергии (приводящей к увеличению ее температуры) уже не все магниты ориентируются по напряженности поля, и чем большую энергию получает система, тем более беспорядочным будет распределение магнитов. Наступает такой момент, когда беспорядочность становится полной — система полностью утрачивает намагниченность. Это соответствует температуре Т= + со, характеризующей равномерное распределение частиц по всем энергетическим уровням (рис. 23,6). Продолжая сообщать энергию системе, можно достигнуть того, что элементарные магниты ориентируются против напряженности внешнего поля (рис. 23, в) так, что возникает преимущественная заселенность верхних энергетических уровней (инверсная заселенность уровней). В этом состоянии внутренняя энергия системы больше, чем при бесконечно высокой температуре, и, следовательно, система имеет отрицательную температуру. [c.139]

Отношение Шг по аналогии с теплосиловой установкой может быть названо внутренним относительным к. п. д. элемента т) его называют также к. п. д. элемента по напряжению. Величина г о существенно зависит от степени необратимости в топливном элементе при полной обратимости последних т](, = 1. [c.597]

Некоторые авторы предпочитают взамен разложения полного напряжения на нормальную и касательную составляющие раскладывать элементарную внутреннюю силу на две составляюш,ие АЛ и AQ. Затем получать нормальное и касательное напряжения [c.57]

Как уже говорилось, интенсивность действия внутренних упругих сил по сечению характеризуется напряжением а. По элементарной площадке бГ (рис. 3.1.1, б) поперечного сечения будет действовать элементарная внутренняя упругая сила бП. Она может быть найдена как бN = <тбГ, а полная сила, действующая по сечению, как интеграл элементарных сил [c.37]

Пусть имеем твердое тело, нагруженное внешними силами (рис. 4.1). Кгш правило, внутренние усилия неравномерны по объему. Но нередко можно указать область, в которой внутренние усилия равномерны. Возьмем внутри такой области точку В и мысленно выделим вокруг нее малый кубик с ребрами единичной длины. Свяжем с ребрами оси координат х, у, г (рис. 4.1, а). По граням кубика будут действовать усилия 1 1, р 11,р 11> где произведение двух единиц — это единичная площадь грани кубика, ар ,р ,р — полные напряжения по граням с нормалями х, у, г. Обращаем внимание, что в данном случае усилия численно равны напряжениям. [c.107]

Исследуя напряженное состояние тела в данной точке А, в окрестности ее обычно выделяют элемент в виде бесконечно малого параллелепипеда (рис. 151, а), который в увеличенном масштабе показан на рис. 151, б, где начало координат совмещено с точкой А, а координатные оси направлены вдоль соответствующих ребер, так что грани параллелепипеда перпендикулярны к направлениям декартовых осей х, у, z. К этим граням приложены внутренние силы, заменяющие воздействие удаленной части тела. Обозначим полные напряжения на гранях элемента через ру, р . Здесь индексы обозначают нормаль к площадке, на которой действует напряжение. Ввиду малости выделенного элемента можно считать, что напряжения на каждой его грани распределены равномерно. Полные напряжения на гранях элемента представляют нормаль- [c.170]

Если вместо идеальной жидкости рассматривать жидкость реальную (в которой при движении возникают касательные напряжения), то уравнение Бернулли должно будет существенным образом измениться. Действительно, если при движении идеальной жидкости ее полная удельная энергия или напор Н сохраняет постоянное значение по длине струйки, то при движении реальной жидкости эта энергия будет убывать по направлению движения. Причиной этого являются неизбежные затраты энергии на преодоление сопротивлений движению, обусловленные внутренним трением в вязкой жидкости. Поэтому для струйки реальной жидкости полная удельная энергия в сечении I—1 [c.75]

Отжиг, уменьшающий напряжения Отжиг полный 200—700 С На 30-50 С выше точки ЛСа Медлевное ОАжиг II рода Медленное до 600—550 С, чтобы обеспечить распад аустенита при небольшом переохлаждении (кривая / на рис. 33). Скорость Для снятия остаточных напряжений после л тья, сварки, пластической дефш5мацяи или механической обработки Для доэвтектоидных сталей с целью снижения твердости, улучшений обрабатываемости, снятия внутренних напряжений. [c.290]

Деформации от внутренних напряжений. Внутренние напряжения возникают при изготовлении заготовок и в процессе их механической обработки. В литых заготовках, штамповках и поковках возникновение внутренних напряжений происходит из-за неравномерного охлаждения, а при термической обработке деталей — по причине неравномерного нагрева и охлаждения и структурных превращений. Для полного или частичного снятия внутренних напряжений в литых заготовках их подвергают естественному или искусственному старению. Естественное старение представляет собой весьма длительное выдерживание заготовки на воздухе. Искусственное старение осуществляется путем медленного нагрева заготовок до 500—600° С, выдержки при этой температуре в течение 1—6 ч и последующего медленного охлаждения. Старение литых заготовок корпусных деталей, как например блоков цилиндров, является весьма важным и, как показывают исследования, из-за отсутствия полного старения соосность постелей коренных подшипников нарушается ввиду остаточных внутренних напряжений. Для снятия внутренних напряжений в штамповках и поковках их подвергают нормализации. Внутренние напряжения в процессе механической обработки возникают в поверхностном слое и могут быть сжимающими или растягивающими. Сжимающие напряжения повышают усталостную прочность деталей, растягивающие снижак)т. Напряженное состояние приводит к деформированию детали. По мере последовательного проведения всех этапов механической обработки с использованием все более легких режимов резания внутренние напряжения постепенно снижаются и на последнем этапе обработки часто ими можно пренебречь. [c.20]

Металлизационный слой при всех видах металлизации является недоспеченным, хрупким, пористым телом, в большей или меньшей мере обогащен окислами и внутренними остаточными напряжениями. Достигнуть полного спекания металлизационного слоя в процессе напыления частиц не представляется возможньм из-за кратковременности процесса, различия температуры частиц в конусе распыла и др. [c.267]

МЕХАНОСТРИКЦИЯ — дополнительная упругая деформация, возникающая в ферромагнитных и фер-римагнитных телах при наложении механич. напряжений. М. является следствием того, что в силу явления магнитострикции механич. напряжения даже в отсутствии внешнего магнитного ноля вызывают перераспределение направлений (а в общем случае и изменение абс. величины) самопроизвольной намагниченности доменов (см. Домены ферромагнитные)-, этот процесс сопровождается изменением размеров тела. М. обусловливает отклонения от закона Г ч<а в ферро-, ферри- и антиферромагнетиках. Эти отклонения можно сравнительно легко наблюдать в магнитно-мягких материалах (напр., в отожженном никеле), т. к. здесь уже нри сравнительно малых упругих односторонних напряжениях наступает полная ориентация моментов доменов вдоль или против направления напряжения (М. достигает насыщения ) и поэтому вид кривой деформация — напряжение таких ферромагнетиков заметно измеияется. В материалах с большими внутренними упругими напряжениями (напр., неотожженный никель) изл енение ориентации магнитных моментов доменов под действием внешних напряжений затруднено соответственно М. мала и вид кривой деформация — напряжение изменяется мало. [c.226]

Отжиг для снятия остаточных напряжений. Этому виду отжига подвергают отливки, сварные изделия, детали после обработки резанием, правки и т. д., в которых возникают внутренние (остаточные) напряжения. Остаточные напряжения нередко являются причиной коробления изделий или изменения их размеров при хранении (или обработки резанием), а скла-Д>1ваясь с приложенными извне сравнительно небольшими напряжениями, могут вызвать разрушение. Особенно опасны растягивающие напряжения. Для полного или частичного снятия остаточных напряжений чаще применяют отжиг при 550—650 °С (рис. 84). Время выдержки составляет несколько часов и устанавливается опытным путем. Скорость нагрева и особенно [c.157]

К концу второго превращения, т. е. при 300°С, -твердый раствор содержит еще около 0,15—0,20% С наступающее при дальнейшем повышении температуры сжатие (см. рис. 217) указывает на полное выделение углерода из раствора и снятие внутренних напряжений, возникающих в результате предыдущих превращений, сопровождавшихся объемными изменениями. Одновременно с этим карбид обособля- [c.273]

Отпуск заключается в нагреве закаленной стали до температуры ниже A i, выдержке при заданной температуре и последующем охлаждении с определенной скоростью. Отпуск является окончательной операцией термической обработки, в результате которого сталь получает требуемые механические свойства. Кроме того, отпуск полностью или частично устраняет внутренние напряжения, возникающие при закалке. Эти напряжения снимаются тем полнее, чем выше температура отпуска. Так, осевые напряжения в цилиндрическом об-[)азце из стали, содержащей 0,3 % С, в результате отпуска при 550 °С умепьи1аются с 600 до 80 МПа. [c.216]

Полное напряженке р на этой площадке, согласно условию однородности - напряженного состояния для всех точек площадки, будет одним и тем же. Равнодействующая же внутренних сил в сечении должна быть направлена по оси стержня и равна ве гичине растягивающей силы <зр, т. е. [c.44]

В настоящей главе будет рассмотрен вопрос о прочности толстостенной трубы и быстровращающегося диска постоянной толщины. Природа образования внутренних сил в толстостенной трубе, нагруженной давлением, и в быстровращающемся диске различйа. Однако задача расчета этих деталей сводится к общей расчетной схеме тела вращения. При дальнейшем анализе обнаруживается также полное совпадение дифференциальных уравнений для определения перемещений и напряжений в том и другом случаях. Поэтому обе задачи целесообразно рассмотреть совместно. [c.275]

Мы можем теперь перейти к выводу уравнений равновесия изогнутых стержней. Рассмотрим опять какой-нибудь из бесконечно малых элементов стержня, вырезанный двумя бесконечно близкими сечениями, и вычислим полную действующую на него силу. Обозначим силу внутренних напряжений, приложенную к площади сечения стержня, посредством F ). Комшыенты этопо. вектора равны интегралам от оц по площади сечения [c.102]

Полый стальной вал длиной 2 м имеет отношение внутреннего диаметра к наружному 0,8. Вал передает мощность 600 кВт при частоте вращения 200 об/мин. Определить наружный диаметр вала из условия, чтобы наибольшее касательное напряжение было paaH v 70 МПа. Найти полный угол закручивания вала. [c.80]

Кроме кинофильмов выпускаются кинофрагменты—-немые ролики для 5-минутной демонстрации с минимальным количеством титров. Все комментарии при их показе дает преподаватель. Кинофрагменты поступают в полное распоряжение техникумов от заказавших их министерств и ведомств. По сопротивлению материалов к настоящему времени выпущены следующие кинофрагменты Метод сечений , Напряжения, линейные и угловые деформации , Статически неопределимые системы , Заклепочные соединения , Напряж енное состояние при кручении , Внутренние силовые факторы при поперечном изгибе , Эпюры поперечных сил и изгибающих моментов , Жесткость при изгибе , Косой изгиб , Изгиб с растяжением , Гипотезы прочности , Применение гипотез прочности , Обобщенный закон Гука , Контактные деформации напряжения (две части, первая посвящена точечному контакту, вторая — линейному) и др. [c.34]

Здесь вектор Й — интенсивность внутреннего усидия или полное напряжение по площадке ёА [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...